Классическая Единая Теория Поля и её технологии.

Классическая Единая Теория Поля и её технологии.
Э.Рудяк
Известно, что в современной науке нет знаний в области классической единой теории
поля, так как нет понятий- что происходит, что находится и что вращается в ядрах
элементарных частиц. Нет понятий, что вся масса электромагнитная. Известно так же,
что отсутствие классической единой теории поля явилось препятствием к осуществлению
многих проблемных технологий.
Мной создана классическая единая теория поля , позволяющая осуществить технологии:
1.Создать ускорители плазмы многоцелевого назначения для получения экологически
чистой и неограниченной энергии управляемого термоядерного синтеза дейтерия с
выбросом термоядерной плазмы в атмосферу ( поиск в интернете: Е. Rudyak patent).
2. Создать устройства с практически не ограниченной дальностью направленного
возбуждения энергии электромагнитного поля. Одно из назначений этих устройств –
инициировать взрывы для уничтожения любого оружия с пороховыми зарядами ( в том
числе приводящих в действие ядерное оружие ) и находящегося на месте его хранения,
или при полете к целям. В опасности окажутся территории, имеющие любые виды
оружия. ( Клетка Фарадея не экранирует индуцируемое электрическое поле).
3. Создать объект познания возможности релятивистского перехода из одного времени
в другое. Потребуется мощность 1500 квт, напряжение 5000 вольт.
Мной опубликованы три книги в области этой классической единой теории поля.
Эти книги хранятся во Всесоюзном институте научной и технической информации:
ВИНИТИ, Москва, Люберцы, Октябрьский проспект 403, www viniti.ru :
[1]- Э.М. Рудяк №57-85 Деп. 1985 г.67 стр. « Разрешенное электромагнитное поле,
физическая сущность возникновения сил, моментов сил, и магнитного момента».
(В этой работе доказана электромагнитная природа и строение элементарной частицы
мю- мезона).
[2]-Э.М. Рудяк.. № 7287-В88, 1988 г. 38 стр. « Разрешенное электромагнитное поле…
Часть2. Основы единой теории взаимодействий ( Единой теории поля)».
[3]-Э.М. Рудяк № 3584-В89, 1989 г. « Новый электромагнитный эффект и его физическая
сущность». ( Этот эффект был подтвержден Российскими космонавтами на спутнике, в
состоянии невесомости, был записан на видео и демонстрировался по Российскому
телевидению в декабре 1998 г.)
В первых двух из указанных работ изложена классическая единая теория поля,
процессов в ядрах элементарных частиц и взаимодействий. Эта теория основана на
доказательстве вращательного движения электромагнитных полей и электромагнитных
масс в ядрах элементарных частиц под действием векторов Пойтинга.
Доказан закон распределения электрических и магнитных полей по радиусу ядер.
Доказаны механизмы формирования массы, спина, магнетона, сил взаимодействий и
представлены формулы для их вычисления. Доказано, что вся масса электромагнитная.
Доказано, что сила взаимодействия и магнитный момент (магнетон) формируются как
возникающая разность величин центробежных сил электромагнитных масс в
противоположных полушариях ядер при наложении внешнего электрического или
магнитного поля.
К настоящему времени мной доказано электромагнитное строение электрона,
мю-мезона, протона и нейтрона; определены радиусы, параметры и свойства их ядер. Все
параметры представлены как в полевом, так и в квантовом виде ( стр. 2-15 ).
Полученные мной теоретические данные идеально совпадают с известными
экспериментальными параметрами для этих частиц.
Классическая единая теория поля приведёт к глобальным изменениям при дальнейших
исследованиях.
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
1
Э. Рудяк
Строение элементарных частиц и их ядер.
γ р = 1,670258682
γр
2
3
ор
ор
3
γр γр
Протон
Е r
Е r
ор
ор
 4,76460588*10-6 γ р
 2,32507971*10-23 γ р
-14
r = 4,84116155* 10
Е 2,04922256*10
ор
ор
=
17
Е  r  = 8,96033554*10
Е  r  = 1,2363466*10
Е  = 0,724743*10
r  = 2,574258*10
2
3
о
о
м-мезон
3
о
-7
-22
о
16
о
-13
о
Е r = 3,146812083*10
Е r = 3,52041374*10
Е = 8,938756377*10
r = 0,733002634*10
r = 0,724384464*10
r = а* r 0 ш
2
3
ош
ош
3
ош
-7
-22
ош
14
Нейтрон
ош
-12
ош
-12
10ш
10ш
а = 0,988242673
3
(1- а ) = 0,03485897
Электрон
Е r = 4,3341132*10
Е r = 2,556002114*10
Е = 1,695661039*10
r = 5,321996264*10
2
3
ое
ое
3
ое
-9
-20
ое
11
ое
-11
ое
Рис. 1
 - магнетон
m- масса (182)
A=21,017886 * 10-20[сек2/см2]
m
e
m
m
р
3

 A E o r o
2
 A*
N=0,363151898
е = N
 A E oe r oe
2
3
2
3
oр
oр
E r
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
(147)
p
=
E r
0
3
0
3
E r 
= N E r
N
0
0
3
0р
0р
2
Электромагнитные поля элементарных частиц
Рис. 2
(55 )
Е2r  E2
E1r  В1 =
r 1/2
5
*Eo* 1/2
2
ro
1
4с ( K  1)
go – плотность импульса поля
K = 119,8685 ; (К= ln
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
Еo r 2 o
r2
r 1/2
5
*Eo* 1/2 * К
2
ro
E1  В1r =
go= ЕхВ *
 В2 = B 2r =
R1
)
r0
3
с
 (5 / 2) 2 [K 2  1]

; (185) ;  1 -постоянная тонкой структуры
2
4
E o * ro
10 * 3 * ( K  1)
 1 
 
2r
1 o


4 * m o no E r
R
*
Fw=
 Ln
2r
3(k  1)
R  
1 o

 
R
2 4
o o
2


 1  1
2ro
2r

1 o
 1
R
R



;


(2,78)
Известные экспериментальные данные для элементарных частиц
Масса:
электрона:
Магнетон:
 = 0,92821702*10
 = 4,489818*10
 = 1,410289755*10
 = 0,964636898*10
m = 0,9109389748*10 г
m = 1,883274*10 г
m = 1,67262306*10 г
m = 1,67492861*10 г
-27
-20
e
мю-мезона:
e
-25
протона:
-23

-24
p
нейтрона:
-24
-23
n
n
Разность масс нейтрона и
протона
m -m
n
p
-23
p
Разность магнетонов протона
и нейтрона
 -
=2,30555*10-27
p
n
= 0,445652854*10-23
Скорость света: С = 2,99793*1010 см/с, заряд e = 4.80273*10-10 СГС:
– постоянная Планка = 1,054384*10-27 эрг*с. Спин элементарных частиц S (момент количества вращательного движения
ћ
электромагнитных масс относительно центра частицы). Спин относительно осей Х, Y, Z: Sх = Sy = Sz =
0.527192*10-27эрг.*сек Суммарный спин
S z1 = S х2  S y2  S z2
=
3S х2 = Sх 3 ; S z1 =
1
ћ=
2
3
ћ = 0,91312*10-27эрг*с.
2
Расчетные формулы и их результаты:
Составлены уравнения тройных интегралов в сферических полярных координатах для соответствующих
функций полей (55). Они дали следующие интегральные значения для массы, а также магнетона, спина и силы,
рождаемых в ядрах элементарных частиц.
Теоретическая формула для массы. (182)
К=119,8685
  5 2
   K
 2
= 
 4 2 1  1
 c 
K

т




1
4
2 3
1 

2
 E0 r0  A
2
2



K 
5
2 

  K   

2
 

E r 
2
3
0
0
2



5

  119,8685


2
1
4
2



   21,017886 * 10  20  сек 
A 
1

2
 2
2

1
  119,86852
5

 см 
2 
 4 2,99793 * 10 10 2 1 


119,8685 



 
 119,8685  
2



т
= 21,017886*10
-20
E r ; (значения E r
2
3
0
0
2
3
0
0
для каждой частицы даны на рис. № 1).
-

Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
Вычисленные значения масс:
p
= 1,670258682;
А=21,017886*10-20;
4
1. Для электрона:
 A E oe r oe  21,017886 *10 20 * 4,3341132 *10 9  0,9109389715 *10 27 г
2
m
e
3
2. Для мю-мезона:
m  A E  r   21,017886 *10
2
3
o
o
3. Для протона:
m
p

20
* 8,96033554 *10 7  1,8832731*10 25 г.

 A E op r op   21,017886 *10  20 * 4,76460588 *10 6   1,6726231 *10  24 г.
2
3
p
Для всех трех элементарных частиц наблюдается идеальное совпадение величин теоретических масс с их
экспериментальными значениями.
Теоретическая формула для магнетонов:

(147, 150)
N = 0,363151898
 5 120,8685 
3
3
3
3
 5 K  1
= *
 * E0 r0   *
 *1 * E 0 r 0  N E 0 r 0  0.363151898 E 0 r 0
14 K  1
14 118,8685 

µ = 0,363151898*
E r ; (значения E r
3
0
0
0
3
0

для каждой частицы даны на рис.1).
Вычисленные значения магнетонов:
1. Для электрона:

2. Для мю-мезона:
3. Для протона:

p
e
= 0,363151898*2,556002114*10-20 = 0,928217019*10-20


= 0,363151898*1,2363466*10-22 = 4,189816*10-23
= 0,363151898*2.32507971*10-23*γp = 1.410289755*10-23
Для всех трех элементарных частиц наблюдается идеальное совпадение величин теоретических магнетонов с их
экспериментальными значениями.
Теоретическая формула для спина: (183)
 сек 
D = 39,58694532*10-10 
 см 
2
S
z1
5
  K

1  2 4
2
=
1 
1

K 2  E 0 r 0
20C 1   
 К
Вычисленное значение спина
2
5
3,141592654  119,8685

 2 4
1
2 4
2

1

 39,58694532 *10 10 E 0 r 0

S z1
2  E0 r0
1

  119,8685 
20 * 2,99793 *1010 1 

 119,8685 
E r  е , где е
2
4
0
0
2
 мировая константа (заряд); е = 4,80273*10-10 CGSE
S я1  39,58694532*10-10(4,80273*10-10)2 = 0,913121*10-27;
S хyz 
0,913121 *10 27
3


2
Полученный теоретически спин идеально совпадает с экспериментальным его значением для всех
элементарныхчастиц, поскольку заряд у них одинаковый и связан одинаковой функцией со скоростью света.
Сила взаимодействия
При воздействии на частицу внешнего однородного поля Е, решением интегралов (86-101) приводит к
результату (102) возникновения в ядре силы, равной силе кулона F  E
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
Er
0
2
0
5
Нейтрон
Нейтрон представляет собой протон, который окружен снаружи полым шаром – «шубой». Шуба имеет наружный
Е r и
указаны на рисунке № 1. Внутренний радиус «шубы» связан с наружным выражением - r
= а r ..
Поскольку в формулах массы и магнетона радиус r входит в третьей степени, поэтому в представленные выше
радиус
r
Е r
ош
2
3
ош
ош
. и внутренний радиус
r
10ш
. Величины « а »,
r
10ш
,
r
ош
3
. , (1 - а 3), а также параметры
ош
ош
10ш
о
формулы этих величин для «шубы» , как полого шара, входит коэффициент (1 -
ош
а 3), полученный как:
r  r  r  а r  r 1  а . Поэтому масса «шубы» - т и  ш - магнетон «шубы» равны:
т  А Е r 1  a   21,017886 *10 * 3,146812083 *10 * 0,03485897  2,30555 *10 
  N Е r 1  a   0,363151898 * 3,52041374 *10 * 0,03485897  0,4456527 *10
Нейтрон содержит отрицательный электрический заряд «шубы»:  Е r  e и положительный электрический
заряд протона: Е r  e , делавшими его электрически нейтральным для внешнего пространства. Нейтрон имеет
массу, равную сумме массы протона m и массы «шубы»: mn = m + тш . Нейтрон имеет магнетон  , равный
3
3
3
3
ош
1ош
ош
3
2
ош
ш
3
ош
3
ош
ш
20
7
27
ош
22
3
3
ош
ш
3
3
23
ош
2
ош
ош
2
ор
ор
p
p

разности магнетонов протона
p
и «шубы»

ш
, т.е.
 = -
n
p
n
ш
.
Данные теории и эксперимента совпадают
Решением интеграла (2.77) получена формула силы
(2.78) для сильных, слабых, ядерных и гравитационных
w
F
взаимодействий (см. стр.4 ).
Электромагнитные поля и критерии элементарных частиц
E
2r

B
2

B

2r
E E r
2
0
2
0
E
1r

B
1
r
2
K  119,8685 - этот коэффициент своими
функциональными связями входит в определение
всех параметров элементарных частиц.
1/ 2

1
5
r K
2 E 0 r10/ 2
(55)
1/ 2
E  B
1
g
1r
0

5
 E 0 r1 / 2
2
r
EB
1
*
4c K  1
Все решения выполнены в сферических полярных координатах:
Спиновый импульс Р:
P   g dv
r
0
(57) ,
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
Масса m :
dv  r dr sin  * d * d ; (56)
2
m
p
; (64)
c
6
2
2
2 3
5
  K E0 r0
2
P1Er   1  ; (59)
4c  1  
 K
2 3
5
  K E0 r0
1
1 2
m1Er  c P1Er  4c 2 *  1  ; (65)
1  
 K
P
1E
2
3
0
0
Er
P2 Er 
;
m
1E
(61)
cK  1
  P2 Er ; (62)
P 
P P
2E
2
Масса
спиновый импульс
2
2 3
5
  E0 r0
2
; (60)
 
4cK  1
0
1Er
m
2 3
5
  E0 r0
1
2
; (66)
 P1Er   2
c
4c K  1

2
3
0
0
2
3
0
0
*E r
1
;
c K  1
1 E r
m   * K  1 ;
c
2 Er
 P1E
2
2
2E
т m
я
1Er
т m
(71)
(72)
 m1E ;
1Er
 m1E  m2 Er  m2 Е
S   g r Sin  dv

0
r
Спин
2
2 4
5
   K E0 r0
2
; (75)
S 1Er 
1

20c1  
 K
 E0 r0 K
2
S
2r

4
4cK  1
; (78)
2
S
1E
2 4
5
   E0 r0
2
; (76)
  
S 2   S 2r ; (79)
20cK  1
S z1  S1r  S1 ; (81)
Сила взаимодействий
Сила взаимодействия F и магнитный момент М (магнетон

) формируются как возникающая разность
величин центробежных сил вращающихся электромагнитных масс в противоположных полушариях ядер при
наложении внешнего электрического (Е) или магнитного (В) поля, которые для решения вводят в параметр
g
0
.
Сила:
F
mV
r
2
2
;
F   g c
c

0
r
1 sin 
* *
* dv ; (86)
r sin 
Решение интегралов (86-101) приводит к результату (102) возникновения в ядре элементарной частицы
силы, равной силе Кулона: F  E
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
Er
0
2
0
 Ee ; (102)
7

Магнетон
Магнитный момент М или магнетон
M   g
r
(при В=1)
2
1 sin 
r cos  * dv ; (143)
c r sin 
c
0
Решением интегралов (146-150) приводит к результату возникновения магнетона:

5
3 K 1
B E0 r0
;
14
K 1
(при В=1); (150)
Представленную теорию элементарных частиц можно записать с использованием мировых
констант и квантовых чисел
Масса m:
В выражении (182) для массы величину коэффициента А освободим от входящей в его знаменатель
величины квадрата скорости света
(
с
2
) и представим его в виде:
 сек 2 
2
10 2
/с ;
А  21,017886 *10  20 
 2,99793 *10
 см 
1
А  188,900219 2


с
Если обозначить А  188,900219 , то А  А
с
1
m AE r
(3.1)
c
1
1
2
1
2
3
0
0
2
и выражение для массы элементарных частиц примет вид:
А  188,900219
1
(3.2)
Выражение для всей массы элементарной частицы (182) содержит в квадратных скобках три слагаемых.
Сумма
первых двух слагаемых участвует в формировании массы ядра
m
я
, а третье слагаемое в
формировании массы за его пределами. При этом отношение массы ядра ко всей массе частицы равно:
m
я
m
 0.99991539
Из (3.1)
имеем:
и
(3.3)
(3.3)
m
 0,99991539 A
1
я
2
3
0
0
Er
1
c
2
(3.4)
Спин Sz1
В выражении (182) для спина
знаменатель величины
S величину размерного коэффициента D освободим от входящей в его
скорости света ( с ) и представим его в виде:
z1
D  39,58694532 *10
D  118,67889
то
z1

 сек  2,99793 *10
 см 
c
10
 118,67889
1
;
c
1
Если обозначить:
S
10
1
D
D
1 2 4
c E0 r0
1
1
Dc
(3.5)
и выражение для спина элементарных частиц примет вид:
(3.6)
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
S
D
1
z1
e2
c (3.7)
8
Действующие значения спина
S
и спинового импульса поля Р формируются только в ядре элементарных
z1
частиц – (75), (76), (79), (80), (81). Поэтому координата радиуса
r
ц .s.
размещения центра тяжести вращающихся, под
действием векторов Пойтинга, электромагнитных масс в ядре определится из выражений (59), (60), (75), (76) и равна
отношению их спина к импульсу поля:
2
r
ц .s.
S
P


1Er
1Er
r
S
P
1Er
1Er
ц .s.
5
2
4
   К E 0 r 0
2
1 

20c1 

4
К



2
20
2
3
5
  К E0 r0
2
1 

4c1 

К

= 0,2 r 0 (3.8)
r
r
r
0
 0,2
r
0
= 0,2 (3.9)
ц .s.
0
Найденное значение координаты
r
ц .s.
позволяет представить значение спина
S
z1
как классическое
произведение:
S
S
z1
z1
 mя С r ц.s. (3.10)
 mя c0,2 r 0
(3.11)
Подставляя значение
m
S
из (3.4) имеем:
я
Подставляя значение
r
ц .s.
из
(3.8) имеем:
Известно,
что
где 
1
(3.14)
S
S z1 
z1
m
я
m
3
 (172)
2
1
A
S
 0,99991539 A
1
z1
С учетом равенства (3.3)
имеем:
Из
имеем:
С учётом (3.8) имеем:
S
z1
S
z1

m

m
m
m
2
4
0
0
0,2 E r
я
я
1
Er
0
2
3
0
0
2
3
0
0
3
0
1
c
1
c r ц .s.
(3.12)
1
A E r cr
AE r
2
(3.13)
ц .s.
1
0,2 r 0
c
(3.14)
(3.15)
c
х
 Sy  Sz 
1

2
(170)
c
2
4
0
0
Er

c
e
2
  1
(180)
 137,0391 (179). (  1 - постоянная тонкой структуры, которая является мировой константой).
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
9
Поэтому выражение (3.15) примет вид:
Из (3.16) имеем:
А
1
А
1
А
m
1
m
m
я
m
m
я
m
1
3  1
0,2 2 1
я
3
  mя
2
m
Из (3.6) имеем:
A 0,2
1 c 3

0,2 e2 2
(3.18).
1
1 S z1 1 (3.18 )

1
0,2 
А
2
1
(3.16)
c
(3.17).
Поскольку
c
e
Поскольку
5 / 22 * k
e


1
4
1  2  2 *
2
2 
5 / 2 * k 
 k
я
S c
e
z1
2
1
D
(3.19),
3 c
2 e2

  1 , имеем:
3 S z1

, имеем:
2

(3.1811)
411 / k 
D1 
2
Поскольку
(3.20),
S
z1

Поскольку
3
 , имеем:
2
c
e
2
  1 имеем:
.
1
D
1
D
1
D

S

z1

 1
1  1 / к 
201  1 / к 
2
Магнетон
Магнитный момент М , или магнетон
(3.21),
Поскольку
3 S z1

, имеем:
2

(3.211)
 5 / 22 * к

3 1

2


(3.2111)

частицы (при В=1) определяется формулами (149), (150):
5
3 K 1
B E0 r0
14
K 1
(150)
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
10

  0,363151898 r 0  E 0 r 0
5  119,8685  1 
3
3

 B E 0 r 0  0,363151898B E 0 r 0
14  119,8685  1 
N  0,363151898
Обозначим:
Поскольку
Er
0
(3.23), тогда:
2
0
2
  N r 0 B E 0 r 0
(3.22)
2
(3.24)
  N r 0 Be
 e , имеем:
(3.25)
При воздействии внешнего магнитного поля «В» в каждом из двух боковых полушарий ядра возникают равные
и противоположно направленные силы
, равные:

F
F
BE r
0
2
e
F  B 2
(3.26)
0
2
Координата точки приложения этой равнодействующей силы
ядра на расстоянии
r
r   Nr
ц. .
ц . .
(3.27)
F  в каждом полушарии размещена от центра
:
(3.28)
0
Из (3.25) и (3.28)
Плечом L этой пары сил является удвоенное расстояние
L  2 r ц.
  r ц. . Be
имеем:
r
ц . .
L  2N r0
(3.29)
  L F
Поэтому магнетон
можно представить:
(3.281)
(3.30)
  2 N r 0 
(3.31)
Be
2
(3.32)
Радиусы ядер элементарных частиц – для электрона и мю-мезона:
Из формулы магнетона
r
0


Из формулы массы
r
NBe
0

Из формулы спина
2
1
Ae
mc
2
r
0

3

2
(3.33)
0,2 m я c
Радиус для протона на стр.13
1.
Для конкретной элементарной частицы эти радиусы ядер равны между собой. Из этого следует:
Из условия равенства радиусов 0 по формулам магнетона и спина (3.33) имеем:
r

NВe

3

2 0,2 m я c
(3.34);
имеем:
Из (3.34)

e
3N
2 m я c 0,2
(3.35)
Магнетон протона
Формулу (3.35) можно записать
в виде:
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
 p m яp 
e 3 N
2с 0,2
(3.36)
11
Поскольку протон, как было показано выше, имеет двойное поле, которое увеличивает одновременно и его
массу и магнетон в

раз (

= 1,670258682), поэтому формулу (3.36) можно записать в виде:
  m    2ec 0,32N 
2
p
 р0   р
(3.38), а величина
При этом формула (3.36) примет вид:
m
 р.о mяpo 
Из выражения
(3.40) имеем:

(3.37), где
я. р
яR0
р

- является общим магнетоном протона, т.е.
(3.39) - является общей массой ядра протона.
 m яр 
e 3 * N 2

2c 0,2
(3.40)
 3N 2 

  (3.41)
ро
2 m яRo c  0,2

Учитывая из (3.3) отношение масс: mя  0,99991539m , запишем выражение (3.41) в виде:


Выражение
e
2 m po c
ро
e



1
3N 2 

 
2 m po c  0,99991539 0,2

e
(3.42)
, входящее в формулу (3.42), известно как магнетон Бора. Вычисление числа, стоящего в
скобке уравнения (3.42) дает выражение для измеренного магнетона протона:

ро

e
2 m po c
2,7930152
(3.43)
Выражение (3.43) известно в квантовом представлении для магнетона протона, а формирование
коэффициента, стоящего сомножителем к магнетону Бора, мной расшифровано в формуле (3.42).
Из условия равенства радиусов по формулам (3.33) магнетона и массы имеем:
2.
- для электрона и мю-мезона:
N
 А e
mc
N
  А e 
m c
3
1
(3.44)
2
- для протона:
3
1
ро
(3.45)
2
2
po
Напряженность электрического поля
3.
I.
Из отношения
m

Из (3.1) и (3.24) найдем отношение
m

AE

m

;
m


2
3
1
0
0
2
AE r c
NE r
3
0
1
0
c
0
:
1
1
E
2
N
(3.45) Из (3.45)
имеем:
Подставляя в (3.46) значение
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
E
0

, из этого следует:
0
mN

2
c
A
1
(3.46)
А из (3.17) имеем:
1
12
m я N 0,2e 2 c
E0 
(3.48)
Из формулы (3.33) магнетона:
II
E
0
0

e
r
2

0
e
  


 Ne 
2

e3 N 2
E
;
2
0

e3 N 2
2
(3.49)
Из формулы (3.33) массы:
III
E
3

2

e

r
2

e
A 
1 2
0
 e
 2
 mc
2



2
e

2
1
 3  1


 2  c2


1
m 0,2 
2
2
я

e
 m 1 c 3 


 m 0,2 e 2 2  
 я

m
IV
E0 
я
ec 2 0,2 
 3 


 2 


 e2
 2
 mc



e

2
m2 1
1
2
2
2
m я m 0,2 
2
 3   c2 e4 

 

 2    e4 c4 


 

2
2
ec 0,2 
m
2
E
2
2
2
2
я
0
 3 


 2 


2
(3.50)
Из формулы (3.33) спина:
e
r
2

0
ec 0,2 
m
2
e
 3




/
0
,
2

m
c
я
 2



2
;
E
2
2
я
0
 3 


 2 


2
(3.51)
Для конкретной элементарной частицы формулы (3.48), (3.49), (3.50) и (3.51)дают одинаковый результат.
Формулы (3.33) для определения радиусов ядер и формулы (3.48), (3.49), (3.50) и (3.51) для поля
применимы для электрона и мю-мезона.
0
E
Поскольку протон имеет двойное поле, то в соответствии с (3.38) и (3.39) для протона, в указанные
формулы определения 0 и
вместо  и m нужно подставить соответственно  /  и m /  .
0
r
Е
Только найденные по этим формулам
r
0
и
Е
0
могут создать указанные частицы,
так как для частиц других масс и магнетонов их критериальные параметры по
и
Er
0
3
0
не обеспечат стабильности
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
Еr
0
2
0
Еr
2
3
0
0
 const  e.
13
m  A1 E 0 r 0
масса
2
3
1
c2
A1  188,90000219
m я  0,99991539m  0,99991539 A1 E 0 r 0
2
S
r
z1
Спин
ц.s
 D1
3
1
;
c2
1 2 4
c E0 r0
D1  118,678891
 0,2 r 0
S
z1
 m я c0,2 r 0 ;
S
z1
 0,99991539 * A1 E 0 r 0
r
2
S z1 
3
;
2
0
3

S
3

2
r 0  0,2m я c ;
z1
0,2m я с
1
c0,2 r 0
c2

1
S z1  0,99991539 A 0,2
 1c e
2
 3
 e2
e2
 
137,0391 ;   137,0391 ;
c
 2
 c
с
 137,0391 –
e2
 1 =
постоянная тонкой структурымировая константа
5
3 К 1
B E0 r0
; B  1
14
К 1
2
  0,363151898 r 0 *1 * E 0 r 0 ; N  0,363151898
Магнетон

r   0,363151898 * r ; r  N r ; L  2 r 
1
  B E r * 2 * 0,363151898 r  F  L
2
0
ц
ц
0
ц
2
0

r
0

0
0
1
1
Be 2 r ц  F  L
2
2

N *1 * e
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
14
Картина формирования магнетона
Рис. 3
Электромагнитные поля в ядрах элементарных частиц показаны в книге 1 , рис.4.
Классическая Единая Теория Поля и её технологии. Э.Рудяк
15