17 Определение коэффициента теплоотдачи при свободной

Приложение
Физические свойства сухого воздуха при рв - 760 мм рт. ст.
t
0С

кг/мз
0
10
20
30
40
50
60
70
80
90
100
120
140
160
180
200
250
300
350
400
500
600
700
800
900
1000
1100
1200
1,293
1,247
1,205
1,165
1,!28
1,093
1,06
1,029
1
0,972
0,946
0,898
0,854
0,815
0,779
0,746
0,674
0,615
0,566
0,524
0,456
0,404'
0,362
0,329
0,301
0,277
0,257
0,239
16
ср
кДж/(кгК)
1,005
1,005
1,005
1,005
1,005
1,005
1,005
1,009
1,009
1,009
1,009
1,009
1,013
1,017
1,022
1,026
1,038
1,047
1,059
1,068
1,093
1,114
1,135
1,156
1,172
1,185
1,197
1,21
λ
а

Вт/(мК)
м2/с
с/м2
2,44
2,51
2,59
2,67
2,76
2,83
2,9
2,96
3,05
3,13
3,21
3,34
3,49
3,64
3,78
3,93
4,27
4,6
4,91
5,21
5,74
6,22
6,71
7,18
7,63
8,07
8,5
9,15
18,8
20
21,4
22,9
24,3
25,7
27,2
28,6
30,2
31,9
33,6
36,8
40,3
43,9
47,5
51,4
61
71,6
81,9
93,1
115,3
138,3
163,4
188,8
216,2
245,9
276,2
316,5
17,2
17,6
18,1
18,6
19,1
19,6
20,1
20,6
21,1
21,5
21,9
22,8
23,7
24,5
25,3
26
27,4
29,7
31,4
33
36,2
39,1
41,8
44,3
46,7
49
51,2
53,5
Таблица 4.
Рг
10
2
м /с
6
13,28
14,16
15,06
16
16,96
17,95
18,97
20,02
21,09
22,1
23,13
25,45
27,8
30,09
32,49
34,85
40,61
48,33
55,46
63,09
79,38
96,89
115,4
134,8
155,1
177,1
199,3
233,7
0,707
0,705
0,703
0,701
0,699
0,698
0,696
0,694
0,692
0,69
0,688
0,686
0,684
0,682
0,681
0,68
0,677
0,674
0,676
0,678
0,687
0,699
0,706
0,713
0,717
0,719
0,722
0,724
Цель работы. Определение экспериментальным путем на виртуальной имитационной компьютерной модели лабораторной «установки»
коэффициента теплоотдачи при свободной конвекции в неограниченном
пространстве. Изучение методики обработки экспериментальных данных с
применением теории подобия и составления критериального уравнения по
результатам эксперимента.
КРАТКИЕ СВЕДЕНИЯ
Теплообмен в условиях естественной конвекции осуществляется
при местном нагревании или охлаждении среды, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве.
Этот вид конвективного переноса теплоты играет преимущественную роль в процессах отопления жилых и производственных помещений и
имеет значение в различных областях техники. Например, нагревание комнатного воздуха отопительными приборами, а также нагревание и охлаждение ограждающих конструкций помещений (стены, окна, двери и пр.) осуществляется в основном в условиях естественной конвекции или, так называемого, свободного потока.
Естественная конвекция возникает в неравномерно нагретом газе
или жидкости, находящихся в ограниченном или неограниченном пространстве, и может влиять на конвективный перенос теплоты в вынужденном потоке среды.
В больших масштабах свободное перемещение масс подвижной
среды (воздушных и водных масс), вызванное различием их плотностей в
отдельных местах пространства, осуществляется в атмосфере земли, водных пространствах океанов и морей и т. д. К настоящему времени достаточно полно изучен естественный конвективный теплообмен для тел канонических форм (плита, цилиндр, шар), находящихся в различных подвижных средах, заполняющих пространство больших размеров по сравнению с
размерами самого тела.
Как показывает опыт, характер свободного течения среды относительно поверхности нагретого тела бывает как ламинарным, так частично
1
или полностью турбулентным (ламинарный и турбулентный пограничные
слои).
12. Цветков Ф.Ф., Керимов Р.В., Величко В.И. Задачник по тепломассообмену. Учебное пособие для теплоэнергетических специальностей
вузов. - М.: МЭИ, 1997. - 136 с.
13. Ривкин С.Л. Термодинамические свойства газов. - М.: Энергоатомиздат, 1987. - 288 с.
ОГЛАВЛЕНИЕ
Краткие сведения . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .1
Схема и описание установки . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5
Расчетные формулы и расчеты . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 7
Порядок выполнения работы . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .10
Контрольные вопросы . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13
Содержание отчета . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .14
Библиографический список . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .14
Приложение . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .16
Рис. 1. Характер течения среды и изменение коэффициента
теплоотдачи в условиях естественной конвекции
у вертикального цилиндра большой высоты.
На рис. 1 показано свободное перемещение комнатного воздуха у
вертикально подвешенной нагретой трубы большой длины.
На нижнем участке трубы наблюдается ламинарное течение воздуха вверх (ламинарный пограничный слой). На некотором расстоянии от
нижнего конца трубы перемещение слоев воздуха теряет ламинарный характер, возникают отдельные локонообразные потоки массы, появляются
искривленные струйки, которые далее дробятся на более мелкие, и восходящий поток воздуха у нагретой трубы приобретает турбулентный характер
с ламинарным пристенным подслоем (турбулентный пограничный слой).
Рис. 1 является хорошей иллюстрацией развития и перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный.
Экспериментально коэффициент теплоотдачи может быть определен из основного уравнения теплоотдачи Ньютона-Рихмана
2
15
   t w  t f F ,
СОДЕРЖАНИЕ ОТЧЕТА
Отчет о работе должен содержать.
1. Формулировку цели работы.
2. Краткие теоретические сведения.
3. Принципиальную схему экспериментальной установки и ее описание.
4. Порядок выполнения работы.
5. Таблицы замеренных и вычисленных величин.
6. Количественное сравнение коэффициентов теплоотдачи, полученных
экспериментальными и расчетным способами.
7. Выводы.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Клименко А.В., Зорин В.М.. Теоретические основы теплотехники.
- М.: Изд-во МЭИ, 2001. - 561 с.
2. Мазур Л. Техническая термодинамика и теплотехника. - М.:
ГЭОЭР-МЕД, 2003. -350 с.
3. Теория тепломассообмена. Учебник для технических университетов и вузов / С.И. Исаев, И.А. Кожинов, В.И. Кофанов и др.; Под ред.
А.И. Леонтьева – 2-е изд., испр. и доп. - М.: Изд-во МГТУ им. Н.Э. Баумана, 1997. - 683 с.
4. Кудинов В.А., Карташов Э.М. Техническая термодинамика. - М.:
Высшая школа, 2003. - 261 с.
5. Исаченко В.П., Осипова В.А., Сукомел А.С. Теплопередача. - М.:
Энергоиздат, 1981. - 486 с.
6. Михеев М.А., Михеева И.М. Основы теплопередачи. - М.: Энергия, 1977. - 319 с.
7. Мухачев Г.А., Щукин В.К. Термодинамика и теплопередача. - М.:
Высшая школа, 1991. - 479 с.
8. Нащокин В.В. Техническая термодинамика и теплопередача. М.:
Высшая школа, 1980. - 261 с.
9. Осипова В.А. Экспериментальное исследование процессов теплообмена. - М.: Энергия, 1979. - 319 с.
10. Задачник по технической термодинамике и теории тепломасообмена / Под ред. В. Крутова, Г. Петражицкого. - М.: Высшая школа, 1986. 383 с.
11. Краснощеков Е.А., Сукомел А.С. Задачник по теплопередаче. М.: Энергия, 1980. - 288 с.
14
откуда


,
F  Δt
(1)
где  – тепловой поток, передаваемый свободной конвекцией от поверхности твердого тела в подвижную окружающую среду; F – теплоотдающая
поверхность; t  t w  t f – температурный напор между поверхностью
тела и окружающей подвижной средой.
Свободный конвективный теплообмен тел в средах, находящихся в
неограниченном пространстве, экспериментально изучался различными
исследователями. Опыты проводились с телами канонических форм (плиты, цилиндры, шары) с размерами от 15 мк (диаметры проволоки) и до 16 м
(диаметры сфер шаров) в различных средах (различные газы и жидкости).
Согласно теории подобия, результаты исследований обобщались с
помощью характерных для этого явления критериев Nu, Gr и Рг. Результаты, полученные экспериментальным путем, находятся в полном соответствии и с аналитическими решениями этих задач. Влияние изменения физических параметров на теплообмен в пограничном слое удается учесть введением отношения критериев Prf , представляющего относительное измеPrw
нение параметров переноса v (кинематическая вязкость ) и a (температуропроводность) в пределах изменения температуры среды: t f − температура потока окружающей среды вдали от стенки,
t w − температура среды на
границе со стенкой.
Академиком М. А. Михеевым, на основании обобщения результатов экспериментального исследования, рекомендуются следующие формулы для расчета средних коэффициентов теплоотдачи в свободном потоке.
Для горизонтальных труб в диапазоне изменения числа
( Gr  Pr ) от 103до 108
Nu f, d  0,5  (Grf ,d  Prf )
где Nu f, d 
Grf, d 
αd
g  d3
2

0 , 25
 Pr 
  f 
 Prw 
0 , 25
,
− средний критерий Нуссельта,
 β f  (t w  t f ) − критерий Грасгофа;
3
Prf 
vf
− критерий Прандтля при температуре потока окружающей среaf
ды;
Prw 
vw
− критерий Прандтля жидкости при температуре среды на граaw
нице со стенкой.
Для вертикальных труб и плит в диапазоне изменения числа
( Grf, h  Prf ) от 103 до 109,
что отвечает ламинарному течению среды около поверхности,
Nuf, h  0,76  (Grf, h  Prf )
0 , 25
 Pr 
  f 
 Prw 
0 , 25
,
и в диапазоне изменения числа
(Grf, h  Prf )  109 ,
что отвечает турбулентному течению около поверхности
Nu f, h  0,15  (Grf, h  Prf )
0 , 25
 Pr
  f
 Prw



0 , 25
,
где h – высота теплоотдающей поверхности.
Для газов число Prf мало зависит от температуры и его можно
Prw
принять за 1.
Для тонких проволок малого размера, для которых выполняется
условие
(Grf, d  Prf )  103 ,
критерий конвективного теплообмена имеет постоянное число
Nuf.d  0,5 .
Это предельное наименьшее значение критерия Nu отвечают неподвижному пограничному слою, когда теплоотдачу можно вычислить непосредственно по формулам теплопроводности.
Между этим предельным состоянием полностью заторможенной
среды в пограничном слое и рассмотренным режимом свободной конвекции, при которой в пограничном слое осуществляется течение среды с участием инерционных сил и сил внутреннего вязкостного трения, существует
режим свободной конвекции с ползущим течением в пограничном слое.
4
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
1. Сформулируйте цель лабораторной работы и поясните, как она достигается?
2. Назовите основные элементы экспериментальной установки и укажите их назначение.
3. По каким признакам можно судить о стационарном режиме теплообмена с окружающей средой?
4. Как определяется средняя температура струны в данной установке?
5. Как определяется плотность воздуха в условиях лабораторной установки?
6. Для чего замеряется барометрическое давление в данной работе?
7. Дайте понятие «процесс теплоотдачи».
8. Как определяется количество теплоты, отданное струной окружающему воздуху посредством конвекции?
9. Как определяется количество теплоты, отданное струной окружающему воздуху посредством излучения?
10. Что такое свободная и вынужденная конвекция?
11. Каков физический смысл и размерность коэффициента теплоотдачи?
12. Какие факторы определяют интенсивность конвективного теплообмена?
13. Как в работе определяется разность температур струны и окружающей среды?
14. Что такое критерий подобия?
15. Назовите три основные формы критериальных уравнений и области
их применения.
16. Что такое «определяющая температура» и «определяющий» размер?
17. Какие критерии называются «определяющими» и «определяемыми»?
18. Для чего и как составляются критериальные уравнения?
19. Как определяется коэффициент теплоотдачи α из критериального
уравнения?
20. Что характеризуют критерии Nu , Gr , Рr?
21. Каков в логарифмических координатах график зависимости критерия Nu от произведения (Gr·Pr)?
22. Сформулируйте закон конвективной теплоотдачи – закон НьютонаРихмана.
13
Для этого режима силами инерции можно пренебречь и определять
коэффициент теплоотдачи по критериальному уравнению
Nu f , d  C  (Grf, d  Prf )n
Определяющим размером является диаметр проволоки d , м, а
определяющей температурой − средняя температура потока tf, оС. Данная
формула справедлива для потока воздуха, у которого критерий Pr  0,7 и
практически не зависит от температуры.
Численные значения коэффициента С и показателя степени n приведены в табл. 1.
Значения констант C и n в зависимости от числа
(Grf.d  Prf )
Таблица 1
Характер или режим
теплообмена
1
Рис. 4. Внешний вид виртуальной экспериментальной лабораторной
«установки» во время проведения экспериментов.
Повторить п.п. 4 – 5 четыре - пять раз при различных нагрузках
автотрансформатора
по
указанию
преподавателя.
На рис.4 в протоколе измерений записаны результаты измерений
пяти экспериментов.
6. По формулам в п.п. 1 – 11 раздела «Расчетные формулы и расчеты»
вычислить все величины и критерии подобия для всех экспериментов.
7. Записать все вычисленные значения величин в сводную таблицу
(табл. 3).
8. По результатам обработки результатов расчетов построить в соответствующем масштабе в логарифмических координатах график
зависимости критерия Nu от произведения (Gr·Pr). Характер зависимости представить в виде прямой линии
9. Решив уравнение полученной прямой линии, получить линейное
уравнение в явном виде.
10. Используя полученное линейное уравнение вычислить константы С
и n и сравнить их со значениями в табл.1.
5.
12
( Grп.d  Prп )
С
n
2
3
4
Псевдотеплопроводность
1·10-3….5·102
1,18
0,125
Ламинарный
5·102…..2·107
0,54
0,25
> 2·107
0,135
0,33
Переходный и турбулентный
СХЕМА И ОПИСАНИЕ УСТАНОВКИ
В экспериментальной лабораторной установке (рис. 2) теплоотдающей поверхностью является поверхность нихромовой проволоки 3 (струна) длиною 1540 мм и диаметром 0,5 мм, по которой пропускается электрический ток напряжением до 30 В. Таким образом, размеры струны опреде3
ляют теплоотдающую поверхность F  2,419  10 м .
Струна удерживается в вертикальном положении стойкой 1 с двумя
кронштейнами 2 и 4. В верхнем кронштейне 2, изолированном от массы
установки, неподвижно закреплен один конец струны. Другой конец струны
зажат в головке индикатора часового типа 5.
Головка индикатора свободно перемещается в изоляторе–
держателе 4 нижнего кронштейна. Груз 6 обеспечивает постоянное по величине натяжение струны
2
5
Напряжение от сети 220 В подводится через автотрансформатор 9
к держателю 2 и головке индикатора 5.
Для определения мощности теплового потока служат вольтметр 7 и
амперметр 8.
Рис. 3. Внешний вид виртуальной экспериментальной лабораторной
«установки» в варианте до начала работы.
Рис. 2. Схема лабораторной установки.
Дождавшись стационарного режима, записать все результаты измерений и занести в протокол наблюдений в форме табл. 2.
О стационарности режима можно судить по неизменности показаний индикатора удлинения струны, т. е. по постоянству температуры струны, а также по появляющейся надписи «СТАЦОНАРНЫЙ – ВЫПОЛНЕНИЕ ЗАМЕРОВ» непосредственно под индикатором часового типа для измерения удлинения струны.
6
Тепловой режим струны обозначается надписью кранными буквами непосредственно под индикатором часового типа для удлинения струны: нестационарный режим – красными буквами, стационарный – синими буквами.
Кроме этого, нестационарный режим сопровождается поворотом
стрелок индикатором часового типа для удлинения струны на малом и большом циферблатах вокруг своих осей.
Дождаться стационарного режима и измерить по соответствующим приборам и записать в протокол: силу тока, напряжение на
автотрансформаторе, удлинение струны по показанию индикатором часового типа, температуру и барометрическое давление
окружающей среды – воздуха с панели параметров окружающей
среды.
Запись показаний приборов производится мышкой, наведением
изображения кисти руки с карандашом на соответствующие показания приборов и нажатием левой клавиши мышки.
11
1
10
2
Плотность воздуха
3
4
ρ
кг/м3
11
Температуропроводность
воздуха

м2/с
12
Кинематическая
вязкость воздуха

м2/с
13
Критерий Нуссельта
Nu
−
14
Критерий Грасгофа
Gr
−
15
Критерий Прандтля
Pr
−
16
Критериальное
уравнение
−
−
5
6
7
8
ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ
1.
2.
3.
4.
10
Сводная таблица замеренных величин.
9
Включить на экране виртуальную демонстрационную экспериментальную лабораторную «установку», которая изображается на
экране.
Последовательным нажатием табло «Работа» - «Изучение установки» - «Текстовое сопровождение» ввести вариант установки
для изучения. Изучить виртуальную демонстрационную «установку», изображенную на экране, перемещая мышкой знак «?» и
устанавливая его последовательно на элементах установки (будет
высвечиваться на экране название и назначение данного элемента
установки).
Перейти к «рабочей установке», нажав последовательно табло
«Работа» - «Выполнение работы». Появится внешний вид неработающей виртуальной лабораторной «установки», который показан на рис. 3. Автотрансформатор выключен. Индикатор часового
типа показывает отсутствие удлинения струны.
Включить автотрансформатор «Нагрев струны» (нажав указателем
мышки кнопку Вкл.). Ползунком автотрансформатора установить
напряжение на вольтметре по указанию преподавателя.
Работающая виртуальная «установка» при выбранных исследуемых режимах (при определенных нагрузках автотрансформатора)
имеет вид показанный рис. 4. Добавляется только указание теплового режима струны.
Таблица 2
№
п/п
1
2
3
4
5
Обозначение
∆l
I
U
Измеряемая величина
Удлинение струны
Сила тока
Напряжение
Температура
окружающей среды
Показание барометра
tf
B
Единицы
измерен.
мм
А
В
Номера опытов
1
2
3
4
5
С
0
мбар
РАСЧЕТНЫЕ ФОРМУЛЫ И РАСЧЕТЫ
1. Атмосферное давление находится с учетом температурного расширения столбика ртути барометра по формуле:
pатм 
B  10 2
, Па .
1  1,815  10 4  t f
2. Температурный напор (разность температур струны и окружающей среды) находится по эмпирической формуле в зависимости от удлинения струны:
t m  0,2736  42,603 l  0,2723l 2 , оC ,
где
l
− удлинение струны, мм.
3. Средняя температура струны
t w  t m  t f , оС .
4. Тепловой поток при прохождении электрического тока по струне
 э  I  U, Вт .
5. Тепловой поток Φи через поверхность струны в окружающую
среду за счет теплового излучения определяется по закону СтефанаБольцмана
где
 t  273 4  t f  273 4 
 и  ε C0  F   w
 
  , Вт ,
 1000   100  
  0,64...0,76 − степень черноты нихромовой проволоки,
7
Со  5,67
−
коэффициент
излучения
абсолютно
черного
10. Критерий Грасгофа
тела,
Вт /( м 2  К 4 ) ;
Gr 
3
F − теплоотдающая поверхность струны, равная 2,419  10 м .
Таким образом, с учетом численных значений параметров
2
 t w  273 4  t f  273 4 
3
 и  9,63  10  
 
  , Вт .
 1000   100  
6. Тепловой поток  к через поверхность струны в окружающую
среду за счет свободной конвекции
 к  э  и , Вт .
7. Коэффициент теплоотдачи по закону Ньютона-Рихмана.
α
к
, Вт / м 2  К .
F  Δt m
8. Теплофизические свойства воздуха (окружающей среды) при
определяющей температуре равной t f :
p атм
, кг / м3 ;
R (273  t f )
массовая изобарная теплоемкость с p  1006 Дж / кг  К ;
R = 287 Дж/кг·К - удельная газовая постоянная воздуха;
1
- коэффициент объемного расширения идеальных газов
β
(273  t f )
  0,000074  t опр  0,0245 – теплопроводность воздуха в зависимости
от температуры, Вт / м  К ;
2
v  (0,000089  t опр
 0,088  t опр  13,886) 106 – кинематическая вязa
cp  
– температуропроводность воздуха, м2/c.
9. Критерий Нуссельта
Nu 
8
αd

v
.
a
Результаты замеров и расчетов должны быть представлены в сводной таблице (табл. 3).
Сводная таблица вычисленных величин.
№
п/п
1
1
Измеряемая
величина
2
Температурный
напор (разность температур струны и
окружающей среды)
Обозначе- Единицы
ние
измерен.
3
4
Δt m
°С
2
Средняя температура
струны
t ст
°С
3
Тепловой поток, выделенный электрическим током
э
Вт
4
Тепловой поток
излучением
и
Вт
5
Тепловой поток
конвекцией
к
Вт
6
Коэффициент
теплоотдачи
α
Вт/м2ּК
7
Коэффициент объемного расширения
воздуха
β
1/К
сp
Дж/кгּК

Вт/мּК
8
.
 β (t w  t f ) .
Pr 
кость воздуха в зависимости от температуры, м2/c;

2
11. Критерий Прандтля
плотность ρ
(воздуха), 1/К;
g  d3
9
Массовая изобарная
теплоемкость воздуха
Теплопроводность
воздуха
Таблица 3
Номера опытов
1
2
3 4 5
5
6
7 8 9
9
ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ
ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ
ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ
«САМАРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»
К а ф е д р а «Теоретические основы теплотехники и гидромеханика»
ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ТЕПЛООТДАЧИ ПРИ СВОБОДНОЙ КОНВЕКЦИИ МЕТОДОМ СТРУНЫ
УДК 621.2.
Определение коэффициента теплоотдачи при свободной конвекции методом
струны: Метод. указ/ Сост. Г.М.Синяев. Самара; Самар.гос. тех. Ун-т, 2008. 17 с.:
ил.
Методические указания предназначены для студентов теплоэнергетических
специальностей 140101, 140104,140105,140106 и других специальностей при выполнении ими экспериментальных исследований на имитационных компьютерных
моделях лабораторных установок по дисциплинам «Теоретические основы теплотехники», «Тепломассообмен», «Теоретические основы тепломассопереноса», «Теплотехника» и другим дисциплинам, в которых изучается теплообмен.
УДК 621.2.
Методические указания к компьютерной
лабораторной работе № 17ТП
Составитель: Г.М.Синяев
Рецензент докт. тех. наук, проф. А.А. Кудинов
Самара
Самарский государственный технический университет
2008
Печатается по решению Редакционно-издательского совета СамГТУ
8
© Г.М.Синяев
составление, 2008
© Самарский государственный
технический университет, 2008
9
Определение коэффициента теплоотдачи при свободной конвекции методом
струны
Составитель: Синяев Геннадий Михайлович
Редактор В. Ф. Е л и с е е в а
Технический редактор В.Ф. Е л и с е е в а
Подп. в печать 07.06.08. Формат 60х84 1/16. Бум. офсетная. Печать офсетная.
Усл. п. л. 0,98. Усл. кр.-отт. Уч-изд. л. 0,97. Тираж 50. Рег № 226.
Самарский государственный технический университет
443100. Самара, ул. Молодогвардейская, 244. Главный корпус
Отпечатано в типографии
Самарского государственного технического университета
443100. Самара, ул. Молодогвардейская, 244. Корпус № 8
8
9