ОБРАЗЦЫ ВАРИАНТОВ ТЕСТ

ОБРАЗЦЫ ВАРИАНТОВ ТЕСТ-ВОПРОСОВ
ПО КИНЕМАТИКЕ
Ограничимся образцами тестов из трех тем, важных в дальнейшем для успешного
освоения раздела «Динамика»: Кинематика точки. Сложное движение точки.
Кинематика вращательного и плоского движений твердого тела.
СОДЕРЖАНИЕ ТЕСТОВЫХ МАТЕРИАЛОВ
Кинематикой называется:
[1] раздел «Теоретической механики», изучающий равновесие материальных тел
действием приложенных сил.
[2] раздел «Теоретической механики», изучающий движение материальных тел
зависимости от действующих сил.
[3] раздел «Теоретической механики», изучающий движение материальных тел
действием приложенных сил.
[4] раздел «Теоретической механики», изучающий равновесие материальных
независимо от действующих сил.
1.
При
в виде
каком
способе
под
вне
под
тел
задания
движения
точки
оно
задается
задания
движения
точки
оно
задается
S  f t  ,
где S – перемещение:
[1] векторном,
[2] координатном,
[3] естественном?
2.
При
в виде
каком
способе
x  f1  t  , y  f 2  t  , z  f3  t  ,
где x, y, z– координаты точки:
[1] векторном,
[2] координатном,
[3] естественном?
3. При каком способе задания движения точки оно задается в виде
r  r t  ,
где r – радиус-вектор точки:
[1] векторном,
[2] координатном,
[3] естественном?
4. Как определяется скорость точки при естественном способе задания
движения:
ds
[1] v   s ,
dt
[2] v  vx2  v 2y  vz2 , где vx  x, v y  y , vz  z ,
[3] v 
dr
?
dt
5. Как определяется скорость точки при векторном способе задания движения:
ds
[1] v   s ,
dt
[2] v  vx2  v 2y  vz2 , где vx  x, v y  y , vz  z ,
dr
?
dt
6. Как определяется скорость точки при координатном способе задания
движения:
ds
[1] v   s ,
dt
[3] v 
[2] v  vx2  v 2y  vz2 , где vx  x, v y  y , vz  z ,
[3] v 
dr
?
dt
7. Как определяется ускорение точки при естественном способе задания
движения:
d 2s
[1] a  2  s ,
dt
[2] a  ax2  a 2y  az2 , где ax  x, a y  y , az  z ,
[3] a 
d 2r
dt 2
?
8. Как определяется ускорение точки при векторном способе задания движения:
d 2s
[1] a  2  s ,
dt
[2] a  ax2  a 2y  az2 , где ax  x, a y  y , az  z ,
[3] a 
d 2r
dt 2
?
9. Как определяется ускорение точки при координатном способе задания
движения:
[1] a 
d 2s
dt 2
s,
[2] a  ax2  a 2y  az2 , где ax  x, a y  y , az  z ,
[3] a 
d 2r
?
dt 2
10. Как направлен вектор скорости точки:
[1] по касательной к траектории движения точки,
[2] перпендикулярно касательной к траектории движения точки,
[3] к центру кривизны траектории?
dv
определяется:
dt
[1] нормальное ускорение движения точки,
[2] тангенциальное ускорение движения точки,
[3] полное ускорение движения точки.
11. По формуле a 
v2
определяется:

[1] нормальное ускорение движения точки,
12. По формуле an 
[2] тангенциальное ускорение движения точки,
[3] полное ускорение движения точки.
13. Как направлен вектор тангенциального ускорения точки:
[1] по касательной к траектории движения точки,
[2] перпендикулярно касательной к траектории движения точки,
[3] к центру кривизны траектории?
14. Как направлен вектор нормального ускорения точки:
[1] по касательной к траектории движения точки,
[2] перпендикулярно касательной к траектории движения точки,
[3] к центру кривизны траектории?
15. Движение, при котором числовое значение скорости все время остается
постоянным, называется:
[1] равномерным,
[2] равнопеременным,
[3] прямолинейным.
16. Движение, при котором ускорение все время равно нулю, называется:
[1] равномерным,
[2] равнопеременным,
[3] равномерным прямолинейным.
17. Движение, при котором касательное ускорение все время остается
постоянным, называется:
[1] равномерным,
[2] равнопеременным,
[3] прямолинейным.
18. Движение, совершаемое точкой по отношению к подвижной системе отсчета,
называется:
[1] переносным,
[2] относительным,
[3] абсолютным.
19. Движение, совершаемое точкой по отношению к подвижной системе отсчета,
называется:
[1] переносным,
[2] относительным,
[3] абсолютным.
20. Движение, совершаемое точкой по отношению к неподвижной системе
отсчета, называется:
[1] переносным,
[2] относительным,
[3] абсолютным.
21. При сложном движении абсолютная скорость точки равна:
[1] скорости любой другой точки, принятой за полюс,
[2] скорости вращательного движения вокруг полюса,
[3] геометрической сумме векторов скорости точки, принятой за полюс, и скорости
вращательного движения вокруг этого полюса,
[4] геометрической сумме векторов относительной и переносной скоростей.
22.
При
сложном
движении
в соответствии с выражением:
[1] aабс  аотн  апер ,
[2] aабс  аотн  апер  акор ,
[3] aабс  апер  акор .
точки
ее
ускорение
определяется
23. Относительное ускорение характеризует:
[1] изменение относительной скорости точки при переносном движении и изменение
переносной скорости точки при относительном движении,
[2] изменение переносной скорости точки только при переносном движении,
[3] изменение относительной скорости точки только при относительном движении.
24. Переносное ускорение характеризует:
[1] изменение относительной скорости точки при переносном движении и изменение
переносной скорости точки при относительном движении,
[2] изменение переносной скорости точки только при переносном движении,
[3] изменение относительной скорости точки только при относительном движении.
25. Кориолисово ускорение характеризует:
[1] изменение переносной скорости точки только при переносном движении,
[2] изменение относительной скорости точки при переносном движении и изменение
переносной скорости точки при относительном движении,
[3] изменение относительной скорости точки только при относительном движении.
26. Кориолисово ускорение определяется по формуле:
[1] aкор  2отн vпер ,
[2] aкор  2пер vотн ,
[3] aкор  2 пер  vотн  ,
[4] aкор  2пер vотн cos  .
27. Направление вектора кориолисова ускорения:
[1] определяется по правилу левого винта,
[2] определяется по правилу правого винта,
[3] совпадает с направлением вектора относительной скорости,
[4] совпадает с направлением вектора переносной угловой скорости.
28. Кориолисово ускорение равно нулю в случае:
[1] если относительное движение является поступательным,
[2] если относительное движение является вращательным,
[3] если переносное движение является поступательным,
[4] если переносное движение является вращательным .
29. Движение твердого тела, при котором любая прямая, проведенная в этом
теле, перемещается, оставаясь параллельной своему начальному направлению,
называется:
[1] вращательным,
[2] поступательным,
[3] плоскопараллельным.
30. Движение твердого тела, при котором какие-нибудь две точки,
принадлежащие телу или неизменно с ним связанные, остаются в течение всего
времени движения неподвижными, называется:
[1] поступательным,
[2] вращательным,
[3] плоскопараллельным.
31. Движение твердого тела, при котором все его точки перемещаются
параллельно некоторой фиксированной плоскости, называется:
[1] поступательным,
[2] вращательным,
[3] плоскопараллельным.
32. Какое уравнение выражает закон вращательного движения твердого тела
вокруг неподвижной оси:
[1] S  S  t  ,
[2]   f  t  ,
[3] r  r  t  ?
33. Числовое значение угловой скорости тела в данный момент времени равно:
[1] приращению угла поворота за определенный промежуток времени, деленному на
этот промежуток,
[2] первой производной от угла поворота по времени,
[3] второй производной от угла поворота по времени.
34. Числовое значение углового ускорения тела в данный момент времени
равно:
[1] приращению угловой скорости за определенный промежуток времени, деленному
на этот промежуток,
[2] первой производной от угла поворота по времени,
[3] второй производной от угла поворота по времени.

 const выражают закон:
t
[1] равномерного вращения,
[2] равнопеременного вращения,
[3] движения тела вокруг неподвижной точки.
35. Уравнения   t ,  
36. Уравнения   0    t ,   0  0t 
t 2
, где   const выражают закон:
2
[1] равномерного вращения,
[2] равнопеременного вращения,
[3] движения тела вокруг неподвижной точки.
37. Скорость точки твердого тела при его вращательном движении определяется
по формуле:
[1] v  2 r ,
[2] v  r ,
[3] v  r .
38. Нормальное ускорение точки твердого тела при его вращательном движении
определяется по формуле:
[1] a  2 r ,
[2] a  r ,
[3] a  r .
39. Тангенциальное ускорение точки твердого тела при его вращательном
движении определяется по формуле:
[1] a  2 r ,
[2] a  r ,
[3] a  r .
40. Вектор скорости точки твердого тела при его вращательном движении
направлен:
[1] к центру вращения,
[2] перпендикулярно радиусу в сторону вращения,
[3] перпендикулярно радиусу в сторону углового ускорения.
41. Вектор нормального ускорения точки твердого тела при его вращательном
движении направлен:
[1] к центру вращения независимо от направления вращения,
[2] перпендикулярно радиусу в сторону вращения,
[3] перпендикулярно радиусу в сторону углового ускорения.
42. Вектор тангенциального ускорения точки твердого
вращательном движении направлен:
[1] к центру вращения независимо от направления вращения,
[2] перпендикулярно радиусу в сторону вращения,
[3] перпендикулярно радиусу в сторону углового ускорения.
тела
при
его
43. Какие уравнения выражают закон плоскопараллельного движения твердого
тела:
[1] x A  f1  t  , y A  f 2  t  ,
[2]   f  t  ,
[3] x A  f1  t  , y A  f 2  t  ,   f3  t  ?
44. Скорость любой точки твердого тела при его плоскопараллельном движении
равна:
[1] скорости любой другой точки, принятой за полюс,
[2] скорости вращательного движения вокруг полюса,
[3] геометрической сумме векторов скорости точки, принятой за полюс, и скорости
вращательного движения вокруг этого полюса.
45. Проекции скоростей двух точек твердого тела на ось, проходящую через эти
точки:
[1] равны по величине и противоположны по знаку,
[2] равны по величине и знаку,
[3] равны нулю.
46. Точка, скорость которой в данный момент времени равна нулю, называется:
[1] полюсом,
[2] мгновенным центром скоростей,
[3] мгновенным центром ускорений.
47. Для определения положения мгновенного центра скоростей необходимо
знать:
[1] только направления скоростей двух каких-нибудь точек плоской фигуры,
[2] величины и направления скоростей двух каких-нибудь точек плоской фигуры,
[3] величину и направление скорости какой-нибудь одной точки и направление
скорости другой точки плоской фигуры.
48. Для определения скорости любой точки плоской фигуры необходимо знать:
[1] только направления скоростей двух каких-нибудь точек плоской фигуры,
[2] величины и направления скоростей двух каких-нибудь точек плоской фигуры,
[3] величину и направление скорости какой-нибудь одной точки и направление
скорости другой точки плоской фигуры.
49. Точка, ускорение которой в данный момент времени равна нулю, называется:
[1] полюсом,
[2] мгновенным центром скоростей,
[3] мгновенным центром ускорений.
50. В случае прямолинейного движения полюса (А) ускорение любой другой
точки (В) твердого тела при его плоскопараллельном движении определяется в
соответствии с выражением:
n
[1] aB  a A  aBA
,
n

 aBA
[2] aB  a A  aBA
,
n

 aBA
[3] aB  a An  a A  aBA
,
n

 aBA
[4] aB  a An  aBA
.
51. В случае криволинейного движения полюса (А) ускорение любой другой
точки (В) твердого тела при его плоскопараллельном движении определяется в
соответствии с выражением:
n
[1] aB  a A  aBA
,
n

 aBA
[2] aB  a A  aBA
,
n

 aBA
[3] aB  a An  a A  aBA
,
n

 aBA
[4] aB  a An  aBA
.
52. В случае равномерного вращения полюса (А) ускорение любой другой точки
(В) твердого тела при его плоскопараллельном движении определяется в
соответствии с выражением:
n
[1] aB  a A  aBA
,
n

 aBA
[2] aB  a A  aBA
,
n

 aBA
[3] aB  a An  a A  aBA
,
n

 aBA
[4] aB  a An  aBA
.
САМОПОДГОТОВКА СТУДЕНТОВ
Самостоятельная внеаудиторная работа студента по решению задач имеет большое
значение для понимания содержания всего курса ТМ и приобретения практических
навыков. Научиться решать задачи можно, только регулярно занимаясь их решением.
Опыт говорит, что целесообразно учиться этому, начиная с коротких задач из: Сборник
коротких задач по ТМ / под ред. О.Э. Кепе (М., Высшая школа, 1989. – 368 с.). Далее
целесообразно переходить к их решению из задачника проф. И.В. Мещерского, а уж
потом и решению курсовых задач из задачника под редакцией проф. А.А. Яблонского. По
мере приобретения навыков в решении задач из предлагаемых задачников
целесообразно попробовать себя в решении задач повышенной трудности из задачника:
Теоретическая механика. Сборник олимпиадных задач для студентов технических
специальностей / Н.В. Крамаренко, А.И. Родионов, А.А. Рыков. – Новосибирск: Изд-во
НГТУ, 2007.