1 КРАТНЫЕ И КРИВОЛИНЕЙНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ §1. Двойной интеграл. Рассмотрим задачу о приближенном вычислении объема цилиндрического тела (рис.1), ограниченного снизу плоской областью D, расположенной на плоскости ОXY, сверху - поверхностью, заданной уравнением z=f(x; у), (x;y)∈D, где функция f(x; у) – непрерывна и цилиндрической поверхностью положительна с на D, а сбоку - образующими, параллельными оси Oz, проходящими через всю границу Г области D. Рис.1 Объем V этого тела будем находить приближенно, произвольно разбив его вертикальными плоскостями на большее число п мелких вертикальных "частей" (как режут картофель на мелкие длинные кусочки). Одна из таких частей выделена на рис.1. Ее объем ∆Vi , можно приближено посчитать как объем призмы (считая, что ее "крыша" - плоская): ∆Vi ≈ ∆Si ∙ ℎ𝑖 . где ∆Si - площадь основания ∆σi , hi - средняя высота, т. е. ℎ𝑖 = 𝑧|𝑀𝑖 = 𝑓(𝜉𝑖 ; 𝜂𝑖 ) ⟹ ⟹ ∆𝑉𝑖 ≈ 𝑓(𝜉𝑖 ; 𝜂𝑖 ) ∙ ∆𝑆𝑖 , 𝑖 = 1, 2, … , 𝑛. 2 Тогда объем V всего цилиндрического тела: 𝑛 𝑛 𝑉 = ∆V1 + ∆V2 + ∆V3 +. . . +∆Vn = ∑ ∆Vi ≈ ∑ 𝑓(𝜉𝑖 ; 𝜂𝑖 ) ∙ ∆Si , 𝑖=1 𝑖=1 то есть, получена интегральная сумма. Далее: при n→∞ и при уменьшении всех площадей ∆Si до нуля получим: 𝑛 𝑉= lim 𝑛→∞ max Δ𝑆𝑖 →0 1≤𝑖≤𝑛 ∑ 𝑓(𝜉𝑖 ; 𝜂𝑖 ) ∙ Δ𝑆𝑖 . (1) 𝑖=1 Получен предел (1) интегральной суммы, который обозначается через ∬ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑆 и называется двойным интегралом от функции 𝐷 f(x;y) по области D. Определение. Пусть f(x; у),(х,y) ∈ D - произвольная функция на D. Разобьем область D произвольным образом на части ∆σ1, ∆σ2,..., ∆σn. Их площади обозначим соответственно ∆S1, ∆S2,..., ∆Sn. Внутри каждой ∆σi произвольно выберем точку Mi(ξi ; ηi ) и составим интегральную сумму: 𝑛 ∑ 𝑓(𝜉𝑖 ; 𝜂𝑖 ) ∙ Δ𝑆𝑖 . (2) 𝑖=1 Если существует предел: 𝑛 lim 𝑛→∞ max Δ𝑆𝑖 →0 1≤𝑖≤𝑛 ∑ 𝑓(𝜉𝑖 ; 𝜂𝑖 ) ∙ Δ𝑆𝑖 . (3) 𝑖=1 интегральной суммы, причем, этот предел не зависит от способов разбиения D на части ∆σ1, ∆σ2,..., ∆σn, а также от произвола в выборе точек Mi(𝜉𝑖 ; 𝜂𝑖 ), то этот предел называется двойным интегралом от функции 𝑓(𝑥; у) по области 𝐷 и обозначается 3 𝑛 ∬ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑆 = 𝐷 lim 𝑛→∞ max Δ𝑆𝑖→0 1≤𝑖≤𝑛 ∑ 𝑓(𝜉𝑖 ; 𝜂𝑖 ) ∙ Δ𝑆𝑖 . 𝑖=1 При этом функция 𝑓(𝑥; у) называется интегрируемой по области D. 1. Геометрический смысл двойного интеграла. Если z = 𝑓(𝑥; у) - положительна на D, то интеграл равен объему цилиндрического тела, изображенного на (рис. 1): (4) 𝐼 = ∬ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑆 = 𝑉. 𝐷 Пример: Вычислить объём тела, ограниченного поверхностями 𝑥 = 0, 𝑦 = 0, 𝑧 = 0, 𝑥 + 𝑦 + 𝑧 = 1. Решение: Имеем 𝑉 = ∬ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥𝑑𝑦 = ∬(1 − 𝑥 − 𝑦)𝑑𝑥𝑑𝑦 , 𝐺 𝐺 где G – треугольная область интегрирования, ограниченная прямыми 𝑥 = 0, 𝑦 = 0, 𝑥 + 𝑦 = 1 . Расставляя пределы интегрирования в двойном интеграле, получаем 1−𝑥 1 1 1−𝑥 𝑦2 𝑉 = ∫ 𝑑𝑥 ∫ (1 − 𝑥 − 𝑦)𝑑𝑦 = ∫ [(1 − 𝑥)𝑦 − ] 2 0 0 0 0 1 1 (1 − 𝑥)3 1 1 =− | = − [0 − 1] = . 2 3 6 6 0 1 Ответ: 𝑉 = . 6 1 1 𝑑𝑥 = ∫(1 − 𝑥)2 𝑑𝑥 = 2 0 4 𝟐. Если 𝑓(𝑥; у) = 1, то площадь области D вычисляется по формуле 𝑆𝐷 = ∬ 1𝑑𝑆 = ∬ 𝑑𝑥𝑑𝑦 . 𝐷 𝐷 Пример. Вычислить площадь области G, ограниченной линиями 𝑥 + 𝑦 = 1, 𝑦 2 = 𝑥 + 1. Решение: Область G представляет собой фигуру, ограниченную слева параболой 𝑦 2 = 𝑥 + 1, справа прямой 𝑥 + 𝑦 = 1. Решая совместно уравнения параболы и прямой, получим точки их пересечения М1 (3; -2) и М2 (0; 1). Следовательно, искомая площадь 1−𝑦 1 𝑆𝐺 = ∬ 𝑑𝑥𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑦 G −2 1 1−𝑦 ∫ 𝑑𝑥 = ∫ [𝑥|𝑦2−1 ] 𝑑𝑦 = 𝑦 2 −1 1 −2 1 1 = ∫(1 − 𝑦 − ( 𝑦 2 − 1))𝑑𝑦 = ∫(1 − 𝑦 − 𝑦 2 + 1)𝑑𝑦 = ∫(2 − 𝑦 − 𝑦 2 )𝑑𝑦 = −2 −2 −2 1 𝑦2 𝑦3 1 1 8 9 = (2𝑦 − − )| = 2 − − + 4 + 2 − = . 2 3 −2 2 3 3 2 9 Ответ: 𝑆𝐺 = . 2 §2. Вычисление двойного интеграла в декартовой системе координат Пусть область D задана одной системой неравенств: 𝑎≤𝑥≤𝑏 𝐷𝑥𝑦 = { }. 𝑦н (𝑥) ≤ 𝑦 ≤ 𝑦в (𝑥) Если существует двойной интеграл 𝐼 = ∬ 𝑓(𝑥; 𝑦)𝑑𝑆 𝐷 5 (это возможно, например, если f(x; у) непрерывна на D), то его можно вычислить через повторный кратный интеграл так: 𝑦в (𝑥) 𝑏 𝐼 = ∫ ( ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦) 𝑑𝑦) 𝑑𝑥. 𝑎 (5) 𝑦н (𝑥) При этом внутренний интеграл по у находится при постоянном х. Пример 1. Вычислить 𝐼 = ∬ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑆 , если область 𝐷 𝐷 ограничена: х = 0, х + у = 3, у = 2х. (рис. 2) Решение Имеем: х = 0 — ось Оу, y = 3 – x - прямая, 2x y= - прямая Угловые точки области O(0, 0), A(0, 3), B(1, 2) проектируются на ось Оx: { 𝑥1 = 0 𝑦1 = 0 𝑥 =0 { 2 𝑦2 = 0 и Тогда область D задаётся системой неравенств: 0≤𝑥≤1 𝐷𝑥𝑦 = { } 2𝑥 ≤ 𝑦 ≤ 3 − 𝑥 (ув(х) и ун(х) находим с помощью линии входа - выхода). Поэтому двойной интеграл запишется через повторный кратный так: 1 3−𝑥 1 𝑦=3−𝑥 𝐼 = ∫ [ ∫ (3𝑥 − 2)𝑑𝑦] 𝑑𝑥 = ∫[(3𝑥 − 2) ∙ 𝑦|𝑦=2𝑥 ] 𝑑𝑥 = 0 2𝑥 0 1 = ∫[(3𝑥 − 2) ∙ (3 − 𝑥) − (3𝑥 − 2)2𝑥]𝑑𝑥 = 0 6 1 1 = ∫(9𝑥 − 6 − 3𝑥 2 + 2𝑥 − 6𝑥 2 + 4𝑥)𝑑𝑥 = ∫(−9𝑥 2 + 15𝑥 − 6)𝑑𝑥 = 0 0 𝑥=1 15 2 = (−3𝑥 + 𝑥 − 6𝑥)| = (−3 + 7,5 − 6) − 0 = −1,5. 2 𝑥=0 3 Ответ: I = -1,5. Пример 2. Вычислить двойной интеграл: ∬(𝑥 2 + 𝑦)𝑑𝑠 𝐷 где 𝐷 = {(𝑥, 𝑦) ∈ 𝑅2 |−1 ≤ 𝑥 ≤ 2, 𝑥 2 ≤ 𝑦 ≤ 𝑥 + 2} Решение Изобразим область D на плоскости OXY. Тогда 2 𝑥+2 𝐼 = ∬(𝑥 2 + 𝑦)𝑑𝑥 = ∫ 𝑑𝑥 ∫ (𝑥 2 + 𝑦)𝑑𝑦 = 𝐷 2 −1 𝑥2 𝑥+2 𝑦2 2 = ∫ ((𝑥 𝑦 + )| 2 𝑥 ) 𝑑𝑥 = −1 2 1 1 = ∫ ((𝑥 2 (𝑥 + 2) + (𝑥 + 2)2 − (𝑥 2 ∙ 𝑥 2 + (𝑥 2 )2 )) 𝑑𝑥 = 2 2 −1 −2 2 3 4 5 2 3 5 𝑥4 5 3 3 = ∫ (− 𝑥 + 𝑥 + 𝑥 + 2𝑥 + 4) 𝑑𝑥 = (− 𝑥 + + 𝑥 + 𝑥 2 + 2𝑥)| = 2 2 10 4 6 −1 −1 = −0,3 ∙ 32 + 4 + Ответ: I=10,35. 20 1 5 + 4 + 4 − (0,3 + − + 1 − 2) = 10,35. 3 4 6 7 §3. Двойной интеграл в полярной системе координат Пусть на плоскости ОXY одновременно введена и полярная система координат Orφ (рис. З): Ор — полярная ось, которая совпадает с осью Ох; φ — полярный угол; r — полярный радиус точки Рис. 3. М. Тогда: 𝑥 = 𝑟𝑐𝑜𝑠φ; { 𝑦 = 𝑟𝑠𝑖𝑛φ; (6) При замене переменных по формуле (6) дифференциал площади в полярной системе координат преобразуется так: dS=r ∙ dr ∙ dφ. (7) Замечание. Формулу (7) можно получить и по-другому, используя Якобиан J - "коэффициент искажения" площади при переходе к другой системе координат. А именно 𝑥𝑟′ 𝑥 ′ (𝑟𝑐𝑜𝑠𝜑)′𝑟 𝐽=| ′ |=| 𝑦𝑟 𝑦 ′ (𝑟𝑠𝑖𝑛𝜑)′𝑟 (𝑟𝑐𝑜𝑠𝜑)′𝜑 𝑐𝑜𝑠𝜑 = | | (𝑟𝑠𝑖𝑛𝜑)′𝜑 𝑠𝑖𝑛𝜑 − 𝑟𝑠𝑖𝑛𝜑 |= 𝑟𝑐𝑜𝑠𝜑 = 𝑟𝑐𝑜𝑠 2 𝜑 + 𝑟𝑠𝑖𝑛2 𝜑 = 𝑟 ⟹ ⟹ 𝑑𝑆 = 𝐽 ∙ 𝑑𝑟𝑑𝜑 = 𝑟𝑑𝑟𝑑𝜑, что совпадает с (7). Теорема. Если область D определена в полярной системе координат Оrφ, то двойной интеграл в этих координатах вычисляется так: 𝜑2 𝑟2 (𝜑) 𝐽 = ∫ ( ∫ 𝑓(𝑟𝑐𝑜𝑠𝜑; 𝑟𝑠𝑖𝑛𝜑)𝑟𝑑𝑟) 𝑑𝜑. 𝜑1 𝑟1 (𝜑) (8) 8 Пример 1. Вычислить двойной интеграл: ∬ √1 − 𝑥 2 − 𝑦 2 𝑑𝑥𝑑𝑦, где D = {(𝑥, 𝑦) ∈ 𝑅2 |0 ≤ 𝑥 ≤ 1,0 ≤ 𝑦 ≤ √1 − 𝑥 2 } . 𝐷 Решение. Область интегрирования D изображена на рисунке Перейдем в этом интеграле к полярным координатам 𝑥 = 𝑟𝑐𝑜𝑠𝜑 { 𝑦 = 𝑟𝑠𝑖𝑛𝜑 тогда область D’ будет определяться такими неравенствами: 0≤𝑟≤1 {0 ≤ 𝜑 ≤ 𝜋 2 С учетом формулы: ∬ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥𝑑𝑦 = ∬ 𝑓(𝑟 𝑐𝑜𝑠𝜑, 𝑟 𝑠𝑖𝑛𝜑)𝑟𝑑𝑟𝑑𝜑 𝐷 𝐷 получаем: ∬ √1 − 𝑥 2 − 𝑦 2 𝑑𝑥𝑑𝑦 = ∬ √1 − 𝑟 2 𝑐𝑜𝑠 2 𝜑 − 𝑟 2 𝑠𝑖𝑛2 𝜑𝑟𝑑𝑟𝑑𝜑 = 𝐷 𝐷 𝜋 2 𝜋 2 1 1 1 ∬ √1 − 𝑟 2 𝑟𝑑𝑟𝑑𝜑 = ∫ 𝑑𝜑 ∫ 𝑟√1 − 𝑟 2 𝑑𝑟 = ∫ 𝑑𝜑 (− ∫ √1 − 𝑟 2 𝑑(1 − 𝑟 2 )) = 2 𝐷 0 𝜋 2 0 0 𝜋 2 0 3 1 1 2 1 1 𝜋 𝜋 2 2 = − ∫ ( (1 − 𝑟 ) )| 𝑑𝜑 = − (0 − 1) ∫ 𝑑𝜑 = ∙ = . 2 3 3 3 2 6 0 0 0 𝜋 Ответ: . 6 9 Пример 2. 2 В данном повторном интеграле 2𝑥 ∫ 𝑑𝑥 ∫ (𝑥 + 𝑦)𝑑𝑦 изменить порядок 0 0 интегрирования и вычислить его для заданной функции. Решение. Прежде всего, исходя из пределов интегрирования заданного повторного интеграла, опишем область интегрирования Ω - внешний интеграл задает изменение переменной х : 0 ≤ х ≤ 2, в свою очередь, внутренний задает пределы изменения переменной у : 0 ≤ y ≤ 2х. Первое из двойных неравенств: 0 ≤ х ≤ 2 показывает, что область Ω полностью лежит в вертикальной полосе: Второе неравенство 0 ≤ y ≤ 2х означает, что рассматриваемая область Ω расположена между графиками двух прямых у = 0 и у = 2х. Таким образом, Ω представляет из себя треугольник ОАВ, одна из сторон которого лежит на оси Ох, другая на прямой х = 2, а третья на прямой у= 2х: Эта область может быть описана как элементарная относительно оси Ох : Ω ={ (х, y): 0 ≤ х ≤ 2, 0 ≤ y ≤ 2х } Для того чтобы поменять пределы интегрирования, опишем область Ω как элементарную относительно оси Оу. Для этого спроектируем наш треугольник на ось Оу, получим отрезок - [0; 4], откуда заключаем, что у в области Ω изменяется от 0 до 4. Теперь зафиксируем любое значение у0 из этого промежутка и выясним при каких х точки (х, у0) лежат внутри области Ω. Посмотрев на рис.2., видим, что эти точки образуют отрезок с началом в точке, лежащей на прямой у = 2х и концом в точке, лежащей на прямой х = 2, т.е. при всяком у∈[0; 4] переменная х изменяется от 𝑦 до 2, тогда область Ω имеет следующий вид как область, элементарная 2 10 относительно оси Ох: 𝑦 Ω={(𝑥, 𝑦): 0 ≤ 𝑦 ≤ 4, 2 ≤ 𝑥 ≤ 2} Теперь, используя это представление, изменим порядок интегрирования в заданном интеграле 2 2𝑥 4 2 ∫ 𝑑𝑥 ∫ (𝑥 + 𝑦)𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑦 ∫(𝑥 + 𝑦)𝑑𝑥. 0 0 𝑦 ⁄2 0 Вычислим заданный интеграл непосредственно: 2 2𝑥 2 2𝑥 2 2 𝑦2 ∫ 𝑑𝑥 ∫ (𝑥 + 𝑦)𝑑𝑦 = ∫( 𝑥𝑦 + )| 𝑑𝑥 = ∫(2𝑥 2 + 2 𝑥 2 )𝑑𝑥 = 4 ∫ 𝑥 2 𝑑𝑥 = 2 0 0 0 0 0 0 2 4𝑥 3 =( )| = 32/3. 3 0 Пример 3. Изменив порядок интегрирования в данном выражении, записать результат в виде одного повторного интеграла: 1 𝑥 2−𝑥 2 ∫ 𝑑𝑥 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑦 + ∫ 𝑑𝑥 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦) 𝑑𝑦. 0 0 1 0 Решение. Восстановим Ω1 - область интегрирования первого слагаемого данной суммы:0≤ 𝑥 ≤ 1, 0≤ 𝑦 ≤ 𝑥, изобразим эту область: На рисунке представлена искомая область треугольник ABC . Опишем область Ω1 как область, элементарную относительно оси Оy: Ω1={(x,y), 0 ≤ 𝑦 ≤ 1, 𝑦 ≤ 𝑥 ≤ 1}. Изменим порядок интегрирования в первом из интегралов заданной суммы. 1 𝑥 1 1 ∫ 𝑑𝑥 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑦 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦) 𝑑𝑥 0 0 0 𝑦 11 Аналогично восстановим Ω2- область интегрирования второго слагаемого данной суммы: 1 ≤ 𝑥 ≤ 2, 0 ≤ 𝑦 ≤ 2 − 𝑥, изобразим эту область Опишем область Ω2 - треугольник BCD как область, элементарную относительно оси Оy: Ω2={(𝑥, 𝑦), 0 ≤ 𝑦 ≤ 1, 1 ≤ 𝑥 ≤ 2 − 𝑦}, Изменим порядок интегрирования во втором интеграле заданной суммы. 2−𝑥 2 2−𝑦 1 ∫ 𝑑𝑥 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑦 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 . 1 0 0 1 Таким образом, мы, изменив порядок интегрирования в обоих слагаемых заданного выражения, преобразовали его к сумме интегралов, в каждом из которых интегрирование во внешнем интеграле ведется от 0 до 1. Пусть g1(y) и g2(у) соответствующие внутренние интегралы. Эти интегралы можно сложить: 1 1 1 ∫ 𝑔1 (𝑦)𝑑𝑦 + ∫ 𝑔2 (𝑦)𝑑𝑦 = ∫(𝑔1 (𝑦) + 𝑔2 (𝑦))𝑑𝑦. 0 0 0 Применив эту формулу, будем иметь 𝑥 1 2 2−𝑥 1 1 1 2−𝑦 ∫ 𝑑𝑥 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦) 𝑑𝑦 + ∫ 𝑑𝑥 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦) 𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑦 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 + ∫ 𝑑𝑦 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦) 𝑑𝑥 = 0 0 1 1 0 0 𝑦 2−𝑦 1 = ∫ (∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 + ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 ) 𝑑𝑦 0 𝑦 1 Интегралы в скобках можно сложить 2−𝑦 1 2−𝑦 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 + ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 = ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 𝑦 1 𝑦 Окончательно получаем 1 𝑥 2 2−𝑥 1 2−𝑦 ∫ 𝑑𝑥 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑦 + ∫ 𝑑𝑥 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦) 𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑦 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥. 0 0 1 0 0 𝑦 0 1 12 §4. Криволинейный интеграл первого рода Пусть АВ - дуга гладкой кривой (рис. 1), на которой определена и непрерывна скалярная функция f(x, y, z). Выполним следующие действия: 1) разобьем дугу АВ произвольным образом на п частичных дуг ∆S1, ∆S2, ..., ∆Si , …, ∆Sn . Через 𝜆𝑛 обозначим длину наибольшей из этих частичных дуг. Понятно, что при 𝜆𝑛 → 0 Рис. 1. автоматически n → ∞; 2) выберем произвольным образом точки Ni(xi, yi, zi) ∈ ∆Si, (i = 1, …, n) 3) составим интегральную сумму вида 𝑛 𝒶𝑛 = ∑ 𝑓 (𝑥𝑖 , 𝑦𝑖 , 𝑧𝑖 ) ⋅ ∆𝑆𝑖 𝑖=1 здесь под ∆𝑆𝑖 понимаем длины частичных дуг. Определение. Конечный предел интегральной суммы 𝒶𝑛 при 𝜆𝑛 → 0, если он существует и не зависит от способа деления дуги АВ на частичные дуги ∆Si (i = 1, …, n) и от способа выбора точек Ni(xi, yi, zi) ∈ ∆Si (i = 1, …, n) называется криволинейным интегралом первого рода (по длине дуги) от функции f (х,у, z) по дуге АВ и обозначается ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦, 𝑧)𝑑𝑆. (1) 𝐴𝐵 Имеются самые различные истолкования криволинейного интеграла по длине дуги, как геометрические, так и физические. Например: 13 1) при 𝑓 (𝑥, 𝑦, 𝑧) ≡ 1, ∫ 𝑑𝑆 = 𝑆 − длина дуги 𝐴𝐵; 𝐴𝐵 2) если функцию f (х, у, z) интерпретировать как плотность распределения вещества вдоль дуги АВ, то ∫ 𝑓 (𝑥, 𝑦, 𝑧)𝑑𝑆 = 𝑀 − масса дуги АВ. 𝐴𝐵 Из определения криволинейного интеграла следует, что его величина не зависит от направления обхода дуги АВ, т.е. ∫ 𝑓 (𝑥, 𝑦, 𝑧)𝑑𝑆 = ∫ 𝑓 (𝑥, 𝑦, 𝑧)𝑑𝑆. 𝐴𝐵 (2) 𝐵𝐴 §5. Криволинейный интеграл второго рода Пусть АВ - дуга гладкой кривой (рис. 2), на которой определена и непрерывна векторная функция 𝑎 (x, у, z) = = (Р(х, у, z), Q{x, у, z), R(x, у, z)). Выполним следующие действия: Рис. 2. 1) разобьем дугу АВ произвольным образом в направлении от А к В с помощью точек Мi (i = 1, ..., n) на п частичных дуг: Δl1, Δl2, ..., Δli, ..., Δln. Пусть λn - наибольшая из длин частичных дуг. Понятно, что если λn → 0, то n → ∞ 2) выберем произвольным образом точки Ni(xi, yi, zi) Δli (i=1, ..., n) 3) организуем векторы 𝛥𝑟𝑖 = 𝑟𝑖 − 𝑟𝑖−1 = (𝛥𝑥𝑖 , Δ𝑦𝑖 , Δ𝑧𝑖 ) (𝑖 = 1, … , 𝑛) 14 и вычислим значения векторной функции 𝒂 в точках Ni (i = 1, ..., n) т. е. 𝒂 (Ni)=(P(Ni), Q(Ni), R(Ni)). 4) составим интегральную сумму вида 𝑛 𝑛 𝛽𝑛 = ∑ 𝑎 (𝑁𝑖 ) ∙ ∆𝑟𝑖 = ∑( 𝑃(𝑁𝑖 )∆𝑥𝑖 + 𝑄(𝑁𝑖 )∆𝑦𝑖 + 𝑅(𝑁𝑖 )∆𝑧𝑖 ). 𝑖=1 𝑖=1 Определение. Конечный предел интегральной суммы βn при λn → 0 если он существует и не зависит от способа деления дуги АВ на частичные дуги и от способа выбора точек Ni Δi (i=1,..., n), называется криволинейным интегралом второго рода (по координатам) от векторной функции 𝑎=(P,Q,R) по дуге АВ в направлении от А к В и обозначается: ∫ 𝑎 ∙ 𝑑𝑟 = ∫ 𝑃(𝑥, 𝑦, 𝑧)𝑑𝑥 + 𝑄(𝑥, 𝑦, 𝑧)𝑑𝑦 + 𝑅(𝑥, 𝑦, 𝑧)𝑑𝑧 𝐴𝐵 (3) 𝐴𝐵 Геометрические и физические приложения интеграла (3) разнообразны, некоторые из них будут упомянуты в дальнейшем. Из построения интеграла (3) очевидно, что при изменении направления обхода дуги АВ интеграл меняет знак, т. е. ∫ 𝑎 ∙ 𝑑𝑟 = − ∫ 𝑎 ∙ 𝑑𝑟. 𝐴𝐵 (4) 𝐵𝐴 §6. Формула Грина Формула Грина связывает двойной интеграл по плоской области с криволинейным интегралом по контуру этой области. Пусть функции P(x,y), Q(x,y), P'y(х,у), Q'x(х,у) непрерывны в замкнутой области D, ограниченной контуром Рис.3. Пусть L (рис. 3). контур L, кроме того, пересекается 15 прямыми, параллельными осям координат, не более чем в двух точках. Пусть уравнение кривой ACB есть у =y1(x) при а≤ 𝑥 ≤b , и уравнение кривой AКВ есть у =у2(х) при а≤ 𝑥 ≤b. Преобразуем двойной интеграл: 𝑏 𝑦2 (𝑥) 𝑏 𝜕𝑃 𝜕𝑃 ∬ 𝑑𝑦𝑑𝑥 = ∫ ( ∫ 𝑑𝑦) 𝑑𝑥 = ∫ 𝑃 (𝑥, 𝑦2 (𝑥))𝑑𝑥 − 𝜕𝑦 𝜕𝑦 𝐷 𝑎 𝑦1 (𝑥) 𝑎 𝑏 − ∫ 𝑃(𝑥, 𝑦1 (𝑥))𝑑𝑥 = ∫ 𝑃(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 − ∫ 𝑃(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 = 𝑎 𝐴𝐾𝐵 𝐴𝐶𝐵 = − ∫ 𝑃(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 − ∫ 𝑃(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥 = − ∮ 𝑃(𝑥, 𝑦)𝑑𝑥, 𝐵𝐾𝐴 𝐴𝐶𝐵 (5) 𝐿 здесь символ ∮ означает криволинейный интеграл по замкнутому контуру L. Аналогично получается ∬ 𝐷 𝜕𝑄 𝑑𝑥𝑑𝑦 = ∮ 𝑄𝑑𝑦. 𝜕𝑥 (6) 𝐿 Вычитая из формулы (6) формулу (5), получаем формулу Грина ∬( 𝐷 𝜕𝑄 𝜕𝑃 − ) 𝑑𝑥𝑑𝑦 = ∮ 𝑃𝑑𝑥 + 𝑄𝑑𝑦. 𝜕𝑥 𝜕𝑦 (7) 𝐿 В формулах (5), (6) и (7) направление обхода контура - положительное (против часовой стрелки), т. е. область D при движении по контуру L всё время остается слева. С помощью формулы Грина (7) можно получить выражения площади плоской фигуры через криволинейный интеграл по контуру этой фигуры. Для этого достаточно подобрать Р(х,у) и Q(x,y) такими, чтобы в области D выполнялось условие 𝜕𝑄 𝜕𝑃 − =1 𝜕𝑥 𝜕𝑦 16 тогда двойной интеграл в формуле (7) будет давать величину S площади области D. 1 1 1 Например: а) пусть 𝑄 = 𝑥, 𝑃 = − 𝑦, тогда 𝑆 = ∬ 𝑑𝑥𝑑𝑦 = ∮ −𝑦𝑑𝑥 + 𝑥𝑑𝑦; 2 2 2 𝐷 𝐿 б) пусть 𝑄 = 𝑥, 𝑃 = 0, тогда 𝑆 = ∬ 𝑑𝑥𝑑𝑦 = ∮ 𝑥𝑑𝑦; 𝐷 𝐿 в) пусть 𝑄 = 0, 𝑃 = −𝑦, тогда 𝑆 = ∬ 𝑑𝑥𝑑𝑦 = − ∮ 𝑦𝑑𝑥 . 𝐷 𝐿 Пример. Вычислить площадь, ограниченную эллипсом: x=acost, y=bsint, 0≤ 𝑡 ≤ 2𝜋 Решение 2𝜋 1 1 𝑆 = ∮ −𝑦𝑑𝑥 + 𝑥𝑑𝑦 = ∫ (−𝑏𝑠𝑖𝑛𝑡 ∙ (−𝑎𝑠𝑖𝑛𝑡)𝑑𝑡 + 𝑎𝑐𝑜𝑠𝑡 ∙ 𝑏𝑐𝑜𝑠𝑡𝑑𝑡) = 2 2 𝐿 0 2𝜋 2𝜋 0 0 1 𝑎𝑏 = ∫ 𝑎𝑏(𝑠𝑖𝑛2 𝑡 + 𝑐𝑜𝑠 2 𝑡)𝑑𝑡 = ∫ 𝑑𝑡 = 𝜋𝑎𝑏. 2 2 §7. Вычисление криволинейных интегралов Пусть гладкая дуга АВ задана параметрически уравнениями: x=x(t), y=y(t), z=z(t), где 𝛼 ≤ 𝑡 ≤ 𝛽. Кроме того, на этой дуге определены и непрерывны функции f(x,y,z), P(x,y,z), Q(x,y,z), R(x,y,z), тогда вычислены следующим криволинейные интегралы могут быть образом: а) криволинейный интеграл 1 -го рода: 𝛽 ∫ 𝑓(𝑥, 𝑦, 𝑧) 𝑑𝑆 = ∫ 𝑓(𝑥(𝑡), 𝑦(𝑡), 𝑧(𝑡)) ∙ √(𝑥 ′ 𝑡 )2 + (𝑦 ′ 𝑡 )2 + (𝑧 ′ 𝑡 )2 𝑑𝑡; 𝐴𝐵 𝛼 (8) 17 Тогда формула для вычисления длины дуги в случае задания АВ параметрическими уравнениями 𝑥 = 𝜑(𝑡), 𝑦 = 𝜓(𝑡) 𝛽 𝐿𝐴𝐵 = ∫ √(𝜑′ 𝑡 )2 + (𝜓 ′ 𝑡 )2 𝑑𝑡 ; 𝛼 в случае задания АВ в полярных координатах ρ= ρ(𝜑), α ≤ 𝜑 ≤ β 𝛽 𝐿𝐴𝐵 = ∫ √ρ(𝜑) + (ρ′ (𝜑))2 𝑑 𝜑; 𝛼 б) криволинейный интеграл 2-го рода: 𝛽 ∫ 𝑃𝑑𝑥 + 𝑄𝑑𝑦 + 𝑅𝑑𝑧 = ∫(𝑃 ⋅ 𝑥 ′ 𝑡 + 𝑄 ⋅ 𝑦 ′ 𝑡 + 𝑅 ⋅ 𝑧 ′ 𝑡 )𝑑𝑡 𝐴𝐵 (9) 𝛼 Пример 1. Найти массу четверти окружности х2 +у2 =R2 , х≥0, у≥0, если плотность в каждой точке окружности равна ординате этой точки. Решение 2 𝑥 = 𝑅𝑐𝑜𝑠𝑡, 𝑑𝑆 = √(𝑥 ′ 𝑡 )2 + (𝑦 ′ 𝑡 ) 𝑑𝑡 = 𝑅𝑑𝑡 𝑚 = ∫ 𝑦𝑑𝑆 = ({ )= 𝜋 𝑦 = 𝑅𝑠𝑖𝑛𝑡, 0≤𝑡≤ 𝐴𝐵 2 𝜋 2 = ∫ 𝑅 𝑠𝑖𝑛𝑡 ∙ 𝑅 𝑑𝑡 = 𝑅 0 2 𝜋 ∙ (−𝑐𝑜𝑠𝑡)|02 = −𝑅2 (𝑐𝑜𝑠 𝜋 − 𝑐𝑜𝑠0) = 𝑅2 . 2 Ответ: 𝑚 = 𝑅2 . Пример 2. Вычислить ∫ 𝑥 2 𝑑𝑆 , если АВ − часть логарифмической кривой 𝑦 = 𝑙𝑛𝑥 при 𝐴𝑏 18 1≤ 𝑥 ≤2. Решение. Примем за параметр переменную х. Тогда параметрические уравнения данной кривой имеют вид: 𝑥=𝑥 {𝑦 = 𝑙𝑛𝑥 | при 1≤𝑥≤2 Следовательно, 2 2 ∫ 𝑥 2 𝑑𝑆 = ∫ 𝑥 2 ∙ √1 + (𝑦 ′ 𝑥 )2 𝑑𝑥 = ∫ 𝑥 2 ∙ √1 + 𝐴𝐵 1 1 2 1 𝑑𝑥 = 𝑥2 2 1 1 (1 + 𝑥 2 )3⁄2 5√5 − 2√2 2 )1⁄2 2) = ∫(1 + 𝑥 𝑑(1 + 𝑥 = ∙ . | = 2 2 3⁄2 3 1 1 Пример 3. Вычислить длину дуги одной арки циклоиды 𝑥 = 𝑡 − 𝑠𝑖𝑛𝑡, 𝑦 = 1 − 𝑐𝑜𝑠𝑡 0 ≤ 𝑡 ≤ 2π. Решение. Из уравнения циклоиды находим 𝜑′ (𝑡) = 1 − 𝑐𝑜𝑠𝑡, 𝜓 ′ (𝑡) = 𝑠𝑖𝑛𝑡. Следовательно, искомая длина дуги 2π 𝐿 = ∫ √(𝜑 ′ 𝑡 )2 + (𝜓 ′ 𝑡 )2 𝑑𝑡 = 0 2π 2π = ∫ √(1 − 𝑐𝑜𝑠𝑡)2 + (𝑠𝑖𝑛𝑡)2 𝑑𝑡 = ∫ √1 − 2𝑐𝑜𝑠𝑡 + (𝑐𝑜𝑠𝑡)2 + (𝑠𝑖𝑛𝑡)2 𝑑𝑡 = 0 0 19 2π 2π 2π 2π 0 0 0 0 𝑡 𝑡 = ∫ √2 − 2𝑐𝑜𝑠𝑡𝑑𝑡 = √2 ∫ √1 − 𝑐𝑜𝑠𝑡𝑑𝑡 = √2 ∫ √2𝑠𝑖𝑛2 𝑑𝑡 = 2 ∫ 𝑠𝑖𝑛 𝑑𝑡 = 2 2 2π 𝑡 𝑡 𝑡 2π = 4 ∫ 𝑠𝑖𝑛 𝑑 = −4𝑐𝑜𝑠 | = −4(𝑐𝑜𝑠π − 𝑐𝑜𝑠0) = −4(−1 − 1) = 8. 2 2 20 0 Ответ: 𝐿 = 8. Пример 4. Вычислить работу силы 𝒶 = 2𝑥𝑦 𝑖 + 𝑥𝑗 при перемещении единичной массы из положения А(2,0) в положение В(-1,3) : а) вдоль прямой АВ; б) вдоль ломаной AСВ, где С (-1,0). Решение. а) вычисляем работу A1 вдоль прямой АВ: 𝐴1 = ∫ 𝑎 ∙ 𝑑𝑟 = ∫ 2𝑥𝑦 𝑑𝑥 + 𝑥𝑑𝑦 = 𝐴𝐵 𝐴𝐵 (уравнение прямой АВ есть у=-х+2, у'=-1, в качестве параметра выбираем x)= −𝟏 −1 = ∫ (2𝑥(−𝑥 + 2) − 𝑥)𝑑𝑥 = ∫ (−2𝑥 2 + 3𝑥)𝑑𝑥 = 1,5; 𝟐 2 б) вычисляем работу A2 вдоль линий АСВ (уравнение АС: у=0) ⟹ dy=0; уравнение СВ: х=-1 ⟹ dx=0) ⟹ 3 ⟹ 𝐴2 = ∫ 𝑎 ∙ 𝑑𝑟 = ∫ 𝑎 ∙ 𝑑𝑟 + ∫ 𝑎 ∙ 𝑑𝑟 = − ∫ 𝑑𝑦 = −3 . 𝐴𝐶𝐵 𝐴𝐶 𝐶𝐵 0 В данном случае: A1≠A2, следовательно, величина работы зависит от формы пути. Пример 5. 20 Вычислить ∫ 𝑥 2 𝑑𝑥 − 𝑦𝑧𝑑𝑦 + 𝑧𝑑𝑧 𝐴𝐵 вдоль отрезка АВ, соединяющего точки А(1,2,-1) и В(3,3,2). Решение Уравнение прямой АВ: 𝑥−1 𝑦−2 𝑧+1 = = 2 1 3 Параметрические уравнения этой линии: x=2t+1,y=t+2, z=3t-1, (0≤t≤1). Следовательно 1 ∫ 𝑥 2 𝑑𝑥 − 𝑦𝑧𝑑𝑦 + 𝑧𝑑𝑧 = ∫(5𝑡 2 + 12𝑡 + 1)𝑑𝑡 = 𝐴𝐵 0 26 . 3 Возможен другой способ: если принять за параметр какую-либо из координат, скажем, у, то параметрические уравнения прямой примут вид: x=2y-3, y=y, z=3y-7, y|t=0≤ 𝑦 ≤ 𝑦|t=1 и, следовательно, 3 ∫ 𝑥 2 𝑑𝑥 − 𝑦 𝑧 𝑑𝑦 + 𝑧 𝑑𝑧 = ∫[(2𝑦 − 3)2 ∙ 2 − 𝑦(3𝑦 − 7) ∙ 3]𝑑𝑦 = 𝐴𝐵 2 26 . 3 §8. Условия независимости криволинейного интеграла второго рода от формы пути интегрирования Пусть в области D заданы непрерывные функции Р(х,у) и Q(x,y) и М0M - гладкая дуга, лежащая в области D. Рассмотрим вопрос о независимости интеграла ∫ 𝑃𝑑𝑥 + 𝑄𝑑𝑦 𝑀0 𝑀 от формы пути интегрирования. Имеет место следующая теорема. 21 Теорема. Пусть функции Р, Q, Р'у, Q'x определены и непрерывны в замкнутой области D плоскости ОXY. Тогда следующие четыре условия равносильны между собой: 1) ∮ 𝑃𝑑𝑥 + 𝑄𝑑𝑦 = 0, где 𝐿 − замкнутый контур в области 𝐷; 𝐿 2) Интеграл ∫ 𝑃𝑑𝑥 + 𝑄𝑑𝑦 не зависит от формы пути интегрирования, 𝑀0 𝑀 а зависит лишь от положения точек Мо и М; 3) Pdx+Qdy=d𝑈 – полный дифференциал некоторой функции 𝑈(x,y); 4) 𝜕𝑄 𝜕𝑃 = в каждой точке области D. 𝜕𝑥 𝜕𝑦 Пример 1. Вычислить ∮ 𝐿 𝐼=∮ 𝐿 𝑥𝑑𝑦 − 𝑦𝑑𝑥 , где контур 𝐿 не охватывает начало координат. 𝑥2 + 𝑦2 −𝑦 𝑥 𝑑𝑥 + 𝑑𝑦, 𝑥2 + 𝑦2 𝑥2 + 𝑦2 𝜕𝑄 𝑦2 − 𝑥2 Тогда = , 𝜕𝑥 (𝑥 2 + 𝑦 2 )2 𝑃(𝑥, 𝑦) = −𝑦 , 𝑥2 + 𝑦2 𝑄(𝑥, 𝑦) = 𝑥 . 𝑥2 + 𝑦2 𝜕𝑃 𝑦2 − 𝑥2 𝜕𝑄 𝜕𝑃 = 2 ⟹ = , 𝜕𝑥 (𝑥 + 𝑦 2 )2 𝜕𝑥 𝜕𝑦 т. е. выполнено условие 4 теоремы. Значит, выполнено и условие 1, т. е. ∮ 𝐿 𝑥𝑑𝑦 − 𝑦𝑑𝑥 = 0, 𝑥2 + 𝑦2 где L - любой контур, не охватывающий начало координат, так как в точке O(0,0) нарушаются условия теоремы, и её выводы в этом случае было бы нельзя применить. Пример 2. (2;1) Вычислить криволинейный интеграл ∫ (1;2) 𝑦𝑑𝑥 − 𝑥𝑑𝑦 𝑦2 Решение 22 Вычислить подобный интеграл можно только в случае, если под интегралом выражение представляет собой полный дифференциал. Необходимым и достаточным условием является равенство частных производных (см. п.4 теоремы) ( 𝑦 ′ 𝑥 ′ = ) (− ) 𝑦2 𝑦 𝑦2 𝑥 Действительно 1 ′ 1 ( ) =− 2 𝑦 𝑦 𝑦 и 𝑥 ′ 1 (− 2 ) = − 2 , 𝑦 𝑥 𝑦 т. е. производные равны. Если под интегралом стоит полный дифференциал некоторой функции, то он не зависит от пути интегрирования, а зависит от начальной и конечной точек. Выберем наиболее удобный путь интегрирования, состоящий из двух отрезков, параллельных осям координат (при этом y≠ 0). Тогда (2;1) ∫ (1;2) 𝐶(2;2) 1 𝑥 𝑑𝑥 − 2 𝑑𝑦 = 𝑦 𝑦 ∫ 𝐴(1;2) 𝐵(2;1) 1 𝑥 𝑑𝑥 − 2 + ∫ 𝑦 𝑦 𝐶(2;2) 1 𝑥 𝑑𝑥 − 2 𝑑𝑦. 𝑦 𝑦 Уравнение отрезка АС y=2; уравнение отрезка ВС x=2. Подставляем уравнения пути в соответствующие интегралы. Первый интеграл сводится к определённому интегралу проекцией на ось Ox, а второй интеграл проектируется на ось Oy. Тогда (2,1) 2 1 𝑑𝑥 𝑥 1 𝑥 1 2 ∫ − 2 𝑑𝑦 = ∫ 𝑑𝑥 − 𝑑(2) + ∫ 𝑑(2) − 2 𝑑𝑦 = 𝑦 𝑦 2 4 𝑦 𝑦 (1,2) 2 1 2 1 1 𝑑𝑦 1 2 2 1 1 1 3 = ∫ 𝑑𝑥 − 2 ∫ 2 = 𝑥| + | = (2 − 1) + 2(2 − 1) = + 2 = . 2 𝑦 2 1 𝑦2 2 2 2 1 2 §9. Восстановление функции U(x,y) по известному выражению её дифференциала 23 Пусть задана область D и функции Р(х,у), Q(x,y), Р'у(х,у), Q'х(х,у) непрерывны, и пусть dU(x,y)=Pdx+Qdy. Поскольку Pdx+Qdy есть полный дифференциал некоторой функции, то в соответствии с теоремой §8 криволинейный интеграл ∫ 𝑃𝑑𝑥 + 𝑄𝑑𝑦 не 𝑀0 𝑀 зависит от формы пути интегрирования. И функция U(x,y) с точностью до постоянного слагаемого может быть получена в виде криволинейного интеграла по любому пути, соединяющему точку M0 с точкой М: 𝑈(𝑥, 𝑦) = ∫ 𝑃𝑑𝑥 + 𝑄𝑑𝑦 + 𝐶𝑜𝑛𝑠𝑡 𝑀0 𝑀 Самый простой путь - путь по ломаной, звенья которой параллельны осям координат. Нужно только следить за тем, чтобы на всем выбранном пути выполнялись условия непрерывности соответствующих функций. Пример. Дано dU = 2xydx + x2dy. Найти U(x,y). Решение. Выбираем начальную точку М0 - пусть М0(1,0), а путь интегрирования МоМ - по звеньям ломаной М0АМ, тогда 𝑈(𝑥, 𝑦) = ∫ 2𝑥𝑦𝑑𝑥 + 𝑥 2 𝑑𝑦 + 𝐶 = M0 АМ = ∫ 2𝑥𝑦𝑑𝑥 + 𝑥 2 𝑑𝑦 + ∫ 2𝑥𝑦𝑑𝑥 + 𝑥 2 𝑑𝑦 + 𝐶 = 𝑀0 𝐴 𝐴𝑀 𝑦 =| 𝑀0 𝐴: 𝑦 = 0, 𝑑𝑦 = 0 | = 𝑥 2 ∙ ∫ 𝑑𝑦 + 𝐶 = 𝑥 2 ∙ ∫ 𝑑𝑦 + 𝐶 = 𝑥 2 ∙ 𝑦 + 𝐶. 𝐴𝑀: 𝑥 ≡ 𝑥, 𝑑𝑥 = 0 𝐴𝑀 0