Световые кванты и пространатвенная структура излучения. К

_
124 —
Световые кванты и пространатвенная структура излучения.
Wolfke.
Phys. ZS 22, p. 375, 1921.
Исходя из представления о дискретны-: независимы х световы х атомах, E i n s t e i n
<19'<5) вывел спектральною формулу W. W i е n ’ a. W olfke (1913) показал, чго формула
P l a n с к ’ а такж е мож т быть получена из гипотезы, что лучистая энергия р асп реде­
л е н а в виде квантов hv м еж :у колебаниями и пространстве, лишенном материи. Из
полемики W o l f k e и К р у т к о в а (191-1) выяснилось, что ф ормула W i е п’а получается
при допущении пространственной, независимости свет вых атомов, что имеет место в
■случае малой интенсивности энергии (в каковы х пределах только и сп раве :лива
формула W i e n ’ а). Если же ограничи: ьск п р и ш ан и ем не ишисимости существования
световы х атомов, но допустить их пространственное сочетание, то можно иритти к
формуле P l a n c k ’ а. (Аналогично И о ф ф е (1911) ука ы вал, что для получения фор­
мулы P l a n c k 1 а из гипотезы атомов излучения необходимо допустить возможность
их а с с о ц и а ц и и ) Вопросу о пространственном взаимоотношении световы х атомов при
больших плотностях энергии и п свящ ена н астоящ ая работа W o l f к е.
Ещ е I s c h i w a r а (1912) показал, что формулу Р 1 а п с к ’ а можно рассм атри ­
вать, к а к сумму формул W i е п ’ а:
_______ 8 п
u—
1
М
сз
' “ йГ
е * r_ i
4
=
; tv 3
1л
.Z i u 4, где Uj = —^Г~ е
‘- 1
В ы числяя сумму энтропий отдельных излучений и;, находящ ихся в терм одина­
мическом равновесии, W o l f k e показы вает, что она р ав н а энтропии черного излуче­
н ия, вычисленной Р 1 а п с к ’ом. Таким образом, и (лучение, удовлетворяющ ее формуле
P l a n e k ’a, действительно может рассм атри ваться, как совокупность независим ы х
ради ац ий с плотностями u t, где г = 1 , 2 , 3 ..................Метод E i n s t e i n ’ a в применении
к каждому такому частичному излучению позволяет интерпретировать полученные
формулы в том смысле, чго энерги я излучения, соответствующего ичдексу *> состоит
из отдельных пространственно независим ы х элементов, величина коих = г'7гу.
Итак, с точки зр ен ия E i n s t e i n ’ a, и он/хром атическое излучение в п ростран ­
стве надо рассм атривать, к ак с о с 1авленное из пространственно независим ы х между
собою световы х молекул ти п а Ъ , 2 Ъ , Z l t v ......................Относительное число более и
менее сложных световы х молекул меняе ся в зависимости от плотности излучения. С
возрастаю щ ей плотностью происходит ассоц иац и я световы х атомов во все усложня­
ю щ иеся световые молекулы, пока при очень большой плотности (область применения
формулы R a y l e i g h - J e a n s ’ a) кванты не сливаю тся в континуум. Обратно, при
уменьш ении плотности „сплош ное1' излучение диссоциирует н а все упрощ ающ иеся
световы е молекулы, пока не разреш и тся в простейш ие световы е атомы (области
прим енения формулы W е i п ’ а).
Г . С . Ж андсберг.
К гипотезе световых квантов.
R a m s a u e r . Die liclv.elektrische W irkung u n te rth e ilte r Lichtqua.nten. Ann. d. Phys.,
64, p. 750, 1921.
С точки зр е н т я гипотезы световы х квантов излучение сущ ествует в простран­
стве (вне материи) в виде изолирован ш х ц .го в волн,-общий за п а с энергии которых
определяется известным соотношением Ъ . Подобное представление дает простое и лег­
кое истолкование некоторым ф изическим явлениям (напр., опыты M i l l i c a n ’ a над
ф отоэлектрическим эффектом), иное объяснение коих оказы вается затруднительным. Но