удк 535-45, 535-46, 535-47 влияние поляризации излучения на

УДК 535-45, 535-46, 535-47
ВЛИЯНИЕ ПОЛЯРИЗАЦИИ ИЗЛУЧЕНИЯ НА ПАРАМЕТРЫ
ФОТОВОЛЬТАИЧЕСКИХ ИМПУЛЬСОВ В НАНОСТРУКТУРИРОВАННЫХ
СЕРЕБРО-ПАЛЛАДИЕВЫХ РЕЗИСТИВНЫХ ПЛЁНКАХ
САУШИН А.C., МИХЕЕВ Г.М.
Институт механики УрО РАН, 426067, г. Ижевск, ул. Т.Барамзиной, 34
________________________________________________________________________________________________________________________
АННОТАЦИЯ: Представлены результаты исследований влияния поляризации импульсного лазерного
излучения наносекундной длительности на параметры фотовольтаических импульсов в серебро-палладиевых
резистивных плёнках, полученных по толстоплёночной технологии. Плёнки представляли собой
наноструктурированный пористый материал, состоящий из AgPd и PdO с характерным размером твёрдых
частиц и пор 50 ÷200 нм, 25 ÷ 500 нм соответственно. Экспериментально показано, что при практически
неизменном времени нарастания полярность, амплитуда, длительность и время спада фотовольтаических
импульсов существенно зависят от геометрии эксперимента, поляризации излучения и угла падения лазерного
пучка на плёнку.
________________________________________________________________________________________________________________________
КЛЮЧЕВЫЕ СЛОВА: поляризация света, фотоэдс, фотовольтаический эффект, резистивные плёнки,
длительность импульса.
ВВЕДЕНИЕ
Хорошо известно широкое применение серебро-палладиевых резистивных плёнок для
изготовления различных радиоэлектронных элементов [1]. О возможности использования их
в оптоэлектронике не было известно. В наших работах [2, 3] впервые сообщалось о
наблюдении фотовольтаического эффекта в серебро-палладиевых толстоплёночных
резистивных плёнках, проявляющего себя появлением импульсного электрического
напряжения под действием лазерного излучения наносекундной длительности. Было
установлено, что полярность и амплитуда фотовольтаического импульса существенно
зависят от пространственной ориентации плёнки относительно волнового вектора
падающего излучения. Это позволяет использовать серебро-палладиевые резистивные
плёнки для разработки и создания оптоэлектронных датчиков угла по известным
техническим решениям [4, 5]. В работе [3] было показано, что амплитуда
фотовольтаического сигнала в указанных плёнках пропорциональна мощности лазерного
излучения, что даёт возможность разрабатывать из этих плёнок измеритель мощности
лазерных импульсов. Также было обнаружено, что полярность фотовольтаического сигнала
зависит от знака циркулярной поляризации падающего излучения [6]. Этот
экспериментальный результат делает указанные плёнки еще более интересными для
исследований, с точки зрения как фундаментальной, так и прикладной науки.
Фундаментальный интерес связан с исследованиями механизмов этого явления, а
прикладной интерес – с появлением возможности создания принципиально нового, не
содержащего оптических элементов, анализатора для определения направления вращения
вектора электрического поля лазерного излучения [7]. Всё это обуславливает необходимость
дальнейших, всесторонних исследований фотовольтаического эффекта в указанных плёнках.
Целью данной работы является исследование влияния поляризации лазерного излучения на
параметры фотовольтаических импульсов, возникающих в серебро-палладиевых
резистивных плёнках под действием лазерного излучения наносекундной длительности.
ИССЛЕДУЕМЫЕ ПЛЁНКИ
Для проведения исследований использовались плёнки, полученные на керамической
подложке посредством вжигания резистивной пасты по известной технологии [8]. Исходная
паста состояла из палладия – 15,3 весовых частей (в.ч.), оксида серебра – 36 в.ч., стекла
СЦ-273 – 25 в.ч. и органической связки – 25 в.ч. [2]. Плёнки были получены при температуре
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
127
вжигания 878 К. Они имели форму прямоугольников размером 20×20 мм. Их толщина
составляла около 20 мкм. Для снятия фотовольтаического сигнала они были снабжены
серебряными измерительными электродами, расположенными вдоль противоположных
сторон прямоугольника между керамической подложкой и плёнкой.
На рис. 1 показано изображение поверхности изготовленной резистивной плёнки,
полученное с помощью растрового электронного микроскопа XL30 ESEM TMP. Из рисунка
видно, что исследуемая плёнка представляет собой наноструктурированный пористый
материал с радиусом пор 25 - 500 нм, при этом твёрдые частицы данного материала имеют
характерный размер от 50 до 200 нм.
Рис. 1. Изображение плёнки, полученное электронным микроскопом XL30 ESEM TMP
На рис. 2 представлена дифрактограмма исследуемой резистивной плёнки. Показанная
зависимость интенсивности линий дифракции от угла наблюдения была получена на
дифрактометре ДРОН-6 (монохроматизированное Cu Kα - излучение). Она позволяет
определять фазовый состав плёнки методом Ритвельда. В результате было установлено, что
плёнка состоит из AgPd, PdO и Ag3O в весовых соотношениях 80,4:18,8:0,8 соответственно.
Рис. 2. Дифрактограмма исследуемой плёнки
128
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
ТЕХНИКА ЭКСПЕРИМЕНТА
Эксперименты проводились на импульсной лазерной установке [9], работающей на
длине волны λ=1064 нм, длительность импульсов которой составляла примерно τ0≈19 нс, а
диаметр пучка около 2 мм. Оптическая схема экспериментов представлена на рис. 3.
Эксперименты осуществлялись следующим образом. Излучение лазера 1 направлялось на
делительную пластину 2, которая отражала малую часть излучения на фотоприемник 4,
служащий совместно с компьютером для измерения энергии падающих импульсов лазера в
относительных единицах εпад. От лазера на синхронизирующий вход осциллографа 5
поступал импульс запуска. Излучение лазера проходило через систему светофильтров 3,
четвертьволновую пластинку 6, поляризатор 7 и фазовую пластину 8. В качестве фазовой
пластины 8 использовались четвертьволновая или полуволновая пластины. Далее лазерный
импульс падал на исследуемую плёнку 9. В плёнке возникал импульс электрического
напряжения (фотовольтаический сигнал), который регистрировался с помощью цифрового
осциллографа с полосой пропускания 7 ГГц. Цифровая регистрация фотовольтаических
импульсов позволяла определять их полярность g, амплитуду A, длительность τfw, а также
время нарастания τrise и спада τfall. Длительность импульсов τfw определялась по половине
амплитуды сигнала, а время нарастания τrise и спада τfall импульсов определялись по уровням
0,1 и 0,9 от амплитуды сигнала по стандартным методикам. Заметим, что амплитуда A по
определению является положительной величиной, кроме того, для положительных и
отрицательных импульсов полярность g принимает значения +1 и -1, соответственно. Для
количественного описания фотовольтаических импульсов удобно ввести термин
«импульсное напряжение» U, определяемое следующим образом U =gA.
1 – лазерная установка, 2 – светоделительная пластинка, 3 – набор нейтральных светофильтров,
4 – фотоприёмник, 5 – осциллограф, 6 – четвертьволновая пластинка, 7 – поляризатор,
8 – фазовая пластина, 9 – исследуемая плёнка
Рис. 3. Оптическая схема эксперимента
Эксперименты проводились при поперечной и продольной схемах эксперимента. При
продольной схеме эксперимента плёнка располагалась так, что измерительные электроды
были параллельны плоскости падения лазерного излучения. При поперечной схеме
эксперимента электроды были ориентированы перпендикулярно к плоскости падения
лазерного излучения.
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
129
В ходе экспериментов определялись импульсное напряжение U и временные
характеристики τfw, τrise и τfall фотовольтаических импульсов в зависимости от мощности,
поляризации излучения, а также угла падения α луча лазера на поверхность плёнки при
различных геометриях экспериментов. Исследовалось влияние линейной поляризации на
фотовольтаический сигнал в зависимости от угла Φ между плоскостью поляризации и
плоскостью падения σ. Для этого в качестве фазовой пластины 8 использовалась
полуволновая пластина. Эксперименты также проводились при эллиптически
поляризованном излучении лазера. Для получения эллиптически поляризованного излучения
в качестве фазовой пластины 8 использовалась четвертьволновая пластина, установленная
перпендикулярно к лучу лазера. В этом случае, влияние поляризации на параметры
фотовольтаических импульсов исследовалось в зависимости от эллиптичности поляризации
и направления вращения вектора электрического поля (знака циркулярной поляризации),
определяемого углом γ между выделенной плоскостью (например, вертикальной
плоскостью) и оптической осью четвертьволновой пластины, лежащей в плоскости
пластины. Эксперименты по исследованию влияния Φ на амплитудные и временные
характеристики фотовольтаических импульсов проводились при угле падения α=60º, а
эксперименты по исследованию влияния γ – при угле α=45°.
ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ
На рис. 4 показаны осциллограммы фотовольтаических импульсов, полученных при
поперечной схеме эксперимента при двух различных мощностях лазерного излучения.
Осциллограммы тех же импульсов, нормированных на их максимальные значения,
представлены на вставке рис. 4. Из этих рисунков видно, что большей импульсной мощности
лазерного излучения соответствует большая амплитуда фотовольтаического сигнала.
Однако, как видно из вставки, формы импульсов, нормированные на их амплитудные
значения, полностью совпадают друг с другом. Это означает, что временные параметры
фотовольтаических импульсов не зависят от мощности.
Рис. 4. Формы фотовольтаических импульсов, полученные при различных мощностях
(1 – 0,06 МВт, 2 – 0,2 МВт) лазерного излучения при поперечной схеме эксперимента.
На вставке показаны те же импульсы, но нормированные на амплитудные значения
130
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
На рис. 5 представлены осциллограммы фотовольтаических импульсов, полученных
при поперечной и продольной схемах эксперимента. Для сравнения на том же рисунке
представлена форма лазерного импульса, полученная с помощью быстродействующего
фотоприемника (SIR5-FC, ThorLab). Видно, передние фронты представленных импульсов
практически совпадают, однако длительности и времена спада их существенно отличаются
друг от друга. Электрические импульсы, возникающие в исследуемой плёнке растянуты во
времени и они не повторяют форму лазерного импульса. Параметры τfw и τfall
фотовольтаических импульсов, полученных при поперечной схеме эксперимента, в 2÷3 и
6÷16 раз превышают соответствующие параметры импульсов, полученных при продольной
схеме эксперимента.
Рис. 5. Осциллограммы фотовольтаических импульсов: 1 – при поперечной схеме эксперимента,
2 – при продольной схеме эксперимента, 3 – исходный лазерный импульс,
зарегистрированный при помощи быстродействующего фотоприемника
На рис. 6 и 7 показаны зависимости U, нормированные на импульсную мощность
падающего излучения лазера, а также параметры τfw, τrise и τfall фотовольтаических
импульсов, полученных при поперечной и продольной схемах эксперимента,
соответственно, от угла поляризации Φ. Полученная экспериментальная зависимость
U (Φ) хорошо описывается формулой U = U 0⊥ sin 2Φ + U 1⊥ , где U 0⊥ = 38,87 мВ/МВт,
U 1⊥ = 53,1 мВ/МВт.
Из рис. 6 видно, что при поперечной схеме эксперимента время нарастания τrise
практически не зависит от Φ, в то время как изменение амплитуды, длительности и времени
спада регистрируемых импульсов при изменении поляризации существенно. При Φ=0, 180º
(p-поляризованное излучение) амплитуда импульсов принимает минимальное значение, а
длительность и время нарастания – максимальные значения. При изменении угла
поляризации Φ от 0 до 90º полярность сигнала сохраняется, амплитуда импульсов монотонно
возрастает, а длительность импульсов τfw монотонно уменьшается.
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
131
Рис. 6. Зависимости длительности τfw (кривая 1), времени нарастания τrise (кривая 2),
времени спада τfall (кривая 3) и импульсного напряжения U (кривая 4)
фотовольтаических импульсов от угла поляризации Φ при поперечной схеме эксперимента
Из рис. 7 следует, что при продольной схеме эксперимента время нарастания также
практически не зависит от угла поляризации, однако изменения τfw, τfall и U при
варьировании угла Φ от 0 до 180º налицо. Экспериментальные точки зависимости U от Φ
хорошо описываются функцией вида U = U 0 sin(2Φ) , где U 0 = - 41,37 мВ/МВт, а в точках
Φ = 0, 90º и 180º сигнал обращается в ноль. В окрестности этих точек, как видно из рис. 7
(кривая 4), зависимости τfw(Φ), τfall (Φ) имеют разрывы, возможно, обусловленные
изменениями полярности фотовольтаического импульса вблизи этих точек.
132
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
Рис. 7. Зависимости длительности τfw (кривая 1), времени нарастания τrise (кривая 2),
времени спада τfall (кривая 3) и импульсного напряжения U (кривая 4)
фотовольтаических импульсов от угла поляризации Φ при продольной схеме эксперимента
На рис. 8 и 9 показаны зависимости параметров τfw, τrise и τfall фотовольтаических
импульсов, а также U от угла поворота четвертьволновой пластины γ, при поперечной и
продольной схемах эксперимента соответственно. Зависимость U(γ) полученная при
поперечной схеме эксперимента, показанная на рис. 8 (кривая 4), хорошо аппроксимируется
функцией вида U = U 0⊥⊕ sin 2 (2γ ) + U 1⊥⊕ , где U 0⊥⊕ = 13,67 мВ/МВт, U 1⊥⊕ = 36,61 мВ/МВт.
Видно, что изменение γ не влияет на полярность сигнала. Время нарастания τrise также
остаётся практически неизменным. Однако, в соответствии с кривыми 1 и 3 рис. 8,
эллиптичность излучения оказывает заметное влияние на длительность τfw и время спада τfall
импульсов. Параметры τfw и τfall принимают максимальные значения при линейной
поляризации (γ = 0, 90°, 180°), в то время как U в этих же точках принимает минимальное
значение.
Как показано на рис. 9 экспериментально полученная при продольной схеме
эксперимента зависимость U от γ хорошо аппроксимируется функцией вида
U = U 0⊕ sin(2γ ) + U 1⊕ sin(4γ ) , где U 0⊕ = 63,6 мВ/МВт, U 1⊕ = -19,1 мВ/МВт. В точках γ =0, 90º,
180º амплитуда сигнала обращается в ноль. По этой причине временные параметры
фотовольтаических импульсов вблизи этих точек не поддавались измерению. Следует
отметить, что в интервале 0<γ<90º, где вектор электрического поля вращается против
часовой стрелки (см. верхнюю колонку рис. 9) полярность импульсов положительна (g=1),
а в интервале 90º <γ<180º, где вектор электрического поля вращается по часовой стрелке
полярность импульсов отрицательна (g=-1).
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
133
Рис. 8. Зависимости длительности τfw (кривая 1), времени нарастания τrise (кривая 2),
времени спада τfall (кривая 3) и импульсного напряжения U (кривая 4) фотовольтаических
импульсов от угла поворота четвертьволновой пластины γ при поперечной схеме эксперимента.
Над графиками обозначены эллипсы поляризации, соответствующие различным фазовым углам γ
Из рис. 8 следует, что, как и во всех предыдущих случаях, время нарастания τrise
практически не зависит от состояния поляризации (в данном случае от γ).
Однако, в соответствии с экспериментальными кривыми 1 и 3 на рис. 9, эллиптичность
поляризации, определяемая γ, заметно влияет на параметры τfw и τfall. Видно, что
экспериментальные зависимости τfw(γ) и τfall (γ) не симметричны относительно вертикальной
линии, проходящей через точку γ=90º. Это свидетельствует о том, что направление вращения
вектора эллиптически поляризованного излучения лазера оказывает некоторое влияние на
длительность и времени спада фотовольтаических импульсов.
На рис. 10,а для продольной схемы эксперимента представлены зависимости U, а также
временные параметры τfw и τrise фотовольтаических импульсов от угла падения α при
циркулярном поляризованном излучении лазера, когда вектор электрического поля
вращается по часовой стрелке (право-поляризованное излучение, знак поляризации условно
можно принять за «+»). Соответствующие зависимости, полученные для левополяризованного излучения лазера (знак поляризации «-»), представлены на рис. 10,б
Зависимости U+(α) и U-(α), полученные для право- и лево-поляризованного излучения
лазера, удовлетворяют следующему условию U+(α) = -U-(α).
134
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
Рис. 9. Зависимости длительности τfw (кривая 1), времени нарастания τrise (кривая 2),
времени спада τfall (кривая 3) и импульсного напряжения U (кривая 4) фотовольтаических
импульсов от угла поворота четвертьволновой пластины γ при продольной схеме эксперимента.
Над графиками обозначены эллипсы поляризации, соответствующие различным фазовым углам γ
Рис. 10. Зависимости длительности τfw (кривая 1), времени нарастания τrise (кривая 2)
и импульсного напряжения U (кривая 3) фотовольтаических импульсов от угла падения α
циркулярно поляризованного вправо (а) и влево (б) лазерного излучения
при продольной схеме эксперимента
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
135
Из рис. 10,а следует, что экспериментальная зависимость U+(α) хорошо описываются
функцией вида U = U 0α⊕ ⋅ sin(2α ) / (1,3 ⋅ cos(α ) + 1)2 , где U 0α⊕ = -233,1 мВ/МВт.
Из этих рисунков также следует, что время нарастания τrise практически не зависит ни
от α, ни от знака циркулярной поляризации. Из экспериментальных кривых 1 (рис. 10),
следует, что зависимости τfw от α, полученные при обоих знаках циркулярной поляризации, в
диапазоне углов α от -90º до 90º являются не монотонными функциями. Монотонность
нарушается в окрестности точки α=0, где точное измерение временных параметров
фотовольтаических импульсов не представляется возможным из-за малости сигнала. Для
право-поляризованного излучения лазера при приближении к точке α=0 из области
отрицательных значений импульсного напряжения длительность импульса возрастает.
Однако после перехода точки α=0 значение длительность импульса скачком уменьшается.
При дальнейшем увеличении α в области его положительных значений параметр τfw
проявляет тенденцию к увеличению. Для лево-поляризованного излучения изменение τfw
при увеличении α происходит противоположным образом (рис. 10,б). При приближении к
точке α=0 из области отрицательных значений длительность импульса монотонно
уменьшается. Однако после перехода особой точки α=0 значение длительности импульса
скачком возрастает. При дальнейшем увеличении α в области его положительных значений
параметр τfw проявляет тенденцию к уменьшению. Следовательно, зависимости
длительности фотовольтаических импульсов от угла падения носят сложный характер и
нечетным образом меняются при изменении знака циркулярной поляризации.
Представленные на рис. 6, 7 экспериментальные зависимости импульсного напряжения
фотовольтаических импульсов от угла поляризации линейно-поляризованного излучения
лазера при поперечной и продольной схемах эксперимента повторяют соответствующие
зависимости, полученные в нанографитных плёнках [10] и плёнках из одностенных
углеродных нанотрубок [11]. Однако в этих работах о влиянии поляризации на длительность
фотовольтаических импульсов не сообщалось. Экспериментальные результаты, приведённые
на рис. 6-9, убедительно демонстрируют влияние поляризации и угла падения на
длительность и время спада фотовольтаических импульсов в серебро-палладиевых
резистивных плёнках. Природа этого эффекта не известна и подлежит дальнейшему
исследованию. Тем не менее, полученные результаты показывают возможность плавного
регулирования длительности фотовольтаических импульсов посредством изменения
состояния поляризации падающего света. Для поперечной схемы эксперимента длительности
фотовольтаических импульсов плавно регулируются в диапазоне от 120 до 60 нс при
варьировании угла поляризации Φ от 0 (p-поляризация) до 90º (s-поляризация). Указанное
уменьшение длительности сопровождается возрастанием амплитуды импульсов почти в два
раза. Следует добавить, что применение продольной схемы эксперимента для регулирования
длительности фотовольтаических импульсов малопригодно из-за знакопеременной
зависимости амплитуды сигнала от поляризации.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Таким образом, в работе показано, что временные параметры импульсов
электрического напряжения, возникающих в серебро-палладиевых резистивных плёнках при
наклонном облучении их импульсным излучением лазера наносекундной длительности, не
зависят от мощности падающего излучения. Однако поляризация падающего излучения и
геометрия эксперимента существенно влияют на амплитуду, полярность, длительность и
время спада фотовольтаических импульсов, но практически не оказывают влияния на время
нарастания. Продемонстрировано, что поперечная схема эксперимента, когда измерительные
электроды ориентированы перпендикулярно к плоскости падения, может быть использована
для плавного регулирования длительности фотовольтаических импульсов путем изменения
поляризации падающего излучения.
136
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
Авторы выражают благодарность Л.М. Русских за изготовление плёнок,
А.В. Александрову за подготовку фотошаблонов для сетчатых трафаретов, а также
Г.А. Дорофееву за проведение рентгеноструктурных исследований.
Работа выполнена при поддержке РФФИ, проект № 13-08-0103 и программы
ориентированных фундаментальных исследований УрО РАН, проект № 12-1-001-РЦ.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Wang S.F., Dougherty J.P., Huebner W., Pepin J.G. Silver-Palladium Thick-Film Conductors // J. American
Ceramic Society. 1994. V. 77. P. 3051-3072.
2. Михеев Г.М., Зонов Р.Г., Александров В.А., Русских Л.М. Оптоэлектрический преобразователь // Патент
РФ на изобретение № 2365027. 2009. Бюл. №23.
3. Михеев Г.М., Зонов Р.Г., Александров В.А. Светоиндуцированная эдс в серебро-палладиевых резистивных
пленках // Письма в журнал технической физики. 2010. Т. 36, № 14. С. 79-87.
4. Стяпшин В.М., Михеев Г.М. Нанографитный лазерный датчик угла // Химическая физика и мезоскопия.
2009. Т. 11, № 4. С. 539-544.
5. Стяпшин В.М., Зонов Р.Г., Михеев Г.М. Автоматизированный комплекс для исследования
ориентационных зависимостей оптоэлектрического отклика // Химическая физика и мезоскопия. 2010. Т. 12,
№ 4. С. 587-591.
6. Михеев Г.М., Александров В.А., Саушин А.С. Наблюдение циркулярного фотогальванического эффекта в
серебро-палладиевых резистивных пленках // Письма в журнал технической физики. 2011. Т. 37, № 12. С. 16-24.
7. Михеев Г.М., Александров В.А., Саушин А.С. Способ определения знака циркулярной поляризации
лазерного излучения // Патент РФ на изобретение № 2452924. 2012. Бюл. № 16.
8. Коледов Л.А. Технология и конструкции микросхем, микропроцессоров и микросборок. СПб. : Лань, 2007.
400 с.
9. Михеев Г.М., Могилева Т.Н., Попов А.Ю., Калюжный Д.Г. Автоматизированная лазерная система для
диагностики водорода в газовых смесях // Приборы и техника эксперимента. 2003. № 2. С. 101-107.
10. Михеев Г.М., Стяпшин В.М., Образцов П.А., Хестанова Е.А., Гарнов С.В. Зависимость
оптоэлектрического выпрямления в нанографитных плёнках от поляризации лазерного излучения // Квантовая
электроника. 2010. Т. 40, № 5. С. 425-430.
11. Mikheev G.M., Nasibulin A.G., Zonov R.G., Kaskela A., Kauppinen E.I. Photon-Drag Effect in Single-Walled
Carbon Nanotube Films // Nano Letters. 2012. V. 12, is. 1. Р. 77-83.
_____________________________________________________________________________________________________
EFFECT OF POLARIZATION ON THE PARAMETERS
NANOSTRUCTURED SILVER-PALLADIUM RESISTIVE FILMS
OF
PHOTOVOLTAIC
PULSES
IN
Saushin A.S., Mikheev G.M.
Institute Mechanics, Ural Branch of the Russian Academy of Sciences, Izhevsk, Russia
SUMMARY. The results of studies of effect polarization of nanosecond’s laser pulses on parameters of photovoltaic
pulses in silver-palladium resistive films obtained by thickfilm technology are represented. Films are the nanostructure
porous material with size of corpuscles and pores 50÷200 nm, 25÷500 nm corresponding consisting of AgPd and PdO.
Experiments show polarity, amplitude, duration and fall’s time of photovoltaic pulses depend on geometry of
experiment, polarization of radiation and angle of falling laser radiation. But time of rise practically is invariably for
that conditions.
KEYWORDS: light polarization, photovoltaic effect, resist films, pulse duration.
_____________________________________________________________________________________________________
Саушин Александр Сергеевич, аспирант ИМ УРО РАН, e-mail: 56-i@mail.ru
Михеев Геннадий Михайлович, доктор физико-математических наук, профессор, зав. лабораторией ИМ УрО
РАН, e-mail: mikheev@udman.ru
ХИМИЧЕСКАЯ ФИЗИКА И МЕЗОСКОПИЯ. 2013. Том 15, №1
137