Федеральное государственное бюджетное учреждение науки

Федеральное государственное бюджетное учреждение науки
Институт физики высоких давлений им. Л.Ф. Верещагина
Российской Академии Наук
На правах рукописи
Давыдов Валерий Александрович
Полимеризованные состояния высокого давления фуллерена С60:
синтез, идентификация и исследование свойств
Специальность 02.00.04 – физическая химия
Диссертация на соискание ученой степени
доктора химических наук
Москва – 2015
СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ……………………………………………………………………………..…....…4
ГЛАВА 1. Полифуллерены, как новые формы углерода…………………….….……17
1.1. Углеродные материалы. Общий обзор…………………………………………….…...17
1.2. Фуллерен С60…………………………………………………………………….….…...30
1.2.1. Структура молекулы С60……………………………………………………….…….…31
1.2.2. Колебательные спектры С60………………………………………………………...…..35
1.2.3. Кристаллические фазы фуллерена С60…………………………………………….…...39
1.2.4. Термодинамические свойства конденсированных состояний С60..…..……………...48
1.2.5. Фуллерен С60 при высоких давлениях и температурах……………………..………...49
Заключение................................................................................................................................65
ГЛАВА 2. Экспериментальная часть………………………………………………........67
2.1.
Материалы………………………………………………………………………..….…67
2.2.
Методика исследований и аппаратура высокого давления…………….………….. 67
2.2.1. Аппаратура высокого давления для ex situ исследований…………………….….....68
2.2.1.1. Аппарат высокого давления «Максим» – малоградиентная камера для синтеза
искусственных материалов………………………………………..…………….…….69
2.2.1.2. Камера высокого давления «Чечевица»…………………………………….……..…71
2.2.1.3. Камера высокого давления «Тороид»……………………………………….….….....72
2.2.1.3. Камера высокого давления «Двойной тороид»…………………………….….….....73
2.2.1.4. Многопуансонный аппарат высокого давления «USSA–2000»…………............….74
2.2.2. Аппаратура высокого давления для in situ исследований…………………………..75
2.3.
Методы исследований состояний высокого давления при нормальных условиях..80
Заключение................................................................................................................................82
ГЛАВА 3. Превращения фуллерита С60 при высоких давлениях………………..….83
3.1. Превращения фуллерита С60 при высоких давлениях и сдвиговых деформациях.....83
3.2. Превращения фуллерита С60 при высоких давлениях и температурах……………....91
Заключение..............................................................................................................................117
ГЛАВА 4. Индуцируемая давлением димеризация С60 ……..……….……………....120
4.1. Кинетика индуцируемой давлением твердофазной димеризация С60…………….. 121
4.2. Структура димеризованных состояний С60…………………………………………..140
4.2.1. Структурные модели кристаллических упаковок димерных молекул (С60)2.….…..140
4.2.2. Структурные модели разупорядоченных упаковок димерных молекул (С60)2……..145
Заключение..............................................................................................................................150
ГЛАВА 5.
5.1.
5.1.1.
5.1.2.
5.2.
5.2.1.
5.2.2.
Кристаллические полимерные фазы С60: получение,
идентификация, определение структуры……………………………….....152
Орторомбическая полимерная фаза С60…………………………………………..….152
Получение однофазных поликристаллических образцов орторомбической
полимерной фазы С60. Структурные модели орторомбической фазы…….……….152
Получение монокристаллических образцов и уточнение структуры
орторомбической полимерной фазы С60………………………………………...…...161
Тетрагональная полимерная фаза С60…………………………………………….......165
Получение однофазных поликристаллических образцов тетрагональной
полимерной фазы С60. Структурные модели тетрагональной фазы….………..…..165
Получение монокристаллических образцов и уточнение структуры
тетрагональной полимерной фазы С60………….……………………………………175
2
5.3. Ромбоэдрическая полимерная фаза С60……………………………………….……..183
5.3.1. Получение однофазных поликристаллических образцов ромбоэдрической
полимерной фазы С60. Структурные модели ромбоэдрической фазы…………….183
5.3.2. Уточнение структуры ромбоэдрической полимерной фазы С60…………………...190
Заключение.............................................................................................................................191
ГЛАВА 6. Колебательные спектры полимеризованных состояний С60………..….194
Заключение.............................................................................................................................215
ГЛАВА 7. Термодинамические свойства полимерных фаз С60………………….….217
7.1.
Определение температурных зависимостей теплоемкости и термодинамических
функций димерной фазы С60 при нормальном давлении………………………….217
7.2.
Определение термодинамических характеристик процессов термической
деполимеризации полимерных фаз С60 при нормальном давлении…………..…..224
7.3.
Определение температурных зависимостей теплоемкости и термодинамических
функций полимерных фаз С60 при нормальном давлении…………………….…..231
7.4.
Относительная стабильность мономерных и полимерных фаз С60 при
различных давлениях и температурах.………………….…………………………..245
7.4.1. Определение термодинамических функций мономерных и полимерных
фаз С60 при нормальном давлении в интервале температур 0–1000 К……..….... 245
7.4.1.1. Расчет термодинамических функций мономерных фаз С60………………………245
7.4.1.2. Расчет термодинамических функций полимерных фаз С60……………………....248
7.4.2. Определение термодинамических функций мономерных и полимерных
фаз С60 при высоких давлениях в интервале температур 0–1000 К……………...258
7.4.3. Равновесная р–Т фазовая диаграмма фуллерена С60……… ………………..……264
Заключение.............................................................................................................................268
ГЛАВА 8. Химические свойства полимерных фаз С60………………………….…... 270
Заключение............................................................................................................................ 286
ГЛАВА 9. Превращения полимерных фаз С60 при высоких давлениях…………..288
9.1. Фазовое превращение димеризованного состояния С60 при высоких давлениях...288
9.2. Превращения орторомбической полимерной фазы С60 при высоких давлениях…293
9.2.1. Фотоиндуцируемая полимеризация орторомбической фазы С60 под давлением…294
9.2.2. Индуцируемая давлением полимеризация орторомбической фазы С60…………...304
9.2.3. Изучение превращений орторомбической полимерной фазы С60 под давлением
с использованием рентгеновского синхротронного излучения…..…..………….…310
9.3. Превращения тетрагональной полимерной фазы С60 при высоких
давлениях……………………………………………………………………………….312
Заключение.............................................................................................................................317
ЗАКЛЮЧЕНИЕ….………………………………………………………………….…..…...320
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ………………………………………………………….…..….326
ПРИЛОЖЕНИЕ………………………………………………………………………….…..345
3
ВВЕДЕНИЕ
Открытие фуллеренов и других новых аллотропных форм углерода стало одним из
наиболее ярких событий в химии последних десятилетий. Фундаментальное значение работы Крото с соавторами, с лаконичным названием «С60: букминстерфуллерен» [1], заключалось, прежде всего, в том, что она показала, что довольно многочисленные известные ранее модификации углерода, такие как графит, алмаз и разного рода аморфные состояния (стеклоуглерод, сажа и др.) отнюдь не исчерпывают всего возможного многообразия форм существования этого уникального химического элемента, возникающего благодаря удивительной пластичности sp-, sp2- и sp3-гибридизованных состояний атомов углерода. Продемонстрировав принципиальную возможность получения новых форм углерода в процессе охлаждения углеродной плазмы, авторы [1] по существу предложили и
инструмент создания новых типов модификаций углерода, что привлекло внимание многих исследователей к проблемам синтеза и изучения свойств этих материалов.
Развитие исследований в этом направлении вскоре привело к разработке эффективных технологий получения фуллеренов [2-4] и обнаружению целого ряда других наноразмерных аллотропных модификаций углерода: одностенных и многостенных нанотрубок
[5], сферических луковице-(онионо-)подобных частиц [6], полиэдральных частиц [7], углеродных частиц конической формы [8].
Благодаря этим работам фуллерены и другие наноразмерные образования углерода из
объектов камерных теоретических исследований, проводившихся и до момента их получения, стали объектами всесторонниего экспериментального изучения. В частности, говоря о фуллерене С60, можно отметить, что впервые вопросы о возможности существования, природе устойчивости и свойствах углеродного кластера С 60 со структурой усеченного икосаэдра были рассмотрены теоретически Осавой [9], Бочваром и Гальперн [10] задолго до открытия этого фуллерена. Однако отсутствие реальных образцов С60 не позво4
ляло оценить по достоинству значение этих первых и, как казалось, довольно абстрактных
работ по теоретическому моделированию углеродных кластеров с различной структурой.
Их подлинная значимость стала очевидной лишь с выходом работы [1], авторы которой,
как нередко бывает в таких случаях, и не подозревали о существовании выполненных ранее работ по теоретическому изучению структуры и свойств обнаруженной ими молекулы
С60. Вместе с тем Крото с соавторами отметили, что в случае обнаружения эффективных
методов синтеза макроколичеств фуллеренов практическая значимость их может оказаться довольно высокой. В этой связи примечательно их замечание о том, что с химической
точки зрения получение фуллеренов С60, молекулярных углеродных образований с необычной трехмерной геометрией, будет знаменовать собой появление новых областей органической и неорганической химии, связанных с синтезом и исследованием свойств различных экзо- и эндопроизводных фуллеренов. В числе возможных производных такого
рода отмечались галогенированные соединения С60, комплексные соединения С60 с переходными металлами, фуллерены, содержащие внутри своих углеродных сеток атомы различных химических элементов, таких как лантан, кислород и других.
В данный момент уже со всей определенностью можно сказать, что все прогнозы,
сделанные авторами [1] в области химии фуллеренов, сбылись, и сегодня химия фуллеренов действительно представляет стремительно развивающуюся область знаний. Благодаря
особенностям своего молекулярного строения фуллерены способны участвовать в различных типах химических, фотохимических и электрохимических реакций. Молекулы С60
легко вступают в реакции нуклеофильного (гидрирование, аккумулирование, аминирование) и электрофильного (галогенирование) присоединения, реакции (2 + 2) и (4 + 2) циклоприсоединения с другими органическими соединениями, реакции полимеризации и сополимеризации, процессы комплексообразования и другие типы химических взаимодействий [11, 12]. Получение на этой основе различных производных фуллеренов и нанотру-
5
бок в последние годы привело к формированию обширных классов новых химических соединений.
Наряду с изучением химических свойств углеродных наноструктур в последнее
время все большее внимание исследователей начинают привлекать их электрофизические
свойства. По мнению ряда авторов [13], углеродные структуры могут явиться элементной
базой для развития молекулярной электроники. Благодаря им задача создания электронного прибора на основе одной или нескольких молекул из разряда фантастических становится задачей реальных научных исследований. Возможности применения различных углеродных наноструктур в электронике (ансамбли квантовых точек, одноэлектронные транзисторы, ячейки памяти на один электрон, минимальные проводники тока, квантовые нити и др.) и в создании квантовых компьютеров широко обсуждаются в литературе [11, 1315]. В частности, принципы создания одноэлектронного транзистора на основе молекулы
С60 рассмотрены в работе [16]. Возможности получения диодов, фотодиодов и солнечных
батарей на базе полупроводниковых пленок С60 показаны в работе [17]. Большой интерес
вызывают также исследования по получению совершенных кристаллов ориентированных
нанотрубок, которые привели к созданию нового материала для низко энергетичных электронных эмиттеров [18-20]. Последние годы отмечены также активными исследованиями
графена [21], графеновых и графитоподобных нанолент [22], необычные физические
свойства которых, связанные c электронным транспортом, уже в ближайшее время обещают стать базой для создания новых типов электронных устройств, работающих в терагерцовом частотном диапазоне. Характеризуя в целом технологический потенциал новых
углеродных материалов и намечающиеся перспективы их практического использования,
Н. Калдер в своем издании оксфордского путеводителя по современной науке [13] образно заметил, что в настоящее время мир переходит из веков железа и кремния в век углерода.
6
Однако обеспечение этого перехода ставит перед материаловедением ряд сложных
задач по развитию методов получения углеродных материалов, обладающих новыми
неожиданными комбинациями физико-химических свойств, использование которых и
способно привести к технологическим прорывам, порождающим радикальную перестройку какой-то части или всей материальной сферы жизни человечества. Учитывая тот факт,
что решение многих технологических проблем лежит сегодня на наноструктурном уровне,
это, по сути, ставит задачу атомно-молекулярного конструирования углеродных материалов.
Изучению возможностей такого рода конструирования новых материалов на основе индуцируемых давлением и температурой
превращений различных молекулярных
форм углерода и посвящено настоящее исследование.
С термодинамической точки зрения открытие фуллеренов означало обнаружение
новых метастабильных состояний в углеродной системе, представляющих собой некие
«вершины» метастабильности, существенно расширяющих энергетический диапазон области существования твердых форм углерода, известный ранее. Сравнение плотности
фуллерита С60 (d=1.68 г/см3) с плотностями графита (2.26 г/см3) и алмаза (3.52 г/см3) свидетельствует о существовании принципиальной возможности формирования некоторых
промежуточных модификаций углерода (со значениями плотностей в интервале от 1.68 до
3.52 г/см3) в процессах, индуцируемых давлением переходов углеродной системы от состояния исходного фуллерита к графиту или алмазу – состояниям, отвечающим абсолютным минимумам энергии системы в соответствующих диапазонах давлений и температур.
Уже в первых работах, посвященных изучению превращений фуллерена С60 при высоких
статических и динамических давлениях [23-34], было показано, что индуцируемые давлением твердофазные превращения С60 действительно сопровождаются образованием целого ряда новых углеродных состояний, среди которых могут быть выделены молекулярные
фазы на основе мономерных молекул С60, различные полимолекулярные кристаллические
7
и аморфные фазы на основе линейных (1D) и двумерных (2D) полимеров С60, образующихся в результате реакций (2+2) циклоприсоединения молекул С60, полимолекулярные
состояния на основе трехмерных (3D) полимеров С60, а также многочисленные атомные
углеродные состояния, формирующиеся при высоких давлениях в области температур
выше предела термической стабильности молекулярного кластера С 60 и восходящие по
мере увеличения температуры обработки к графиту и алмазу. Таким образом, стало очевидно, что индуцируемые давлением и температурой превращения фуллеренов открывают
большие возможности для создания новых углеродных материалов с широчайшим диапазоном вариаций физико-химических и механических свойств.
Вместе с тем проведенные исследования выявили серьезные проблемы, связанные с
определением механизмов индуцируемых давлением твердофазных реакций С60, идентификацией различных состояний высокого давления, определением р–Т областей их существования и кинетики образования. Существенной нерешенной проблемой являлось получение однофазных образцов различных полимерных фаз С60 и определение подлинно индивидуальных свойств этих материалов, поскольку образцы полимерных фаз С 60, синтезировавшиеся различными авторами, представляли собой, как правило, не однофазные
образцы этих фаз, а механические смеси разных фаз или твердые растворы полимеров С60
неизвестного молекулярного фракционного состава. Результаты многих работ показывали, что дальнейшее серьезное продвижение в изучении твердофазных превращений С 60
невозможно без развития эффективного метода молекулярного фракционного анализа
продуктов полимеризации С60. Все это и определило основные направления данного исследования, которое выполнялось в Институте физики высоких давлений им. Л.Ф. Верещагина
Российской
Академии
наук
и
являлось
частью
программы
научно-
исследовательской деятельности Института в период 1994–2013 гг. В диссертации представлены разультаты исследований поддержанных грантами РФФИ (97-03-33584, 00-0332600, 03-03-32640, 06-03-32050, 09-03-00752, 12-03-00787), ИНТАС (93-2133, 93-21338
Ехt), ИНТАС-РФФИ (IR-97-1015), АФГИР (RUE2-2659-MO-05, RUE2-2894-TI-07) и Президиума РАН.
Целью настоящей работы являлось:
-
систематическое изучение индуцируемых давлением превращений систем на осно-
ве фуллерена С60 в широком диапазоне давлений и температур в условиях гидростатического, квазигидростатического сжатия, сжатия в условиях приложения высоких сдвиговых
напряжений и определение характера эволюции исходной молекулярной системы для различных изобарических и изотермических сечений р–Т диаграммы;
-
получение и идентификация новых углеродных состояний, образующихся в ре-
зультате обработки фуллерита С60 при различных давлениях, температурах и временах
изотермической выдержки;
-
определение неравновесной р–Т диаграммы существования молекулярных, поли-
молекулярных и атомных углеродных состояний, образующихся в результате термобарической обработки фуллерита С60;
-
изучение кинетики твердофазных превращений фуллерена С 60, определение кине-
тических характеристик индуцируемой давлением реакции димеризации фуллерена С 60,
представляющей собой элементарный акт твердофазной полимеризации, протекающей за
счет реакции (2+2) циклоприсоединения молекул С60;
-
построение моделей индуцируемой давлением твердофазной одномерной, двумер-
ной и трехмерной полимеризации С60;
-
развитие методов молекулярного фракционного анализа продуктов полимеризации
фуллерена С60;
-
отработка методов синтеза различных кристаллических полимерных фаз С 60,
обеспечивающих получение однофазных поли- и монокристаллических образцов этих
фаз, необходимых для определения подлинно индивидуальных свойств этих материалов;
9
-
уточнение структурных моделей кристаллических полимерных фаз С 60 на основе
теоретического анализа и экспериментального изучения качественных образцов этих фаз;
-
определение термодинамических характеристик, колебательных спектров, механи-
ческих свойств кристаллических полимерных фаз С60 и других углеродных состояний, образующихся в результате обработки фуллерита С60 при высоких давлениях;
-
построение равновесной р–Т фазовой диаграммы С60;
-
изучение реакционной способности различных полимерных фаз С60;
-
получение и исследование свойств новых углеродных материалов, получаемых на
основе химической модификации продуктов индуцируемой давлением полимеризации
фуллерена С60.
Методически экспериментальные исследования превращений систем на основе С60
при высоких давлениях осуществлялись методами ex situ и in situ исследований, позволяющими изучать как необратимые, так и обратимые индуцируемые давлением физикохимические превращения, рассматриваемых систем.
Научная новизна результатов работы заключается в:
-
получении и идентификации различных упорядоченных и слабоупорядоченных уг-
леродных состояний, образующихся в результате твердофазных превращений фуллерита
С60 в области давлений до 15 ГПа и температур до 2200 К;
-
построении неравновесной («кинетической») р–Т диаграммы углеродных состоя-
ний, образующихся в результате термобарической обработки фуллерита С60 в условиях
квазигидростатического сжатия;
-
обнаружении явления индуцируемой давлением твердофазной димеризации С60;
-
систематических кинетических исследованиях процессов индуцируемой давлением
полимеризации С60, в результате которых, в частности, было впервые выполнено прямое
экспериментальное определение значений константы скорости и энергии активации реак-
10
ции (2+2) циклоприсоединения С60, являющейся элементарным актом твердофазной полимеризации С60 при высоких давлениях;
развитии методов синтеза однофазных поли- и монокристаллических образцов ор-
-
торомбической (О), тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R) полимерных фаз С60, позволивших впервые получить практически чистые образцы этих фаз и провести комплексное определение подлинно индивидульных свойств этих веществ;
экспериментальном и теоретическом изучениии структур различных полимерных
-
фаз С60, позволившем существенно уточнить все предлагавшиеся ранее структурные
модели этих фаз;
предсказании и экспериментальном доказательстве существования явления «ори-
-
ентационной» политипии для кристаллических полимерных фаз С60;
определении колебательных спектров различных типов полифуллеренов С 60 и со-
-
здания на этой основе ИК-спектральной методики количественного молекулярного фракционного анализа продуктов полимеризации С60;
определении термодинамических характеристик различых полимерных фаз С60 и
-
построении на этой основе первых вариантов равновесной р–Т фазовой диаграммы С60;
обнаружении явлений фото- и индуцируемой давлением полимеризации линейных
-
полимеров С60, приводящих к образованию нового типа кристаллической полимерной фазы С60;
-
определении зависимости реакционной способности полимерных фаз С 60 от струк-
туры полимеризованного состояния:
В ходе проведения данных исследований впервые получен ряд новых углеродных
материалов, среди которых можно выделить: i) кристаллическую фазу на базе димеров из
линейных 1D полимеров С60, ii) сверхтвердые углеродные состояния на основе 3D полимеров С60, обладающие твердостью сравнимой с твердостью алмаза, iii) различные фторполимеры С60.
11
Научная и практическая значимость работы.
Экспериментальные исследования и теоретический анализ индуцируемых давлением и температурой превращений фуллерена С 60 убедительно показали, что использование
фуллерита С60 в качестве исходного состояния углеродной системы в различных вариантах ее обработки при высоких давлениях открывает широкие возможности для создания
принципиально новых модификаций углеродных материалов. С материаловедческой точки зрения работа является вкладом в совершенствование методов получения новых наноструктурных материалов с заданными свойствами. При этом особенно важно то, что в результате работы развита методика молекулярного фракционного анализа продуктов полимеризации С60, позволяющая эффективно контролировать процессы твердофазной полимеризации, характеризовать степени превращения системы и идентифицировать полимолекулярные компоненты продуктов превращения.
Проведенное в работе определение р–Т областей существования различных состояний высокого давления в сочетании с определением оптимальных методов их синтеза позволяют в настоящее время стабильно получать однофазные поли- и монокристаллические
образцы различных полимерных фаз С60 и другие углеродные модификации представляющие интерес.
В работе определены структуры, колебательные свойства, термодинамические характеристики, пределы термической стабильности и исследованы физико-химические и
механические свойства новых углеродных материалов, ряд из которых уже сейчас может
быть использован в качестве специальных конструкционных материалов. Открытие явлений «ориентационной» политипии в полимерных фазах С60 и фотоиндуцируемой полимеризации полифуллеренов С60 позволяет глубже понять природу твердофазных превращений в системах на основе фуллеренов и открывает дополнительные возможности для создания новых типов углеродных материалов. Развитая в работе методика получения фторированных полимеров С60, защищенная патентом [35], позволяющая получать раство12
римые формы полифуллеренов, в свою очередь может стать отправной точкой развития
методов синтеза новых классов углеродных соединений на основе химических производных различных типов полифуллеренов С60.
Основные положения, выносимые на защиту.
1)
Установлено, что первичным актом индуцируемой давлением твердофазной поли-
меризации фуллерита С60 является димеризация молекул С60. В результате изучения кинетики индуцируемой давлением димеризации С60 впервые получены кинетические кривые
образования димера (С60)2 и проведено прямое экспериментальное определение значений
константы скорости и энергии активации твердофазной реакции (2+2) циклоприсоединения молекул С60 в условиях простой кубической (ПК) и гранецентрированной кубической
(ГЦК) фаз фуллерита С60 при высоких давлениях. Выявлено качественное различие кинетических кривых реакций димеризации в ПК и ГЦК фазах фуллерита, свидетельствующее
о том, что характер ориентационного упорядочения и подвижность молекул в решетке
фуллерита существенным образом влияют на процессы димеризации С60. По данным
сравнительного анализа картин рентгеновской дифракции и диффузного рентгеновского
рассеяния полученных образцов димеризованного состояния и различных моделей разупорядоченных димеризованных состояний С60 предложены структурные модели реально
наблюдаемых состояний высокого давления на основе димерных молекул (С60)2, которые
представляют собой координационно и ориентационно разупорядоченные упаковки димеров (С60)2 с примесью различных количеств мономерных и тримерных молекул С60.
2)
Определена неравновесная р–Т диаграмма состояний высокого давления, образую-
щихся в результате термобарической обработки фуллерита С60 в условиях квазигидростатического сжатия. Используя в качестве критерия тип основного структурообразующего
элемента: атом, молекула, полимолекулярный кластер, осуществлена классификация углеродных состояний высокого давления, образующихся в результате термобарической обработки фуллерита С60, среди которых выделяются чисто молекулярные, полимолекуляр13
ные и атомные состояния. Показано, что индуцируемая высокими давлениями и температурами твердофазная полимеризация С60 может сопровождаться образованием как кристаллических упорядоченных (О, Т, R), так и разупорядоченных (ГЦК высокого давления)
полимерных фаз С60. При этом установлено, что причиной качественных различий продуктов полимеризации С60 в диапазоне температур 550–1000 К при давлениях ниже и выше 9 ГПа, является переход системы при давлениях выше 9 ГПа из состояний слабых гелей, в которых все мономерные молекулы связаны в макромолекулы (кластеры химической связи) конечного размера, в состояния гель-фракции, бесконечной сетки химических
связей на основе трехмернополимеризованных молекул С60, порождающих отдельный
класс сверхтвердых углеродных материалов.
3)
Методы синтеза однофазных поли- и монокристаллических образцов орторомбиче-
ской, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных фаз С60, позволившие впервые получить практически чистые образцы этих фаз, ставшие основой для определения подлинно индивидуальных свойств данных полимерных фаз С60.
4)
Структуры кристаллических полимерных фаз С60. Выявление особой роли явления
ориентационной политипии в процессах формирования кристаллических полимерных фаз
С60, приведшее к пересмотру всех предложенных ранее структурных моделей этих фаз.
5)
Колебательные спектры димерной, орторомбической, тетрагональной и ромбоэд-
рической полимерных фаз С60. Интерпретация спектров комбинационного рассеяния света
(КР) и инфракрасных (ИК) спектров, выделение характеристических (аналитических) линий димерных молекул и О, Т, R полимеров С60 в КР и ИК спектрах. Спектроскопические
методики качественного и количественного молекулярного фракционного анализа продуктов одномерной и двумерной полимеризации фуллерена С60.
6)
Определение термодинамических функций димерной, орторомбической, тетраго-
нальной и ромбоэдрической полимерных фаз С60, построение равновесной р–Т диаграммы состояния С60 в области давлений до 2.0 ГПа и температур до 1000 К.
14
7)
Определение зависимости реакционной способности различных кристаллических
полимерных фаз С60 от структуры полимеризованного состояния. Получение фторполимеров С60 – нового класса наноразмерных фторуглеродных материалов.
8)
Обнаружение явлений фотоиндуцируемой и индуцируемой давлением полимери-
зации линейных полимеров С60 под давлением.
Достоверность результатов работы определяется корректной постановкой задач,
комплексным характером выполненных исследований, сочетающих экспериментальное
изучение индуцируемых давлением превращений систем на основе С60 с теоретическим
анализом энергетической предпочтительности конденсированных фаз на основе различных типов молекулярных и полимолекулярных состояний С60, и подбором адекватных методов изучения состояний высокого давления С60. В результате развитых в работе методов
синтеза были получены наиболее качественные образцы различных кристаллических полимерных фаз С60, позволившие определить подлинно индивидуальные свойства этих фаз
и устранить неточности в определении их структуры, колебательных свойств и термодинамических характеристик, существовавшие в литературе. Подтверждением достоверности результатов являются их публикации в высокорейтинговых российских и международных журналах и обращения различных международных исследовательских групп с
просьбами о предоставлении им для исследований, в качестве эталонов различных полимерных фаз С60, образцов материалов, полученных в настоящей работе.
Апробация работы осуществлялась в ходе представлений результатов настоящих
исследований на 30 международных и российских научных конференциях, в число которых входят 187, 189,191, 193, 195,197, 199, 201 съезды Электрохимического общества,
симпозиумы “Recent Advances in the Chemistry and Physics of Fullerenes”, “Fullerenes for the
New Millennium”, “The Exciting World of Nanocages and Nanotubes” (Рино, США, 1995; Лос
Анжелес, США, 1996; Монреаль, Канада, 1997; Париж, Франция, 1997; Сан Диего, США,
1998; Сиэтл, США, 1999; Торонто, Канада, 2000; Вашингтон, США, 2001; Филадельфия,
15
США, 2002), 31 Международная конференция по высоким давлениям (Белфаст, Великобритания, 1993), 2 Международный коллоквиум «Наука и технология фуллеренов» (Оксфорд, Великобритания, 1996), V Международная конференция «Высокие технологии»
(Ярославль, Россия, 1998), I Национальная кристаллохимическая конференция (Черноголовка, Россия, 1998), Международная конференция «Наука и техника синтетических металлов» (Монтпелье, Франция, 1998; Гастейн, Австрия, 2000), Международная конференция по углероду (Берлин, Германия, 2000; Овьедо, Испания, 2003), 18 Международная
конференция «Наука и техника высоких давлений» (Пекин, Китай, 2001), VIII Международная конференция «Водородное материаловедение и химия углеродных наноматериалов» (Судак, Крым, 2003), Всероссийский симпозиум по термохимии и калориметрии
(Нижний Новгород, Россия 2004), 18 Международная конференция по химической термодинамике (Пекин, Китай, 2004), Международная конференция «Фуллерены и атомные
кластеры» (Санкт Петербург, Россия, 1993, 1995, 1997, 1999, 2001, 2003, 2005, 2007, 2009),
Международная конференция «Перспективные углеродные наноструктуры» (Санкт Петербург, Россия, 2011).
16
ГЛАВА 1.
1.1.
Полифуллерены, как новые формы углерода
Углеродные материалы. Общий обзор.
Благодаря особенностям своего атомного строения и способности находиться в
трех различных (sp, sp2 и sp3) состояниях гибридизации орбиталей валентных электронов
(гибридизованных состояниях) углерод является уникальным химическим элементом, который демонстрирует поразительное многообразие форм своего существования. Это многообразие форм существования порождает специфическую проблему классификации аллотропных форм углерода, присущую только этому химическому элементу [22, 36-38].
С термодинамической точки зрения основанием для выделения различных аллотропов среди возможных твердых форм существования данного элемента должно быть
различие уравнений состояния этих аллотропных модификаций. Однако в своем классическом определении понятие «аллотропия», как способность химического элемента к образованию нескольких различных типов простых веществ, характеризующихся различием
состава молекул или способом пространственного упорядочения молекул или атомов в
твердом теле, перекрывается с понятиями «полиморфизма» и «политипизма», базирующимися, прежде всего, на структурных и морфологических различиях возможных твердых состояний данного элемента. По этой причине первые варианты классификации углеродных материалов были связаны со структурными исследованиями методом рентгеновской дифракции, позволившими провести однозначное определение структур графита и
алмаза (Рис. 1.1), длительное время рассматривавшихся в качестве двух основных аллотропных форм кристаллического углерода.
Дальнейший прогресс в части классификации многочисленных дефектных кристаллических и неупорядоченных образований на основе sp2 гибридизованных состояний
углерода был связан с развитой Уорреном количественной теорией диффракции слоистых
атомных решеток со случайной ориентацией слоев [39] и предложенной Франклин [40]
методикой определения доли неорганизованного углерода на основе анализа картин
17
Рис. 1.1. Модели структур кубической (а) и гексагональной (b) модификаций алмаза
и гексагонального графита (с).
рентгеновского диффузного рассеяния, форм и интенсивностей двумерных (hk) рефлексов
дифрактограмм, которые позволили перейти от качественных к количественным методам
описания материалов на основе sp2 гибридизованных состояний атомов углерода (ГСАУ).
В результате было показано, что эти материалы представляют собой смеси организованного и неорганизованного углерода. При этом доля организованного углерода определяется количеством атомов входящих в плоские графеновые слои, доля неорганизованного углерода – количеством атомов неассоцированных в такие слои. Процентное содержание
неорганизованного углерода оценивается на базе сравнительного анализа наблюдаемых и
расчетных интенсивностей (10) и (11) полос и уровня фона (минимума) между ними.
Формы существования организованного углерода, в свою очередь, зависят как от размеров и степени дефектности отдельных графеновых слоев, так и от размеров упаковок
(кристаллитов) графеновых слоев и характера их взаимной ориентации в этих упаковках.
При этом значение среднего размера (диаметра) графенового слоя (La) определяется формулой Уоррена [39]:
La = 1.84 λ / B Cos Θa ,
(1.1)
где λ – длина волны рентгеновского излучения, В – угловая ширина дифракционных пиков (10) или (11) на полувысоте от максимальной интенсивности, выраженная в радианах
и скорректированная на величину инструментального уширения дифракционного пика, Θa
– значение Брэгговского угла дифракционного пика, взятого для расчета La. Среднее зна18
чение высоты кристаллита, образованного графеновыми слоями упакованными параллельно друг другу, Lc определяется формулой Шерера [41]:
Lc = 0.89 λ / B Сos Θс ,
(1.2)
Θс – значение Брэгговского дифракционного пика (002), обычно используемого для расчета Lc.
Из общих соображений очевидно, что углеродные материалы на основе sp2 ГСАУ могут весьма различаться по своим свойствам в зависимости от конкретных значений долей
организованного и неорганизованного углерода, размеров, степени внутренней упорядоченности кристаллитов и их взаимной ориентации в пространстве.
О возможном многообразии свойств графитирующихся и неграфитирующихся состояний углерода позволяют судить структурные модели этих материалов, предложенные
Франклин [42]. Характерной особенностью графитирующихся, но еще не графитовых, материалов является наличие в них выраженной преимущественной ориентации отдельных
нанокристаллов, образованных небольшими группами (от 2 до 5) графеновых слоев (со
значениями La менее 20 Ǻ), упакованных параллельно друг другу. Некоторая доля неорганизованного углерода, который может присутствовать в системе как в виде sp2, так sp и
sp3 ГСАУ, обеспечивает химическую связь между отдельными кристаллитами. Структурным же отличием неграфитирующихся углеродных материалов является отсутствие преимущественной ориентации нанокристаллитов и, как следствие, их высокая пористость.
Существование химической связи между отдельными кристаллитами в этих условиях
приводит к формированию жесткой трехмерной сетки, что и объясняет высокую твердость неграфитирующихся углеродных материалов.
Наличие преимущественной ориентации углеродных нанокристаллитов обеспечивает возможность развития структуры графита в процессе высокотемпературной обработки графитирующихся материалов. При этом графитизация сопровождается отжигом различных структурных дефектов, постепенным снижением значений межслоевого расстоя19
ния в упаковках графеновых плоскостей от 3.44 – 3.47 Ǻ, характерных для состояний турбостратного углерода, в котором полностью отсутствует ориентационное упорядочение
графеновых плоскостей, до 3.354 Ǻ, соответствующего значению межслоевого расстояния
совершенного графита, и ростом размеров кристаллитов.
Детальные исследования продуктов термической обработки углеродосодержащих
веществ различной химической природы показали, что вариация условий процессов карбонизации позволяет получать разнообразные углеродные материалы весьма различные
по своей структуре, физико-химическим и технологическим свойствам. На этой базе возникла система классификации углеродных материалов, в значительной мере связанная с
технологическими особенностями методов синтеза этих материалов. Согласно этой системе в качестве отдельных типов углеродных материалов выделялись турбостратный углерод, называемый иногда и турбостратным графитом [43], пиролитический и высокоориентированный пиролитический графит [44], стеклоуглерод [45], сажа [46], углеродные волокна [43], аморфный углерод (а-C) [47]. К последнему обычно относят углеродные материалы, представляющие собой непрерывные сетки атомов углерода на основе sp2 и sp3
ГСАУ, характеризующиеся наличием ближнего и отсутствием дальнего порядка в расположении атомов. При этом собственно термин аморфный углерод (а-С), как правило, относится к материалам, доминирующим компонентом состава которого являются sp2
ГСАУ, т.е. атомы углерода с координационным числом три. За аморфными материалами
на основе sp3 ГСАУ, для которых характерна 4-ая или тетраэдрическая координация атомов, закрепились названия алмазоподобного аморфного тетраэдрического (a-tC) [48] или
тетраэдрического аморфного углерода (ta-C) [49]. Так как природа ближнего порядка, который существует в областях пространства с линейными размерами ~10 Ǻ, и соотношение концентраций sp2 и sp3 ГСАУ в системе зависят от условий высокотемпературной обработки, то и свойства аморфного углерода определяются методом его получения. При
этом очевидно, что изменение соотношения долей sp2 и sp3 ГСАУ в структуре радикально
20
влияет на электрофизические и физико-механические свойства материала. Увеличение
доли sp3 связей приводит к увеличению степени связности системы и существенному увеличению твердости получаемых материалов, изменению типа проводимости от металлического к полупроводниковому.
С появлением лазеров мощным средством изучения углеродных материалов стала
спектроскопия комбинационного рассеяния (КР) света [50, 51]. Интенсивные исследования различных углеродных материалов методом КР, проведенные в течение 30 лет, привели в последние годы к формированию, по существу, еще одной дополнительной системы классификации углеродных структур на основании их спектров КР. Наиболее полно
современные представления о взаимосвязи структуры и размерных характеристик углеродных материалов с КР спектрами представлены в недавних работах [52-55].
С открытием фуллеренов, одностенных и многостенных нанотрубок, сферических
онионоподобных наночастиц и других углеродных образований на основе полностью или
частично замкнутых углеродных сеток [1, 5, 6, 38, 56, 57] классификационный анализ углеродных материалов вышел на качественно новый уровень, что привело к появлению
первых вариантов всеобъемлющей схемы классификации известных модификаций углерода.
Важным шагом в построении обобщенной схемы классификации стала работа [36].
Учитывая то, что природа структурных особенностей аллотропных форм углерода порождена в первую очередь различием гибридизованных состояний атомов углерода, образующих эти аллотропы, Хейман с соавторами [36] предложили систему классификации углеродных состояний, в которой в качестве первичного отличительного признака классификации используется тип химической связи атомов углерода, или, другими словами, тип
гибридизованного состояния валентных орбиталей атомов углерода. Данная система классификации представляется классификационной схемой (Рис.1.2) и соответствующей
тройной диаграммой (Рис.1.3), являющейся неким аналогом фазовой диаграммы состоя21
ния тройных систем, в вершинах которой расположены основные типы sp, sp2 и sp3 гибридизованных состояний.
Углерод
sp3
sp2
Алмаз
Графит
Кубический
Гексагональный
(лонсдейлит)
sp3 + sp2 + sp
Смешанные формы
углерода
sp
Карбин
Гексагональный
Ромбоэдрический
spn (1 < n < 3, n≠2)
Промежуточные формы
углерода
1<n<2
Аморфный углерод
Алмазоподобный углерод
Стеклоуглерод
Сажи и т.д.
α-Карбин
β-Карбин
Чаоит
CVI
CVIII-CXIII
Моно(N)циклы
N=18, 24, 30, …
( При N ∞, n  1)
2<n<3
Фуллерены, Сх
х = …, 60, 70, 84,…
Нанотрубки
и т.д.
( При х∞, n2 )
Рис 1.2. Схема классификации аллотропных форм углерода [36].
Согласно данной схеме каждое валентное состояние углерода порождает отдельный класс аллотропных форм, характеризующихся различным типом полимерной связности. Так, кристаллической формой, соответствующей sp3-гибридизованному состоянию,
является алмаз, трехмерный (3D) пространственный полимер углерода. sp2 типу гибридизации соответствуют графен, планарный (2D) полимер углерода и графит, как кристаллическая упаковка слоев графена. sp типу гибридизации отвечает карбин, линейный (2D)
полимер углерода. С кристаллографической точки зрения, в рамках каждого из указанных
классов полимерных аллотропных форм могут быть выделены различные полиморфные и
политипические модификации углерода, приведенные на схеме. Так, алмаз может существовать в виде кубической (с-D или CIII) и гексагональной (обозначаемой как h-D, CIV,
22
лонсдейлит, δ-фаза или 2Н политип алмаза) полиморфных модификаций (Рис.1.1). В рамках гексагональной модификации выделяются также, так называемые, 8Н, 12Н, 16Н и 20Н
Рис. 1.3. Диаграмма аллотропных форм углерода (А/Г – алмазо-графитные, П/Г –
пентагонально-гексагональные) [36].
политипы алмаза. Характерной особенностью этих структур является то, что каждый атом
в них связан с четырьмя ближайшими атомами углерода, расположенными в вершинах
правильного тетраэдра, прочными ковалентными sp3 связями (Рис. 1.1), которые составляют друг с другом углы 109.47°. Длина связей равна 1.544 Ǻ, что примерно на 10%
больше, чем в графите. Структурное различие алмаза и лонсдейлита связано с различным
характером пространственной упаковки координационных тетраэдров. Структура собственно алмаза кубическая (пространственная группа Fd3m), параметр ячейки а = 3.567 Ǻ.
Гексагональная форма алмаза, которая является метастабильной по отношению к кубической модификации, имеет пространственную группу Р63/mmc, ту же самую, что и
α-
графит. При этом параметры ячейки составляют: а = 2.52 Ǻ, с = 4.12 Ǻ [58].
23
Графит существует в виде гексагонального полиморфа (Рис.1.1), характеризующегося АВАВ… вариантом упаковки слоев графена (обозначаемого как СI, α-графит или 2Нграфит), ромбоэдрического полиморфа с АВСАВС… упаковкой слоев графена (обозначаемого как СII, β-графит или 3R-графит) и нескольких политипов 6R, 10Н, 12Н. Структуры
графита характеризуются прочными ковалентными sp2 связями между атомами углерода в
плоскости графенового слоя и относительно слабыми ван-дер-ваальсовыми связями между атомами углерода, относящимися к различным слоям. В совершенном графите расстояние между ближайшими атомами в графеневой плоскости составляет 1.415 Å, расстояние
между соседними графеновыми плоскостями 3.354 А [11]. При этом термодинамически
стабильной при нормальных условиях (давление 1 атм, температура 298 К) является гексагональная форма графита.
Говоря о кристаллических формах существования линейных 1D полимеров, авторы
[36] выделяют в качестве аллотропной модификации карбин [59, 60], который может быть
представлен несколькими политипами (α-карбин, β-карбин, чаоит (СV), СVI, CVIII-CXIII).
Система нумерации различных форм углерода с использованием римских цифр, предложенная Виттакером и др. [61], не выглядит бесспорной, особенно в части идентификации
различных политипических форм карбина, где в качестве отличительного квалификационного признака выбирается различная длина линейных цепочек 1D полимеров углерода.
Следует заметить, что, учитывая известные трудности получения чистых монокристаллических образцов карбина, по мнению ряда исследователей [62, 63] в настоящее время нет
однозначных доказательств существования карбина как отдельной объемной модификации углерода. По этой причине карбин все еще не включен в список терминов, рекомендуемых Международным союзом чистой и прикладной химии (IUPAC), для описания
твердых состояний углерода. Однако, несмотря на данную оговорку, авторы [36] считают,
что использование представлений о карбине как индивидуальной модификации углерода,
является полезным с точки зрения общей систематики углеродных материалов.
24
Наряду с материалами на основе чистых sp3, sp2 и sp-гибридизованных состояний
углерода существует множество твердых модификаций, относящихся к переходным формам углерода [64]. Эта совокупность материалов в свою очередь может быть разделена на
две группы. Первую группу, называемую группой «смешанных форм углерода», образуют
углеродные структуры на основе случайно упорядоченных углеродных атомов, находящихся в различных sp3, sp2 и sp-гибридизованных состояниях. Согласно Рис 1.2 группа
«смешанных форм углерода» включает в себя целые классы углеродных материалов со
слабыми степенями упорядочения, к которым относятся аморфный углерод, алмазоподобный углерод, стеклоуглерод, различные углеродные сажи. Вторую группу, называемую
группой «промежуточных форм углерода», образуют материалы, степень гибридизации
атомов углерода в которых может быть выражена spn, где “n” имеет нецелочисленное значение в интервале 1<n<3, при n≠2. Эта группа в свою очередь может быть разделена на
две подгруппы. В первую из них, характеризующуюся значениями “n” из интервала
1<n<2, включаются различные моноциклические структуры, подобные цикло(N)углеродам [65]. Вторую подгруппу промежуточных форм углерода со значениями “n” из интервала 2<n<3 образуют различные полностью или частично замкнутые сетчатые углеродные
структуры типа фуллеренов, сферических луковице-(или онионо-)подобных частиц углерода, нанотрубок, гипотетических тороидальных углеродных молекул С120, С360 и других.
Следует заметить, что с точки зрения пространственно-мерной классификации полимерные образования с замкнутой сетчатой структурой типа фуллерена С 60 могут быть отнесены к нуль-мерному (0D) классу полимеров [22, 36]. Нецелочисленное, дробное значение
степени гибридизации в промежуточных формах углерода связано с кривизной сетчатого
углеродного каркаса этих материалов [66-68]. В следствие этого степень гибридизации
атомов углерода в молекуле С60 , по данным [66], составляет n = 2.28. В целом система
классификации аллотропных форм углерода, предложенная Хейманом в соавторами [36],
позволяет классифицировать значительную массу углеродных материалов.
25
Однако, как показали последующие исследования, она не является полной и должна быть дополнена еще одним классом углеродных материалов, объединяющим «смешанные промежуточные формы углерода». К данному классу материалов, как следует из его
названия, относятся упорядоченные и неупорядоченные углеродные структуры, построенные на основании различных типов промежуточных форм углерода. В обобщенном виде состояния данного типа могут быть описаны в виде суммы Σspni. Типичными представителями такого рода материалов являются различные полимерные фазы С60, являющиеся
объектом настоящего исследования. Расширенный вариант схемы классификации аллотропных форм углерода представлен на Рис 1.4.
Другим существенным недостатком системы классификации Хеймана и др. [36]
является то, что точки на предложенной ими конфигурационной диаграмме (Рис 1.3) не
имеют однозначного смысла. Эта неоднозначность была отмечена Беленковым с соавторами [37], которые указали, что координаты этих точек можно трактовать как данные, задающие соотношение атомов углерода, находящихся в состояниях sp, sp2 и sp3 гибридизации, либо как информацию об усредненной степени гибридизации всех атомов, входящих в состав рассматриваемого углеродного материала. В качестве выхода из данной ситуации Беленковым предложено ввести раздельные классификации: во-первых, структурного состояния углеродных аллотропов, во-вторых, состояния гибридизации отдельного
углеродного атома. Структурное состояние предлагается характеризовать с помощью
тройной диаграммы, при построении которой необходимо абстрагироваться от возможности существования различных (не дискретных) промежуточных состояний гибридизации
углеродных атомов и считать, что структурных состояний только три. Причем структурное состояние отдельного атома определяется просто количеством ковалентных связей,
которые он образует в соответствующей структуре. В таком случае любая точка на тройной диаграмме состояния даст однозначную информацию о соотношении атомов углерода, образующих ковалентные связи с двумя, тремя или четырьмя соседними атомами для
26
Углерод
sp3
sp
sp2
Алмаз
Карбин
Графит
Кубический
Гексагональный
(лонсдейлит)
Гексагональный
Ромбоэдрический
α-Карбин
β-Карбин
Чаоит
CVI
CVIII-CXIII
sp3 + sp2 + sp
spn (1 < n < 3, n≠2)
Смешанные формы
углерода
Промежуточные формы
углерода
Аморфный углерод
Алмазоподобный углерод
Стеклоуглерод
Сажи и т.д.
1<n<2
Моно(N)циклы
N=18, 24, 30, …
( При N ∞, n  1)
R.B. Heiman, S.E. Evsyukov et al. Carbon 1997
2<n<3
Фуллерены, Сх
х = …,60, 70, 84,…
Нанотрубки
и т.д.
( При х∞, n2 )
Σspni
Смешанные промежуточные
формы углерода
Полифуллерены С60 и др.
1.4. Расширенный вариант схемы классификации аллотропных форм углерода.
соответствующей структурной модификации (Рис. 1.5).
Вторую диаграмму состояния необходимо ввести для классификации состояний, в
которых может находиться отдельный атом углерода (Рис. 1.6). Различия в гибридизированных состояниях заключаются в разном взаимном пространственном расположении
четырех орбиталей и их размере. Поэтому их классификационная схема должна однознач27
но задавать эту конфигурацию. Если допустить, что размеры орбиталей не являются независимыми переменными и принять в качестве ориентации одной из орбиталей ось z, то
для описания ориентации трех остальных орбиталей (относительно основной) в сферической системе координат нужно шесть переменных: φ(1), θ(1), φ(2), θ(2), φ(3), θ(3) (Рис. 1.6).
Поэтому воспользоваться для ее построения традиционной диаграммой [36] невозможно.
Рис. 1.5. Схема структурной классификации углеродных материалов по количеству
соседних атомов в первой координационной сфере или по соотношению атомов, образующих в материале 2, 3 или 4 ковалентные связи (курсив – гипотетические
структуры) [37].
Упростить классификацию в этом случае можно, если рассмотреть атом углерода в
состоянии промежуточном между тремя основными. Действительно, можно представить
переходы spsp2, spsp3, sp2sp3 и обратные переходы. В процессе переходов углы
между орбиталями могут принимать разные значения, и сам переход осуществляться по
различным траекториям в пространстве шести переменных. Однако, если за основу принять форму орбиталей, то возможно упрощение.
28
Рис. 1.6. Схема классификации гибридизованных состояний углеродных атомов в
различных соединениях [37].
Орбитали могут иметь форму симметричной либо асимметричной гантели, в состоянии sp две орбитали симметричные и две асимметричные, в состоянии sp2 одна симметричная и три асимметричные, в состоянии sp3 все орбитали асимметричны. Поэтому про29
межуточные состояния атомов можно разделить на два класса: состояния с одной симметричной орбиталью и состояния, в которых симметричных орбиталей нет. Тогда к первому
классу относятся состояния, промежуточные между sp и sp2, ко второму – между sp2 и sp3
состояниями. В результате диаграмма классификации атомных состояний в упрощенном
варианте должна быть линейной (Рис. 1.6).
Предложенная схема [37] позволяет классифицировать все известные на сегодняшний день структурные разновидности углеродных материалов – карбин, графит, алмаз,
фуллерены, нанотрубки, полимеризованные состояния фуллеренов, технические материалы (углеродные волокна, коксы, сажи и др.), многочисленные гипотетические углеродные
структуры на основе «искривленного» графенового слоя, возникающие при замене части
шестичленных колец графенового слоя семи- или восьмичленными углеродными кольцами, такие как шварциты, структуры с отрицательной гауссовой кривизной, трехмерные
периодические структуры с минимальной поверхностью [56, 69, 70] или тетрагональную
объемоцентрированную фазу С4 [71].
Детальное представление всех углеродных материалов выходит за рамки данной
работы, поэтому в дальнейшем более подробно мы остановимся лишь на свойствах фуллерена С60 и различных полимеризованных состояний на его основе, являющихся объектом настоящего исследования.
1.2.
Фуллерен С60
Молекула С60 и ее кристаллическая фаза – фуллерит С60 являются наиболее изученными объектами из числа фуллеренов. К настоящему времени вышел уже целый ряд
обзоров и монографий, которые в полной мере характеризуют физические и химические
свойства этих углеродных молекул и их производных [11, 12, 72]. В данном случае мы
лишь кратко остановимся на некоторых важнейших свойствах фуллерена С 60, которые будут наиболее существенны для дальнейшего изложения результатов исследований.
30
1.2.1. Структура молекулы С60
Обычно полагается, что молекула С60 (Рис. 1.7) представляет собой усеченный
икосаэдр, в 60 вершинах которого расположены атомы углерода [10]. Структура характеризуется наличием 20 гексагональных и 12 пентагональных граней. Атомы углерода, расположенные в эквивалентных позициях, имеют 3-ную координацию. Общее число углерод-углеродных связей на молекулу равно 90, из которых 60 связей являются одинарными
и 30 – двойными. Точечная группа симметрии молекулы С60 – Ih. Молекула имеет 12 осей
вращения 5-го порядка, проходящих через центры пентагональных граней, 20 осей 3-его
порядка, проходящих через центры 20 гексагональных граней, и 30 осей 2-ого порядка,
проходящих через середины двойных связей.
Рис. 1.7. Модель структуры и диаграмма Шлегеля фуллерена С60.
Однако следует заметить, что поскольку одинарные и двойные связи имеют различную длину, молекула С60, строго говоря, не является правильным усеченным икосаэдром.
Экспериментальное определение длин связей в молекуле С60 осуществлялось неоднократно (Табл. 1.1) методами рентгеноструктурного анализа (РСА) [73, 74], газовой электронографии (ГЭ) [75], ядерного магнитного резонанса (ЯМР) [76-81], дифракции нейтронов (ДН) [82, 83]. Несмотря на некоторые различия длин одинарных и двойных связей,
31
определенных разными методами, можно заключить, что длина двойной С=С связи в молекуле С60 составляет около 1.39–1.40 Å, что на 0.05–0.06 Å меньше длины одинарной
С–С связи, лежащей в диапазоне 1.44–1.46 Å.
Интересно отметить, что согласно данным по нейтронной дифракции фуллерита
С60 при 5 К [82], некоторая вариация длин одинарных и двойных связей в пределах + 0.02
Å может возникать в рамках молекул фуллерена, находящихся в конденсированном состоянии,
под
влиянием
электростатических
взаимодействий
ориентационно-
упорядоченных молекул С60.
Таблица 1.1. Длины одинарных и двойных углерод-углеродных связей молекулы С60
по данным различных методов (Å).
Метод
С=С
С–С
Лит.
РСА
РСА
ГЭ
ЯМР
ДН
ДН
1.388
1.388
1.401
1.400
1.391
1.391
1.445
1.432
1.458
1.450
1.455
1.453
73
74
75
81
82
83
Многочисленные теоретические расчеты структуры С60 с использованием полуэмпирических подходов, методов ab initio и теории функционала плотности [84-92] показали, что они могут в целом корректно предсказывать длины углеродных связей в молекуле
фуллерена, которые находятся в пределах 1.367-1.411 Å для одинарной и 1.438-1.471 Å
для двойной связи.
Расчетное значение диаметра молекулы, в предположении, что длины одинарных и
двойных связей равны 1.46 и 1.40 Å, составляет 7.09 Å [1]. Согласно экспериментальным
ЯМР измерениям диаметр молекулы С60 по ядерной сфере атомов углерода составляет
7.10±0.07 Å [79]. Учитывая размер π-электронного облака атомов углерода, внешний диаметр молекулы С60 может быть оценен как 7.09 + 3.35 = 10.34 Å. Значение 3.35 Å в данной
оценке соответствует расстоянию между графеновыми слоями в структуре графита.
32
Говоря о природе химической связи в С60, обычно отмечается, что она характеризуется sp2 связями. Однако очевидно, что sp2 связывание соседних углеродных атомов в
С60 происходит не на плоской, как в случае истинных sp2 тригональных связей в графите,
а на искривленной поверхности. Это приводит к качественному различию связей в графеновых слоях и фуллеренах. Сравнительный анализ структуры электронных уровней фуллерена С60 и различных молекул (бензола, антрацена, пирена, коронена и др.) с планарным
ароматическим ядром [68] показал, что молекулярные уровни в планарных ароматических
системах четко делятся на два вида: σ характера (р║), в которых присутствуют смешанные
вклады от атомных рх, ру и s орбиталей углерода и водорода, и состояния π типа, сформированные только рz орбиталями углерода (р┴). Анализ парциальных плотностей состояний
систем с планарным ароматическим ядром показывает четкое разделение σ и π пиков в
области потолка валентной зоны. Как следует из Рис. 1.8, взятого из работы [68], в случае
бензола (С6Н6) пики π системы, представленные двумя максимумами, четко отличаются от
остальных уровней. С увеличением числа атомов в ароматической молекуле (С 14Н10) количество пиков, соответствующих π системе, возрастает, однако расположение энергетических уровней и их природа существенно не меняются. В случае молекулы С60 кривизна
поверхности приводит к перекрыванию атомных орбиталей, лежащих в плоскости поверхности молекулы (р║), и атомных орбиталей, располагающихся по нормали к молекулярой поверхности (р┴). В результате в фуллерене отсутствуют уровни, имеющие четко
выраженный σ или π характер, свойственный плоским молекулам (Рис. 1.8с).
Различия в электронной структуре фуллерена и плоских ароматических систем
становятся еще более очевидными при анализе карт электронных плоскостей орбиталей.
Как следует из Рис. 1.9, на котором показаны карты электронных плотностей верхних заполненных орбиталей молекул бензола и С60 [68], их основным отличием является изменение пространственной симметрии орбиталей за счет примешивания σ-компоненты в π
систему С60, что выражается в пространственном «поджимании» электронного облака,
33
Рис. 1.8. Парциальные электронные плотности состояний молекул бензола (С6Н6),
антрацена (С14Н10) и фуллерена С60 [68].
расположенного внутри углеродного полиэдра и «расплывания» той его части, которая
находится снаружи фуллерена. Таким образом, особенностью углерод-углеродных связей
в молекуле С60 является смешанный (sp2-sp3) характер гибридизованных состояний,
вследствие ненулевой кривизны углеродной поверхности, приводящей к «подмешиванию» sp3 компоненты гибридизации к sp2 компоненте [68].
Молекула С60, несмотря на то, что она представляет собой полую графеновую
структуру с напряженными связями и наличием «внутренних дефектов» в виде пентагональных колец, является очень устойчивой. Согласно энергетическим расчетам, выпол34
Рис. 1.9. Пространственное распределение верхних заполненных орбиталей в молекулах бензола и С60 [68].
ненным различными группами с использованием различных подходов [93-95] , энергия
связи С60 в расчете на атом углерода имеет величину в интервале от 7.0 до 7.1 эV, что
лишь незначительно меньше величин энергии связи на атом углерода в графите (7.41 эV)
[96] и алмазе (7.37 эV) [94]. Теоретические расчеты также приводят к высокому значению
предела термической стабильности изолированной молекулы С60, который по одним данным должен быть не ниже 1800 К [97], по другим не ниже 3000 К [95].
1.2.2. Колебательные спектры С60
Разложение колебательного представления С60 на неприводимые представления
группы Ih имеет вид [11]:
Гvib(C60) = 2Ag(KP) + 3F1g + 4F2g + 6Gg + 8Hg(KP) + Au + 4F1u(ИK) + 5F2u + 6Gu + 7Hu
Из этого разложения следует, что 174 колебания изолированной молекулы С 60 распределяются между 46 отдельными модами, при этом только 4 моды с симметрией F 1u
должны быть активные в инфракрасном (ИК) спектре и 10 (Ag и Hg) активны в спектрах
комбинационного рассеяния (КР) света. Остальные 32 моды являются запрещенными по
симметрии.
35
Экспериментальные исследования кристаллических фаз на основе С 60 показали, что
ИК спектр действительно состоит из четырех интенсивных линий при 528, 577, 1183 и
1429 см-1 [2, 98], а в КР спектре наблюдаются 10 интенсивных линий при 271, 433, 496,
710, 774, 1099, 1250, 1426, 1470 и 1575 см-1 [98], которые были интерпретированы как колебания Ag и Hg симметрии. Эти данные были неоднократно подтверждены позднее (Таблица I.2), поэтому отнесение оптически активных колебаний С 60 в настоящее время считается однозначным и не вызывающим сомнений.
Таблица I.2. Экспериментальные значения частот колебаний фуллерена С60.
Симметрия
[2]
[98]
[99, 100]
[101]
F1u(1)
528
527
526.5
527
528
F1u(2)
577
577
575.8
577
578
F1u(3)
1183
1183
1182.9
1183
1185
F1u(4)
1429
1428
1429.2
1428
1576
Ag(1)
496
496
496
496
497
496
Ag(2)
1470
1470
1470
1468
1468
1467
Hg(1)
273
271
273
273
273
272
Hg(2)
437
433
437
430
429
435
Hg(3)
710
710
710
710
709
709
Hg(4)
774
774
774
774
773
772
Hg(5)
1099
1099
1099
1099
1100
1100
Hg(6)
1250
1250
1250
1244
1251
1250
Hg(7)
1428
1426
1428
1428
1426
1424
Hg(8)
1573
1575
1575
1575
1576
1474
[102]
[103]
[104]
36
Следует заметить, что реально при изучении колебательных спектров индивидуальной молекулы С60, как правило, исследовались конденсированные фазы на основе С60.
При этом полагалось, что поскольку кристаллические фазы С60 являются молекулярными
кристаллами с относительно слабыми ван-дер-ваальсовыми взаимодействиями между молекулами, колебательные спектры кристаллической фазы С60 в первом приближении могут рассматриваться как собственно молекулярные спектры С60. Такой подход позволил
однозначно определить частоты колебаний, оптически активных в ИК и КР спектрах.
Попытки определения частот остальных 32-х колебательных мод С60, предпринимавшиеся неоднократно с помощью различных экспериментальных методов, таких как
неупругое рассеяние нейтронов [105-108], спектроскопия энергетических потерь электронов [109], спектры фотолюминесценции кислорода в матрице кристаллического фуллерена [110], ИК и КР спектроскопия [99, 100, 111-116], не привели к однозначным результатам. Поэтому предложенные полные наборы фундаментальных колебаний [11, 115, 116]
зачастую являются предметом обсуждений.
Как отмечено выше, изучение ИК и КР спектров позволило однозначно определить
частоты оптически активных колебаний С60. Однако в ИК и РК спектрах наблюдается еще
и множество линий с малой интенсивностью. Поскольку такие линии наблюдаются вплоть
до 3200 см-1, их происхождение может быть обусловлено не только активацией запрещенных по симметрии фундаментальных колебаний С60, но и проявлением обертонов и составных частот, правила отбора которых подробно рассмотрены в работе [115]. Основными причинами активации запрещенных по симметрии колебаний являются эффекты кристаллического поля [111, 112], изотопного замещения [113, 114] и ангармонизм связывающего потенциала [115].
Влияние кристаллического поля проявляется в эффективном понижении икосаэдрической симметрии молекулы С60 в твердом состоянии, т.е. в условиях гранецентрированной кубической (ГЦК) или простой кубической (ПК) кристаллических фаз фуллерита,
37
что приводит к активации запрещенных по симметрии колебаний. В ГЦК фазе все вырожденные колебания С60 будут иметь активные в колебательных спектрах компоненты. При
этом нечетные колебания (типов симметрии F1u, F2u, Gu, Hu) должны наблюдаться только в
ИК спектрах, а четные (Ag, F1g, F2g, Gg, Hg) – только в КР. В ПК фазе фуллерита С60 в ИК
спектрах должно проявляться и колебание симметрии Au. В стеклообразном состоянии в
ИК и КР спектрах могут быть активны все колебания фуллерена С60. Симметрия молекул
С60 может быть понижена и в результате изотопического замещения атомов 12С на 13С, которое должно приводить к активации всех колебаний С60 в ИК и КР спектрах.
Большое количество пиков, регистрируемых в ИК и КР спектрах, в принципе дает
возможность для проведения полного отнесения колебаний молекулы С 60. Однако для
этого необходим критерий отбора фундаментальных колебаний из массы регистрируемых
линий. Попытки отнесения на основании только экспериментальных данных и теоретикогруппового анализа были предприняты в ряде работ [100, 112, 115]. Полученные наборы
фундаментальных частот весьма заметно отличаются друг от друга. Но вместе с тем они
позволили надежно установить частоты колебаний симметрии F1u, Ag, Hg и ряда нормальных мод в области ниже 600 см-1. Отнесение остальных колебаний требует проведения
квантово-механических расчетов колебательных спектров молекулы С 60.
В настоящее время известно большое количество работ, посвященных расчету колебательных спектров молекулы С60 с привлечением разных теоретических подходов [8587, 117]. Как показывает анализ этих результатов, выполненный в диссертационной работе Попова [118], эмпирические и полуэмпирические подходы при расчете колебательных
спектров С60 приводят к большим отклонениям (от 3-5 до 100 см-1) значений частот от
экспериментальных значений. Попытки параметризации силовых полей по частотам оптически активных колебаний не приводят к существенному улучшению предсказательной
силы этих методов, так как для неиспользованных в параметризации колебаний ошибки в
определении частот остаются значительными. Проведение анализа колебательных спек38
тров фуллеренов на основании этих методов не представляется возможным. В 2000 г.
Адамсу и др. [119], посредством ряда изменений используемого ими метода квантовой
молекулярной динамики (QMD), удалось существенно улучшить воспроизведение экспериментального спектра колебаний С60, особенно в области низких частот.
В заключении отметим, что на сегодняшний день, судя по всему, наилучшие результаты в определении частот колебательных спектров С60 достигаются в рамках ТФП
при использовании расширенного базисного набора (на уровне В3LYP/6-31G*). Так, на
этой базе авторам [120] удалось достичь средней ошибки в расчете частот колебаний в 4.1
см-1, что позволило им предложить свой вариант полного отнесения частот колебательных
спектров С60. Хотя следует заметить, что расчеты интенсивностей колебательных полос в
спектре С60 по-прежнему представляют собой значительную проблему для всех расчетных
методов.
1.2.3.
Кристаллические фазы фуллерена С60
Впервые кристаллическая фаза С60 была выделена Крэчмером и др. в 1990 г. [2]. По
данным рентгеновской и электронной дифракции при нормальных условиях она была индицирована как гексагональная плотноупакованная (ГПУ) фаза с параметрами: а= 10.02
Å, с=16.36 Å и значением расчетной плотности 1.678 г/см3. Однако в дальнейшем было
показано, что образование ГПУ фазы в процессе кристаллизации С60 связано с включением в кристаллическую решетку различных молекулярных примесей и прежде всего следов
растворителя. При повышении степени очистки кристаллизация С60 приводит к образованию кубической гранецентрированной (ГЦК) фазы (Рис. 1.10) с пространственной группой симметрии Fm 3 m, которая является стабильной модификацией С60 при атмосферном
давлении и комнатной температуре. Согласно данным работ [82, 121-124], расстояние
между центрами соседних молекул С60 в ГЦК фазе составляет 10.02 Å, параметр ячейки а
= 14.17 Å. Полагая диаметр молекулы С60 по ядерной сфере равным 7.1 Å [1, 79], получа39
ем, что расстояние между ядерными сферами ближайших молекул С60 в ГЦК фазе составляет 10.02 – 7.1 = 2.92 Å, что существенно меньше расстояния между графеновыми плоскостями (3,354 Å) в структуре графита.
a
d
a
Рис. 1.10. Модель структуры ГЦК фазы фуллерита С60.
Исследование ГЦК фазы фуллерита С60 методами ядерного магнитного резонанса
[125, 126] показали, что молекулы С60 в этой структуре находятся в состоянии почти «свободного» вращения с тремя степенями вращательной свободы. То есть, ГЦК фаза С 60
представляет собой пластический кристалл, который характеризуется наличием выраженного координационного и отсутствием ориентационного упорядочения молекул С 60.
Быстрое вращение молекул относительно их центров приводит к тому, что молекулы выглядят эквивалентными во всех физических измерениях, времена которых превышают
время периода вращения С60, которое оценивается как 0.9–1.2·10-11 с [125, 127]. Вращение также приводит к эффективному повышению точечной группы симметрии кластера
С60 как структурообразующего элемента кристаллической решетки. В этих условиях он
может рассматриваться как объект с симметрией близкой к сферической, т.е. на этом
уровне молекула С60 апроксимируется сферой с гомогенным распределением электронной
плотности.
40
Вместе с тем экспериментальные и теоретические попытки более точного описания
структуры, строго учитывающего особенности реальной структуры С 60, позволили установить, что неизотропность электронного распределения в молекуле фуллерена порождает энергетическую неэквивалентность различных ориентационных положений С 60 в молекулярной упаковке. Другим следствием неизотропного распределения электронной плотности является то, что вращение отдельных молекул не является совершенно свободным,
а носит взаимосогласованный характер. Так, детальный анализ данных по монокристальной рентгеновской дифракции [128] показал, что ориентационная корреляция между соседними молекулами С60 имеет место даже при комнатной температуре, т.е. модель фазы
скорее соответствует модели с быстрым храповидным вращением элементов системы, чем
модели с постоянными и независимыми моментами углового вращения отдельных молекул. При этом размеры корреляционных кластеров могут достигать 40 Å.
При температуре 260 К ГЦК фаза фуллерита С60 претерпевает структурный фазовый переход первого рода в низкотемпературную простую кубическую (ПК) фазу (пространственная группа Ра 3 ). Согласно работам [121, 123], значения параметров кристаллических решеток ГЦК и ПК фаз выше и ниже точки перехода равны соответственно
14.154 (14.1501) и 14.111 (14.1015) Å, т.е. изменение параметра ячейки составляет
0.044±0.004 (0.0486) Å или 0.311 (0.344)%.
Рентгеновские дифрактограммы ГЦК и ПК фуллерита С60, снятые при 298 и 100 К
(Рис. 1.11), показывают, что дифрактограмма ПК фазы содержит большее количество рефлексов, что наглядно свидетельствует о понижении симметрии упаковки молекул в результате фазового превращения.
Характерной особенностью рентгеновской дифрактограммы ГЦК фазы фуллерита
С60 является нулевая интенсивность рефлекса (200) при атмосферном давлении. Причиной
этого является то, что при значениях параметра ГЦК ячейки фуллерита С 60 а = 14.17 Å и
радиуса молекулы С60 R=3.55 Å для рентгеновского отражения (200) практически точно
выполняется соотношение
a/R = 2(h2+k2+l2)1/2=4 , при котором амплитуда данного ре41
флекса обращается в ноль. При высоких давлениях, из-за заметного уменьшения парамет-
Интенсивность, отн. ед.
ра а, приведенное соотношение уже не выполняется и интенсивность (200) рефлекса
( 100 К )
331
420
422
333
222
311
200
111
220
ПК фаза С60
ГЦК фаза С60 ( 293 К )
5
10
15
20
25
30
35
40
45
50
55
60
2, градус
Рис. 1.11. Рентгеновские дифрактограммы ГЦК и ПК фаз фуллерита С60.
становится отличной от нуля. При этом повышение интенсивности рефлекса (200) с ростом давления сопровождается падением интенсивности рефлекса (111) [23].
Элементарная ячейка ПК фазы содержит четыре молекулы С60 . При этом центры
молекул С60 сохраняют те же позиции, которые они занимали в ГЦК фазе, но ориентации
независимых молекул с координатами центров 000, ½ ½ 0, ½ 0 ½ и 0 ½ ½ становятся различными. Эти ориентации могут быть получены из исходной упаковки С 60, показанной на
Рис.1.10. В этой упаковке все молекулы, имеющие изначально одинаковую стандартную
ориентацию, при которой 3 оси второго порядка молекулы С60 ориентированы вдоль
направлений [100], [010], [001] кубической ячейки, поворачиваются затем на один и тот
же угол Г вокруг различных осей третьего порядка, ориентированных вдоль <111>
направлений кубической ячейки (Рис 1.12).
Согласно данным нейтронных [82] дифракционных исследований значение угла
поворота Г составляет ~ 98º. Это значение хорошо согласуется с результатами рентгеновских дифракционных исследований ПК фазы фуллерита [122, 129]. Характерной особенностью ориентации молекул С60, возникающей в результате выше описанных операций,
является то, что при ней напротив шести электроно-дефицитных центральных зон пента-
42
Рис. 1.12. Схема образования ориентационно-упорядоченных состояний в низкотемпературной ПК фазе фуллерита С60 [80].
гональных граней С60 располагаются шесть электроно-насыщенных двойных углеродуглеродных связей соседних молекул (Рис. 1.13).
Рис. 1.13. Схематическое изображение двух Р (а) и Н (b) типов ориентационных конфигураций соседних молекул в низкотемпературной ПК фазе С60 [80].
Дальнейшие исследования низкотемпературной фазы С60 методами нейтронной
дифракции высокого разрешения [123, 130] в области температур до 10 К показали, что
оптимальное описание экспериментальных дифракционных данных достигается в предположении о существовании не одной, а двух возможных ориентаций С 60 в низкотемпературной фазе, отвечающим углам поворота Г=98° и Г=38°. При этом особенностью молекулярной ориентации, соответствующей углу поворота Г=38°, является то, что в этом случае
шесть электроно-дефицитных областей гексагональных граней одной молекулы распола43
гаются напротив электроно-насыщенных двойных углерод-углеродных связей соседних
молекул С60 (Рис 1.13). Две выделенные ориентационные конфигурации молекул С 60, которые различаются поворотом С60 вокруг оси 3 порядка на 60°, были обозначены как PF
(pentagon - facing) и HF (hexagon - facing) конфигурации или Р и Н ориентации. В результате изучения температурной зависимости вероятностей заселенности Р и Н состояний
было установлено, что Р ориентация отвечает глобальному, а Н ориентация локальному
минимуму энергии системы [80, 123]. На Рис.1.14 представлены зависимости потенциальной энергии молекулы С60 от угла ее поворота вокруг оси 3 порядка, ориентированной
вдоль <111> направлений кубической ячейки, полученные в результате обработки данных
дифракционных экспериментов различных авторов в работе [131]. Несмотря на некоторые количественные расхождения данных различных авторов, приведенные зависимости
наглядно показывают энергетическую неэквивалентность различных ориентационных положений С60 в ПК фазе фуллерита и однозначно свидетельствуют о том, что именно Р и Н
ориентации, соответствующие глобальному и локальному минимумам энергии, являются
преимущественными ориентациями С60 в молекулярной упаковке.
Ротационное движение молекул С60 в ПК фазе осуществляется только вокруг молекулярных осей 3 порядка, которые ориентированы вдоль четырех эквивалентных <111>
осей кубической ячейки, совпадающих с направлением объемных диагоналей куба [122,
123]. Поскольку величина энергетического барьера, разделяющего два конфигурационных
состояния, довольно значительна (~240 мэВ [123, 130, 132, 133] ) при разнице значений
энергий между ними ~ 11 мэВ, скорость переходов между двумя состояниями и соответственно заселенность каждого энергетического состояния резко уменьшаются с понижением температуры. При температуре 90 К система переходит в ориентационно замороженное состояние (ориентационное стекло) [123, 130, 134, 135]. Ниже этой температуры
переходы между двумя ориентационными состояниями прекращаются и значения относительной заселенности Р и Н состояний, составлявшие ~0.63 и ~0.37 при 260 К и равные
44
Угол поворота С60 вокруг оси 3 порядка
Рис. 1.14 Зависимость энергии упаковки молекул от угла поворота С60 вокруг оси 3
порядка [131].
~0.83 и ~0.17 при 90 К [123], остаются неизменными при дальнейшем понижении температуры.
Следует также отметить, что, согласно [136, 137], H ориентация характеризуется
несколько меньшим (~ на 6%) объемом, чем Р ориентация. Вследствие этого доля Н ориентаций молекул в низкотемпературной ПК фазе должна возрастать с повышением давления.
Таким образом, проведенные экспериментальные исследования показали, что в результате фазового превращения ГЦК фазы в процессе охлаждения система переходит в
ориентационно-упорядоченное состояние, в котором возникает корреляция взаимных
ориентаций соседних молекул С60. При этом практически свободное вращательное движение молекул С60 в ГЦК фазе трансформируется в комбинацию быстрых скачкообразных
переходов между несколькими четко определенными ориентационными состояниями и
45
либрационными колебаниямий молекул относительно равновесных ориентаций в каждом
из этих состояний.
Явления ориентационного упорядочения молекул С60 в конденсированной фазе неоднократно исследовались и теоретически с использованием различных подходов. Интересно отметить, что первая попытка Гуо с соавторами [138] предсказать упорядоченную
структуру фуллерита С60 методом атом-атомных потенциалов была предпринята еще до
того, как стали известны результаты экспериментального определения структуры низкотемпературной ПК фазы С60. Однако орторомбическая структура предсказанная авторами
[138] для упорядоченной фазы С60 не получила экспериментального подтверждения. Данный факт обнаружил проблему неадекватности традиционной атом-атомной схемы расчета структуры молекулярных упаковок в случае твердых фаз С60. Проблему удалось решить
на основе модели потенциала, включающей, наряду с атом-атомным невалентным взаимодействием, кулоновское взаимодействие эффективных заряженных центров, расположенных в центрах двойных и одинарных связей [139]. В литературе предлагались и другие
схемы размещения зарядов на молекуле С60 [140, 141]. Однако независимое сравнение результатов использования различных типов потенциалов межмолекулярного взаимодействия, проведенное в работе [142], показало предпочтительность модели потенциала
предложенной Лу с соавторами [139]. Использование именно данной модели потенциала
позволило предсказать существование двух наиболее стабильных вариантов упаковок С 60
(Ра3-I и Pa3-II), соответствующих Р и Н ориентационным конфигурациям, первая из которых является энергетически более предпочтительной.
На базе данной модели потенциала А.В. Дзябченко с соавторами [142, 143] провели
анализ других гипотетических упаковок молекул С60, соответствующих в расчете локальным минимумам потенциальной энергии и остающихся при этом метастабильными при
нулевом давлении по отношении к Pa3-I(P), Pa3-II(H) состояниям. Глобальный поиск минимумов потенциальной энергии упорядоченных упаковок С60 осуществлялся с помощью
46
программы расчета оптимальных упаковок молекул в кристаллах (РМС) [144]. Симметрийный анализ расчетных структур и определение их группы симметрии выполнялись с
использованием программы сравнения структур кристаллов CRYCOM, развитой А.В.
Дзябченко [145].
В результате проведенных исследований было показано, что наряду с основным
минимумом, соответствующим Pa3-I(P) упаковке, существуют вторичные минимумы с
симметрией упаковки отличной от кубической. Таким образом, помимо основных Pa3I(P) и Pa3-II(H) вариантов упаковок, обнаруженных экспериментально, были идентифицированы еще несколько типов упорядоченных упаковок С60 (P21/b, P21/n, Cmca), отвечающих локальным минимумам потенциальной энергии, но являющихся метастабильными
по отношению к основным упаковкам при нулевых значениях давления и температуры
[142, 143].
Теоретический анализ относительной стабильности различных типов мономерных
упаковок С60 при высоких давлениях, проведенный в работе [143], на основании сравнительного изучения зависимостей энтальпий рассматриваемых упаковок (H=E+pV) от давления, позволил зарегистрировать возможность нескольких фазовых превращений в мономерной системе. Первый из них ожидается в точке пересечения кривых зависимостей
энтальпий от давления Н(р) для Pa3-I и Pa3-II упаковок при 0.6 ГПа, выше которой метастабильная при нулевом давлении Н ориентационная конфигурация становится стабильнее Р конфигурации. При 4.0 ГПа, согласно расчету, наиболее устойчивым состоянием
становится кристаллическая упаковка С60 с орторомбической симметрией Сmca, обладающая наибольшей плотностью. Следует заметить, что если аномалии, связанные переходом от состояния с преимущественной Р ориентацией молекул в состояние с преобладающей Н ориентацией, были зарегистрированы в различных экспериментах, то фазовое
превращение между Pa3-II и Сmca состояниями пока еще не получило однозначного экспериментального подтверждения.
47
В целом экспериментальные и теоретические исследования конденсированных состояний С60 при атмосферном давлении показали, что высокая симметрия и сфероподобная форма молекулы С60 приводят к тому, что характер их ориентационного упорядочения
и ориентационной корреляции становится фактором, определяющим структуру и свойства
твердых фаз, что делает эти объекты особым примером проявления ориентационного полиморфизма.
1.2.4. Термодинамические свойства конденсированных состояний С60
Изучению термодинамических характеристик конденсированных состояний С60
посвящено большое количество исследований [146-157]. Однако, как показывает обзор
полученных данных, порой они довольно противоречивы. В частности, расхождение в
значениях стандартной энергии сгорания (ΔсU°) по данным различных авторов составляет
~0.6% (от –35914 до –36124 Дж/г), что более чем на порядок превышает погрешность метода калориметрии сжигания для органических веществ [153]. Причины расхождений результатов работ различных авторов связаны, главным образом, с условиями подготовки
образцов и проведения измерений. Значительные погрешности в результаты измерений
могут вносить примеси органических растворителей с большими абсолютными значениями теплот сгорания, абсорбированные газовые примеси, вода. В настоящее время очевидно, что при отборе рекомендуемых значений термодинамических характеристик необходимо отдавать предпочтение результатам, полученным с использованием сублимированных и двукратно сублимированных препаратов С60, чистота и степень совершенства кристаллических фаз которых подтверждаются дополнительными предварительными исследованиями. Проведя анализ известных работ по определению термодинамических характеристик различных состояний С60 с точки зрения возможных ошибок при их получении,
Дикий и Кабо [153] предложили принять в качестве рекомендуемых значений энергии
сгорания, энтальпии сгорания и энтальпии образования ГЦК фазы фуллерита С 60 следую48
щие величины ΔсU°= – 36017 Дж/г, ΔсН°= – 25956 кДж/моль, ΔfН°= 2346±12 кДж/моль. С
учетом энтальпии сублимации С60 ΔsubН°298.19 =183.7±5.1 кДж/моль, энтальпия образования С60 в газовой фазе ΔfН°(г) составит 2530±13 кДж/моль.
Результаты измерений энтальпии фазового перехода между ГЦК и ПК фазами фуллерита С60 также характеризуются значительным разбросом, связанным с качеством исследуемых образцов. В этих условиях в качестве рекомендуемых значений для температуры и энтальпии превращения, согласно [153], целесообразно принять значения Т01 = 260.7
К и Δ01Н (ГЦК – ПК) = 7.46±0.15 кДж/моль. В качестве рекомендуемого значения температуры перехода в стеклообразное состояние фуллерита предложена величина Т02=86.0 К.
Теплоемкость образцов фуллерита С60 также неоднократно измерялась разными
методами в различных температурных диапазонах [146, 147, 155, 158, 159]. Однако только
в трех работах [155, 158, 159] данные представлены в численном виде. Отобрав данные по
измерению теплоемкости методом адиабатической калориметрии (АК) в диапазоне 5-340
К [155] (Приложение, Таблица П1) и методом дифференциальной сканирующей калориметрии (ДСК) в диапазоне 340–560 К [158], находящиеся в удовлетворительном согласии
между собой, и экстрополировав их на диапазон 560–1000 К, Дикий и Кабо [153] представили рекомендуемые значения термодинамических функций кристаллического С 60 в
интервалах температур 0–1000 К (Приложение, Таблица П2).
1.2.5. Фуллерен С60 при высоких давлениях и температурах
Как уже отмечалось [95, 97], теоретические оценки предела термической стабильности индивидуальной молекулы С60 по данным различных групп приводят к высоким
значениям в диапазоне 1800–3000 К. Правильность этих оценок нашла свое подтверждение в работах по экспериментальному определению предела термической стабильности
С60 в условиях импульсного нагрева фуллерен/аргоновых смесей, существенно снижающих вероятность взаимодействий молекул С60 между собой, согласно которым он состав49
ляет 2650 К [160]. При этом была определена величина энергии активации реакции термической деструкции С60, связанной с удалением из молекулы димерного углеродного кластера С2, которая оказалась равной 515 кДж/моль (5.3 эВ).
Вместе с тем, предел термической стабильности С60 в твердой конденсированной
фазе при атмосферном давлении реально оказывается существенно ниже предела термической стабильности молекулы С60 в изолированном состоянии. Причиной этого являются
межмолекулярные химические реакции, сопровождающиеся разрывом двойных внутримолекулярных связей и образованием ковалентных межмолекулярных С–С связей. По
данным работы [161], термическая обработка фуллерита С60 в вакууме при температурах
выше 700°С приводит к деструкции молекул С60 и образованию аморфного углерода. В
результате изучения кинетики термического разложения фуллерита С 60 в вакууме в диапазоне температур 700–1000°С [162] определена энергия активации этой реакции, которая
составила 266±9 кДж/моль. Таким образом, существующие данные позволяют сделать заключение о том, что образование различных атомных углеродных состояний в процессе
термической обработки конденсированных фаз С60 скорее связано с относительной легкостью химического взаимодействия молекул С60 между собой, чем с потерей ими индивидуальной устойчивости.
Один из первых вариантов фазовой р–Т диаграммы С60, построенный Пурье с соавторами [163] на основании экспериментальных данных и их экстраполяций в области высоких давлений и температур, представлен на Рис. 1.15.
Приведенная диаграмма показывает, что ГЦК фаза С60 в широком диапазоне давлений сублимирует при нагревании без образования жидкой фазы. Вопрос о возможности
существования жидкой фазы под давлением, показанной на Рис. 1.15 , и, соответственно,
вопрос о существовании на фазовой диаграмме тройной точки (ГЦК фаза – жидкость –
пар) длительное время остается дискуссионным. Хотя ряд теоретических исследований
предсказывал возможность существования жидкой фазы С60 в области температур 1800 –
50
2250 К и давлениях в несколько МРа [164, 165], до настоящего времени не получено никаких экспериментальных доказательств ее образования. Более того, появились и теоретические работы свидетельствующие о том, что существование жидкой фазы С60 в принципе
невозможно [166] .
Рис. 1.15. р–Т фазовая диаграмма фуллерена С60 по данным работы [163].
Будучи одной из первых, фазовая диаграмма С60, предложенная Пурье и др. [163],
по сути представляла собой лишь грубый набросок р–Т диаграммы, отражающий некие
общие соображения о ее возможной структуре и не касавшийся деталей, которые в данном случае оказались очень существенными и определяющими конкретный вид самой
диаграммы.
На Рис. 1.16 представлены фрагменты низкотемпературной части фазовой диаграммы С60, обобщающие результаты экспериментальных исследований р–Т диаграммы в
области существования мономерных фаз С60 [34].
Как следует из Рис.1.16, структура р–Т диаграммы в данной области определяется
положением линий фазовых равновесий между ГЦК и ПК фазами, ротационновращательным и стеклообразным (замороженного вращения) состояниями ПК фазы, а
также «фазовыми» границами между состояниями с различным соотношением Р и Н конфигураций в ПК фазе.
51
Барическая зависимость температуры фазового перехода между ГЦК и ПК фазами
(ГЦК–ПК) изучалась многими авторами [34]. При этом было показано, что величина
200
fcc - sc
Transition Temperature
400
a
H
P
'Glass' Transition Temperarure
b
c
300
T, K
Temperature, K
300
200
100
100
Metastable
0
0.4
0.8
0
1.2
Pressure, GPa
1.6
1
0
2
3
Pressure, GPa
Pressure, GPa
Рис. 1.16. Низкотемпературные фрагменты фазовой диаграммы С60 по данным работ [167] (а), [34] (b) и [168] (с).
Pressure, GPa
тангенса угла наклона линии равновесия между этими фазами в значительной мере зависит от метода исследования и, что особенно существенно, от среды передающей давление,
которая используется в экспериментах.
Так, согласно данным Самара и др. [24], в гелиевой среде, передающей давление,
температура фазового перехода, равная при нормальном давлении 260 К, возрастает со
скоростью 104±2 К/ГПа. Замена гелия, в качестве среды передающей давление, на азот
или пентан приводит к возрастанию величины dТ01/dP от 104 до 164 К/ГПа.
По данным другой группы авторов [26], это возрастание происходит с величины
117 до 159 К/ГПа. Детальный обзор проблем, возникающих при проведении такого рода
измерений, дан в работе [34], согласно которой в качестве рекомендуемого значения для
тангенса угла наклона линии равновесия между ГЦК и ПК фазами следует принять 162
К/ГПа.
Зависимость температуры перехода в стеклообразное состояние от давления, обозначаемой как T02 или Тg, также неоднократно исследовалась [34, 169, 170]. Проведя анализ полученных значений dT02/dp при построении р–Т диаграммы, представленной на
Рис.1.16, Сундквист [34] выбрал в качестве его значения 62 К/ГПа, определенное Андерс52
соном и др. [169] на основании изучения теплопроводности. Некими контрольными точками в низкотемпературной области р–Т диаграммы могут быть значения давлений фазовых переходов между ГЦК и ПК фазами С60 и между вращательным и замороженным состояниями ориентационно-упорядоченной ПК фазы при комнатной температуре. Согласно результатам изучения барической зависимости КР спектров С60 в области давлений до
7.2 ГПа при комнатной температуре, проведенного Мелетовым и др. [170], значения давлений рассматриваемых переходов равны 0.4 и 2.5 ГПа.
Из Рис.1.16 также следует, что на части р–Т диаграммы, относящейся ПК фазе, могут быть выделены еще три области. Это деление связано с относительным содержанием в
системе Р и Н ориентационных конфигураций. Как уже отмечалось, Р конфигурация является более стабильной при атмосферном давлении, однако Н конфигурация, имеющая несколько меньший объем, становится энергетически более предпочтительной при высоких
давлениях [34]. Соотношение долей Р и Н ориентационных конфигураций ((Р)/(Н)), составляющее при 150 К и атмосферном давлении величину 70/30, становится равным 50/50
при Рравн = 191 МПа, которое иногда называют «равновесным» давлением, имея в виду,
что при этом значении давления содержание Р и Н конфигураций в системе одинаково.
Дальнейшее повышение давления приводит к тому, что начиная с некоторого давления в
диапазоне ~ 1.5–2.5 ГПа доля Р конфигураций становится исчезающе малой и в системе
сохраняется только Н ориентационная конфигурация. Таким образом, почти вертикальная
пунктирная линия в левой части диаграммы (Рис. 1.16а), отвечающая «равновесным» давлениям, при которых (Р)/(Н) = 50/50, делит фазовое пространство на области с преимущественным содержанием Р (диапазон низких давлений) и Н (диапазон высоких давлений)
ориентационных конфигурации. Часть фазовой диаграммы, расположенная правее заштрихованного р–Т диапазона, отвечает области с практически 100% содержанием Н
конфигурации [34]. Более детально количественные зависимости соотношения концен-
53
траций Р и Н состояний в в ПК фазе С60 от давления и температуры показаны на Рис.
1.16с.
Говоря об исследованиях поведения фуллерена С60 при высоких давлениях следует
заметить, что в значительной мере всплеск исследовательского интереса в этой области
был иницирован теоретическими работами Родни и Артура Руоффов [171], которые провели формальную оценку модуля объемной упругости (модуля объемного сжатия) индивидуальной молекулы С60 (В0) при нулевом давлении и получили значение В0=843 ГПа.
Несколько позднее Воо с соавторами, в результате расчета структуры С 60 в приближении
сильной связи, получили для В0 С60 значение 717 ГПа [172], а Жиши и др., на основе феноменологической модели подгонки спектроскопических данных, пришли к еще более
высокому значению В0 С60 равному 900 ГПа [173]. Т.е. полученные оценки свидетельствуют о том, что молекула С60 должна обладать сжимаемостью меньшей, чем алмаз, который до сих пор был известен как вещество с рекордно низкой сжимаемостью и, соответственно, максимальным значением модуля объемной упругости В0=442 ГПа.
Согласно предположению, высказанному в работе [171], при давлениях выше 20
ГПа, при котором возникает касание молекул в модели твердых сфер, в системе возможно образование кристаллического состояния, обладающего модулем объемной упругости
равном 624 ГПа, т.е. составляющего примерно 74% от модуля индивидуальной молекулы
С60. Таким образом, авторы [171] предположили, что рекордные значения модуля объемной упругости будут характерны не только для самой молекулы С 60, но и для кристаллической фазы высокого давления на ее основе.
Столь многообещающие прогнозы, естественно, привели к многочисленным экспериментальным и теоретическим работам по изучению сжимаемости фуллерита С60 в широком диапазоне высоких давлений. К настоящему времени известно свыше 70 работ на
эту тему.
Первое определение изотермической сжимаемости фуллерита С60 было выполнено
54
Фишером с соавторами [174] на основании изучения зависимости структурных параметров фуллерита от давления в алмазной камере. Методом рентгеновской дифракции авторы
[174] определили значение средней линейной сжимаемости фуллерита в диапазоне от
1 атм до 1.2 ГПа при комнатной температуре и, соответственно, значение изотермической
объемной сжимаемости к= В-1=–1/V(dV/dp)T, которое составило 6.9·10-2 ГПа-1, что соответствует величине модуля сжатия В0 = 14.5 ГПа. Сравнение этих величин с соответствующими данными для графита (ВГ = 33.8 ГПа [175]) и алмаза (ВА = 442 ГПа) показывает,
что фуллерит С60 является самой мягкой из известных форм твердого углерода. При этом
интересно отметить, что величины линейной сжимаемости фуллерита С 60 в направлении
перпендикулярном плоскостям (111) ГКЦ фазы (d(lna)/dP = –2.3·10-2 ГПа-1), соответствующим плоскостям с плотнейшей упаковкой молекул С60, практически совпадает со значением линейной сжимаемости графита в направлении перпендикулярном упаковке графеновых плоскостей.
Сжимаемость фуллерита С60 в работе Фишера и др. [174] исследовалась без учета
существования фазового перехода между ГЦК и ПК фазами С60. В последующих более
детальных исследованиях были определены значения модуля объемной упругости ГЦК
фазы при комнатной температуре, которые по данным различных авторов составили от 6.4
до 13.4 ГПа [34], при этом в качестве рекомендуемого предлагается значение 9.6 ГПа, полученное Пинчовиусом и др. [176] в результате нейтронных дифракционных исследований. Значения модуля объемной упругости низкотемпературной ПК фазы составили величины от 8.3 до 28 ГПа [34]. При этом основная масса результатов приводит к средним значениям объемного модуля ПК фазы 13.4–14.4 ГПа.
В обобщенном виде данные по сжимаемости С60 при комнатной температуре в широком диапазоне давлений до 28 ГПа представлены на Рис. 1.17. [34]. Из приведенного
рисунка следует, что данные по сжимаемости С60 различных авторов сравнительно неплохо согласуются между собой в области давлений меньше 2.0 ГПа и существенно расходят55
ся при давлениях выше 2.0 ГПа. Более того, в работе Людвига и др. [177], результаты которой представлены черными квадратами на Рис. 1.17, было отмечено, что зависимость
мольного объема С60 от давления во всем промеряемом диапазоне давлений не удается
Рис. 1.17. Зависимость относительного объема фуллерита С60 от давления при
комнатной температуре по данным различных экспериментальных работ [34].
описать ни одним стандартным вариантом уравнений состояния. Как стало ясно позднее,
физической причиной трудностей такого описания являлось развитие процессов полимеризации фуллерена при давлениях выше 1.0 ГПа, в результате чего система уже не могла
рассматриваться как молекулярная упаковка сферических мономерных молекул С 60, поскольку она уже представляла собой твердые растворы полимерных молекул С 60 различного молекулярно-фракционного состава. Возможность химического взаимодействия молекул С60 между собой заложена в самой структуре фуллерена, которая содержит 30 двойных С=С связей. По этой причине нарушение химической индивидуальности молекулы
С60 при высоких давлениях наступает не из-за «колапса» этой сферической структуры в
результате превышения «барического» предела ее стабильности, а вследствие реакций одномерной, двумерной и трехмерной полимеризации С60, приводящих к образованию ковалентных межмолекулярных связей и, соответственно, переходу атомов углерода, участ-
56
вующих в образовании этих связей, из sp2 в sp3 состояние. Поэтому «барический» предел
стабильности С60, строго говоря, до сих пор считается неопределенным.
Исследования индицируемых давлением превращений фуллерита С 60 при комнатной температуре показали, что эти превращения представляют собой сложную последовательность физико-химических процессов, механизм протекания которых существенным
образом зависит не только от величины давления, но и от степени гидростатичности условий сжатия системы.
Так, Дукласом и др. [23] было отмечено, что состояния высокого давления, образующиеся при обработке фуллерита в гидростатических и негидростатических условиях,
качественно отличаются друг от друга. Согласно данным [23], в условиях гидростатического сжатия фуллерита при комнатной температуре кубическая фаза С 60 остается стабильной по крайней мере вплоть до 20 ГПа, параметр кубической ячейки при этом понижается до 12.45 Å, что соответствует расстоянию между центрами соседних молекул в 8.8
Å. Зависимость мольного объема от давления в этом случае неплохо описывается уравнением состояния Винета и др. [178]. В условиях негидростатического сжатия аномальное
поведение сжимаемости начинает наблюдаться уже при давлениях выше 5 ГПа, а при 16 ±
1 ГПа в системе наблюдается фазовое превращение с понижением симметрии кристаллической структуры.
В работе Нунеса-Ригуэиро с соавторами [179] утверждалось, что в условиях высоких сдвиговых напряжений при давлениях 20 ГПа фуллерит С 60 переходит непосредственно в алмаз при комнатной температуре. Однако данный результат не нашел своего
подтверждения в работах других авторов.
В работе [28] индуцируемое давлением фазовое превращение фуллерита в интервале 17–25 ГПа было интерпретировано как переход в новую прозрачную фазу на базе коллапсированных молекул С60. По данным Йоо и Неллиса [180], фазовое превращение фуллерита, наблюдаемое при 15–25 ГПа, связано не с коллапсом молекул С60, а формирова57
нием ковалентносвязанных агломератов на основе С60, представляющих новое аморфное
состояние углерода.
Дальнейшие исследования поведения фуллерита С60 при высоких давлениях и температурах показали, что в данной системе наряду с аморфными состояниями возможно
образование и кристаллических полимерных фаз С60.
Впервые предположение о возможности индуцируемой давлением полимеризации
фуллерена С60, по аналогии с фотоиндуцируемой полимеризацией этих молекул [181], было высказано в работе [29] на основании анализа зависимости ИК спектров фуллерита С 60
от давления (до 7 ГПа) в условиях гидростатического и квазигидростатического сжатия.
Авторами [29] были исследованы ИК спектры исходной ГЦК фазы фуллерита С60, образца, полученного после обработки исходной фазы при 6.0 ГПа и этого же образца после его
отжига в вакуумной печи при 473 К. В результате показано, что обработка фуллерита при
высоких давлениях приводит к существенному понижению интенсивности F1u линий ИК
спектра и появлениию ряда дополнительных линий в области 600–800 см-1
Учитывая эти обстоятельства, а также тот факт, что после отжига образца, обработанного под давлением, структура спектра исходной мономерной ГЦК фазы востанавливается, авторы сделали заключение о том, что полученные результаты могут быть объяснены полимеризацией С60. Поскольку точную идентификацию продуктов полимеризации
С60, предполагающую определение как молекулярного фракционного состава полимерной
фазы, так и ее структуры, в работе провести не удалось, было высказано предположение,
что продукты индуцируемой давлением полимеризации С60 подобны продуктам фотополимеризации [181].
Первое детальное исследование фазового превращения между мономерными и полимерными состояниями С60 при давлениях до 1.5 ГПа и температурах до 700 К было
проведено в работе Башкина и др. [30] при помощи аппарата высокого давления типа
«поршень-цилиндр». На основании измерения зависимости перемещения поршня от дав58
ления при различных температурах авторам удалось с высокой точностью определить положение линии равновесия между мономерной ГЦК фазой фуллерита С60 и полимерным
состоянием системы в исследованной области давлений и температур (Рис. 1.18). Идентификацию полимеризованных состояний С60 в работе [30] осуществить также не удалось.
Однако было установлено, что полимеризованные состояния С60 высокого давления достаточно стабильны при нормальных условиях. В результате изучения температурной зависимости их теплоемкости при атмосферном давлении было показано, что обратное превращение этих состояний в мономерную ГЦК фазу фуллерита С60 происходит при температурах 500–550 К. При этом положение максимума пика эндотермического перехода
приходится на Т=530 К, и величина энтальпии деполимеризации для различных образцов
составила от 19.6 до 26.8 Дж/г.
Рис. 1.18. Фазовая диаграмма С60 по данным Башкина и др. [30].
Идентификацию полимерных фаз высокого давления впервые удалось осуществить
двум интернациональным исследовательским группам под руководством Ивасы [31] и
Нунеса-Ригуэиро [32].
Исследуя продукты превращения мономерной ГЦК фазы С60 при давлении 5 ГПа в
области температур от 300 до 800°С на кубическом аппарате, Иваса с соавторами [31]
59
идентифицировал две полимерные фазы высокого давления С60 (Рис. 1.19). Одна из них,
формирующаяся при температурах 300–400°С, была определена ими как ГЦК фаза высокого давления ГЦК (рС60) с параметром решетки 13.6 Å, другая, существующая при температурах 500–800°С, как ромбоэдрическая фаза R(pC60).
Рис. 1.19. Рентгеновские и расчетные дифрактограммы исходного фуллерита С60 и
двух состояний высокого давления, полученных в результате обработки фуллерита
С60 при 5 ГПа и температурах 300 и 500ºС [31].
Помимо рентгеновского анализа авторы провели исследование ИК спектров и
спектров комбинационного рассеяния (КР) полимерных фаз [31].
Рис. 1.20. ИК и КР спектры исходного фуллерита С60 и двух состояний высокого
давления, полученных в результате обработки фуллерита С60 при 5 ГПа и температурах 300 и 500ºС [31].
60
Изменение характера спектров при переходе от исходной ГЦК фазы фуллерита С 60
к фазам высокого давления наглядно демонстрирует понижение исходной Ih симметрии
молекулы С60 в фазах высокого давления (Рис.1.20). Наряду с данными ядерного магнитного резонанса, зафиксировавшими прекращение вращения молекул в полимерных фазах,
и практическим отсутствием растворимости этих фаз в жидкостях, являющихся хорошими
растворителями фуллерита С60, результаты работы Ивасы с соавторами стали убедительным доказательством существования индуцируемой давлением и температурой полимеризации С60.
Рис. 1.21. Экспериментальные и расчетные (тонкие линии) рентгеновские дифрактограммы ромбоэдрической фазы (a, b), смеси ромбоэдрической и тетрагональной
фаз (c, d) и орторомбической (e, f) фазы С60. На вставках показаны модели структурообразующих элементов ромбоэдрической, тетрагональной и орторомбической полимерных фаз С60 [32].
В результате рентгеновского фазового анализа состояний высокого давления фуллерита С60 (Рис. 1.21), полученных при 4 ГПа – 700°С, 3 ГПа – 600°С и 8 ГПа – 300°С на
аппарате высокого давления типа «Белт», Нунес-Ригуэиро с соавторами выделили три ти61
па полимерных фаз С60, которые были проидентифицированы как орторомбическая (О),
тетрагональная (Т) и ромбоэдрическая (R) фазы [32]. Авторы определили структурные параметры полимерных фаз С60 и предложили их структурные модели, согласно которым
эти фазы представляют собой молекулярные упаковки линейных (1D – в случае орторомбической фазы) и двух типов двумерных (2D) полимеров С 60 с условно квадратичной (для
Т фазы) и гексагональной (для R фазы) (Рис.) Для O и T фаз была предложена пространственная группа Immm, для R фазы – R 3 m. Отжиг полимерных фаз при атмосферном
давлении в диапазоне температур от 100 до 250°С показал, что при температурах выше
200°С все они претерпевают превращение в мономерную ГЦК фазу фуллерита.
Рис. 1.22. ИК спектры исходного фуллерита С60 (а), фотополимеризованной пленки
С60 (b), О полимера С60 (c), смеси О и Т полимеров С60 состава 50% – 50% (d), R полимера (e) и полимеризованного состояния С60, полученного в результате обработки
фуллерита С60 при 2 ГПа и 350ºС (f) [182] .
62
Колебательные спектры полимерных фаз С60, полученных Нунес-Ригуэиро и др.
были изучены в работах [182, 183] и представлены на Рис. 1.22 и Рис. 1.23.
Близость параметров ромбоэдрических фаз, полученных в работах [31, 32], позволяет сделать заключение, что две группы получили одно и то же состояние высокого давления С60.
Рис. 1.23. КР спектры исходного фуллерита С60 (а), фотополимеризованной пленки
С60 (b), О полимера С60 (c), смеси О и Т полимеров С60 состава 50% – 50% (d), R полимера (e) и полимеризованного состояния С60, полученного в результате обработки
фуллерита С60 при 2 ГПа и 350ºС (f) [182] .
Появление работ по полимеризации фуллерита С60 при высоких давлениях и температурах инициировало проведение серии теоретических исследований по определению
структуры и свойств различных полимерных фаз С60 [184-193]. Одной из первых в этой
области стала работа Ху и Скусериа [184], в которой в приближении сильной связи были
рассчитаны структуры и энергии связи одномерных (О) и двумерных (Т и R) полимерных
молекул С60, являющихся структурообразующими элементами орторомбической, тетраго63
нальной и ромбоэдрической полимерных фаз С60. Интересным результатом проведенных
расчетов стало замечание о том, что межмолекулярное расстояние в а и b направлениях Т
(квадратичного) полимера С60 могут быть не эквивалентными. В работах [185-193] в рамках теории функционала плотности (DF – TB) и методами квантовой молекулярной динамики (QMD) проведены расчеты структурных моделей, стабильности и колебательных
свойств различных типов полимеров С60.
В своей совокупности экспериментальные и теоретические исследования различных групп подтвердили принципиальную правильность предложенных Нунесом-Ригуэиро
[32] структурных моделей полимерных фаз высокого давления С60 как молекулярных упаковок 1D и 2D полимеров, образующихся в результате индуцируемых давлением реакций
(2+2) циклоприсоединения молекул С60. Вместе с тем, те же работы показали, что первоначальные данные по идентификации, свойствам и р–Т областям существования полимерных фаз С60, полученные различными авторами, зачастую не соответствуют друг другу и требуют пересмотра. Было очевидно, что для получения более достоверных данных
по р–Т диаграмме С60 и свойствам полимерных фаз С60 необходимы не отдельные, а систематические исследования превращений фуллерита С60 в широком диапазоне давлений
и температур. Определение же подлинно индивидуальных свойств различных полимерных фаз С60 требовало в первую очередь развития методов синтеза однофазных, а в идеальном варианте монокристаллических образцов этих фаз, поскольку неоднозначность в
определении их свойств, как правило, была связана с тем, что в качестве образцов этих
фаз изучались не чистые фазы, а смеси различных полимерных фаз С 60 или твердые растворы полифуллеренов неопределенного молекулярного фракционного состава. Широкий
круг вопросов связанных с этими проблемами и стал предметом исследования настоящей
работы.
64
Заключение

Глава представляет общий обзор литературных данных по углеродным материалам
и схемам их классификации. При этом показано, что объект настоящего исследования –
полифуллерены С60 расширяют существующие схемы классификации аллотропных форм
углерода на еще один новый класс материалов, который может быть обозначен как смешанные промежуточные формы углерода.

В сжатой форме приведены известные структурные, колебательные и термодина-
мические характеристики индивидуальной молекулы фуллерена С60 и кристаллических
мономерных фаз, представляющих собой интересный пример пластического кристалла,
важную роль в определении индивидуальных свойств которого помимо координационного упорядочения играет и ориентационное упорядочение молекул С60 и их вращательных
состояний.

На основании сравнительного анализа экспериментальных данных по структуре
твердых фаз С60 и результатов теоретического моделирования кристаллических упаковок
фуллерена С60 показана специфика межмолекулярного взаимодействия в системах на основе С60, для которых помимо атом-атомного взаимодействия оказалось существенным
кулоновское взаимодействие эффективных заряженных центров, расположенных на серединах двойных и одинарных связей.

Наличие ненасыщенных углеродных связей в молекуле С60 обуславливает возмож-
ность ее участия в различных химических реакциях и, в частности, в реакциях полимеризации, которые могут быть индуцированы разными типами внешнего воздействия на конденсированные состояния С60, такими как световое облучение, интеркаляция щелочными
металлами, действие высокого давления и температур. При этом оказалось, что именно
применение высоких давлений открывает наиболее широкие перспективы для создания
новых углеродных материалов на основе 1D, 2D и 3D полимеризованных состояний С60,
65
образующих отдельный класс углеродных соединений, объединенных под условным
названием – смешанные промежуточные формы углерода.

Проведенные исследования показали, что успешное изучение превращениий си-
стем на основе С60 возможно только в условиях комплексного использования различных
методов физико-химических исследований, и прежде всего комбинации колебательной
спектроскопии, позволяющей характеризовать изменения состояний систем на уровне отдельного молекулярного кластера С60, и рентгеновской дифракции, дающей интегральную структурную характеристику конденсированной фазы и ее искажений в процессе
превращений в целом.

Отдельно рассмотрены известные работы по изучению поведения фуллерита С 60
при высоких давлениях и температурах, особенно связанные с исследованиями процессов
твердофазной полимеризации С60, индуцируемой давлением и температурой.

По итогам обзора сделана оценка общего положения дел в части изучения превра-
щений фуллерена С60 при высоких давлениях и исследования свойств состояний высокого
давления, образующихся в результате этих превращений, на момент постановки данного
исследования, сформулированы основные проблемы, существующие в этой области и
ставшие объектами исследований в настоящей работе.
66
ГЛАВА 2.
Экспериментальная часть
2.1. Материалы
Исходным материалом в данной работе являлась мономерная ГЦК фаза фуллерита
С60 производства фирмы «Term USA». Фуллерит С60 использовался как в форме мелкокристаллического порошка (с размером зерен 40–150 микрон), полученного двукратной
сублимацией товарного фуллерита С60, так и в форме крупных (размером от 0.3 до 8 мм)
монокристаллов ГЦК фазы С60, полученных в результате вакуумной перекристаллизации
товарного фуллерита С60. Двукратная вакуумная сублимация обеспечивала высокую степень очистки исходного препарата, содержание примесей в котором не превышало 0.02
масс.%. Монокристаллы С60 были синтезированы в Институте физики твердого тела РАН
В.И. Кулаковым.
2.2. Методика исследований и аппаратура высокого давления
С методической точки зрения экспериментальные исследования, проведенные в
работе, делятся на ex situ и in situ исследования.
Основная масса экспериментальных результатов настоящей работы получена с использованием ex situ варианта исследований. Данная методика предназначена для изучения необратимых физико-химических превращений исследуемых систем при высоких
давлениях и температурах. При этом состояния высокого давления, образующиеся в результате обработки исходного материала при различных значениях давления, температуры и временах изотермической выдержки, сохраняются методом закалки под давлением
при нормальных условиях, извлекаются из аппарата высокого давления и исследуются затем различными аналитическими методами уже при нормальных условиях.
In situ варианты исследований позволяют изучать не только необратимые, но и обратимые превращения в системе на основе прямой непрерывной регистрации изменений
оптических и структурных свойств исходного препарата в зависимости от давления, температуры, сдвиговых напряжений в камере высокого давления (КВД).
67
2.2.1. Аппаратура высокого давления для ex situ исследований
Ex situ исследования изучаемых материалов в области давлений до 10 ГПа проводились на прессе ДОО 48 (максимальным усилием 6300 тонн), оборудованном системой
электрического нагрева с модулем-контроллером температуры, позволяющим обеспечивать заданные скорости нагрева образцов и их длительную изотермическую выдержку с
точностью поддержания температуры ± 1–2° в зависимости от температурного диапазона.
Схема экспериментальной установки представлена на Рис. 2.1.
Рис. 2.1. Схема экспериментальной установки на прессе ДОО 48.
Измерение температуры в ходе экспериментов осуществлялось с помощью хромель-алюмелевых и платина-платинородиевых термопар. Несмотря на высокую относительную точность измерения температуры, величины абсолютных ошибок определения
температуры при высоких давлениях составляли ±5–60°в зависимости от температурного
диапазона. Определение давления в камерах проводилось на основании калибровочных
кривых зависимости давления от величины нагрузки пресса, построенных при комнатной
температуре с использованием данных по изменению электросопротивления в точках ин68
дуцируемых давлением фазовых переходов в реперных металлах, в качестве которых
обычно использовались Bi, Ba и Sn, и зависимости электросопротивления манганина от
давления. При этом в качестве величин давления в точках фазовых переходов при комнатной температуре использовались следующие значения: Bi I-II – 2.55, Bi II-III – 2.7, Bi
III-V – 7.7 ГПа, Ba I-II – 5.5 ГПа, Sn I-II – 9.4 [194-200].
В работе использовались четыре типа камер высокого давления, разработанных в
Институте физики высоких давлений им. Л.Ф. Верещагина РАН для проведения исследований в различных диапазонах давлений и температур и с различными объемами реакционной зоны: «Максим» [201], «Чечевица», «Тороид» [202] и «Двойной Тороид».
Исследования превращений при давлениях выше 10 ГПа проводились совместно с лабораторией «Магмы и вулканов» Университета г. Клермон-Ферран (Франция) на прессе усилием 2000 тонн с использованием многопуансонного аппарата типа «разрезной сферы»
(USSA – 2000) .
2.2.1.1. Аппарат высокого давления «Максим» – малоградиентная камера для
синтеза искусственных материалов
Значительный объем исследований в области давлений от 1 атм. до 2.5 ГПа был
выполнен на КВД типа «поршень-цилиндр» – «Максим». Конструкция камеры, разработанная О.А. Вороновым и Е.Н. Яковлевым, представлена на Рис 2.2.
Рис. 2.2. Аппарат высокого давления «Максим»:
1 - пуансон, 2,3,4,5 - поддерживающие металлические кольца, 6 – изолирующая прокладка, 7 – катлинит, 8 – графит, 9 – стальные токоподводы, 10 – металлическая
капсула, 11 – образец, 12 – термопара.
69
Аппарат состоит из 2 пуансонов (поршней) с твердостью не менее HRC 62-64, которые выполнялись из стали марки ШХ-15 или твердых сплавов (ВК-6 или ВК-10), с двумя поддерживающими кольцами из мягкой стали (Ст. 3) и двух наборов из 3 металлических колец, образующих цилиндр аппарата высокого давления, из сталей марок
40ХН2МА, 30ХГСА и 40Х, твердость которых возрастает от периферии к центру. Верхний и нижний наборы этих колец разделены тонкой изолирующей прокладкой, через которую осуществляется введение измерительных электровводов и термопар в реакционную
зону камеры. Начальный объем камеры, определяющийся внутренним диаметром (48 мм)
и высотой рабочего цилиндра (48 мм), составлял ~86800 мм3. В рабочую полость цилиндра вставляется внутренняя сборка камеры, состоящая из набора вкладышей из катлинита,
природного минерала на основе CaCO3, используемого в качестве среды передающей давление, металлических элементов токоподводов и графитового нагревателя. Обрабатываемый образец, в виде прессованной таблетки фуллерита С60 объемом до 1000 мм3, находящейся в откачанной металлической капсуле или без нее, помещался внутрь цилиндрического графитового нагревателя. Изоляция образца от стенок нагревателя осуществлялась с
помощью изолирующих прокладок из катлинита или гексагонального BN.
Калибровка камеры по давлению при комнатной температуре осуществлялась с использованием манганинового датчика – манганиновой катушки (R=150 ом), помещенной
в комбинированную медно-тефлоновую капсулу, заполненную петролейным эфиром. Использование манганина в качестве датчика давления базируется на известной зависимости
электрического сопротивления этого материала от давления, которая выражается соотношением ΔR/R=0.24 %/кбар. Концы манганиновой катушки припаивались к медным крышкам ампулы, к которым одновременно припаивались полоски медной фольги, пропускавшиеся через изолирующие элементы внутренней сборки и служившие электровводами.
Калибровочные кривые зависимости давления в реакционной зоне от нагрузки пресса на
стадиях нагружения и разгрузки аппарата высокого давления приведены на Рис. 2.3.
70
3,0
2,5
Р, ГПа
2,0
1,5
1,0
0,5
0,0
0
100
200
300
400
500
600
700
800
900
Нагрузка, тонна
Рис. 2.3. Калибровочная кривая зависимости давления от нагрузки на стадиях
нагружения (кружки) и разгрузки (треугольники) пресса для аппарата высокого
давления «Максим». Черными пятиугольниками отмечены значения давления, соответствующие фазовым переходам в висмуте (Bi I-II и Bi II-III) при комнатной температуре, зафиксированные по аномалиям поведения электросопротивления, связанными с этими переходами.
Измерение температуры в процессе эксперимента осуществлялось непосредственно
на боковой поверхности цилиндрического образца или металлической капсулы, содержащей образец. В экспериментах без нагрева КВД «Максим» использовалась при давлениях
до 3.0 ГПа. При температурах до 800°С и длительных временах изотермической выдержки
рабочий диапазон по давлению снижается до 2.2 ГПа, при температурах до 1200°С – до
1.5 ГПа.
2.2.1.2. Камера высокого давления «Чечевица»
Камера высокого давления «Чечевица», разработанная В.Е. Ивановым, использовалась при проведении экспериментов в области давлений до 5.0 ГПа и температурах до
1500°С. Камера представляет собой пару центральных пуансонов из твердого сплава
ВК-6, поддерживаемых наборами стальных колец. При использовании пуансонов с диаметром лунки 50 мм, объем реакционной зоны составлял 3400 мм3. Общий вид камеры с
элементами сборки реакционной ячейки показан на Рис. 2.4.
71
Рис. 2.4. Камера высокого давления «Чечевица»:
1– пуансон, 2,3,4 – поддерживающие кольца, 5 – катленитовая ячейка, 6 – графитовый нагреватель, 7 – образец, 8 – втулка из изолирующего материала, 9 –
металлическая капсула, 10 – термопара.
2.2.1.3. Камера высокого давления «Тороид»
Исследования в области давлений до 10 ГПа и температур до 2000°С проводились с
использованием камер высокого давления «Тороид-10» и «Тороид-15», разработанных
Л.Г. Хвостанцевым, Л.Ф. Верещагиным и А.П. Новиковым [202]. Обе камеры однотипны
и представляют собой объемные камеры высокого давления на основе профилированных
пуансонов из твердого сплава (ВК-6), запрессованных в наборы стальных поддерживающих колец (Рис. 2.5). Свое название камера получила от концентрических кольцеобразных
Рис. 2.5. Камера высокого давления «Тороид»:
1– пуансон, 2,3,4 – поддерживающие кольца, 5 – катленитовая ячейка, 6 – графитовый нагреватель, 7 – образец, 8 – втулка из изолирующего материала, 9 –
металлическая капсула, 10 – термопара.
72
канавок на рабочих поверхностях пуансонной пары, образующих при контакте этой пары
полость, окружающую центральную зону камеры и напоминающую по форме тороид.
Различие камер связано с различием диаметров центральной лунки пуансонов, которые
равняются соответственно 10 и 15 мм. Вследствие этого камеры различаются и объемом
реакционной зоны, который в нашем варианте сборки реакционной ячейки с графитовым
нагревателем для «Тороида-10» составляет 75 мм3, а для «Тороида-15» - 150 мм3.
2.2.1.4. Камера высокого давления «Двойной тороид»
Для обработки более крупных образцов в области давлений до 9 ГПа и температур
до 2000°С в работе использовалась камера высокого давления «Двойной тороид». Данная
камера представляет модифицированный вариант камер типа «Тороид», в котором поддержка центральной рабочей зоны осуществляется посредством не одного, а двух поддерживающих тороидальных колец материала среды, передающей давление (Рис. 2.6).
Рис. 2.6. Камера высокого давления «Двойной тороид»:
1– пуансон, 2,3,4 – поддерживающие кольца, 5 – катленитовая ячейка, 6 – графитовый нагреватель, 7 – образец, 8 – втулка из изолирующего материала, 9 –
металлическая капсула, 10 – термопара.
В работе использовались камеры высокого давления «Двойной тороид-35» и
«Двойной тороид-50», различающиеся диаметрами центральной лунки камер, которые
равны 35 и 50 мм. Объем реакционных зон этих камер составляли соответственно – 1700 и
3400 мм3.
73
Калибровочные кривые, зависимости давления от приложенной нагрузки, для различных типов объемных КВД представлены на Рис. 2.7.
10
9
1
2
8
3
Р, ГПа
7
4
6
5
5
4
3
2
0
200
400
600
800
1000
1200
1400
1600
1800
2000
F, тонн
Рис. 2.7 Калибровочные кривые зависимости давления от нагрузки пресса для аппаратов высокого давления «Тороид-10» (1), «Тороид-15» (2), «Двойной тороид-35»
(3), «Двойной тороид-50» (4) и «Чечевица-50» (5).
2.2.1.5. Многопуансонный аппарат высокого давления «USSA–2000»
Многопуансонный аппарат высокого давления одноосного сжатия типа «разрезной
сферы» USSA–2000 представляет собой двух-каскадную систему пуансонов (Рис. 2.8).
Первый каскад образуют шесть стальных пуансонов особой формы (Рис 2.8А). Будучи составленными вместе, эти пуансоны формируют внутреннюю полость кубической формы.
Вторую ступень каскада, помещаемую в данную кубическую полость, образуют восемь
пуансонов из карбида вольфрама (Рис 2.8В), которые в свою очередь формируют свою
внутреннюю полость октаэдрической формы, в которую и вставляется блок-матрица из
материала среды, передающей давление (Рис 2.8С). Эта блок-матрица, выполненная из
спеченной керамики на основе окиси магния в виде октаэдра с длиной ребра 14 мм, имеет
внутренний цилиндрический канал. В этот канал помещается реакционная ячейка аппарата высокого давления, показанная отдельно на Рис. 2.8. Основными элементами реакци74
онной ячейки являются нагреватель из спеченного хромита лантана (LaCrO3), содержащий
образец, заключенный в платиновую капсулу, и соответствующие изолирующие элементы, выполненные из тугоплавких материалов [203]. Объемы исходных образцов (диаметром 1.8 и высотой ~3 мм) составляли 6-7 мм3. Калибровка аппарата по давлению осуществлялась при комнатной температуре по аномалиям электросопротивления в точках
индуцируемых давлением фазовых переходов в Bi и Pb (Pb I-II – 13.6 ГПа). Измерение
температуры на внешней стенке платиновой капсулы проводилось с помощью вольфрамрениевой термопары (W3Re – W25Re).
Рис. 2.8. Аппарат высокого давления USSA–2000: устройство первого (А) и второго
каскада (В, С) многопуансонной системы и сборка реакционной ячейки ( 1 – изоляционная шайба из керамического композита (Contronics 919), 2 – термопара, 3 –
втулка из оксида циркония, 4 – нагреватель (LaCrO3), 5 – набор втулок из MgO, 6 –
керамические вставки из Al2O3, 7 – платиновая капсула, 8 – образец, 9 – графит).
2.2.2. Аппаратура высокого давления для in situ исследований
In situ исследования, связанные с изучением влияния сдвиговых напряжений на фазовые превращения фуллерита С60, определением зависимости структурных и колебательных характеристик мономерных и полимеризованных состояний С60 от давления, проведены в работе с использованием алмазных камер высокого давления (АКВД). Несмотря на
многообразие конструкций АКВД для оптических и рентгеновских исследований [199,
204], основным элементом этих камер является пара алмазных наковален с плоскопарал75
лельными рабочими площадками размером ~0.2–0.7 мм, прозрачных для оптического и
рентгеновского излучения.
Рис. 2.9. Схемы сборок рабочей зоны АКВД без использования (а) и с использованием (b) металлических гаскет: 1 – алмазные наковальни, 2 – частицы рубина, 3 – образцы, 4 – металлическая прокладка (гаскета), 5 – среда, передающая давление.
Обработка исследуемого вещества в АВКД может проводиться посредством его
прямого сжатия между наковальнями (Рис. 2.9а ), а также в варианте с использованием
металлических прокладок, так называемых, гаскет (Рис. 2.9b). В последнем случае в центре гаскеты делается отверстие, формирующее рабочую зону АКВД, в которой размещаются исследуемый образец и материалы, играющие роль датчиков давления, помещаемые,
при необходимости, в гидростатическую среду, передающую давление. В качестве жидких сред, передающих давление, в работе использовались метанол-этаноловая смесь состава 4:1 и силиконовое масло, в качестве твердой среды, передающей давление, – NaCl.
Датчиками давления обычно являлись мелкие кристаллы рубина, средним размером
~2–4 мкм. Определение давления осуществлялось на основании зависимости величины
смещения R1 (694.2 нм) линии спектра люминисценции рубина от давления [199, 205]. В
ходе рентгеновских исследований измерение давления в камере проводилось также на основе уравнения состояния NaCl [206, 207].
Изучение превращений фуллерита при комнатной температуре и давлениях до 40
ГПа в условиях квазигидростатического и негидростатического сжатия системы проводи76
лись совместно с группой В.Д. Бланка с использованием оптической сдвиговой КВД с алмазными наковальнями, разработанной в этой группе [208]. Схема этой камеры, позволяющей осуществлять сдвиговую деформацию образцов под давлением, приведена на
Рис. 2.10.
Рис. 2.10. Алмазная камера высокого давления [208]: 1 – прижимной поршень, 2 –
прижимная гайка, 3 – опорный подшипник, 4 – тарельчатые пружины, 5 – корпус, 6
– подвижный поршень, 7 – юстировочное устройство, 8 – алмазные наковальни.
Сдвиг в данной камере осуществляется путем вращения верхней наковальни вокруг
оси приложения нагрузки. Алмазные наковальни (8) установлены на двух шаровых опорах. Юстировочные винты позволяют вывести центры наковален на ось вращения. Нагружение камеры осуществляется прижимной гайкой (2) с использованием тарельчатых пружин (4). При этом также есть возможность создания фиксированной нагрузки от внешнего
пресса через прижимной поршень (1). Давление в камере определялось по люминисценции рубина на оптической установке, созданной на базе спектрального комплекса
КСВУ–2. Обработка образцов фуллерита С60 проводилась как в квазигидростатических (с
использованием металлических прокладок – гаскет) так и негидростатических (без использования металлических гаскет) условиях. Характерные величины разовых сдвиговых
77
углов, использовавшихся в работе, составляли 5–10°. С целью измерения распределения
давления по диаметральному сечению рабочей площадки алмазной камеры на рабочую
поверхность наковален (диаметр которых составлял от 50 до 200 мкм) осаждались частицы рубина размером 1–3 мкм. Изменения состояний образцов под давлением регистрировались по их изображениям в проходящем свете в видимом и ближнем инфракрасном (с
помощью электронного оптического преобразователя) диапазонах оптического спектра.
Оптические и рентгеновские исследования превращений мономерных и полимерных фаз С60 при высоких давлениях проводились также с использованием АКВД типа
Мао и Белла [209] .
Рис. 2.11. Алмазная камера высокого давления типа Мао и Белла [209]: 1 – цилиндр,
2 – поршень, 3 – алмазные наковальни, 4 – полуцилиндры из карбида вольфрама, 5
– гаскета, 6 – корпус, 7 – ось рычага, 8 – опорная пластина, 9 – рычаг, 10 – пружинные шайбы, 11 – прижимной винт. На фотографии представлен вид лабораторной
установки для рентгеновских исследований со смонтированной на ней АКВД .
Камера представляет собой один из вариантов конструкций рычажного типа [199,
204]. Основным элементом камеры является металлический цилиндр (1) с подвижным
поршнем (2). Внутри блока цилиндра с поршнем закрепляются алмазные наковальни (3),
опорой для которых служат два полуцилиндра из карбида вольфрама (4), оси которых
перпендикулярны друг другу. В полуцилиндрах имеются конические отверстия для пропускания оптического и рентгеновского излучения. Усилие, создаваемое прижимным вин-
78
том (11), сжимающим пружинные шайбы (10) или одну мощную пружину, передается к
поршню с помощью рычажного механизма.
Оптические исследования различных фаз С60 при высоких давлениях выполнены,
главным образом, методом спектроскопии комбинационного рассеяния света. Эти исследования проводились на аппаратурном комплексе, разработанном К.П. Мелетовым, сотрудником Института физики твердого тела РАН. Работа осуществлялась с использованием спектрометра DILOR XY500, оборудованного системой микроанализа на базе микроскопа OLIMPUS, обеспечивающей пространственное разрешение ~1 мкм. Источником
возбуждения являлась линия 514.5 нм Ar+ лазера. Образцы исследуемых материалов размером ~100 мкм помещались в отверстие в вольфрамовой гаскете (диаметром 150–200
мкм) вместе с мелкими кристаллами рубина. Эксперименты проводились в условиях гидростатики с использованием в качестве среды, передающей давление, смеси метилового и
этилового спиртов состава 4:1.
In situ рентгеновские исследования превращений различных фаз С 60 при высоких
давлениях проводились совместно с группой Ж. Хейнса на рентгеновской установке Лаборатории физической химии конденсированных материалов Университета Монпелье II
(Франция). На фотографии, приведенной на Рис. 2.10, показан общий вид рентгеновской
установки со смонтированной на ней АКВД. Работа выполнялась на алмазных наковальнях с размерами рабочей площадки ~ 500 мкм с использованием инконелевых и вольфрамовых гаскет толщиной ~ 120 мкм. Диаметр отверстия в гаскете составлял ~ 150 мкм. Реакционная зона камеры заполнялась смесью исследуемого материала с NaCl, который
служил в качестве среды, передающей давление, датчика давления. Картины рентгеновской дифракции состояний высокого давления снимались с помощью Image Plate детектора рентгеновского излучения. Рентгеновское излучение возбуждалось с помощью тонкофокусной молибденовой трубки (λ=0.7093 Å) и направлялось на образец по каналу рент-
79
геновской капиллярной оптики, позволявшей получить рентгеновский пучок с диаметром
сечения ~ 100 мкм. Характерные времена одной рентгеновской экспозиции составляли
50–150 часов.
Съемка дифрактограмм с использованием рентгеновского синхротронного излучения проводилась на Европейском источнике синхротронного излучения в Гренобле
(Франция) на BM01A линии (λ=0.700 Å) в группе В.П. Дмитриева. Регистрация дифракционных картин осуществлялась с использованием Image Plate детектора рентгеновского
излучения (MAR345). Полученная информация считывалась и конвертировалась затем к
виду обычных дифрактограмм с помощью программного пакета Fit2D [210]. Эксперименты проводились в вариантах сборки АКВД с использованием металлических гаскет. Средой, передающей давление, служило силиконовое масло. Давление в камере измерялось с
помощью рубинового датчика.
2.3. Методы исследований состояний высокого давления при нормальных
условиях
Основными методами исследования состояний высокого давления, образующихся
в результате различных вариантов обработки систем на основе С 60, являлись рентгеновская дифракция, колебательная (ИК и КР) спектроскопия, сканирующая электронная
(СЭМ) и атомная силовая (АСМ) микроскопии.
Рентгеновская дифракция
Рентгеновские исследования порошков полученных состояний высокого давления
проводились в основном на дифрактометре INEL CPS120, оснащенном позиционночувствительным детектером, с использованием CuKα1 излучения. Порошкообразные образцы помещались в стеклянные капиляры Линдемана с внутренним сечением 0.5 мм, которые
закреплялись
в
держателе,
вращавшемся
в
процессе
съемки.
Рентгеновская съемка монокристаллических образцов осуществлялась на дифрактометре
80
ENRAF–NONIUS CAD–4 с использованием МоКα излучения (λ=0.71073 Å, графитовый
монохроматор).
ИК спектроскопия
Инфракрасные спектры пропускания образцов снимались с помощью спектрометра
Specord M80 (Карл Цейсс Йена). Исследуемые материалы тщательно перетирались и запрессовывались в таблетки с KBr.
КР спектроскопия
Спектры комбинационного рассеяния образцов регистрировались с помощью спектрометров Brucker FT Raman RTS 1000 и Dilor XY, оснащенных соответственно Nd:YAG
и Ar+/Kr+ лазерами. В качестве источника возбуждения на первом приборе использовалось излучение с длиной волны 1064 нм, на втором – с длинами волн 568.2 и 514.5 нм. Все
спектры рассеяния снимались в отражательной (backscattering) геометрии. Во избежание
повреждения образцов в процессе съемки, особенно в случаях изучения полимеризованных состояний на основе 1D и 2D полимеров С60, плотность лазерного излучения в области фокального пятна ограничивалась, как правило, значениями 0.2–1.5 Вт/см2.
Микроскопические исследования
Электронно-микроскопические исследования образцов, выполненные в работе,
проводились с использованием сканирующего электронного микроскопа DSM 982 Gemini.
Микроскопические исследования методом атомной силовой микроскопии выполнялись при комнатной температуре на приборе Nanoscope III (Digital Instruments).
Калориметрические измерения
Измерения теплоемкости полимерных фаз С60 проводились с использованием автоматизированного адиабатического вакуумного калориметра БКТ-3 и автоматического
прецизионного калориметра АДКТТМ
в Институте химии Нижегородского государ-
ственного Университета. Энтальпии деполимеризации полимерных фаз С 60 определялись
с помощью дифференциального сканирующего калориметра DSC Mettler TA3000.
81
Заключение

В экспериментальной части представлены основные характеристики
мелкокристаллического порошка и крупных монокристаллов ГЦК фазы фуллерита С60,
использовавшихся в работе в качестве исходных материалов.

Рассмотрены методические особенности in situ и ex situ вариантов исследований
превращений фуллерита С60 при высоких давлениях с использованием оптических алмазных и различных объемных камер высокого давления.

Приведено описание различных камер высокого давления и основных типов анали-
тического оборудования, использованных в настоящем исследовании.
82
ГЛАВА 3. Превращения фуллерита С60 при высоких давлениях
Превращения фуллерита С60 при высоких давлениях представляют собой сложное
сочетание физических превращений и химических твердофазных реакций, связанных с
фазовыми переходами между различными мономерными состояниями системы, реакциями одномерной, двумерной и трехмерной полимеризации молекул С60, процессами термической деструкции молекулярных и полимолекулярных состояний С 60 и последующего
структурного упорядочения продуктов деструкции. По этой причине характер и продукты
индуцируемых давлением превращений С60 зависят не только от величины приложенного
давления, но и степени гидростатичности сжатия, температуры, времени, маршрута достижения заданных р, Т параметров обработки и ряда других факторов. В настоящей работе использовались ex situ и in situ методы изучения превращений С60 под давлением с
применением как объемных камер высокого давления, так и обычных оптических и оптических сдвиговых алмазных камер, в которых возможно изучение превращений вещества,
протекающих не только при различных давлениях и температурах, но и в условиях комбинированного воздействия давления и контролируемых сдвиговых деформаций или давления и лазерного (рентгеновского) облучения. Хронологически первыми нашими исследованиями по изучению поведения С60 под давлением были исследования превращений
фуллерита С60 в условиях комбинированного воздействия давления и сдвиговых деформаций [33, 211-213].
3.1. Превращения фуллерита С60 при высоких давлениях и сдвиговых
деформациях
Уже в первых работах, посвященных изучению поведения фуллерита С 60 под давлением [23], было отмечено качественное различие состояний высокого давления, образующихся при обработке фуллерита в условиях гидростатического и негидростатического
сжатия. А в работе Нунеса-Регуэйро с соавторами [179] даже указывалось, что использование негидростатических давлений ~ 20 ГПа способно индуцировать прямое превраще83
ние фуллерита С60 в алмаз уже при комнатной температуре. С целью выяснения деталей
такого превращения было предпринято исследование поведения фуллерита С60 при высоких давлениях в условиях значительных сдвиговых деформаций.
Изучение поведения фуллерита С60 при высоких давлениях и высоких сдвиговых
деформациях проводилось с использованием оптической сдвиговой камеры высокого давления с алмазными наковальнями, разработанной В.Д. Бланком с сотрудниками [208]. В
данной камере контролируемые сдвиговые деформации передавались на образец под давлением посредством плавного вращения одной из наковален вокруг оси приложения
нагрузки. Применение сдвиговых деформаций способно существенно уменьшить величину гистерезиса структурного фазового превращения, делая возможным четкое выделение
области образования новой фазы высокого давления, формирующейся в результате фазового перехода. Мелкокристаллический порошок фуллерита С60 использовался в качестве
исходного материала. Обработка порошка осуществлялась в двух вариантах: без использования (негидростатически) и с использованием (квазигидростатически) металлических
гаскет (тонких металлических пластинок с цилиндрическим отверстием, диаметр которого
был меньше размера рабочей площадки наковальни). Состояние образцов под давлением
регистрировалось по их изображениям в проходящем свете в видимом диапазоне и в инфракрасном (с помощью электронного оптического преобразователя) диапазоне 900 –
1000 нм. Измерение распределения давления по диаметральным сечениям образцов производилось по рубиновой шкале давления. С этой целью на рабочей поверхности алмазной наковальни  400 мкм осаждались частицы рубина размером 1–3 мкм. Среднее расстояние между этими частицами составляло ~ 10 мкм. Спектры, индуцируемые лазерным
излучением флуоресценции частиц рубина, регистрируемые с шагом ~ 10 мкм вдоль диаметра образца, позволяли таким образом получать распределение давления вдоль любого
произвольно выбранного диаметрального сечения рабочей площадки.
На Рис.3.1 показано диаметральное распределение давления в образце С60, усред84
ненное по пяти диаметральным сечениям, после нагружения до 40 ГПа и воздействия
сдвиговой деформации на общий угол 40°. Обработка проводилась при комнатной температуре без использования гаскеты. На приведенном рисунке отчетливо видны три ступенчатые аномалии в распределении давления при 2.3 0.3, 60.5 и 182 ГПа. Подобные аномалии связаны с изменением упругих модулей и объема вещества при фазовом переходе и
возникают на границах соответствующих фаз. Заметим, что в нашем случае эти аномалии
в распределении давления явно коррелируют с наблюдаемыми оптически границами между различными состояниями высокого давления С60, помеченными римскими цифрами I–
V, которые имеют различные коэффициенты поглощения в видимом и ближнем ИК диапазонах. При минимальном сжатии исходный порошок фуллерита С60 имеет желтую ок20
IV-->V
р, ГПа
15
10
5
III-->IV
II-->III
0
0.1
0.2
0.3
0.4
х, мм
Рис.3.1. Распределение давления в образце фуллерита С60 после его нагружения до
40 ГПа и сдвиговой деформации на общий угол 40°.
раску в проходящем свете. При небольшом повышении давления порошок становится
красным. Однако, в виду того, что давление перехода является довольно низким, величину давления, отвечающего данному переходу, достоверно зарегистрировать по рубиновой
шкале не удалось. При 2.3 ГПа образец становится непрозрачным в видимой области
спектра, но остается прозрачным в ИК диапазоне. В результате фазового превращения при
6.0 ГПа образец становится непрозрачным как в видимой, так и ближней ИК области. Переход при 18 ГПа приводит к тому, что образец становится снова прозрачным: сначала в
85
ИК, а после сдвиговой деформации и в видимой области. Оптически наблюдаемые границы между различными состояниями С60 помечены стрелками на Рис. 3.1. Учитывая
наблюдаемые различия, исходное желтое состояние С60, отвечающее ГЦК фазе фуллерита
С60, было обозначено цифрой I, красное состояние – цифрой II, а остальные состояния соответственно цифрами III, IV и V. Следует заметить, что переход II-III является обратимым, а состояния IV и V остаются метастабильными при нормальных условиях. В обобщенном виде полученные экспериментальные данные представлены в Таблице 3.1.
Таблица 3.1. Превращения фуллерита С60 при комнатной температуре в условиях
комбинированного воздействия давления и высоких сдвиговых деформаций.
Давление
Состояния
Обратимость
перехода
Оптические
свойства:
Видимая область
ИК область
(900-1100 нм)
Отнесение
состояний
0.1 МПа
< 0.5 ГПа
I
2.3 + 0.3 ГПа
II
↔
6.0 + 0.5 ГПа
III
↔
18 + 2 ГПа
IV
→
V
→
Желтый
Красный
Непрозрачный
Непрозрачный
Прозрачный
Прозрачный
Прозрачный
Прозрачный
Непрозрачный
Прозрачный
Мономерное
стеклообразное
Низкомолекулярные
1D и 2D полимеры
С60
3D полимеры
С60
Мономерная Мономерная
ГЦК
фаза ПК фаза С60
С60
состояние С60
На Рис. 3.2 показано распределение давления на рабочей площадке наковальни,
возникающее после нагружения таблетки фуллерита С60, помещенной в стальную гаскету,
до 20 ГПа и последующей сдвиговой деформации. Данный вид распределения давления
свидетельствует о том, что основная часть приложенной нагрузки концентрируется на
центральной зоне образца, занимаемой V состоянием высокого давления, которое должно
обладать высокими значениями упругих модулей.
Кроме того было обнаружено, что сдвиговая деформация образца, заключенного в
гаскету, при давлении 20 ГПа сопровождается его проскальзыванием по поверхности
86
наковальни. При этом на поверхности алмазной наковальни образуются механические
дефекты в виде борозд шириной 1-2 мкм (Рис.3.3). Цилиндрический характер размещения
30
р, ГПа
20
10
0
0.1
0.2
х, мм
0.3
0.4
Рис. 3.2. Распределение давления в образце фуллерита С60 после его нагружения до
20 ГПа и сдвиговой деформации в алмазной камере с использованием гаскеты.
борозд на наковальне показывает, что они связаны с механическим повреждением поверхности наковальни в процессе ее вращения под давлением.
Рис. 3.3. Фотографии рабочей поверхности алмазной наковальни со следами повреждений, вызванных сдвиговой деформацией образца при 20 ГПа.
Данный факт свидетельствует о том, что твердость образующегося состояния высокого давления С60 сопоставима с твердостью алмаза при 20 ГПа.
С целью идентификации состояний высокого давления были выполнены электронно-микроскопическое изучение образцов, извлеченных из камеры высокого давления, и
87
исследование их КР спектров. Изучение образцов методом просвечивающей электронной
микроскопии показало, что состояния IV и V являются аморфными состояниями [213].
При этом состояние IV под действием электронного облучения превращается в кристаллическую фазу. Индицирование полученной дифракционной картины, выполненное с использованием золота в качестве стандарта, показало, что продуктом превращения является
мономерная ГЦК фаза фуллерита С60. Данный факт позволяет заключить, что состояние
IV представляет собой слабоупорядоченное полимеризованное состояние С60, предположительно на основе низкомолекулярных смесей линейных и разветвленных полимеров.
КР спектры исходного фуллерита С60, IV и V состояний высокого давления приве-
Интенсивность, отн. ед.
дены на Рис. 3.4.
Рамановский сдвиг, см
-1
Рис. 3.4. КР спектры исходного фуллерита С60 (а) и состояний IV(b) и V (c), снятые
при нормальных условиях после разгрузки алмазной камеры.
Сравнительный анализ спектров показывает, что все линии исходного фуллерита
представлены в КР спектре IV состояния. Однако эти линии в спектре IV состояния уширяются и испытывают некоторое смещение. Данный факт позволяет заключить, что молекулярный кластер С60 остается структурообразующим элементом IV состояния. Уширение
88
полос, смещение положений их максимумов, перераспределение относительных интенсивностей основных линий и появление широкой диффузной полосы в районе 1000 –1300
см-1 может быть объяснено неупорядоченной полимеризацией С60 под давлением в условиях значительных сдвиговых деформаций.
Следует заметить, что применение сдвиговых деформаций способно существенно
понизить давление перехода между различными состояниями, образующимися в алмазной
камере при комнатной температуре. Так было установлено, что превращение состояния III
в IV в условиях простого нагружения алмазной камеры происходит при давлении
132 ГПа. Применение сдвиговой деформации понижает это давление до 6.00.5 ГПа.
КР спектр V состояния характеризуется наличием трех широких полос в районах
200–800, 1000–1300 и 1300–1750 см-1. При этом наиболее интенсивная полоса наблюдается
при 1550 см-1. Учитывая характер трансформации КР спектров в этой области при увеличении давления, можно предположить, что широкая полоса при 1550 см-1 в спектре V состояния формируется в процессе дальнейшего уширения, смещения и перекрытия полос
при 1459 и 1560 см-1, наблюдаемых в КР спектре IV состояния.
Полоса при 1550 см-1 V состояния находится в области спектра, в которой наблюдаются основные полосы КР спектров графита и различных других атомарных состояний
углерода, известных как состояния аморфного углерода и алмазоподобных углеродных
материалов. Структуры этих материалов характеризуются различным соотношением sp2 и
sp3 гибридизованных состояний углерода. Основными линиями КР спектров графитоподобных материалов на основе sp2 состояний углерода являются, так называемые, D и G
линии при 1350 и 1580 см-1 [50, 53]. Характеристическая линия КР спектра алмаза находится при 1332 см-1 [51]. Принимая во внимание, что указанные характеристические линии атомарных sp2 и sp3 состояний углерода не наблюдаются в явном виде в КР спектре V
состояния можно предположить, что оно как и состояние IV представляет собой неупорядоченное полимеризованное состояние С60. Дополнительным подтверждением этого мо89
жет служить наличие в спектре V состояния широкой полосы в районе 500 см-1, которая
могла образоваться в результате уширения и взаимного перекрытия по мере повышения
давления полос при 268, 350, 443, 530, 600, 700 и 760 см-1, наблюдаемых в КР спектре IV
состояния.
Структурное различие состояний IV и V, очевидно, связано с различием степени
полимеризации молекул С60 в этих состояниях. Исключительно высокие механические
свойства состояния V, твердость которого сопоставима с твердостью алмаза, свидетельствуют о том, что в отличие от состояния IV оно представляет собой трехмернополимеризованную углеродную структуру, т.е. некую жесткую пространственную сетку на основе
sp2 и sp3 состояний углерода. При этом отсутствие четко выраженных пиков в КР спектре
V состояния говорит о случайном характере процесса трехмерной полимеризации С60 при
формировании данного состояния, следствием чего является и отсутствие кристаллического упорядочения в системе.
В отличие от состояния IV состояние V демонстрирует высокую стабильность под
действием как электронного, так и лазерного облучения. Так, даже десятикратное превышение мощности лазерного излучения, вызывавшей процессы деполимеризации состояния IV, не приводили к видимой деструкции V состояния.
В своей совокупности приведенные данные позволяют провести следующее отнесение состояний С60, наблюдаемых в оптической сдвиговой камере высокого давления.
Состояние I – исходная ГЦК фаза фуллерита С60. Состояние II – ПК фаза фуллерита С60.
Состояние III – стеклообразное состояние фуллерита С60. Состояние IV – смесь линейных
и других типов низкомолекулярных полимеров, образующихся в результате реакций (2+2)
циклоприсоединения молекул С60. Состояние V – сверхтвердая неупорядоченная трехмернополимеризованная углеродная структура на основе кластера С60.
90
3. 2. Превращения фуллерита C60 при высоких давлениях и температурах
Основная масса экспериментальных данных о состояниях высокого давления, образующихся в результате индуцируемых давлениями и температурами превращений мономерной ГЦК фазы фуллерита С60, в работе получена методом ex situ [214-222], заключавшемся в обработке исходных материалов при различных фиксированных значениях
давления, температуры и времени изотермической выдержки, быстрой закалке образующихся состояний до комнатной темературы под давлением, разгрузке аппарата и последующем изучении полученных образцов различными методами при нормальных условиях. С методической точки зрения данная часть исследований ставилась как изучение эволюции структурных, колебательных и других свойств системы для различных изобарических или изотермических сечений р–Т диаграммы. В своей совокупности полученные результаты позволяют построить р–Т диаграмму превращений С60 в широкой области давлений и температур.
В ряде экспериментов дополнительно исследовалось влияние на свойства состояний высокого давления маршрутов р, Т обработки и времени изотермической выдержки.
Обычно в работах при высоких давлениях используется так называемый р, Т маршрут достижения требуемых р, Т параметров эксперимента, при котором вначале при комнатной
температуре осуществляется нагружение системы до заданного значения давления, а затем ее нагрев. В данном случае изучались также продукты обработки, полученные с использованием Т, р маршрута, при котором нагрев системы до заданного значения температуры при атмосферном или небольшом «контактном» давлении производится до ее основного нагружения. Времена изотермической выдержки образцов в базовых сериях экспериментов составляли, как правило, 1000 сек., в случаях кинетических исследований менялись от 1 до 100000 сек. В сводном виде результаты исследований, полученные методом
закалки под давлением в условиях квазигидростатического сжатия, представлены на р –Т
диаграмме (Рис. 3.5).
91
Алмаз
2080
A
1820
1560
A1
A2
T, K
1300
1040
T-2D
ГЦК
780
Mp
R-2D
O-1D
ГЦКВД- 3D
M + D + Tp + 1D + 2D
520
ГЦКВД
M+D
260
ПК
M
СС
0
0
2
4
6
8
10
12
14
16
р, ГПа
Рис. 3.5. р–Т диаграмма существования атомных (А), молекулярных (М) и полимолекулярных (Мр) углеродных структур, образующихся в результате обработки фуллерита С60 в условиях квазигидростатического сжатия. Сплошными линиями показаны линии фазовых равновесий между мономерной ГЦК и полимеризованными состояниями С60, мономерными ГЦК и ПК фазами С60, мономерной ПК фазой и стеклообразным состоянием (сс) С60 по данным работ [24, 26, 30, 122, 167, 223].
Данная диаграмма не является классической равновесной фазовой диаграммой, поскольку на ней одновременно представлены как равновесные при определенных р, Т параметрах, так и метастабильные состояния системы. Рис. 3.5 представляет неравновесную
(«кинетическую») р–Т диаграмму превращений С60, отражающую состав продуктов обработки ГЦК фазы фуллерита С60 при различных р, Т параметрах в условиях квазигидростатического сжатия и временах изотермической выдержки, не превышавших, как правило,
10000 сек. Светлые кружочки, треугольники, квадраты, ромбы и светлые гексагоны означают соответственно мономерную ГЦК фазу С60, орторомбическую (1D), тетрагональную
(2D), ромбоэдрическую (2D) полимерные фазы С60 и атомные углеродные состояния (А1),
92
образующиеся в результате термической деструкции мономерной и 2D полимерных фаз
С60 при давлениях ниже ~ 9 ГПа.
Светлые кружочки с точкой и крестиком в центре означают разупорядоченные
низкомолекулярные ГЦК фазы высокого давления (ГЦКВД). Данный термин был предложен Ивасой с соавторами [31] для обозначения полимеризованных состояний С60 на основе смесей различного состава мономерных, димерных, тримерных и других низкомолекулярных полимерных молекул С60. Рентгеновские дифрактограммы этих состояний качественно соответствуют дифрактограмме разупорядоченной ГЦК фазы С 60. Возникновение
такого рода состояний является следствием частичной неупорядоченной полимеризации
молекул ГЦК фазы фуллерита С60, при которой изначально существует равная вероятность образования ковалентных межмолекулярных связей с любой из 12 ближайших соседних молекул С60.
Пентагонами и пентагонами с точкой на диаграмме выделены различные трехмернополимеризованные (3D) разупорядоченные ГЦК фазы С60 высокого давления (ГЦКВД3D). Черные гексагоны соответствуют атомным углеродным состояниям, образующимся
на основе продуктов термобарической деструкции 3D полимеризованных состояний С60
при давлениях выше 9 ГПа. Звездочкой отмечены р, Т параметры образования алмаза.
Частично заштрихованные треугольники, квадраты и ромбы означают, что, наряду
с орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической фазами, образцы полученные при
временах изотермической выдержки ~ 1000 сек., содержат примеси других полимерных
фаз. При этом линии фазовых равновесий между различными полимеризованными состяниями С60 наносились с учетом результатов экспериментов по изучению кинетики образования полимерных фаз С60, т.е. с учетом экспериментов с длительными временами изотермической выдержки вплоть до 100000 сек.
Согласно представленной диаграмме в зависимости от величин давления и температуры обработки фуллерита продуктами превращений могут быть как алмаз – термоди93
намически стабильная, так и многочисленные метастабильные модификации углерода,
которые ввиду сложности механизмов превращений и сравнительно низких для углеродной системы температур оказываются довольно устойчивыми и легко закаливаются под
давлением.
Используя в качестве критерия классификации характер основного структурообразующего элемента: атом, молекула, полимолекулярный кластер, эти состояния можно разделить, как минимум, на 3 класса углеродных структур: (i) чисто «молекулярные» (М), в
которых структурообразующим элементом является индивидуальная молекула С 60;
(ii)
полимолекулярные (Мр), в которых структурными единицами являются полимерные кластеры С60 с различным характером межмолекулярных связей; и (iii) атомные (А), представляющие собой разные, порой довольно сложные композиции неупорядоченных и
двухмерно- или трехмерноупорядоченных состояний углерода, в которых выделение целого кластера С60 или его крупных фрагментов различными физическими методами уже
невозможно. Очевидно, что полимолекулярные состояния в этом случае могут рассматриваться и как промежуточные состояния системы, переходные между чисто молекулярными и атомными состояниями.
Области существования этих 3 классов углеродных материалов отмечены на диаграмме соответственно 3 крупными буквами М, Мр, А. Кроме того, на диаграмме отражена информация о структуре кристаллических и аморфных углеродных фаз, образующих
эти 3 класса материалов. Учитывая тот факт, что смена структурообразующего элемента
системы в ряду: молекула – полимолекулярный кластер – атом, сопровождается качественными изменениями как самого кластера С60, так и кристаллической структуры твердой фазы в целом, методы рентгеновской дифракции и колебательной спектроскопии оказываются наиболее эффективными инструментами изучения продуктов термических превращений фуллерита С60 при высоких давлениях. При этом базовыми для построения р–Т
диаграммы превращений С60 были данные температурных зависимостей структуры состо94
яний высокого давления, полученные по результатам ренгенофазового анализа. В качестве
004Г
102Г
2.5 ГПа
101Г
002Г
1.5 ГПа
100Г
иллюстрации на Рис. 3.6 показана эволюция рентгеновских дифрактограмм углеродных
1273 K
1023 К
ГЦК С60 + Т
1773 K
973 К
1473 K
T+O
873 K
O+T
773 K
1123 K
O
723 K
973 K
873 K
D
423 K
573 K
ГЦК С60 исходный
15
20
25
30
35
40
45
50
10
15
20
25
30
35
2, градус
40
002Г
004Г
102Г
100Г
6.0 ГПа
101Г
002Г
2, градус
8.0 ГПа
45
100Г
10
ГЦК С60 исходный
Интенсивность, отн. ед.
1973 K
293 K
50
55
60
004Г
573 K
473 K
102Г
D+O
D+O
101Г
Интенсивность, отн. ед.
ГЦК С60
2173 K
1673 K
1873 K
1123 K
1573 K
1073 K
1073 K
998 K
973 K
773 K
873 K
573 K
473 K
423 K
373 K
ГЦК С60 исходный
15
20
25
30
35
40
45
50
55
60
10
15
20
25
30
2, градус
40
Алмаз
002Г
111А
002Г
9.5 ГПа
35
45
50
293 K
55
60
2, градус
15 ГПа
111А
10
ГЦК С60 исходный
Алмаз
Интенсивность, отн. ед.
2073 K
2173 K
1873 K
1773 K
1773 K
1273 K
1273 K
973 K
ГЦК С60 исходный
10
15
20
25
30
35
2, градус
40
45
873 K
1073 K
773 K
473 K
373 K
873 K
573 K
293 K
50
ГЦК С60 исходный
55
60
10
15
20
25
30
35
40
45
50
293 K
55
60
2, градус
Рис. 3.6. Рентгеновские дифрактограммы исходной ГЦК фазы фуллерита С60 и продуктов ее обработки при давлениях 1.5, 2.5, 6.0, 8.0, 9.5, 15 ГПа и различных температурах в условиях квазигидростатического сжатия.
95
состояний, полученных на основе ГЦК фазы фуллерита С60, в зависимости от температуры обработки для изобарических сечений р–Т диаграммы при 1.5, 2.5, 6.0, 8.0, 9.5 и 15
ГПа.
Представленные эволюционные картины наглядно демонстрируют структурное
различие дифрактограмм, относящихся к молекулярным, полимолекулярным и атомным
состояниям системы.
Четкие острые пики на дифрактограмме мономерной ГЦК фазы фуллерита С60 свидетельствуют о том, что исходный материал представляет собой молекулярный кристалл с
высокой степенью совершенства. Качественным свидетельством того, что структурообразующий элемент системы представляет собой крупную молекулу, является присутствие на
дифрактограмме ГЦК фазы С60 серии дифракционных пиков в области 2Θ = 10-24°. Процессы одномерной, двумерной и трехмерной полимеризации С60, сопровождающиеся
уменьшением межмолекулярных расстояний в исходной системе вследствие образования
ковалентных С–С связей между молекулами, приводят к соответствующим искажениям
молекулярной структуры С60 и структуры исходной кристаллической фазы. Начальные
этапы процессов полимеризации приводят к уширению дифракционных пиков исходной
мономерной фазы и некоторому смещению положений их максимумов в сторону больших
углов. В дальнейшем в случае упорядоченной полимеризация наблюдается расщепление
этих пиков и появление дополнительных рефлексов. При этом характер расщепления дифракционных пиков, восходящих к мономерной ГЦК фазе, однозначно связан с типом ее
искажения (ромбическим, тетрагональным, ромбоэдрическим) только в случаях формирования полимерных фаз с четко выраженной кристаллической структурой. Сохранение дифракционных линий в области 10–24° является свидетельством того, что сам кластер С60,
претерпевший определенные искажения в процессах полимеризации, остается структурообразующей единицей системы.
96
Первым качественным признаком деструкции кластера С 60 при повышенных температурах обработки является появление на дифрактограммах нескольких широких диффузных линий, наиболее яркие из которых расположены в районе 20 –30° и 41–47°. Деструкция полимерных состояний С60 сопровождается постепенным снижением интенсивности и окончательным исчезновением дифракционных линий в интервале углов 10 –24°,
характерных для молекулярного кластера. Полученные экспериментальные данные свидетельствуют о том, что предел термической стабильности кластера С60 сравнительно мало
зависит от давления или типа полимера, образующегося на его основе, и составляет
~1000 K, что практически совпадает с пределом термической стабильности фуллерена С 60
при атмосферном давлении [161]. Хотя следует отметить, что приведенное значение предела термической стабильности полимеризованных состояний С60 не является строгой индивидуальной термодинамической характеристикой вещества, аналогичной Тпл или Ткип,
так как содержит значительную кинетическую составляющую, поскольку реально деструкция полимерных фаз С60 при температурах ~ 1000 K не является фазовым превращением, связанным с переходом фазовой границы между определенными равновесными,
в прилегающих к фазовой границе областях р–Т диаграммы, молекулярными, полимолекулярными и атомными фазами. Поэтому при увеличении времени изотермической выдержки образцов выше 1000 сек. наблюдается определенное снижение предела термической стабильности полимерных фаз С60, которое может достигать нескольких десятков
градусов в зависимости от длительности обработки материала. По этой причине предел
термической стабильности полимеризованных состояний С60 показан на р–Т диаграмме
превращений широкой пунктирной линией.
Интересно отметить, что, в отличие от термического, так называемый барический
предел стабильности кластера С60 более-менее однозначно до сих пор не определен. В
определенной мере это подтверждает теоретические выводы о необычайно высокой стабильности молекулы С60. Причем заметим, что приведенное выше значение температуры
97
начала деструкции С60 при атмосферном давлении лишь со значительной степенью условности можно считать пределом термической стабильности С60, поскольку это скорее предел химической стабильности, а не собственно термический предел стабильности индивидуальной молекулы С60.
Полученные результаты позволяют проследить эволюцию образующихся атомных
углеродных состояний в зависимости от температуры вплоть до ~ 2200 K. Внешне температурные зависимости рентгеновских дифрактограмм атомных углеродных состояний,
полученных при различных давлениях, представляют картину типичную для эволюции
рентгеновских дифрактограмм углеродных материалов в процессе графитизации. Дифрактограммы образцов, полученных в результате деструкции полимерных фаз С 60 при температурах ~ 1000–1200 K, качественно подобны дифрактограммам материалов, образующихся на заключительных стадиях карбонизации и начальных стадиях графитизации различных углеродсодержащих соединений [39, 40, 42, 224-226], которые также характеризуются наличием нескольких широких диффузных линий, наиболее яркие из которых расположены в районе 20–30, 41–47 и 72–80°.
Появление диффузных полос при 41–47° и 72–80°, соответствующих по своему положению двумерным (10) и (11) рефлексам графенового слоя, свидетельствует о наличии
в системе небольших фрагментов графеновых слоев с различной степенью дефектности
[39, 40]. Широкая полоса в районе 20–30°, положение максимума которой приблизительно
соответствует положению дифракционного пика (002) графита, как известно [39, 40], говорит о том, что значительная часть этих двумерноупорядоченных углеродных кластеров
входит в состав кристаллитов из упаковок наноразмерных графеновых слоев, содержащих
несколько (~ 2–7) слоев. Наноразмерные частицы такого рода иногда называют нанографитом. Однако следует подчеркнуть, что это название является совершенно условным,
поскольку отсутствие на дифрактограммах этих материалов трехмерных (hkl) рефлексов
98
говорит об отсутствии в них характерного для графита трехмерного упорядочения графеновых плоскостей.
Существенное повышение уровня фона на рентгенограммах образцов, полученных
при температурах выше 1000 К, свидетельствует о наличии в этих образцах определенной
доли неорганизованных атомов углерода, т.е. атомов углерода не входящих в двумерные
графеновые сруктуры [40]. Доля неорганизованных атомов углерода с ростом температуры обработки постепенно снижается. Согласно данным, приведенным на Рис. 3.6, последовательное повышение температуры обработки приводит к постепенному уменьшению
ширины линии (002) и смещению положения ее максимума к значению 26.56°, соответствующему положению дифракционного пика (002) в структуре совершенного графита.
Эти изменения дифрактограмм свидетельствуют об увеличении размеров графеновых
слоев, увеличении числа слоев, входящих в упаковки, и уменьшении межслоевого расстояния в этих упаковках.
Пользуясь формулами Уоррена–Шеррера [39, 41], выражающими связь средних латеральных размеров (La) и высоты (толщины) упаковки графеновых слоев (Lc) с шириной
соответствующих (10), (11) и (002) пиков в работе проведена оценка средних размеров частиц нанографита, образующихся при различных давлениях и температурах обработки,
превышающих предел термической стабильности кластера С60. Согласно нашей оценке
средние размеры графеновых слоев (La), образующихся наночастиц, находятся в пределах
от 20 до 40 Å и слабо зависят от давления и температуры обработки. Высота упаковок
графеновых слоев (Lc) при давлениях ниже 9 ГПа также довольно слабо зависит от давления обработки, но демонстрирует выраженную зависимость от температуры. Так, повышение температуры обработки от 1100 до 2000 К при давлениях 6.0 и 8.0 ГПа сопровождается увеличением среднего размера высоты упаковок Lc от 30 до 110 Å. При давлениях
выше 9 ГПа Lа и Lc параметры наночастич составляют 20–40 Å и не зависят явно от давления и температуры обработки.
99
Полученные данные показывают, что процесс графитизации материалов на основе
фуллерена в отличие от графитизации молекулярных кристаллов на основе углеводородов, сравнительное изучение термических превращений которых под давлением проведено в работе на примере нафталина, адамантана, антрацена, пентацена, перилена и коронена [226, 227], не завершается образованием совершенного графита при температурах обработки вплоть до 2200 К. В целом, общий вид и характер температурных зависимостей
рентгеновских дифрактограмм атомных состояний, образующихся в результате термической деструкции мономерной и различных полимерных фаз С60 при высоких давлениях,
свидетельствует о том, что они относятся к разряду слабографитирующихся углеродных
материалов. Эти материалы представляют собой широкий класс композиционных материалов на основе упорядоченных и неупорядоченных состояний углерода [42].
Упорядоченные состояния, как правило, представлены отдельными фрагментами
графеновых слоев размером ~ 16–40 Å с различной степенью дефектности и небольшими
кристаллитами из (2–7)-слойных упаковок этих слоев. Характерной особенностью неграфитирующихся материалов является то, что в них отдельные графеновые слои и наноразмерные кристаллиты, имеющие произвольную ориентацию, связаны между собой сеткой
случайных ковалентных связей атомов неупорядоченного углерода, находящихся в основном в sp2 и sp3 гибридизованных состояниях. Организованные таким образом композиты,
по причине наличия в них трехмерных сеток связности углеродных атомов, характеризуются повышенной твердостью. Хотя очевидно, что свойства композитов такого рода могут быть весьма различными в зависимости от конкретного состава и относительного содержания упорядоченной и неупорядоченной форм углерода.
Рентгеновские данные приведенные на Рис. 3.6, обнаруживают интересную особенность в эволюции рентгеновских дифрактограмм атомных углеродных состояний А1 и
А2 в зависимости от температуры, проявляющуюся в том, что в области состояний А1, т.е.
при давлениях ниже 9 ГПа, смещение положений максимумов диффузных пиков (002) с
100
ростом температуры в сторону положения, отвечающего структуре совершенного графита
(2Θ = 26,56°), происходит со стороны малых, а в области А2 – больших углов. Это свидетельствует о том, что упаковки графеновых плоскостей, формирующиеся в процессах
термической деструкции полимеризованных состояний С60 при давлениях ниже 9 ГПа,
имеют межслоевые расстояния (Lc) большие, чем в структуре графита. В кристаллитах,
полученных при давлениях выше 9 ГПа межслоевые расстояния оказываются меньше значения d002 графита, т.е. упаковки графеновых слоев в этом случае оказываются в сжатом
состоянии. Данный факт позволяет говорить об определенном различии атомных углеродных состояний А1 и А2, образующихся в результате термической деструкции мономерной ГЦК, 2D полимерных фаз С60 и 3D полимеризованных состояний С60, связанном в
конечном счете с давлением обработки.
Анализ полученных материалов дает основания полагать, что эти различия связаны
с особенностями эволюции системы на основе С60 при давлениях до 9.0 и выше 9.0 ГПа.
Подобие углеродных состояний, образующихся в результате обработки ГЦК фазы
С60, во всей исследованной области давлений до 15 ГПа сохраняется лишь при сравнительно невысоких температурах обработки (ниже ~ 500 K) и малых (меньше ~ 1000 сек.)
временах изотермической выдержки. Образующиеся в этом случае материалы представляют собой твердые растворы низкомолекулярных фракций полифуллеренов С60 различного состава. Дифрактограммы такого рода материалов напоминают дифрактограмму исходной ГЦК фазы С60, пики которой уширены и смещены в сторону больших углов, что
формально свидетельствует о понижении степени упорядоченности системы и уменьшении размера кубической ячейки. Значение параметра (а) кубической ячейки при этом понижается в зависимости от давления, от исходных 14.17 Å для ГЦК фазы С60 при атмосферном давлении до 12.7 Å при 15 ГПа и температуре 473 К.
По мере дальнейшего повышения температуры характер эволюции системы в
области давлений ниже и выше 9 ГПа начинает существенно различаться.
101
При температурах ~ 500–1000 К и давлениях ниже 9 ГПа твердые растворы низкомолекулярных полимерных фракций С60 по мере повышения давления постепенно трансформируются в различные (орторомбическую, тетрагональную и ромбоэдрическую кристаллические) полимерные фазы С60 на основе упаковок линейных (1D) и двух типов двумерных (2D) полимеров, с псевдоквадратичной и псевдогексагональной геометрией слоя,
образующихся за счет реакций (2+2) циклоприсоединений С60. Характерной особенностью этих кристаллических фаз С60 является наличие в них ван-дер-ваальсовых взаимодействий, связывающих 1D и 2D полимеры С60 в молекулярные упаковки.
Наличие ван-дер-ваальсовых связей в орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической фазах С60 является причиной мягкости и невысоких механических свойств
этих материалов. Характерной особенностью и объединяющим признаком этих фаз высокого давления и димеризованного состояния С60 является также то, что их отжиг в вакууме
в области температур 450–570 К сопровождается их полной деполимеризацией с образованием исходной мономерной ГЦК фазы С60. На Рис. 3.7 представлены температурные
зависимости рентгеновских дифрактограмм, позволяющие проследить основные стадии
процессов деполимеризации орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической кристаллических полимерных фаз С60 при атмосферном давлении.
Учитывая качественное подобие диффрактограмм мономерной ГЦК фазы и димеризованного состояния С60, представляющего собой один из вариантов разупорядоченной
ГЦК фазы высокого давления – ГЦКВД1, процесс деполимеризации димеризованного состояния прослежен на Рис. 3.8 на основании изменения параметра «а» кубической ячейки
димеризованного состояния при повышении температуры. На Рис. 3.8 показано также
изменение ширины (111) и (220) дифракционных пиков ГЦК фаз в процессе деполимеризации димеризованного состояния.
102
Мономерная ГЦК фаза С60
559 K
550 K
543 K
Интенсивность, усл. ед.
535 K
526 K
520 K
512 K
503 K
496 K
489 K
481 K
473 K
465 K
458 K
450 K
443 K
433 K
428 K
Полимерная О фаза / исходная 293 К
10
15
20
25
30
35
Мономерная ГЦК фаза С60 573 K
Интесивность, усл. ед.
563 K
553 K
545 K
536 K
527 K
517 K
508 K
500 K
488 K
478 K
465 K
458 K
403 K
Полимерная Т фаза / исходная 293 К
10
15
20
25
30
Мономерная ГЦК фаза С60
35
519 К
515 K
Интенсивность, усл. ед.
504 K
496 K
492 K
488 K
484 K
481 K
477 K
473 K
469 K
461 K
450 K
442 K
433 K
370 K
Полимерная R фаза / исходная 293 К
10
15
20
25
30
35
2, градус
Рис. 3.7. Температурные зависимости рентгеновских дифрактограмм орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической кристаллических полимерных фаз С 60 при
атмосферном давлении.
103
14.30
(A)
a(A)
14.20
14.10
14.00
13.90
50 100 150 200 250 300 350 400 450 500 550
T(K)
0.16
(B)
FWHM
111
220
0.14
0.12
0.10
50 100 150 200 250 300 350 400 450 500 550
T(K)
Рис. 3.8. Температурные зависимости параметра «а» кубической ячейки димеризованного состояния и ширин (111) и (220) дифракционных пиков при атмосферном
давлении.
Полученные данные наглядно показывают, что деполимеризация димеризованного
состояния при атмосферном давлении происходит в диапазоне температур 375–500 К и
завершается образованием мономерной ГЦК фазы С60.
Термическая деструкция полимерных фаз С60 под давлением в диапазоне температур 1000–2200 К, как следует из Рис. 3.6, сопровождается образованием последовательности слабографитирующихся атомных углеродных состояний. При этом можно заметить,
что последовательное повышение температуры обработки атомных состояний, полученных при давлениях 2.5, 6.0, 8.0 ГПа, сопровождается постепенным уменьшением ширины
и смещением положения максимума диффузной полосы (002) в районе 20 –30° в сторону
больших углов, что свидетельствует об увеличении числа слоев и уменьшении межслоевого расстояния в образующихся упаковках графеновых слоев. Однако даже при максимальных температурах на дифрактограммах не наблюдается разрешение двумерных рефлексов, что говорит об отсутствии трехмерного упорядочения в упаковках графеновых
104
слоев. То есть, строго говоря, в системе не происходит образования графита даже при
максимальных тепературах обработки, использованных в работе.
Рентгеновские дифрактограммы полимеризованых состояний С60, полученных на
наших экспериментальных установках при давлениях выше 9 ГПа в области температур ~
575–1000 К (Рис. 3.6), характеризуются наличием 5–7 широких диффузных линий в диапазоне 2Θ 10–35°. Как уже отмечалось, наличие дифракционных линий в районе 10–25°
говорит о том, что молекулярный кластер остается структурообразующим элементом полимеризованного состояния. Вместе с тем значительная ширина дифракционных линий и
отсутствие выраженных рефлексов на больших углах свидетельствует о том, что полученные полимеризованые состояний С60 представляют собой кристаллиты относительно небольших размеров со слабо выраженным дальним порядком. Представленные дифрактограммы не позволяют осуществить однозначное экспериментальное определение структуры полимеризованных состояний. В отсутствии четко выраженных расщеплений и появления дополнительных пиков, которые должны возникать в результате превращений исходной мономерной фазы фуллерита С60, связанных полимеризацией и образованием новой полимерной фазы С60 с более низкой симметрией, полученные полимеризованные
состояния С60, с некой долей условности, по аналогии с разупорядоченной ГЦК фазой,
предложенной Иваса для обозначения низкомолекулярных полимеризованных состояний
С60, могут быть охарактеризованы как разупорядоченные ГЦК фазы высокого давления на
основе высокомолекулярных трехмернополимеризованных состояний С60. Поскольку
именно трехмерной (3D) полимеризацией молекулярных кластеров С 60 и возникновением
в системе трехмерной сетки жесткости на основе атомов углерода, связанных между собой sp2 и sp3 связями, могут быть объяснены высокие прочностные свойства углеродных
состояний, образующихся в рассматриваемом диапазоне давлений и температур, микротвердость которых в ряде случаев находится на уровне микротвердости алмаза.
105
Дополнительным доказательством того, что молекулярные кластеры С60 остаются
базовыми структурообразующими эементами углеродных материалов служат массспектры образцов, полученных в рассматриваемой области давлений и температур.
Рис. 3.9. Масс-спектр образца трехмерного полимеризованного состояния С60, синтезированного при 9.5 ГПа и 673 К.
На Рис. 3.9 приведен масс-спектр образца трехмерного полимеризованного состояния С60, синтезированного при 9.5 ГПа и 673 К, полученный с помощью времяпролетного
масс-спектрометра Lamma 1000 с лазерным пробоотбором [214]. Согласно Рис. 3.9, максимальную интенсивность в масс-спектре имеет молекулярный ион С60+ (с отношением
массы к заряду М/Z=720). Это свидетельствует о том, что молекулярный кластер С60 остается структурообразующим элементом сверхтвердых трехмерных полимеризованных состояний углерода, образующихся в данной р–Т области диаграммы.
Обзорные микроскопические (АСМ) изображения сколов образца, синтезированного при 9.5 ГПа и 673 К, полученные с использованием атомного силового микроскопа
(Nanoscope III, Digital Instruments) (Рис. 3.10) показывают, что структура трехмерных полимеризованных состояний С60 не является строго упорядоченной [215]. Данные изображения, обеспечивающие молекулярное разрешение, свидетельствуют о том, что высокие
степени упорядочения, характерные для исходной мономерной ГЦК фазы фуллерита С60
[228], утрачиваются в трехмерном полимеризованном состоянии С60. В образцах уже не
наблюдается областей с высокими степенями упорядочения дальнего порядка. На снимках
отчетливо видно образование, условно с учетом трехмерности объекта в целом, полимерных цепей, линейно и ангулярно соединенных молекул С60, различной длины и формы.
106
При этом в образцах выделяются области с четко выраженным взаимным упорядочением
цепей.
Рис. 3.10. АСМ изображения сколов образца трехмерного полимеризованного состояния С60, синтезированного при 9.5 ГПа и 673 К.
Количественный анализ изображений сколов исследуемого образца (Рис. 3.11) позволяет провести оценку расстояний между центрами кластеров С 60 в полимерной цепи и
расстояния между цепями. Величина расстояния между центрами молекул в цепи, усредненная по 97 измерениям, составила 6.5+0.4 Å (Рис. 3.11а), а между цепями, усредненная
по 117 измерениям, ̶
7.7+0.6 Å (Рис. 3.11b). Полученное значение межмолекулярных
расстояний в 3D полимеризованном состоянии С60 показывает, что оно существенно
меньше не только межмолекулярных расстояний в мономерной ГЦК фазе фуллерита С60
при нормальных условиях (10.02 Å), но и межмолекулярных расстояний, характерных для
любой, орторомбической (9.098 Å), тетрагональной (9.097 Å) или ромбоэдрической (9.204
Å), из полимерных фаз С60, образующихся за счет реакций (2+2) циклоприсоединения молекул С60. Данный факт позволяет заключить, что связь молекулярных кластеров в трехмернополимеризованном состоянии С60 может отличаться от типа межмолекулярной связи в 1D и 2D полимерах С60. Как результат в системе наблюдается резкое возрастание
плотности, которая увеличивается от 1.99 г/см3, характерных для плотнейшей из 2D по107
лимерных, ромбоэдрической, фазы, до 2.6+0.2 г/см3, по данным пикнометрических измерений, для рассматриваемого 3D полимеризованного состояния С60.
a
b
Рис. 3.11. Определение межмолекулярного расстояния (а) и расстояния между цепями (b) в трехмернополимеризованном состоянии С60, полученном при 9.5 ГПа и
673 К.
Полученные значения межмолекулярных расстояний в цепях и расстояний между
цепями позволяют оценить объем, приходящийся на одну молекулу С60. В предположении
о преобладающем цепном характере соединения молекул в 3D полимеризованном состоянии С60, этот объем составит 6.5×7.7×7.7=385.4 Å3, что дает теоретическое значение плотности – 3.1 г/см3.
Анализ термической стабильности 3D полимеризованных состояний С 60 при атмосферном давлении показал, что в отличие от кристаллических фаз С 60, образующихся при
давлении ниже 9.0 ГПа, которые полностью деполимеризуются при температурах ~ 550 K,
3D состояния не претерпевают существенных изменений даже в результате их 24 часового
отжига в вакуумной камере при 1073 К. На Рис. 3.12 показаны дифрактограмма исходного
108
образца трехмернополимеризованного состояния С60, полученного при 9.5 ГПа и 823 К, и
Интенсивность, усл. ед.
дифрактограммы образца после его отжига в вакууме при 773 и 1073 К в течение 14 часов.
Отжиг 1073 К, 14 часов
Отжиг 773 К, 14 часов
Исходный образец
10
15
20
25
30
35
40
45
50
55
2, градус
Рис. 3.12. Рентгеновские дифрактограммы образца трехмерного полимеризованного
состояния С60, синтезированного при 9.5 ГПа и 823 К, и продуктов его отжига в вакууме при 773 и 1073 К, в течение 14 часов.
Представленные данные свидетельствуют об отсутствии каких-либо качественных
изменений структур 3D состояний С60 в результате их отжига. Разрушение образцов,
внешне напоминающее серию микровзрывов, возникающую при свечении бенгальского
огня, происходило при температурах ~ 1400 K. Столь значительное различие термических
свойств полимерных состояний, полученных при давлениях ниже и выше 9.0 ГПа, дает
дополнительные основания для предположения о различии, по крайней мере, частичном,
типов связей молекул С60 в состояниях высокого давления, образующихся в условиях одномерной, двумерной и трехмерной полимеризации С60.
Деструкция трехмернополимеризованных состояний С60 при давлении 9.5 ГПа
(Рис. 3.6) начинается при температурах ~ 923 K. Как уже отмечалось, характерной особенностью атомных углеродных состояний высокого давления, образующихся в результате деструкции 3D полимеров С60, является то, что межслоевое расстояние в упаковках
109
графеновых плоскостей в них оказывается существенно меньше 3.354 Å, расстояния между графеновыми плоскостями в структуре совершенного графита. Это свидетельствует о
том, что упаковки графеновых слоев, образующихся внутри жесткой трехмерной углеродной сетки, сохраняющей какое-то время свою общую связность, находятся в сжатом состоянии и после извлечения образцов из камеры высокого давления. Увеличение температуры обработки при этом сопровождается снижением степени сжатия упаковок графеновых слоев. На дифрактограммах образцов, полученных при 9.5 и 15 ГПа (Рис. 3.6), это
проявляется в смещении положения максимума диффузной полосы (002) в сторону меньших углов с повышением температуры обработки. Оценка величин давления сжатия, проведенная нами в работе [214] на основании сопоставления полученных значений межслоевых расстояний в графеновых упаковках (3.17 Å) и данных по сжимаемости графита, привела
к значениям внутренних давлений ~ 2.5 ГПа. Следует заметить, что эти значения
внутренних давлений по порядку величин сопоставимы со значениями пределов прочности на растяжение алмаза 1.3-2.5 ГПа [229] и 4 ГПа [230].
Рис. 3.13. СЭМ изображение скола образца, полученного в результате обработки
ГЦК фазы фуллерита С60 при 15 ГПа и 2173 К.
Важной особенностью термических превращений атомных углеродных состояний
110
при давлениях выше 9.0 ГПа является то, что процесс их эволюции с повышением температуры обработки завершается образованием алмаза. На Рис. 3.13 показано электронномикроскопическое изображение скола алмазного образца, полученного в результате обработки ГЦК фазы фуллерита С60 при 15 ГПа и 2173 К.
Как следует из Рис. 3.13, образующиеся алмазы представляют собой хорошо ограненные кристаллы октаэдрического и кубооктаэдрического габитуса, с характерными линейными размерами ~0.2–2.0 μм. При этом наблюдается образование большого количества двойников.
Анализ полученной р–Т диаграммы превращений С60 показывает возможность вариантов упорядоченной и неупорядоченной полимеризации С60, с образованием упорядоченных кристаллических и разупорядоченных полимерных фаз С60.
В первом случае полимеризация С60 осуществляется преимущественно в некоторых
выделенных направлениях исходной мономерной ГЦК фазы фуллерита, что приводит к
образованию строго упорядоченного типа полимера С60 и формированию на его основе
соответствующей (орторомбической, тетрагональной, ромбоэдрической) полимерной фазы С60. Структурно такая упорядоченная полимеризация исходной мономерной ГЦК фазы
С60 сопряжена со сравнительно небольшими изменениями межмолекулярных расстояний
С60 с определенными ближайшими соседями, лежащими на этих выделенных направлениях. Четкая определенность направлений, по которым происходит образование ковалентных связей с соседними молекулами при формировании линейных или двумерных полимеров С60, приводит к определенному (орторомбическому, тетрагональному или ромбоэдрическому) типу искажения молекулярной ГЦК фазы и понижению ее исходной симметрии, проявляющимися на дифрактограммах в известных вариантах расщепления линий
исходной ГЦК фазы С60 и появлении соответствующих дополнительных рефлексов [231].
В случае неупорядоченного, случайного характера полимеризации образование ковалентных связей с любой из 12 ближайших соседних молекул С60 происходит с одинако111
вой вероятностью. В результате упаковка молекул С60, несмотря на возникающие локальные разупорядочения, в целом сохраняет основные признаки гранецентрированной кубической фазы в силу того, что суммарное значение модуля вектора смещения положений
центров молекул С60 остается равным нулю. Возникающие локальные нарушения трансляционной симметрии приводят в этом случае лишь к уширению дифракционных пиков
ГЦК фазы и некоторому смещению положения их максимумов, связанному с уменьшением среднего по ансамблю значения межмолекулярного расстояния, реально наблюдаемым
в эксперименте. Образующиеся при этом полимерные фазы могут быть объединены в обширный класс “разупорядоченных” ГЦК фаз высокого давления С60, которые имеют своих представителей среди полимеризованных состояний как на основе низкомолекулярных полимеров С60, образующихся во всей исследованной области давлений выше 1 ГПа
при температурах ~293–573 K, так и высокомолекулярных 3D полимеров С60, образование
которых отмечено в области давлений выше 9 ГПа при температурах ~ 573–1000 K.
То есть, в определенном смысле поведение мономерной ГЦК фазы С60 при высоких
давлениях представляет собой поведение системы с геометрической фрустрацией. При
случайном характере образования ковалентных углерод-углеродных связей с любой из 12
соседних молекул С60 возможно получение многочисленных вырожденных полимеризованных состояний системы, обладающих одинаковой энергией. Очевидно, что такие состояния могут быть получены как на базе твердых растворов низкомолекулярных полимеров, так и высокомолекулярных 3D полимеров С60.
Исследования превращений фуллерита С60 при высоких давлениях показали, что
фуллерен С60 является весьма интересным модельным объектом с точки зрения теории
полимеров. Согласно этой теории важной характеристикой мономера является его функциональность (ƒ) – максимальное число химических связей, в которых способен участвовать данный мономер. Для С60 число ковалентных межмолекулярных связей может быть
различным в случаях одномерной, двумерной или трехмерной полимеризации. Согласно
112
некоторым модельным представлениям функциональность С60 в 3D полимерах гипотетически может достигать значений 52, 56 и даже 60 единиц на молекулу [232]. Характер химического равновесия в системе С60 в условиях полимеризации и, соответственно, состав
продуктов превращения, таким образом, должны определяться значениями констант химического равновесия реакций образования и разрыва межмолекулярных связей и функциональностью мономера С60, которую он проявляет в реакциях того или иного типа полимеризации.
Важной особенностью реакций индуцируемых давлением реакций твердофазной
полимеризации С60 оказалось то, что значения функциональности мономера С 60 определяются по сути значениями р, Т параметров обработки системы. Вследствие этого, варьируя р, Т параметры обработки фуллерита С60, можно получать различные полимеризованные состояния С60. Так, если допустить, что реакция (2+2) циклоприсоединения является
основным типом химического взаимодействия молекул С60, то при ƒ=2 полимеризованная
система С60 должна представлять смесь мономерных и димерных молекул С 60. При ƒ=4 в
системе возможно образование линейных и циклических полимеров С 60. Значения ƒ=8 и
12 приводят к появлению двух (Т и R) типов слоистых полимеров С60. Образование 3D
полимеров С60, как правило, происходит при значении функциональности выше 12.
Согласно теории полимеров, объединяющим признаком полимеризованных состояний С60, образующихся в области давлений до 9 ГПа, является также то, что все они могут быть относены к разряду слабых гелей [233]. Отличительной чертой слабых гелей является то, что все мономеры в них связаны в макромолекулы (кластеры химической связи)
конечного размера, совокупность которых называют золь-фракцией. С этой точки зрения
полимолекулярные упаковки димеров, тримеров, тетрамеров, других низкомолекулярных
полимеров, как и упаковки линейных, тетрагонального и ромбоэдрического двумерных
полимеров – суть слабые гели. К слабым гелям относятся и полимеризованные состояния
С60, образующиеся при давлениях выше 9 ГПа и температурах ниже ~ 600 К. Но особен113
ностью слабых гелей является их склонность к золь – гель переходам [234], в результате
которых значительная доля мономеров оказывается включенной в бесконечную трехмерную сетку химических связей, обозначаемую как гель-фракция. Учитывая сказанное,
нижняя горизонтальная и левая вертикальные пунктирные линии, ограничивающие область существования 3D полимеризованных состояний С60 (ГЦКВД-3D) на р–Т диаграмме
(Рис. 3.5), могут рассматриваться как линии переходов в гель-фракцию со стороны низкои, соответственно, высокополимеризованных состояний С60.
Заметим, что в чистой углеродной системе, каковой является фуллерит С 60, классическая задача о золь – гель переходе [234], т.е. задача об образовании бесконечной ковалентно связанной углеродной сетки, помимо фундаментального, приобретает и большое
практическое значение, поскольку трехмерные сетки такого рода образуют особый класс
сверхтвердых углеродных материалов. Следует также отметить, что согласно полученной
р–Т диаграмме проблема золь – гель переходов в системе на основе фуллерена С60 возникает как на молекулярном, в области стабильности кластера С 60 как структурообразующей
единицы, так и на атомном уровне, при образовании алмаза на основе продуктов термической деструкции полимеризованных состояний С60.
В заключении отметим, что, несмотря на то, что нам не удалось получить трехмерные кристаллические полимерные фазы С60 в результате непосредственной термобарической обработки фуллерита, в ряде работ был проведен теоретический анализ структурных
моделей такого рода фаз [235, 236].
Так, Чернозатонским с соавторами [235] было предложено описание 3D полимерных структур С60, образующихся при 9.5 ГПа, 673 К и наблюдавшихся нами в процессе
изучения сколов образцов методом атомно силовой микроскопии, основанное на трансформации шарообразных молекул С60 в “бочонки” или баррелены и полимеризации последних (Рис 3.14). Расчет структур из фуллеренов и барреленов проводился методом молекулярной механики (ММ2) по программе ALCHEMY.
114
(a)
(b)
(d)
(c)
Рис. 3.14. Структурные модели тримеров из барреленов С60 (а-с) и фрагмента шестичленного полимера на основе барреленов (d) с различными типами межмолекулярных связей [235].
То есть, в работе высказано предположение о возможности изомеризации молекул
С60 при давлениях выше 9 ГПа в условиях негидростатического сжатия при Т > 400 К, в
результате которой из-за перегруппировки 6 атомов в каркасе С60 происходит трансформация икосаэдрического фуллерена в баррелен. Структурной особенностью баррелена является то, что в нем 6 пентагонов размещаются вокруг одного вершинного гексагона, а 6
других – вокруг противоположного гексагона, образуя в промежутке цилиндрический
графеновый фрагмент с диаметром 4.7 Å [237]. В работе рассмотрены различные варианты полимеризации барреленов, которые приводят к углеродным структурам с геометрическими параметрами, весьма близкими к наблюдавшимся в нашей работе [218].
В работах [236, 238, 239]
авторами были предприняты попытки определения
структурных моделей 3D полимерных фаз С60, образующихся при давлениях выше 9 ГПа,
на основе профильного анализа рентгеновских дифрактограмм этих материалов.
Ключевой идеей авторов в процессе моделирования кристаллических 3D полимерных структур было предположение о том, что 3D полимеризация происходит в рамках орторомбической объемоцентрированной ячейки, в которой каждая молекула, расположен115
ная в центре ячейки, способна образовать 8 пар ковалентных углерод-углеродных связей с
молекулами С60, находящимися в 8 вершинах верхней и нижней граней элементарной
ячейки. То есть, полагается, что в системе происходит образование ковалентных межмолекулярных связей, ориентированных вдоль объемных диагоналей элементарной ячейки.
При этом отличительной чертой данного типа связей является то, что они образуются не
за счет реакции (2+2), а за счет реакций (3+3) циклоприсоединения молекул С60. Зависимость рентгеновских дифрактограмм 3D полимеризованных состояний С60 от температур
обработки в области давлений 9–15 ГПа, наблюдаемая в настоящей работе и работах других авторов [240-243], объясняется существованием 3 типов 3D полимерных фаз С60, различающихся характером связей молекул С60 в XY плоскостях элементарных ячеек.
Первая, условно, низкотемпературная модель 3D полимерной фазы С60, характеризуется наличием одномерной полимеризации С60 по типу (2+2) циклоприсоединения
вдоль оси X (вектора a) элементарной ячейки и отсутствием полимеризации вдоль оси Y
(вектора b). Второй тип структурной модели предполагает, что полимеризация молекул
С60 в базовой XY плоскости протекает только вдоль оси Y (в направлении вектора b). При
этом полагается, что соединение молекул С60 в формирующемся линейном полимере происходит не за счет обычных циклов, возникающих при (2+2) циклоприсоединении, а за
счет обобщенного четырехчленного углеродного кольца. Подобный тип связи молекул С 60
(тип «О» связи) был предложен в свое время Осавой с коллегами [244] в рамках анализа
возможных структур димерных молекул (С60)2. Третий тип модели сверхтвердой 3D полимерной структуры С60 представляет комбинацию первой и второй моделей, и предполагает, что молекулы С60, входящие в ячейку, связаны вдоль оси Х обычными углеродными
циклами, образующимися в результате (2+2) циклоприсоединения, а вдоль оси Y – обобщенными четырехчленными циклами.
Предложенные структурные модели кристаллических 3D полимерных фаз С60
представляются вероятными, однако окончательное заключение о возможности их суще116
ствования можно будет сделать только после получения качественных монокристаллических образцов данных фаз и проведения соответствующего рентгено-структурного анализа, однозначно подтверждающего соответствие структур реально существующих 3D полимеризованных состояний С60 приведенным структурным моделям.
Базируясь на результатах приведенного структурного моделирования, в работах
[239, 240] тем не менее предложен вариант неравновесной р–Т диаграммы с более детализированным, по сравнению с данной работой, фрагментом диаграммы в области средних
температур в районе 10–15 ГПа.
Детальные исследования взаимосвязи структуры и свойств метастабильных углеродных фаз, образующихся в результате обработки фуллерита С60 при давлении 12.5 ГПа
и различных температурах, выполненные Бражкиным с соавторами в серии работ [242,
243, 245, 246], также привело их к заключению, что идентификация ОЦК кристаллической
фазы в области 3D полимеризованных состояний С60 в [239, 240], выполненная на основе
анализа порошковых дифрактограмм, содержащих несколько уширенных рефлексов, недостаточно обоснована.
Дополнительным подтверждением принадлежности экспериментально наблюдаемых 3D полимеризованных состояний С60 к разряду разупорядоченных ГЦК фаз высокого
давления стали результаты рентгеновских синхротронных исследований 3D полимеров
С60, образующихся при давлениях 12.5 и 14.3 ГПа, полученные в работе [247] непосредственно под давлением,
Заключение

В результате изучения поведения фуллерита С60 в условиях комбинированного
воздействия давления и высоких сдвиговых деформаций при комнатной температуре обнаружены 4 фазовых перехода при давлениях 0.5, 2.30.3, 6.00.5 и 182 ГПа, связанных с переходом исходной ГЦК фазы фуллерита С60 в ориентационно-упорядоченную ПК
117
фазу, переходом ПК фазы фуллерита С60 в стеклообразное состояние и процессами индуцируемой высокими давлениями и сдвиговыми деформациями низкомолекулярной, а затем трехмерной высокомолекулярной полимеризации С60. В работе однозначно установлено, что продуктом превращения фуллерита С60 при комнатной температуре при давлениях 20–40 ГПа в условиях высоких сдвиговых деформаций является не алмаз, а трехмернополимеризованное состояние С60.

Впервые экспериментально показана возможность образования при высоких дав-
лениях трехмернополимеризованных состояний С60, обладающих твердостью, сопоставимой с твердостью алмаза. При этом установлено, что индуцируемая давлением полимеризация фуллерита С60 при комнатной температуре в негидростатических условиях носит
неупорядоченный характер и не приводит к образованию кристаллических полимерных
фаз С60.

На основе комплексных исследований углеродных материалов, образующихся в
результате обработки фуллерита С60 при различных давлениях и температурах, построена
р–Т диаграмма превращений С60 в области давлений до 15 ГПа и температур до 2200 К.
Используя в качестве критерия характер основного структурообразующего элемента:
атом, молекула, полимолекулярный кластер, осуществлена классификация углеродных
состояний высокого давления, образующихся в результате термобарической обработки
фуллерита С60, среди которых выделяются чистомолекулярные (М), полимолекулярные
(Мр) и атомные (А) состояния, и определены р–Т области существования этих состояний.

Показано, что индуцируемая высокими давлениями и температурами твердотель-
ная полимеризация С60 может сопровождаться образованием как кристаллических (орторомбической, тетрагональной, ромбоэдрической), так и разупорядоченных (ГЦК высокого
давления) полимерных фаз С60. При этом обнаружено качественное различие продуктов
полимеризации С60 и продуктов их термической деструкции при давлениях ниже и выше
118
9 ГПа, связанное с переходом системы при давлениях выше 9 ГПа из состояний слабых
гелей, в которых все мономерные молекулы связаны в макромолекулы (кластеры химической связи) конечного размера, в состояния гель-фракции, характеризующиеся наличием
бесконечных сеток химических связей на основе трехмернополимеризованных молекул
С60, формирующих отдельный класс сверхтвердых углеродных материалов.

Проведено исследование термической стабильности димеризованного состояния,
1D (орторомбической) и 2D (тетрагональной, ромбоэдрической) полимерных фаз С60,
представляющих различные варианты полимерных золь-фракций С60, и трехмернополимеризованных состояний С60, выявившее повышенную термическую устойчивость гельфракции С60 по сравнению с различными образцами золь-фракций.
119
ГЛАВА 4.
Индуцируемая давлением димеризация С60
Наличие ненасыщенных углеродных связей в молекуле фуллерена С 60 приводит к
тому, что реакции полимеризации являются характерным типом химических реакций в
системах на основе С60. При этом, в зависимости от состава исследуемых систем и условий обработки, возможно образование различных полимерных состояний С60.
В случае фуллеридов МеС60 (Ме = К, Rb, Cs), кристаллических фаз С60, интеркалированных щелочными металлами, представляющих собой системы с переносом заряда,
быстрая закалка образцов ГЦК фаз КС60 и RbC60 от 473 К до температуры ~100 K приводит к образованию отрицательно заряженных димерных молекул (С60)2-2 с Сi симметрией,
в которых молекулы С60 связаны между собой одинарной С–С связью [248-250].
В системах без переноса заряда, т.е. чистых кристаллических фазах С 60, являющихся объектом настоящего исследования, полимеризация осуществляется прежде всего за
счет реакции (2+2) циклоприсоединения молекул С60, показанной схематически на Рис.
4.1. Образующиеся при этом нейтральные димерные молекулы (С60)2 имеют симметрию
(D2h), а отдельные молекулы С60 связаны в них между собой четырех-членным углеродным циклом.
Рис. 4.1. Механизм реакции (2+2) циклоприсоединения и образование димерной молекулы (С60)2.
Согласно Рис.4.1, димеризация С60, сопровождающаяся образованием нейтральной
димерной молекулы (С60)2, представляет собой единичный акт реакции (2+2) циклоприсо120
единения С60. По этой причине исследование димеризации, как первичного элементарного
акта процессов полимеризации С60, представляло собой интерес и выполнено в работе
наиболее тщательно.
4.1.
Кинетика индуцируемой давлением твердофазной димеризации С60
Впервые предположение о возможности полимеризации С60 за счет реакций (2+2)
циклоприсоединения в результате фотоиндуцируемых превращений С 60 было высказано
Рао с соавторами [181] на основе сравнительного изучения растворимости, масс-спектров
и колебательных характеристик пленочных образцов ГЦК фазы фуллерита С 60 до и после
их облучения в видимом и ультрафиолетовом диапазонах спектра.
Следует заметить, что задача идентификации полимерных состояний С 60, предполагающая определение как молекулярного фракционного состава продукта полимеризации, т.е. структуры и относительного содержания различных полимерных молекул, так и
типа молекулярной упаковки этих молекул, решается однозначно при наличии монокристаллических образцов полимерных фаз. В этом случае, имевшем, в частности, место при
изучении полимеризованных состояний С60, образующихся при закалке кубических фаз
фуллеридов МеС60 [248-250], методы рентгеновской дифракции позволяют полностью
решить задачу структурного анализа, т.е. довести ее до уровня определения координат
каждого атома, входящего в структуру полимолекулярной фазы. При этом автоматически
определяется и структура полимерной молекулы.
В отсутствии монокристаллических образцов задача идентификации полимеризованных состояний существенно усложняется и для ее решения уже необходимо сочетание
методов молекулярной колебательной спектроскопии и рентгеновской дифракции. Колебательная спектроскопия в таком случае позволяет получить информацию о строении полимерных молекул, являющихся основным структурообразующим элементом фазы, рентгеновская дифракция – информацию о характере упаковки этих полимерных молекул в
твердой фазе. Важными этапами идентификации полимеризованных состояний при этом
121
становится моделирование и сравнительный анализ экспериментальных и расчетных (модельных) колебательных спектров и рентгеновских дифрактограмм. Именно на основании
сравнительного анализа расчетных ИК и КР спектров нейтральных димерных молекул
(С60)2 [185, 186, 251] и спектров углеродных материалов, полученных в результате обработки ГКЦ фазы фуллерита С60 при 1.2 ГПа и температурах 623 и 723 К нами была предположена возможность образования димерных молекул (С60)2 в индуцируемых давлением
твердофазных превращениях фуллерита С60 [219]. Согласно расчетам колебательных
спектров димеров (С60)2, выполненных с использованием различных методов [185, 186,
251], образование димерных молекул должно сопровождаться появлением в КР спектре
низкочастотной колебательной моды, в районе 89–92 см-1, относящейся к межшаровым
колебаниям молекулы димера, и смягчением Аg(2) моды индивидуальной молекулы С60,
соответствующей 1468 см-1 [115]. Как следует из Рис. 4.2, в КР спектре образца, полученного нами в результате обработки ГЦК фазы С60 при 1.2 ГПа и температуре 623 К, действительно наблюдается появление выраженной линии при 96 см-1 и смягчение Аg(2) мо-
Интенсивность, отн. ед.
ды молекулы С60 от 1468 до 1462 см-1.
1.2 ГПа - 623 K
96
C60 исходный
200
400
600
800
1000
1200
1400
1600
1800
-1
, cм
Рис. 4.2. Спектры комбинационного рассеяния исходного фуллерита С 60 и продукта
его обработки при 1.2 ГПа и 623 К.
На этом основании и было сделано предположение о возможности димеризации
молекул С60 при высоких давлениях. Аналогичным образом в работе [252] сделано за122
ключение о возможности образования молекул (С60)2 в процессах фотоиндуцируемых
превращений ГЦК фазы фуллерита С60 при температурах ~380 K. Детальное определение
структуры димерной молекулы (С60)2 и однозначное определение набора ее колебательных частот стало возможно позднее, после получения чистых димерных образцов кристаллосольватов (С60)2 с о-дихлорбензолом на основе механохимических реакций фуллерита С60 с цианидом калия [253, 254]. Согласно данным, полученным в работе [253] и
представленным на Рис. 4.3, образование циклобутанового кольца в результате димеризации приводит к существенной деформации молекулярного кластера, возникновению в
структуре неэквивалентных атомных позиций и, как следствие, появлению заметных различий в длинах одинарных и двойных связей в зависимости от их местоположения в димерной молекуле. Максимальное значение длины одинарной связи в кластере С60
(1.581 Å) достигается для связи С1–С2, в то время как длина межмолекулярной связи С1–
С1* (С2–С2*) оказывается меньше и составляет 1.575 Å, при этом кластер С60 несколько
вытягивается вдоль направления димеризации. Димеризация С60, естественно, сопровождается и существенным изменением углов между различными углерод-углеродными связями по сравнению с мономерной молекулой С60.
Рис. 4.3. Структура димерной молекулы (С60)2 . Длины выделенных связей и углов,
согласно [253], составляют: С1–С1* – 1.575, С1–С2 – 1.581, С2–С3 – 1.530, С3–С4 –
1.374, С4–С5 – 1.468, С5–С6 – 1.358, С6–С1 – 1.528, С7–С8 – 1.457 Å; С2–С1–С6 –
115.4, С2–С1–С9 – 115.2, С6–С1–С9 – 100.7, С2–С1–С1* - 90.3, С1–С2–С2* – 89.7º.
Условный «диаметр» кластера по направлению С1–С21 составляет 7.354 Å.
123
Появление четких критериев идентификации димерных молекул (С 60)2 в продуктах
полимеризации фуллерита, на основе колебательных спектров, в свою очередь позволило
провести более детальное исследование индуцируемой давлением димеризации С60.
В работах [221, 222, 255-257] мы рассмотрели вопросы, связанные с определением
р–Т областей существования димерных молекул (С60)2 и кинетикой их образования при
высоких давлениях и температурах.
С этой целью было проведено систематическое изучение углеродных состояний,
образующихся при различных температурах и временах обработки для ряда изобарических сечений р–Т диаграммы. Наиболее детально исследовалась эволюция рентгеновских
дифрактограмм, ИК и КР спектров исходного фуллерита С60 для трех изобарических сечений при 1.5, 4.0 и 6.0 ГПа в диапазоне температур 293–623 К и временах изотермической
выдержки от 1 до 100000 секунд. Синтез различных состояний высокого давления осуществлялся на КВД «Максим» и «Тороид» в условиях квазигидростатического и гидростатического сжатия. Основной объем исследований проведен с использованием в качестве исходного материала поликристаллического порошка ГЦК фазы фуллерита С 60. В ряде экспериментов в качестве исходного материала использованы монокристаллы ГЦК фазы фуллерита С60. Экспериментальная процедура заключалась в нагружении КВД при
комнатной температуре до заданной величины давления, последующем нагреве и изотермической выдержке образца при определенной температуре и фиксированном значении
нагрузки в течение необходимого времени, быстром охлаждении КВД с начальной скоростью ~ 400 K/s и разгрузке КВД при комнатной температуре со скоростью ~ 0.1 ГПа/мин.
Полученные образцы извлекались из КВД и исследовались затем при нормальных условиях. Рентгеновские исследования образцов проводились с использованием дифрактометра
INEL CPS 120 на Cu Kα1 излучении. Спектры КР регистрировались на спектрометре
Brucker FT Raman RFS100 с использованием частоты 1064 нм Nd : YAG лазера в качестве
источника возбуждения. ИК спектры образцов, представлявших собой таблетки из
KBr
124
толщиной 0.1 мм, содержащие 3 вес.% исследуемого материала высокого давления, изучались на спектрофотометре Specord M80 (Karl Zeiss).
Полученные зависимости рентгеновских дифрактограмм, ИК и КР спектров от давления, температуры и времени обработки показали, что ИК спектроскопия является
наиболее эффективным инструментом регистрации димерных молекул (С 60)2 в продуктах
полимеризации фуллерита С60.
На Рис. 4.4 приведены фрагменты ИК спектров исходной ГЦК фазы С60 и образцов,
полученных в результате ее обработки в течение 1000 секунд при 1.5, 4.0, 6.0 ГПа и комнатной температуре, в интервале частот 400–900 см-1, наиболее чувствительном к межшаровым колебаниям в димерной молекуле.
Рис. 4.4. ИК спектры исходного фуллерита С60 (а) и образцов, полученных в результате обработки фуллерита при температуре 293 К и давлениях 1.5 (b), 4.0 (с) и 6.0 (d)
ГПа.
125
Как следует из рисунка, наблюдаемая в спектре исходного фуллерита (Рис. 4.4а)
слабая широкая полоса при 796 см-1 запрещенного по симметрии в молекуле С60 колебания уже при давлении обработки 1.5 ГПа (Рис. 4.4b) оформляется в линию, достигающую
1/3 интенсивностей соседних запрещенных мод. В спектре также появляется линия при
612 см-1. С повышением давления обработки в ИК спектрах наблюдаются более заметные
изменения, состоящие в появлении других полос в областях, запрещенных в икосаэдрической симметрии колебаний, их расщеплении (полосы 774, 711, 561, 550, 546, 478 см -1), что
свидетельствует о понижении молекулярной симметрии. Появление колебания при 612
см-1, не имеющего аналога в молекуле С60, говорит об образовании новых ковалентных
связей. Сравнение этих результатов с данными работы [254] показывает, что основные
особенности полученных спектров можно объяснить образованием димера, яркими характеристическими линиями которого являются линии при 796 и 478 см -1. Таким образом,
индуцируемая давлением димеризация С60 имеет место даже при комнатной температуре.
Из Рис. 4.4 следует также, что содержание димера в рассматриваемых образцах определяется давлением обработки.
Спектры КР не столь чувствительны к происходящим в системе изменениям, поскольку линия 96 см-1, использование которой , в виду отсутствия наложений, в качестве
аналитической линии димера наиболее удобно, имеет сравнительно малую интенсивность.
Поэтому несмотря на то, что общие признаки полимеризации при 293 К начинают проявляться в КР спектрах образцов, полученных уже при давлениях выше 2.5 ГПа, в смещении, расщеплении мод молекулы С60 и появлении новых колебаний (линии при 259, 296,
515, 945, 971, 1462 см-1 и др.), однозначное заключение о наличии димера в образцах, полученных при комнатной температуре, на основании КР спектров трудно сделать даже для
образца, обработанного при 6.0 ГПа и содержащего по данным ИК поглощения ~ 20%
мол. (С60)2.
Рентгеновские дифрактограммы образцов, полученных при различных давлениях
126
при комнатной температуре (Рис. 4.5), свидетельствуют о том, что димеризация С60 не
приводит к резким изменениям структуры дифракционной картины по сравнению с исходным фуллеритом. Изменения проявляются в уширении дифракционных пиков исходного фуллерита и некотором смещении положений их максимумов в сторону больших углов. Причем величины этих изменений определяются давлением и временем изотермической выдержки. Очевидно, что такая эволюция дифрактограмм, отражающая тенденцию к
уменьшению среднего по системе межмолекулярного расстояния, свидетельствует также
о том, что в твердых растворах димера в мономере, образующихся на первых стадиях реакции, ориентация димерных молекул носит случайный характер.
293 K
Интенсивность, усл. ед.
9.5 ГПа
6.0 ГПа
4.0 ГПа
1.5 ГПа
ГЦК C60 исходный
6
8
10
12
14
16
18
20
22
24
26
28
30
32
34
2, градус
Рис. 4.5. Фрагменты рентгеновских дифрактограмм исходного фуллерита С 60 и образцов, полученных в результате обработки фуллерита при комнатной температуре
и различных давлениях.
Температурные зависимости рентгеновских дифрактограмм образцов, полученных
при 1.5 и 6.0 ГПа и временах изотермической выдержки 1000 секунд, приведенные на Рис.
4.6 наглядно показывают, что повышение температуры обработки сопровождается существенными изменениями структуры дифрактограмм.
127
6.0 ГПа
Интенсивность, отн. ед.
АУ
R + АУ
1073 K
R + АУ
998 K
R
873 K
D + HMП + R
623 K
D + HMП + R
573 K
D
473 K
D
423 K
ГЦК С60 исходный
293 К
1.5 ГПа
*T
T
*
T
TT
*
ГЦК С60 + Т
T+O
873 K
O+T
773 K
O
723 K
D+O
D+O
8
10
12
14
16
18
20
22
24
26
973 К
573 K
473 K
D
423 K
ГЦК С60
исходный
28
30
32
34
2, градус
Рис. 4.6. Фрагменты рентгеновских дифрактограмм исходного фуллерита С 60 и образцов, полученных в результате его обработки при давлениях 1.5 и 6.0 ГПа, различных температурах и времени изотермической экспозиции 1000 с. (D – димеризованное состояние, O, R – орторомбическая и ромбоэдрическая полимерные фазы С60,
НМП – низкомолекулярные полимеры С60, АУ – атомные углеродные состояния на
основе двумерноупорядоченного углерода.)
При температурах ниже 423 К дифрактограммы сохраняют в целом черты, присущие кубической структуре, за исключением появления ассиметричного уширения основных пиков. При температурах обработки выше 423 К наблюдается расщепление кубических пиков (111), (220) и появление диффузной линии в районе 12–13°, свидетельствующие о формировании в образцах более сложных полимерных состояний. При давлении 1.5
ГПа в области температур 423–723 К таким состоянием является орторомбическая (О) фа128
за С60, представляющая собой упаковку цепных (1D) полимеров С60, при давлении 6.0 ГПа
– ромбоэдрическая (R) фаза С60, являющаяся упаковкой двумерных ( 2D) полимеров С60 с
псевдогексагональной геометрией слоя. При температурах выше 723 К О фаза превращается в тетрагональную (Т) фазу С60, представляющую собой упаковку еще одного варианта двумерного полимера С60 с псевдотетрагональной геометрией слоя. При температуре
973 К наблюдается деполимеризация Т фазы с образованием мономерной ГЦК фазы С60,
рефлексы которой отмечены звездочками на Рис. 4.6. Процесс термического разложения R
полимерной фазы С60 при 6.0 ГПа и температурах выше 873 К, согласно рентгеновским
данным сопровождается частичным разложением молекулярных кластеров С 60 и образованием фрагментов графеновых слоев углерода, о чем свидетельствует появление широкой диффузной полосы в районе 26º.
Аналогичная картина эволюции системы прослеживается и на основании температурных зависимостей ИК и КР спектров. В целом же полученные температурные зависимости показали, что при временах изотермической выдержки 1000 секунд образование
димеризованных состояний С60 на основе ГЦК фазы С60 наблюдается во всей исследованной области давлений 1-15 ГПа в диапазоне температур от 293 до 550 К. При этом,
наблюдавшиеся димеризованные состояния представляли собой не чистую димерную фазу (С60)2, а некие последовательности твердых молекулярных растворов с различным содержанием мономерных, димерных и более сложных полимерных молекул.
Повышение температуры обработки сопровождается дальнейшим повышением степени
полимеризации системы, приводящей в области умеренных температур к образованию
орторомбической (при 1.5 ГПа) и соответственно ромбоэдрической (при 6.0 ГПа) полимерных фаз С60.
С целью изучения возможности получения чистой димерной фазы (С60)2 на основе
индуцируемой давлением димеризации мономерной ГЦК фазы С60 в работе было проведено изучение кинетики димеризации для ряда изобарических сечений р–Т диаграммы.
129
Экспериментальная часть работы заключалась в синтезе димеризованных состояний системы при разных температурах и различных временах изотермической выдержки
от 1 до 50000 секунд для ряда фиксированных значений давления в диапазоне 1.5–9.5 ГПа,
выделении состояний высокого давления при нормальных условиях путем их закалки под
давлением и их последующем анализе методами колебательной спектроскопии и рентгеновской дифракции.
На Рис. 4.7–4.9 в качестве иллюстрации приведены зависимости ИК спектров и
рентгеновских дифрактограмм от времени обработки для серий образцов, полученных при
1.5 и 6.0 ГПа и температуре 423 К.
На Рис. 4.10 представлена соответствующая зависимость КР спектров для образцов, полученных при 1.5 ГПа – 423 К и различных временах изотермической выдержки.
Анализ полученных данных показывает, что температурно-временные зависимости
ИК спектров являются наиболее качественной базой для прямого экспериментального
определения основных кинетических характеристик (значений энергии активации и предэкспоненциального множителя) индуцируемой давлением димеризации С60.
Наиболее полно в работе исследована кинетика димеризации С 60 при 1.5 ГПа. Особый интерес к этой области давления связан с тем, что при данном давлении, наряду с
определением кинетических характеристик, возможно изучение влияния структуры исходной мономерной фазы С60 на процессы твердофазной димеризации.
Согласно фрагменту р–Т диаграммы С60 (Рис. 4.11), построенному по данным экспериментальных работ [24, 26, 30, 34, 122, 123, 167, 169, 223, 258], можно предположить,
что при 1.5 ГПа температура перехода между ПК и ГЦК фазами фуллерита составляет
~ 420 K.
130
Рис. 4.7.
ИК спектры образцов, полученных в результате обработки фуллерита
С60 при 1.5 ГПа, 423 К, временах изотермической выдержки: 1 (а), 10 (b), 100 (c), 1000
(d), 10000 (e), 50000 (f) секунд, и образца орторомбической полимерной фазы С60(g) .
131
Рис. 4.8.
ИК спектры образцов, полученных в результате обработки фуллерита
С60 при 6.0 ГПа, 423 К, временах изотермической выдержки: 1 (а), 10 (b), 100 (c), 1000
(d), 10000 (e), 50000 (f) секунд, и образца ромбоэдрической полимерной фазы С60 (g) .
132
6.0 ГПа
R фаза
50000
10000
Интенсивность, отн. ед.
1000
100
10
1 сек.
ГЦК С60
исходный
1.5 ГПа
О фаза
50000
10000
1000
100
10
1 сек.
8
10 12 14 16 18 20 22 24 26 28 30 32 34
2 , градус
Рис. 4.9. Рентгеновские дифрактограммы исходного фуллерита С60 и образцов, полученных в результате его обработки при 1.5 и 6.0 ГПа, 423 К и различных временах
изотермической выдержки от 1 до 50000 секунд. На рисунке также приведены рентгеновские дифрактограммы орторомбической и ромбоэдрической полимерных фаз
С60.
133
О фаза
50000
10000
1000
96
Интенсивность, отн. ед.
возб=1064 нм
100
10
1 сек.
ГЦК С60 исходный
180
360
540
720
900
1080
1260
1440
1620
-1
, см
Рис. 4.10.
КР спектры исходного фуллерита С60 и образцов, полученных в результате его обработки при 1.5 ГПа, 423 К и различных временах изотермической выдержки от 1 до 50000 секунд. Справочно на рисунке также приведен КР спектр орторомбической полимерной фазы С60.
600
Mp
2
500
ГЦК
T, K
400
1
300
ПК
200
P+H
100
4
H
5
H+P
3
СС
0
0
0,5
1
P, ГПa
1,5
2
Рис. 4.11.
Фрагмент фазовой диаграммы С60. Линии фазового равновесия мономерной ГЦК с мономерной ПК фазой [26, 122] и полимеризованными (Мр) состояниями С60 [123] обозначены цифрами 1 и 2. Линия 3 соответствует линии фазового
равновесия между ориентационно-упорядоченными (Р, Н) и стеклообразными состояниями [30, 167, 169]. Линия 4 отвечает значениям р,Т параметров, при которых отношение долей Р и Н ориентаций молекул С60 в системе равно 1 (P/H=1) [167, 223].
Линия 5 означает линию равновесия между областями существования смешанных Н
и Р и только Н ориентаций [34, 167]. Черными кружками отмечены р,Т параметры
синтеза димеризованных состояний С60.
134
Следуя этой оценке, кинетические исследования проводились в температурном
диапазоне 373–473 К, простирающемся на 50 К в области существования как ПК, так и
ГЦК фаз С60. То есть, синтез димеризованных состояний системы осуществлялся при температурах 373, 383, 393, 403, 413, 423, 433, 453, 473 К, отмеченных черными кружками на
Рис. 4.11.
ИК спектры образцов, представленные на Рис. 4.7, наглядно демонстрируют изменения интенсивности полос поглощения молекул (С60)2 при 796, 478 см-1 и др. [253-255],
что позволяет построить кинетические кривые, характеризующие реакцию димеризации.
Временные зависимости оптической плотности аналитической полосы димерной молекулы, в качестве которой выбрана полоса при 796 см-1, для различных температур образцов,
полученных при 1.5 ГПа, показаны на Рис. 4.12.
Поглощение, отн. ед.
0,225
0,175
0,125
5
2
4
0,075
3
1
0,025
-0,025
-0,5
0
0,5
1
1,5
2
2,5
3
3,5
4
4,5
5
log (t, c)
Рис. 4.12.
Зависимости оптической плотности аналитической полосы молекулы
(С60)2 от логарифма времени изотермической выдержки для образцов, полученных в
результате обработки фуллерита при 1.5 ГПа и температурах: 373 (1), 393 (2), 413 (3),
423 (4) и 453 К (5).
Приведенные кинетические кривые указывают на различие механизмов димеризации С60 при температурах выше и ниже 423 К. Кривые в области температур ниже 423 К,
135
отвечающей, согласно данным Рис. 4.11, области существования ПК фазы С60, характеризуются выраженным периодом индукции и имеют вид S-образных кривых, типичных для
автокаталитических реакций. При температурах выше 423 К, соответствующих области
существования ГЦК фазы фуллерита, период индукции отсутствует, и образование значительных количеств (С60)2 наблюдается уже в первые секунды изотермической выдержки.
Следует также отметить наличие максимумов на кинетических кривых, которые свидетельствуют о том, что при указанных р, Т параметрах обработки фуллерита димер является не конечным, а промежуточным продуктом превращения на пути образования линейных полимеров С60. На присутствие последних в образцах, полученных при длительных
временах обработки, указывает появление в ИК спектрах (Рис. 4.7) полос поглощения при
778 и 759 см-1, характерных для орторомбической полимерной фазы С60 [222, 255].
Учитывая отмеченные особенности кинетических кривых, определение константы
скорости проводилось на участках, исключающих периоды индукции и области с детектируемым содержанием линейных полимеров С60. По этой причине из анализа целиком
исключены данные, полученные при температуре 473 К.
Содержание димерных молекул в образцах определяли на основании измерения
оптической плотности аналитической полосы, которую затем нормировали на оптическую
плотность данной полосы в таблетке, содержащей известное количество чистого димера
(С60)2. Образец последнего, полученный в результате механохимической реакции [259],
был любезно предоставлен нам профессором К. Комацу. Указанная процедура позволила
получить значения степеней превращения (α) для реакции
2С60 → (С60)2
(1)
при различных температурах и временах изотермической выдержки. Дальнейшая обработка полученных данных проведена в предположении, что индуцируемая давлением димеризация является необратимой реакцией второго порядка. В этом случае интегральная
форма кинетического уравнения имеет вид:
kt = α / (1 – α),
(2)
136
где k – константа скорости реакции, t – время обработки. Рассчитанные значения константы скорости реакции димеризации С60 при 1.5 ГПа и различных температурах приведены
в таблице 4.1.
Таблица 4.1. Значения константы скорости реакции твердофазной димеризации С 60
при 1.5 ГПа.
Т, К
k, c-1
373
383
393
403
413
423
433
453
1.8·10-5
1.0·10-4
3.3·10-4
4.4·10-4
1.8·10-3
5.8·10-3
8.5·10-3
5.2·10-2
Зависимость логарифма константы скорости, рассчитанной для различных температур по
уравнению (2), от обратной температуры приведена на Рис. 4.13.
0
ГЦК
-2
423 K
1
-4
ln(k)
-6
ПК
-8
-10
2
-12
-14
2,1
2,2
2,3
2,4
2,5
1000/T , K
2,6
2,7
2,8
-1
Рис. 4.13. Зависимость логарифма константы скорости димеризации С60 при 1.5 ГПа
от обратной температуры. Широкая сплошная линия соответствует варианту обработки экспериментальных данных во всем исследованном диапазоне температур,
тонкие сплошные линии 1 и 2 отвечают вариантам обработки в рамках двух отдельных температурных диапазонов 373–413 и 423–453 К.
Черные квадраты представляют экспериментальные данные, прямые линии – результат их обработки по методу наименьших квадратов. Используя уравнение Аррениуса
k = A exp(- Ea/RT),
(3)
137
были определены значения предэкспоненциального множителя и энергия активации димеризации С60, которые в варианте обработки экспериментальных данных на всем исследованном диапазоне температур (широкая сплошная линия на Рис. 4.13) составили:
А = (1.74 + 0.24) ·1014 с-1 и
Еа(dim) = 134 + 6 кДж/моль.
Хотя экспериментальные данные, представленные на Рис. 4.13, не несут явных
свидетельств изменения механизма превращения при переходе из ПК в ГЦК фазу, они
были также обработаны раздельно, в рамках двух температурных диапазонов 373–420 и
420–453 К (тонкие сплошные линии на Рис. 4.13). Полученные таким образом оценки величин энергий димеризации С60 в ПК и ГЦК фазах фуллерита составили соответственно
137+16 и 121+22 кДж/моль. Узость температурных интервалов и малое число экспериментальных точек определяют невысокую точность этих оценок, хотя можно отметить, что
разность значений Еа (ПК) и Еа (ГЦК), учитывая величины ошибок измерений, неплохо
согласуется со значением энтальпии фазового перехода между ПК и ГЦК фазами, составляющей при атмосферном давлении ~ 9 кДж/моль [154].
Сравнение полученного в работе результата с литературными данными свидетельствует о том, что величина энергии активации реакции (1) намного превышает значение
38.6 кДж/моль, определенное Солдатовым и др. [260] в качестве Еа индуцируемой давлением полимеризации С60. Хотя наше значение Еа(dim) остается существенно меньше его
теоретической оценки 400.4 кДж/моль, полученной Озаки с соавторами [261], оно уже неплохо согласуется с ранее выполненными экспериментальными и некоторыми теоретическими определениями энергии активации реакции диссоциации димерной молекулы [262264].
Качественные различия кинетических кривых реакции димеризации в ПК и ГЦК
фазах свидетельствуют о том, что молекулярная ориентация и подвижность молекул С 60 в
решетке фуллерита влияют на индуцируемую давлением полимеризацию так же, как и на
фотополимеризацию С60. Однако, если в случае фотополимеризации переход из ГЦК в ПК
138
фазу сопровождается подавлением полимеризации [265], то при индуцируемых давлением
превращениях димеризации в ПК фазе протекает как автокаталитическая реакция. Причиной этого может быть различное содержание двух, так называемых Р и Н, ориентационных состояний [122, 123] в ПК фазе фуллерита в условиях индуцируемой давлением полимеризации и фотополимеризации при 1 атм. Поскольку основным топохимическим
условием реакции (2 + 2) циклоприсоединения является близость и параллельность расположения двойных углеродных связей соседних молекул С60, то, очевидно, что Р ориентация, при которой двойная связь одной молекулы располагается напротив центра пентагонального цикла другой, представляет наиболее неблагоприятную для полимеризации ориентацию. Повышенное содержание Р ориентаций в ПК фазе при атмосферном давлении ~
60% вблизи верхней температурной границы существования фазы и 84% вблизи ее нижней границы при 90 К [123] и является, вероятно, причиной появления «температурного
порога фотополимеризации» [252, 265]. Повышение давления приводит к увеличению содержания Н ориентаций в ПК фазе, и при давлениях ~ 1.5 ГПа ее содержание становится
близким к 100% [34, 167, 258, 266] (Рис. 4.11). И хотя Н ориентация также не является оптимальной для протекания реакции, возникновение, в результате случайных термоактивируемых актов, взаимных ориентаций молекул, благоприятных для димеризации, в том
случае становится значительно более вероятным. Появление же димерных молекул приводит к локальному разупорядочению ПК фазы и «катализирует» дальнейшее течение реакции. Начиная с некоторого момента, процесс становится подобным процессу димеризации в ГЦК фазе.
Таким образом, в результате проведенных исследований было показано, что димеризация ГЦК фазы С60 при высоких давлениях, по крайней мере при температурах выше
293 К, не приводит к образованию чистой димерной фазы, обладающей собственной областью стабильности на р–Т диаграмме, поскольку димер (С60)2 оказывается не конечным, а
промежуточным продуктом превращения. Следует отметить, что в данной работе нам не
139
удалось получить димеризованные состояния (DC) с содержанием димера выше 90%
моль. посредством индуцируемой давлением димеризации мономерной ГЦК фазы С60.
Тем не менее, в работах [267, 268] были рассмотрены теоретические модели чистых димерных фаз и димеризованных состояний, реально получаемых в результате твердофазной
димеризации С60 при высоких давлениях и температурах, на которых мы остановимся в
следующем разделе.
4.2. Структура димеризованных состояний С60
4.2.1. Структурные модели кристаллических упаковок димерных молекул (С60)2
Важным аспектом работ, связанных с изучением молекулярных кристаллов на основе мономерных и полимерных молекул С60, является теоретическое предсказание кристаллической структуры, физических и химических свойств этих новых типов углеродных
материалов. Корректное предсказание структуры и свойств новых материалов позволяет
более четко представить природу внутренних взаимодействий в таких сложных системах,
как системы на основе С60.
Первая попытка предсказания кристаллической структуры конденсированной фазы, на основе данных о строении молекулы С60, естественно, была связана с предсказанием структуры мономерной фазы С60 при 0 К с использованием Леннард-Джонсовского потенциала атом-атомных взаимодействий [138]. Она привела к орторомбической структуре,
которая не получила экспериментального подтверждения. Как отмечалось ранее, низкотемпературная фаза С60 является простой кубической фазой с симметрией Pa3, в которой
молекулы С60 находятся в двух ориентационных состояниях, одно из которых (P) энергетически более стабильно, чем второе (H) [123]. В последующих работах было установлено, что только атом-атомные взаимодействия Леннард-Джонсовского типа не позволяют
корректно описать характер ориентационного упорядочения в чистом С 60 и были предложены модели потенциалов взаимодействия, дополненные членами, учитывающими электростатические взаимодействия систем точечных зарядов, размещенных тем или иным
образом на молекуле С60 [139, 269, 270]. В частности, в модели предложенной Лу с соав140
торами [139], отрицательные электростатические заряды –2q размещались в середине 30
двойных С=С связей, а положительные заряды + q – в центрах 60 одинарных С–С связей.
Используя данную модель потенциала, Дзябченко с соавторами [271, 272] провели глобальный поиск энергетических минимумов в системе С 60 для ряда пространственных
групп наиболее характерных для органических кристаллов.
В результате было показано, что структура кристаллической фазы, отвечающая
глобальному минимуму энергии при 0 К, в данном случае совпадает по пространственной
группе симметрии, параметрам решетки и ориентации молекул с экспериментально
наблюдаемым низкотемпературным Р состоянием. Данная модель потенциала позволила
правильно описать зависимость структуры фуллерита С 60 от давления и предсказала величину давления (0.6 ГПа) точки Р – Н перехода, которая оказалась близка к экспериментально наблюдаемой аномалии в поведении модуля сжатия [273]. Более того, при давлениях ( ~ 4.0 ГПа) в системе был предсказан еще один фазовый переход из Ра3 – Н состояния в гипотетическую орторомбическую фазу с симетрией Cmca, обладающую наивысшей плотностью [143]. Интересно отметить, что эта структура не имеет энергетического
минимума в отсутствии давления. Однако экспериментально данная структура мономерной фазы пока не обнаружена, хотя не исключено, что она существует под давлением в
области низких температур, при которых димеризация системы не происходит.
Учитывая успешность предсказания кристаллической структуры мономерной фазы
С60 с помощью программ расчета энергий молекулярных упаковок (РМС – Рacking of
Molecules in Crystals) [274, 275] и сравнения кристаллических структур (CRYCOM) [276],
развитых А.В. Дзябченко, эти программы были использованы для определения энергетически наиболее стабильных кристаллических упаковок димерных молекул (С 60)2 [267].
Учитывая то, что процессы индуцируемой давлением димеризации происходят в
рамках мономерной ГЦК фазы С60, полагалось, что упорядоченные димерные структуры
образуются в результате парных взаимодействий молекул С60 вдоль диагоналей кубиче141
ских граней ГЦК решетки. Из множества возможных вариантов кристаллических упаковок димерных молекул для энергетического анализа был отобран ряд упаковок (Рис. 4.14),
которые достаточно полно отражают разнообразие ближайшего молекулярного окружения, возможного в димерных структурах.
Энергии кристаллических упаковок (С60)2 рассчитывались с использованием эмпирического межмолекулярного потенциала и минимизировались относительно параметров
решетки в условиях фиксированной формы молекулы. Было принято, что молекулярная
структура (С60)2 имеет симметрию D2h и состоит из двух неискаженных С60 сеток с Ih симметрией. Длины двойных и одинарных углеродных связей в кластерах С60 полагались равными 1.39 и 1.45 Å, межмолекулярное расстояние – 9.091Å, согласно данным, полученным для кристаллосольвата димера (С60)2 [253]. Таким образом, в принятой модели молекулы димера игнорировались искажения структуры в области четырехчленного углеродного цикла, связующего молекулы С60.
Потенциал межмолекулярного взаимодействия для молекул (С60)2 полагался идентичным потенциалу, использовавшемуся при изучении структуры молекулярных упаковок
мономерных молекул С60 [139]. То есть, ван-дер-ваальсовское взаимодействие углеродных
атомов С···С описывалось с помощью потенциала типа Леннард-Джонса:
V(r) = ε [2 (ρ/r)6 – (ρ/r)12]
При этом полагалось, что величина минимальной энергии ε = – 0.0722 ккал/моль для равновесного расстояния ρ = 3.7 Å. Кулоновское взаимодействие моделировалось эффективными зарядами – 0.5 и + 0.25 заряда электрона, размещавшихся в центрах двойных и одинарных углерод-углеродных связей.
PMC программа служит для расчета оптимальных упаковок молекул посредством
минимизации энергии решетки относительно 6 постоянных решетки и 6N молекулярных
параметров N независимых молекул, составляющих кристаллическую структуру. Из 6 молекулярных параметров 3 определяют координаты центра тяжести молекулы, выраженные
142
Рис. 4.14. Схематические рисунки гипотетических упаковок димерных молекул
(С60)2. Пустые и черные кружки соответствуют положениям молекул с координатами
y равными 0 и ½.
в долях параметров ячейки, 3 другие являются углами Эйлера φ, θ, ψ, описывающими положение молекул относительно осей кристалла. Детали работы программы PMC описаны
в работе [267]. На финальной стадии поиска глобального минимума энергии полученные
результаты анализировались с помощью программы CRYCOM, которая позволяла идентифицировать эквивалентные минимумы и определить пространственную группу симметрии выделенных структур.
143
В таблице 4.2. представлены структурные и энергетические характеристики при
нулевом давлении 11 наиболее стабильных гипотетических кристаллических димерных
фаз, образование которых предположительно возможно в процессах упорядоченной димеризации гексагональной плотно упакованной (ГПУ) (I) и гранецентрированной кубической (ГЦК) (II-XI) мономерных фаз С60.
Таблица 4.2. Структурные и энергетические характеристики гипотетических
кристаллических упаковок димерных молекул (С60)2 [267].
Упаковки
I
II
III
IV
V
VI
VII
VIII
IX
X
XI
P1
Pbca
P21/a
P1
P21/c
P31
P1
P31
P21/n
P21/c
Cmca
Etot (ккал/моль)
-79.25
-78.49
-77.96
-77.78
-77.47
-77.22
-77.13
-77.10
-77.00
-76.93
-76.52
Ecoul (ккал/моль)
-3.95
-6.21
-1.50
-2.60
-2.30
-3.95
-3.54
-3.82
-1.65
-4.74
0.54
Плотность (г/см3)
1.832
1.817
1.836
1.829
1.832
1.816
1.817
1.817
1.832
1.810
1.838
Параметры
решетки (Å, град.)
a
9.92
13.97
17.04
9.93
9.73
9.84
9.93
9.85
13.56
13.86
13.62
b
9.69
13.71
9.67
9.73
13.55
9.84
9.88
9.85
13.65
13.86
13.87
c
15.76
27.52
19.04
19.78
19.84
47.13
19.77
47.03
14.12
13.78
27.58
α
92.6
90.0
90.0
59.4
90.0
90.0
58.6
90.0
89.0
90.0
90.0
β
87.2
90.0
123.8
57.5
92.62
90.0
57.5
90.0
90.0
93.2
90.0
γ
120.3
90.0
90.0
59.1
90.0
120.0
58.6
120.0
90.0
90.0
90.0
Пространственная
группа
Согласно полученным данным различия энергий кристаллических упаковок димерных молекул, относящихся к различным пространственным группам симметрии, ограничены несколькими ккал/моль. При этом наиболее стабильной оказывается димерная фаза, восходящая к мономерной ГПУ фазе С60. Несмотря на то, что димерная фаза представляется фазой высокого давления С60, даже среди фаз II-XI (Таблица 4.2), производных от
одной и той же мономерной ГЦК фазы фуллерита, не наблюдается строгого соответствия
между значениями плотности и энергии решетки. Так, плотность наиболее стабильной в
этом классе упаковок структуры II (Pbca, Etot= –78,49 ккал/моль) оказывается ниже плотности наименее стабильной димерной фазы XI (Cmca, Etot= –76,52 ккал/моль). Под давле144
нием относительная стабильность структур II–XI существенно изменяется. Согласно проведенной в работе [267] оценке изменений значений энтальпии (H=E+pV) в области давлений до 3.0 ГПа, димерная фаза II с симметрией Pbca, характеризующаяся минимальным
значением энергии решетки при нулевом давлении уже при давлении 0.5 ГПа теряет это
преимущество. При давлении 2.0 ГПа наиболее стабильной становится плотнейшая при
нулевом давлении димерная фаза XI с симметрией Cmca.
Сопоставление плотности и энергий кулоновского взаимодействия (Ecoul) различных структур показывает, что высокие значения Ecoul, как правило, характерны для структур с пониженной плотностью. Этот факт позволяет предположить, что электростатические силы ориентируют молекулы (С60)2 способом, который не позволяет им заполнить
пространство наиболее плотным образом.
4.2.2.
Структурные модели разупорядоченных упаковок димерных
молекул(С60)2
Несмотря на то, что теоретический анализ позволяет выделить несколько достаточно устойчивых кристаллических упаковок димерных молекул (С60)2, получить эти фазы до
сих пор не удалось.
Согласно нашим экспериментальным данным димеризованные состояния, полученные в результате индицируемых давлением и температурой превращений ГЦК фазы
фуллерита С60, представляют собой упаковку димерных молекул разупорядоченную по
положению и ориентации димеров, но близкую в среднем к ГЦК решетке исходной мономерной фазы фуллерита.
Анализ рентгеновских дифрактограмм димеризованных состояний С60, полученных
в результате индуцируемых давлением и температурой превращений мономерной ГЦК
фазы фуллерита С60 (Рис. 4.5–4.6), показывает, что они подобны дифрактограммам исходной мономерной ГЦК фазы. Различие их связано с уширением дифракционных пиков мономерной ГЦК фазы и некотором смещении их положения в сторону больших углов. Эти
результаты можно проинтерпретировать как образование разупорядоченной ГЦК фазы
145
С60, в которой каждая молекула С60 смещена из точной позиции в исходной ГЦК решетке
в направлении одной из 12 ближайших соседних молекул С60 за счет образования с ней
димерной молекулы (С60)2. Эти смещения происходят вдоль эквивалентных [110] направлений исходной ГЦК решетки. Величина смещения может быть оценена как S = (d1 – d2)/2,
где d1 – расстояние между ближайшими соседними молекулами в мономерной ГЦК фазе,
а d2 – расстояние между молекулами в димере (С60)2. При d1= 10.02 и d2 = 9.091 Å получаем, что величина смещения S составляет ~ 0.46 Å.
При атмосферном давлении димеризованное состояние термодинамически менее
стабильно, чем мономерное. Под давлением димер становится более стабильным, чем мономерное состояние, в силу меньшего объема. Однако, ввиду того, что димеризация соседних молекул С60 исходной ГЦК фазы фуллерита под давлением может происходить в
любом из 12 эквивалентных направлений, димеризованные состояния системы, образующиеся в условиях гидростатического или квазигидростатического сжатия, представляют
собой упаковки молекул координационно и ориентационно разупорядоченные, т.е. в системе возникает разупорядочение как по положению центров кластеров С 60, так и ориентации димеров (С60)2. Но поскольку смещения положений центров кластеров С60 носят
случайный характер и относительно невелики (~ 0.46 Å) по сравнению с диаметром самого фуллерена (7.1 Å), то в среднем образующиеся молекулярные упаковки становятся подобны разупорядоченной ГЦК решетке исходной мономерной фазы фуллерита, о чем и
свидетельствуют данные рентгеновской дифракции.
Кроме того, в ходе наших исследований кинетики димеризации С60 под давлением
было установлено, что димеризованные состяния практически никогда не являются чистыми димерными фазами. Молекулярно-фракционный анализ продуктов димеризации
ГЦК фазы С60 показал, что фактически они представляют собой некие последовательности
полимолекулярных смесей мономерных, димерных, тримерных и других низкомолекулярных полимеров С60 различного состава. Со структурной точки зрения их можно пред146
ставить как твердые растворы: в начале – димера в мономере, затем – мономера в димере,
далее – тримера и более высоких полимеров в димере. Можно также предположить, что в
такого рода системе возможно образование небольших кластеров из структурно упорядоченных димерных молекул. Образованию таких упорядоченных кластеров могут способствовать некие благоприятные для упорядоченной димеризации локальные распределения
напряжений в образце в условиях квазигидростатического сжатия системы.
Однозначное определение структурной организации димеризованных состояний
С60 на сегодняшний день представляет собой сложную задачу. В работе [268] нами была
предпринята попытка построения структурной модели разупорядоченной димерной решетки на основании сравнительного анализа распределения интенсивностей пиков рентгеновской дифракции и диффузного рассеяния образцов, полученных в результате димеризации монокристаллов ГЦК фазы фуллерита С60 при давлении 1.5–6.0 ГПа в области
температур 423–558 К, и некоторых моделей разупорядоченных димеризованных состояний.
Модели димеризованных состояний строились на основе анализа процесса димеризации модельного ГЦК кристалла С60. Полагалось, что димеризация С60 происходит случайным образом с одним из ближайших соседей, расположенном на [110] направлениях
ГЦК решетки, при этом образующиеся димерные молекулы исключались из последующих
актов полимеризации. Межмолекулярное расстояние в димерной молекуле (С 60)2 полагалось равным 9.10 Å. Параметр «а», образующейся ГЦК решетки разупорядоченной димерной фазы, принимался равным 13.85 Å, усредненному значению параметра «а» для
изучавшихся димеризованных состояний. Соотношение объемов, приходящихся на молекулу С60, в исходной мономерной ГЦК фазе фуллерита и димеризованном состояний в таком случае составляло 711 Å3 к 664 Å3, т.е. изменение объема системы в результате димеризации было ~ 6.6%. Интересно отметить, что использованная процедура получения модельного кристалла димеризованного состояния С60 не позволяет получить кристалл со
147
100% содержанием димера, так как в нем всегда сохраняется некоторое количество (~
3.5%) мономерных молекул С60, не участвующих в димеризации, поскольку все молекулы
С60, составлявшие их ближайшее окружение, оказывались в димерном состоянии. На Рис.
4.15 представлена картина распределения димерных молекул для одного из состояний модельного кристалла димеризованного состояния.
C60 , z = 0
Димерные молекулы в
плоскости рисунка
C60, z = 1/2
C60, z = -1/2
Димерные молекулы,
выходящие из плоскости
рисунка
Мономер С60, z = 0
Рис. 4.15. Распределение димерных молекул (С60)2 и не прореагировавших мономерных молекул С60 в (001) плоскости модельного кристалла димеризованного состояния.
На Рис. 4.16 показаны расчетная дифрактограмма этого модельного кристалла и
экспериментальная дифрактограмма образца димеризованного состояния, полученного в
результате обработки монокристалла мономерной ГЦК фазы С60 при 1.8 ГПа и 450 К.
148
b
0k0
h00
a
Рис. 4.16. Экспериментальная (CuKα) рентгеновская дифрактограмма (а) кристалла
димеризованного состояния, образующегося при 1.8 ГПа и 450 К, и расчетная дифрактограмма (b) модельного кристалла разупорядоченного димеризованного состояния, полученные для ориентации кристалла, при которой направление падающего рентгеновского луча совпадает с [001] направлением кубического кристалла.
Стрелками показаны некоторые пятна диффузного рассеяния.
Согласно Рис. 4.16, приведенные дифракционные картины представляют распределение дифракционных пиков, соответствующих гранецентрированной кубической решетке, и пятен диффузного рассеяния, связанных с различными типами разупорядочения димерных молекул, среди которых выделяются координационное, ориентационное (по
направлениям осей димерных молекул) и вращательное, относящееся к различным возможным ориентациям димерных молекул относительно оси 2-ого порядка, проходящей
через центры обоих кластеров С60. Сравнения экспериментальной и расчетной дифракционной картин показывает их соответствие на качественном уровне. Хотя на количественном уровне видно их некоторое различие, связанное, судя по всему, с индивидуальными
особенностями конкретного образца димеризованного состояния, определяемыми условиями его синтеза, и несовершенством предложенной модели, построенной на базе только
149
димерных и мономерных молекул С60. Введение в рассматриваемую модель некоторой
доли тримеров С60 позволяет несколько повысить качество соответствия экспериментальной и расчетной рентгеновских диаграмм. Хотя очевидно, что полное совпадение рентгеновских диаграмм требует точного знания молекулярного фракционного состава продукта
полимеризации С60.
Заключение

На основании сравнительного анализа расчетных колебательных спектров молекул
(С60)2 и колебательных спектров состояний высокого давления фуллерита С60 впервые показана возможность индуцируемой давлением твердофазной димеризации молекул фуллерена в условиях ГЦК и ПК фаз фуллерита С60.

В результате изучения колебательных спектров димеризованных состояний С 60
определены характеристические линии димерной молекулы (С60)2 в ИК (796 и 478 см-1) и
КР (96 и 1462 см-1) спектрах, пригодные для использования в качестве аналитических линий димера (С60)2. При этом наиболее удобной для количественного анализа содержания
димерных молекул (С60)2 в образцах является линия ИК спектра при 796 см-1.

Исследованы зависимости содержания димера (С60)2 в продуктах обработки фулле-
рита от давления и температуры при фиксированных временах изотермической выдержки
1000 сек, которые свидетельствуют о том, что димеризация С 60 в условиях квазигидростатического сжатия имеет место уже при комнатной температуре по всей области давлений
выше ~ 1.0 ГПа. При этом, по крайней мере при температурах выше 400 К, димеризация
не приводит к формированию чистой димерной фазы, поскольку димеризованное состояние оказывается промежуточным продуктом превращения на пути образования различных
высокомолекулярных состояний. Повышение времени изотермической выдержки с определенного момента приводит к уменьшению содержания димерной фракции в образцах и
образованию линейных (при 1.5 ГПа) и двумерных (при 6.0 ГПа) полимеров, являющихся
150
структурообразующими элементами орторомбической и ромбоэдрической полимерных
фаз С60.

Методами колебательной спектроскопии исследована кинетика димеризации фул-
лерена С60 при давлении 1.5 ГПа в интервале температур 373–473 К. Кинетические кривые
образования димера (С60)2 получены с использованием его аналитической полосы при 796
см-1 в инфракрасных спектрах. В предположении о том, что индуцируемая давлением димеризация С60 является необратимой реакцией второго порядка, определены константы
скорости реакции при различных температурах, а также значения энергии активации и
предэкспоненциального множителя, которые составили 1346 кДж/моль и (1.74 
0.24)·1014 с-1. Обсуждены особенности реакций твердофазной димеризации молекул С60 в
простой кубической и гранецентрированной кубической фазах фуллерита.

В рамках анализа структурных моделей гипотетической чистой димерной фазы С 60
с помощью программы расчета молекулярных состояний, развитой А.В. Дзябченко, проведена оценка значений полных энергий (Etot) различных типов кристаллических упаковок
димерных молекул (С60)2 и исследована их относительная стабильность в зависимости от
давления.

На основании сравнительного анализа распределения интенсивностей пиков рент-
геновской дифракции и диффузного рассеяния образцов димеризованных состояний С 60,
полученных в результате обработки монокристаллов ГЦК фазы фуллерита С 60 при давлении 1.5–6.0 ГПа в области температур 423–558 К, и моделей разупорядоченных димеризованных состояний предложена структурная модель реально наблюдаемых состояний высокого давления на основе димерных молекул (С60)2, которые представляют собой координационно и ориентационно разупорядоченные упаковки димеров (С 60)2 с примесью различных количеств мономерных и тримерных молекул С60.
151
ГЛАВА 5. Кристаллические полимерные фазы С60: получение, идентификация, определение структуры
5.1.
Орторомбическая полимерная фаза С60
5.1.1. Получение однофазных поликристаллических образцов орторомбической полимерной фазы С60. Структурные модели орторомбической фазы
Как уже отмечалось, впервые возможность образования орторомбической полимерной фазы С60 в результате обработки ГЦК фазы фуллерита С60 при высоких давлениях
и температурах была отмечена в работе Нунеса-Регуэиро с соавторами [32]. В результате
анализа рентгеновской дифрактограммы состояния высокого давления, полученного при
8 ГПа и 573 К (Рис. 1.21е), авторы идентифицировали его как орторомбическую (О) полимерную фазу С60, представляющую собой упаковку линейных полимеров С 60 с симметрией типа Immm.
Позднее те же авторы пришли к заключению, что О фаза С 60 образуется во всем
диапазоне давлений 4–8 ГПа при температурах ~ 473–573 К [277]. Однако в ходе наших
исследований [222, 278, 279] было установлено, что образцы, полученные при 1.5 ГПа и
723 К, также содержат О фазу с параметрами ячейки (Таблица 5.1), отличными от предложенных в [32] . Обнаружение в системе двух О фаз, условно обозначенных как орторомбические фазы высокого (ОФВД) и низкого (ОФНД) давлений, потребовало более детального изучения этих двух состояний.
Таблица 5.1. Параметры ячеек орторомбических фаз, полученных в работе [32] и
настоящем исследовании.
Фаза
а (нм)
b (нм)
c (нм)
V (nm3)
Ссылка
О (ОФВД)
0.926
0.988
1.422
0.650
[32]
О` (ОФНД)
0.9098
0.983
1.472
0.658
Наст. работа [279]
Оа
0.929
0.981
1.408
0.641
Наст. работа [279]
а
Данные образца, полученного нами при 8 ГПа – 573 К, отвечающих, согласно
[32], области существования орторомбической полимерной фазы С60.
152
На Рис. 5.1 представлены рентгеновские дифрактограммы и КР спектры образцов,
полученных при 8 ГПа и температуре 573 К (ОФВД) и 1.5 ГПа и температуре 723 К
(ОФНД).
B
Интенсивность, отн. ед.
Интенсивность, отн. ед.
A
ОФВД / 8 ГПа - 573 К
ОФНД / 1.5 ГПа - 723 К
10
15
20
25
30
35
40
8 ГПа - 573 К
1.5 ГПа - 723 К
200
400
600
2, градус
800
1000
1200
1400
1600
-1
, см
Рис. 5.1. Фрагменты рентгеновских дифрактограмм (А) и КР спектры (В) образцов,
полученных при 8 ГПа-573 К и 1.5 ГПа-723 К и рассматриваемых в качестве образцов орторомбической фазы высокого и низкого давления [279].
Представленные дифрактограммы, КР спектры и данные Таблицы 5.1 наглядно
свидетельствуют о качественном различии структурных и колебательных характеристик
образцов орторомбических фаз высокого и низкого давления. Согласно Рис. 1.21 и 5.1,
дифрактограмма ОФНД содержит большее число пиков, причем сами пики значительно
уже. Индицирование дифрактограммы ОФНД по одиннадцати хорошо разрешенным пикам с помощью программы DICVOL-91 [280] дало орторомбическую объемноцентрированную (Immm) ячейку с параметрами: а =0.9098(6), b = 0.983(1), с = 1.472(2) нм,
содержащую две молекулы С60. Расчетная дифрактограмма, построенная с помощью программы LAZY ROUTINE на основе геометрии полимерной цепи С60, предложенной в работе [281], обнаружила удовлетворительное согласие с экспериментальной кривой, свидетельствующее о правильности определения метрики решетки.
Электронно-микроскопические изображения сколов полученных образцов О фазы
(Рис. 5.2) наглядно подтверждают тот факт, что именно линейные углеродные волокна являются структурообразующим элементом данной полимерной фазы С60.
153
Рис. 5.2. Электронно-микроскопическое изображение скола образца орторомбической (ОФНД) полимерной фазы С60.
Однако уточнение структурной модели О фазы оказалось довольно сложной задачей из-за явления ориентационной политипии, обусловленного возможностью существования нескольких вариантов кристаллических упаковок из одних и тех же полимеров С 60,
отличающихся характером их взаимной ориентации. В случае упаковок линейных полимеров С60 это различие связывается с возможным различием углов поворота полимерных
цепей вокруг своей оси и, соответственно, относительно кристаллографических осей.
Наша первая попытка экспериментального определения ориентаций полимерных
цепей, обусловленных поворотом цепи вокруг своей оси и приводящих в случае отличия
угла поворота от 0 до 90° к изменению пространственной группы Immm на Pmnn, предпринятая в работе [278], не дала определенного результата. Последнее связано со сравнительно малой чувствительностью дифракционной картины к повороту цепей и качеством
первых образцов, не позволившим получить рентгеновскую дифрактограмму с большим
числом разрешенных дифракционных пиков.
154
Поэтому с целью уточнения пространственной группы ОФНД был предпринят расчет оптимальной упаковки полимерных цепей по методу атом-атомных потенциалов с помощью программы РМС [142, 144]. В расчете энергия кристаллической структуры, вычисляемая с помощью эмпирического межмолекулярного потенциала, минимизировалась
в отношении структурных параметров ОФНД. При этом геометрия полимерной цепи полагалась заданной, расстояние между центрами соседних молекул в цепи определялось
величиной короткого периода решетки ОФНД, взятой из рентгеновского эксперимента.
Межмолекулярный потенциал вычислялся как сумма атом-атомных потенциалов типа
Леннард–Джонса, ответственных за ван-дер-ваальсово взаимодействие углеродных атомов, и кулоновских взаимодействий эффективных зарядов положительного и отрицательного знака, расположенных на серединах одинарных и двойных углерод-углеродных связей. Задачей расчета было определение угла поворота, отвечающего оптимальной упаковке цепей. В результате было установлено, что энергетически наиболее выгодной является
упаковка с углом поворота 61°, то есть с симметрией Pmnn (Рис. 5.3).
Рис. 5.3. Зависимость энергии кристаллической решетки орторомбической фазы С 60
от угла поворота полимерной цепи вокруг своей оси [279].
Интересно отменить, что согласно выполненным расчетам [282] отсутствие электростатического члена в потенциале межмолекулярного взаимодействия радикально сказывается на форме энергетического профиля. Вместо четко выраженных минимумов в
155
районах ~ 60 и 120º и максимума при 90º в таком случае возникает широкая долина с небольшими чередующимися минимумами и максимумами энергии во всем интервале углов
от 60 до 120º, что предполагает вращательное разупорядочение цепей.
Схематически различие кристаллических упаковок цепных полимеров С60 с Immm
и Pmnn типами симметрии показано на Рис. 5.4.
Immm ( ψ = 0°)
Immm ( ψ = 90°)
Pnnm ( ψ = ? )
Pmnn
Рис. 5.4. Структурные модели орторомбической полимерной фазы С 60 с Immm
(ψ=0°), Immm (ψ=90°) и Pmnn типами симметрии
Из Рис. 5.4 следует, что в вариантах фаз с Immm типом симметрии все цепи, образующие элементарную ячейку, имеют одну и ту же пространственную ориентацию. В
случае Pmnn типа симметрии элементарная ячейка содержит две различные ориентации
полимерных цепей, связанные операцией зеркального отражения. То есть, можно сказать,
что кристаллические полимерные фазы с Immm типом симметрии представляют собой одноориентационные упаковки линейных полимеров С60, а с Pmnn типом симметрии – двуориентационные. Согласно энергетическим расчетам [282], при близких параметрах ре156
шеток, получаемых для двух типов одноориентационных (Immm – углы поворота 0 и 90°)
и двухориентационной (Pmnn – угол поворота 61°) моделей структуры, выигрыш по энергии в последнем случае составляет соответственно 18 и 10.5 кДж/моль. Таким образом,
хотя качество экспериментальных дифрактограмм ОФНД, снятых на порошке [279], не
позволило сделать однозначного выбора ориентационной модели структуры орторомбической фазы, модельный расчет говорит о предпочтительности Pmnn варианта упаковки.
Как уже отмечалось, данные, представленные на Рис. 1.21, 5.1, показывают, что
дифрактограмма ОФНД заметно отличается от дифрактограммы ОФВД, которая, согласно
[32], также индицируется в орторомбической (Immm, ψ=0°, Z = 2) ячейке с параметрами:
а = 0.926, b = 0.988, с = 1.422 нм. Однако идентификация полимеризованных состояний
системы, полученных при 8 ГПа и 573 К и 4.8 ГПа и 523 К [32, 277], в качестве индивидуальной О фазы вызывает сомнения.
Прежде всего, как отмечено в работе [278], вследствие большой ширины и малого
числа четко выделяющихся дифракционных пиков, дифрактограмма ОФВД (Рис. 1.21)
может быть проиндицирована с одинаковыми качественными показателями как в орторомбической, так и ромбоэдрической ячейках. Трудность идентификации полимеризованных состояний, подобных ОФВД, в качестве О фазы фактически отмечена и в работе [31],
в которой их пытались описать как ромбоэдрическую (R) полимерную фазу, хотя в окончательном варианте представили как fcc(pC60) фазу, гранецентрированную кубическую
фазу С60 высокого давления, несмотря на проблемы и такого варианта индицирования,
отмеченные самими авторами.
Обращает на себя внимание и то, что величина короткого периода решетки, совпадающего в структурных моделях О фазы с расстоянием между центрами соседних молекул в полимерной цепи, в случае ОФВД значительно выше теоретически рассчитанных
величин расстояния между соседними молекулами С60 в линейном полимере, составляющих согласно различным вариантам расчета 0.9127 [186], 9.11 [185] или 0.906 нм [283].
157
Характер расщепления Hg(1) моды, наличие в КР спектре ОФВД (Рис.5.1) линий
при 523, 535, 1402, 1449, 1620 см-1 и ряд других особенностей спектра, присущих двумернополимеризованным состояниям, также свидетельствует о том, что линейные полимеры
С60 не являются единственными структурообразующими элементами ОФВД. То есть, в
своей совокупности приведенные данные свидетельствуют о том, что ОФВД, по сути, не
соответствует предложенной структурной модели – упаковке цепных полимеров С60.
Неоднозначность интерпретации дифрактограмм полимеризованных состояний С60,
получаемых под давлением при относительно низких температурах ~ 323–573 K, можно
объяснить, если предположить, что эти полимеризованные состояния еще не являются
сформировавшимися кристаллическими полимерными фазами (ПФ) с четко определенным типом кристаллической решетки, которые проявляются при температурах синтеза
выше 573 К, а представляют собой некоторые промежуточные полимеризованные состояния на основе С60 различного полимолекулярного фракционного состава с малой степенью трехмерного упорядочения. Вследствие этого рентгеновские дифрактограммы образцов состояний высокого давления, квалифицируемых как ОФВД, характеризуются широкими слабоструктурированными диффузными линиями.
Представление полимеризованных состояний, образующихся при давлениях до 8
ГПа и температурах 373–573 К, в качестве О фазы послужило основанием для предположения о возможности механизма образования слоистых тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R) полимерных фаз С60 за счет прямого циклоприсоединения соседних линейных
полимеров С60, формирующих О фазу [277]. Однако, если для Т фазы такой механизм образования нельзя исключить в принципе, хотя он и требует для О фазы энергетически не
выгодной Immm упаковки, поскольку в противном случае ( Pmnn упаковка с углом поворота отличным от 0 до 90°) двойные связи, вступающие в реакцию (2+2) циклоприсоединения, удалены друг от друга либо не параллельны, то для R фазы он представляется
158
практически невозможным, так как при этом даже Immm упаковка О фазы не отвечает
условиям, необходимым для возникновения межцепных связей.
Это позволяет допустить наличие механизма образования Т и R фаз, связанного с
непосредственной двумерной полимеризацией молекул С60 и основанного на предположении о существовании при высоких давлениях ряда молекулярных упаковок С60, выступающих в качестве молекулярных предшественников наблюдаемых полимерных фаз и
характеризующихся благоприятным, с точки зрения образования двумерных структурообразующих элементов этих фаз, взаиморасположением двойных связей соседних молекул.
В настоящее время нет прямых экспериментальных доказательств существования таких
гипотетических молекулярных предшественников полимерных фаз С 60, но модельные
расчеты молекулярных упаковок С60 при высоких давлениях, выполненные А.В. Дзябченко и др. [143, 284], показывают возможность их существования.
Сравнительный анализ объемов мономерных состояний фуллерита, находящихся в
условиях сжатия, и различных полимерных фаз косвенным образом свидетельствует о
возможности существования данного механизма образования полимерных фаз С60 (Рис.
5.5). Размеры серых прямоугольников на Рис. 5.5 характеризуют области давлений синтеза и диапазон значений объемов соответствующих полимеризованных состояний системы,
полученных при различных температурах синтеза. Из Рис. 5.5 видна корреляция между
величинами объемов молекулярных состояний системы, сжатых при 298 К, и объемов
кристаллических полимерных фаз С60, образующихся при нагревании сжатых мономерных состояний выше 573–673 К при фиксированном давлении. Поскольку схема эксперимента по синтезу фаз высокого давления обычно заключается в нагружении образца до
заданных значений давления при комнатной температуре и последующем нагреве его при
фиксированной нагрузке, то можно полагать, что в этом случае нагрев системы «лишь»
активирует процессы образования полимерных фаз, тогда как фактором, определяющим
тип образующейся фазы, является величина давления, при котором находилась система в
159
момент, предшествующий нагреванию. В частности, если при 1.5 ГПа величина объема
сжатого при 298 К молекулярного кристалла С60 практически совпадает с величиной объема ОФНД, суть орторомбической полимерной фазы С60, то представляется естественным,
что основной полимерной фазой, образующейся при 1.5 ГПа и 723 К должна быть орторомбическая фаза. Следуя данной схеме, сжатое молекулярное состояние, формирующееся при 8 ГПа и 298 К, должно быть молекулярным предшественником ромбоэдрической,
а не орторомбической фазы.
0,75
F
0,7
O (1D)
0,65
V, нм 3
T (2D)
R (2D)
0,6
0,55
G
Mp (3D)
0,5
0,45
0,4
D
0,35
0,3
0
2
4
P, ГПa
6
8
10
Рис. 5.5. Изотермы сжатия фуллерита С60 (F) [177], графита (G) [175] и алмаза (D)
[285] при комнатной температуре и объемы, в расчете на молекулу С 60 при нормальных условиях, кристаллических орторомбической (О), тетрагональной (Т), ромбоэдрической (R) фаз и аморфных трехмернополимеризованных состояний С60, образующихся при различных давлениях в интервале температур 573–1073 К.
Предпочтительность предложенной нами структурной модели О фазы с симметрией Pmnn была подтверждена позднее в работе Море с соавторами [286], в которой в результате изучения рентгеновских лауэграмм образцов О фазы было установлено, что на
160
лауэграммах качественных образцов О фазы нарушается условие наблюдения рефлексов
объемно-центрированной решетки (Immm), согласно которому сумма индексов должна
быть четной, т.е. h+k+l=2n. Однако, поскольку на лауэграммах присутствуют также рефлексы с нечетными суммами индексов, авторы [286] пришли к заключению, что решетка
О фазы является примитивной (Pmnn). При этом точное значение угла поворота () полимерных цепей относительно друг друга в работе также установить не удалось.
С целью прямого экспериментального определения значения угла поворота () линейных полимеров друг относительно друга в О фазе были предприняты дополнительные
рентгеновские исследования с использованием монокристаллических и более качественных поликристаллических образцов О фазы.
5.1.2. Получение монокристаллических образцов и уточнение структуры орторомбической полимерной фазы С60
Следует отметить, что первые попытки получения монокристаллических образцов
полимерных фаз С60 были предприняты группой Сундквиста [286]. Эти попытки были
связаны с идеей осуществления полимеризации в условиях гидростатического сжатия мономерной ГЦК фазы С60, которая бы бралась не в форме традиционно использовавшихся
порошков фуллерита, а в виде крупных монокристаллов С60. Однако исследование продуктов полимеризации монокристаллов ГЦК фазы С60 показало, что полимерные фазы
С60, образующиеся в условиях гидростатического сжатия, представляют собой не монокристаллические образцы, а некий компакт из нескольких ориентационных доменов или,
так называемых, вариантов [286, 287]. Образование вариантов является следствием процессов полимеризации высокосимметричной (в данном случае ГЦК) фазы, в результате
которых формируются полимерные фазы более низкой симметрии. Проведенные исследования показали, что полное определение структуры полимерных фаз С60 на основе таких
образцов практически невозможно.
161
В данной работе, в целях обеспечения преимущественного роста одного ориентационного домена, направление полимеризации которого могло бы быть близким или совпадающим с осью нагружения камеры высокого давления, мы попытались осуществить
полимеризацию монокристаллов ГЦК фазы С60 в условиях анизотропного сжатия в аппаратах высокого давления с выраженным одноосным сжатием при использовании в качестве сред, передающих давление, твердых (гексагональный BN) или жидких, но затвердевавших в процессе обработки (петролейный эфир, полисилоксановая жидкость), веществ.
В итоге данный методический прием оказался успешным и это позволило получить несколько монокристаллов О фазы С60, удовлетворяющих требованиям структурного анализа. Полученные монокристаллические образцы имели достаточно высокое качество, о чем
свидетельствует тот факт, что рентгеновская дифрактограмма кристалла, отобранного для
структурного анализа с использованием монокристального Noius Kappa CCD дифрактометра содержала свыше 6000 рефлексов [288]. В результате структурного анализа монокристаллического образца О фазы получено значение угла поворота цепных полимеров
С60 относительно друг друга, которое составило 78°. Оценка величины этого угла на основании порошковых дифрактограмм, полученных с использованием синхротронного излучения и дифрактометра INEL CPS 120, проведенная в рамках ритвельдовской программы уточнения структурных параметров на базе порошковых дифрактограмм, привела соответственно к значениям 72.5 и 73° . Полученные экспериментальные значения угла поворота полимерных цепей С60 вокруг своей оси в О фазе находятся в качественном согласии со значением угла поворота 61º, рассчитанным А.В. Дзябченко и др. [279, 282], и подтверждают предсказанную теоретически энергетическую предпочтительность Pmnn типа
упаковки линейных полимеров С60 по сравнению с вариантами упаковок, отвечающих
Immm типу симметрии.
Исследование монокристаллических образцов позволило также уточнить геометрические параметры цепного полимера С60. Впервые экспериментальное определение
162
структурных параметров цепных полимеров (Рис. 5.6), образующихся в результате реакций (2+2) циклоприсоединения С60, было проведено в ходе рентгеновского изучения объемноцентрированной орторомбической фазы фуллерида RbC60 [281].
Рис. 5.6. Фрагмент структуры линейного полимера С60.
Характерной особенностью предложенной авторами [281] структурной модели
цепного полимера, обращавшей на себя внимание, являлось необычно высокое значение
длины одинарной внутримолекулярной связи, входящей в связывающее циклобутановое
кольцо, D(C11–C11)intra=1.90 Å (Рис. 5.7), что вызывало определенные сомнения в правильности определения структуры. При этом значение длины межмолекулярной связи
D(C11–C`11)inter составило 1.44 Å, а внутримолекулярной связи C11–C12, прилежащей к
циклобутановому кольцу, D(C11–C12) – 1.51Å. Согласно нашим данным, приведенным в
таблице 5.2, D(C11–C11)intra=1.61 Å, D(C11–C`11)inter=1.45 Å, D(C11–C12)=1.519 Å.
Полученное значение D(C11–C11)intra находится в разумном согласии с существующими представлениями о максимальных (~ 1.59 Å) значениях длины одинарной С–С
связи в органических молекулярных системах [289], в рамках которых предлагавшееся
ранее значение длины этой связи равное 1.90 Å [281] представлялось совершенно аномальным. Одномерная полимеризация приводит к существенной деформации кластера
С60, особенно вдоль направления полимеризации. По этой причине размер кластера С 60 по
направлению вектора “а” элементарной ячейки, совпадающего с направлением полимерной цепи, D(C11`–C11), составляет 7.307 Å, а по направлениям векторов “b” и “c” 7.02 и
7.03 Å.
163
Таблица 5.2. Координаты симметрийно независимых атомов углерода и параметры
элементарной ячейки орторомбической полимерной фазы С60 [288].
Номер атома
C01
C02
C03
C04
C05
C06
C07
C08
C09
C10
C11
C12
C13
C14
C15
C16
X
Y
Z
0.1296(6)
0.1573(9)
0.1553(10)
0.2853(12)
0.07975(11)
0.3349(13)
0.07699(11)
0.2550(11)
0.1293(6)
0.07974(11)
0.412(2)
0.3342(14)
0.0000
0.2821(12)
0.2542(10)
0.0000
0.7884(10)
0.6734(13)
0.7289(12)
0.7578(12)
0.6894(12)
0.8525(13)
0.6567(12)
0.9872(8)
0.9299(9)
0.7974(11)
0.9846(10)
0.9186(11)
1.0122(10)
0.7926(11)
0.8685(9)
1.1515(11)
0.3206(8)
0.4683(6)
0.6235(7)
0.4859(5)
0.3870(7)
0.4216(7)
0.5525(6)
0.6850(8)
0.7245(9)
0.6926(8)
0.4520(13)
0.6128(8)
0.7427(12)
0.5814(6)
0.3375(7)
0.7206(11)
Формула: С60, Мв = 720.642
Пространственная группа: орторомбическая, Pmnn
Параметры ячейки: a=9.091(3) Å, b=9.780(3) Å, c=14.752(4) Å, V=1311.7(6) Å3, Z=2
Угол поворота цепи (): 78.0°
9
29,38997
30,8201
22,31372
Эксперимент.
28,25445
21,39569
отн. ед.
Интенсивность,21,69349
20,57649
О фаза
Теор. /
12
15
18
21
24
27
30
Pmnn
33
2, градус
Рис. 5.7. Фрагменты рентгеновской дифрактограммы образца орторомбической полимерной фазы С60 и расчетной дифрактограммы модели упаковки линейных полимеров С60 с Pmnn типом симметрии и значением угла поворота цепей 78º.
Таким образом, полученные результаты свидетельствуют о том, что образцы
ОФВД, образующиеся при давлениях 3–8 ГПа в области температур 473–573 К, иденти164
фицированные ранее [32] как орторомбическая полимерная фаза С60, строго говоря, данной фазой не являются, а представляют собой смеси полимеризованных состояний на основе линейных полимеров С60 со сравнительно малыми степенями одномерной полимеризации и некоторой примесью других типов низкомолекулярных полимеров С 60.
На Рис. 5.7. представлены фрагменты экспериментальной рентгеновской дифрактограммы качественного образца орторомбической полимерной фазы С60, полученного
нами, и дифрактограммы, рассчитанной для модели упаковки линейных полимеров С 60 с
Pmnn типом симметрии и значением угла поворота цепей 78º. Представленные результаты
свидетельствуют о высокой степени соответствия рентгеновских дифрактограмм реального образца О фазы и ее структурной модели, уточненной в работе [288].
5.2. Тетрагональная полимерная фаза С60
5.2.1. Получение однофазных поликристаллических образцов тетрагональной
полимерной фазы С60. Структурные модели тетрагональной фазы
Впервые образование тетрагональной (Т) объемноцентрированной фазы в продуктах полимеризации фуллерита С60 при 3 ГПа и 600°С было отмечено в работе НунесаРигуэиро с соавторами (Рис. 5.1) [32], которые определили параметры ячейки данной полимерной фазы С60 (а = 9.09 и c = 14.95 Å) и пространственную группу (Immm).
Следует заметить, что отдельные слои в Т фазе, строго говоря, не обладают тетрагональной симметрией, ибо молекула С60 не содержит оси четвертого порядка и при объединении молекул в полимерный слой таковая ось не возникает, поскольку, согласно Рис.
1.21с, плоскости двух параллельных пар (2+2) межмолекулярных углеродных связей, связывающих молекулы С60 в четырех-членный полимерный цикл, расположены в плоскости
полимерного слоя, а плоскости двух других пар межмолекулярных углеродных связей
оказываются перпендикулярными плоскости этого слоя. При упаковке слоев, соответствующей Immm типу симметрии, предложенному в [32], ось четвертого порядка также не
165
возникает. Поэтому предложенную модель правильнее было бы называть псевдотетрагональной.
В большинстве работ, посвященных экспериментальному исследованию кристаллических полимерных фаз С60, образующихся в результате полимеризации С60 при высоких давлениях и температурах, были отмечены существенные трудности получения чистой тетрагональной (Т) фазы. Обычно Т фаза присутствовала в образцах в смесях с орторомбической или ромбоэдрической фазами [31, 32, 183, 277, 279, 290]. Этот факт стал основанием для предположения о том, что Т фаза не имеет собственной области стабильности на р–Т диаграмме и не может быть получена в чистом виде. Согласно одной гипотезе
[290], Т фазу следовало рассматривать как продукт локального двойникования в О фазе,
согласно другой – как продукт случайной неупорядоченной 2D полимеризации при образованию R фазы [291]. То есть, в обоих случаях предполагалось, что в отличие от О и R
фаз, Т фаза не является стабильной фазой высокого давления в системе С 60, а представляет собой некий структурный дефект, возникающий в процессе формирования орторомбической или ромбоэдрической полимерных фаз С60.
Вместе с тем, теоретические расчеты [292] показали, что «тетрагональный» полимерный слой С60 имеет тот же порядок стабильности, что и «ромбоэдрический». Более того, расчеты потенциальной энергии упаковок различных типов полимеров С 60, представленные в работах [282, 293], показали, что кристаллическая упаковка псевдотетрагональных слоев с симметрией Р42/mmc имеет глубокий минимум энергии. Таким образом, результаты теоретических исследований не отрицали в принципе возможность существования области стабильности Т фазы при определенных р, Т условиях. Заметим, что говоря
здесь о стабильности, мы говорим об относительной стабильности Т фазы по сравнению с
другими мономерными и полимеризованными состояниями С60, поскольку очевидно, что
в рамках р–Т диаграммы углерода в целом все эти состояния являются метастабильными.
166
Учитывая выше изложенное, мы предположили, что наглядным экспериментальным доказательством существования собственной области стабильности Т фазы на р–Т
фазовой диаграмме могло бы стать ее получение из всех фаз, соседствующих с ней на диаграмме [220]. То есть, была поставлена задача рассмотрения возможности синтеза Т фазы,
используя различные маршруты или траектории р, Т обработки системы. В итоге были
выбраны 3 маршрута (отмеченные стрелками 1, 2, 3 на Рис. 5.8) достижения точки р–Т
диаграммы с координатами 2.2 ГПа и 873 К, выбранными в качестве р, Т параметров синтеза Т фазы. Напомним, что буква М на приведенном фрагменте диаграммы соответствует
области существования мономерных ГЦК и ПК фаз С60, Мр – означает области существования кристаллических и аморфных 1D, 2D и 3D полимеризованных состояний С60. Буквой А обозначена область существования атомных углеродных состояний, образующихся
в результате деструкции мономерных и различных типов полимеризованных состояний
С60.
Согласно Рис. 5.8, синтез Т фазы с использованием маршрута 1 представляет собой
нагружение исходного образца при комнатной температуре до ~ 0.5 ГПа, нагрев при фиксированной нагрузке до 873 К, последующее повышение давления до 2.2 ГПа, выдержку
образца при 2.2 ГПа и 873 К в течение определенного времени. То есть, маршрут 1 связан
с получением Т фазы непосредственно из мономерной ГЦК фазы фуллерита. Маршруты 2
и 3 предполагают соответственно синтез Т фазы из димеризованных состяний С 60 (2) или
R фазы (3).
Времена изотермической выдержки 1, 10, 100, 1000, 10000, 20000 секунд использовались для определения характерных времен релаксации системы в состояние равновесия
при 2.2 ГПа и 873 К для каждого маршрута синтеза. Время выдержки измерялось от момента достижения заданных р, Т параметров синтеза. По истечению времени
167
1800
Ал
A
1600
1400
Т, К
1200
1000
1
800
T
ГЦК
2
600
O
400
3
R
Mp
D
200
Mc
ДС
ПК
СС
0
0
2
M
4
6
8
10
Р, ГПа
Рис. 5.8. р–Т области существования атомных (А), молекулярных (М) и
полимолекулярных (Мр) углеродных структур, образующихся в результате
обработки фуллерита С60 в условиях квазигидростатического сжатия. Стрелками
показаны маршруты достижения р, Т параметров синтеза О, T, R фаз и димеризованного (D) состояния с содержанием димера ~ 80% мол. Положение линий фазовых
равновесий, нанесенных сплошными линиями, приведено по данным работ [24, 26,
30, 167, 223]. Другие обозначения: Ал – область образования алмаза, сс – стеклообразное состояние [294].
изотермической выдержки продукты обработки фуллерита С60 закаливались под давлением до комнатной температуры и исследовались затем при нормальных условиях. Закалка
под давлением использовалась также для сохранения различных промежуточных состояний системы, образующихся на различных стадиях ее обработки по маршрутам 1, 2, 3.
Особое внимание в работе уделялось контролю за образованием R фазы для 3 маршрута.
При этом было установлено, что достаточная полнота образования R фазы при 6.0 ГПа и
873 К обеспечивается при временах изотермической выдержки свыше 1000 секунд. Аттестация полученных образцов проводилась методами рентгеновской дифракции, ИК и КР
спектроскопии и сканирующей электронной микроскопии.
168
На Рис. 5.9 представлены рентгеновские дифрактограммы образцов, полученных
при 2.2 ГПа, 873 К и минимальном времени выдержки 1 сек. для всех трех экспериментальных схем, помеченных на рисунке цифрами 1, 2, 3 [220].
Рис. 5.9. Рентгеновские дифрактограммы образцов (1, 2, 3), полученных в результате
обработки фуллерита С60 при 2.2 ГПа, 873 К и времени изотермической выдержки 1
секунда с использованием различных (1, 2 и 3) маршрутов достижения р, Т параметров обработки. На рисунке приведена также дифрактограмма образца Т фазы, полученного по маршруту 1 при времени изотермической выдержки 1000 с.
Рентгенофазовый и ИК-спектральный анализ образцов показали, что все образцы
представляют собой смеси Т и R фаз, однако относительное содержание этих фаз в смесях
зависит от маршрута обработки. Доля Т фазы составила соответственно 90, 65 и 15% для
1, 2 и 3 вариантов обработки. Увеличение времени выдержки приводит к повышению содержания Т фазы в образцах для всех вариантов обработки. Для маршрутов 1 и 2 времена
образования практически чистых образцов Т фазы составили соответственно 1000 и 20000
секунд. Для маршрута 3 использовавшиеся времена выдержки были явно недостаточны
для получения чистой Т фазы. Для этого случая даже при максимальном времени экспозиции 20000 секунд содержание Т фазы в образце не превышало 60%.
169
Обработка дифрактограммы поликристаллического образца Т фазы, полученного
по маршруту 1 при времени изотермической выдержки 1000 с (Рис. 5.9), с использованием
программы DICVOL91 [280], позволила определить параметры элементарной ячейки, которые составили а = 9.097(3), с = 15.04(2) Å, V = 1245(2) Å3. Расчетная плотность составила dрасч. = 1.92 г/см3, измеренная пикнометрическая плотность dпикн. = 1.88 г/см3. Полученные данные по метрике решетки хорошо согласовались с характеристиками Т фазы, определенными Нунесом-Ригуэиро с соавторами [32]. Электронно-микроскопические изображения данного образца Т фазы (Рис. 5.10) наглядно передают слоистый характер структуры фазы. При этом можно также заметить, что характерные значения углов
Рис. 5.10. Электронно-микроскопическое изображение скола образца тетрагональной полимерной фазы С60.
скола отдельных плоскостей составляют 90º, что является проявлением псевдотетрагональной геометрии полимерного слоя.
Однако вопрос о пространственной группе оставался открытым, поскольку как уже
отмечалось, наряду с псевдотетрагональной моделью Т фазы с симметрией Immm, относящейся, строго говоря, к орторомбической сингонии, теоретически возможна альтерна170
тивная модель Т фазы с подлинно тетрагональной Р42/mmс симметрией. Сравнение потенциальных энергий этих двух моделей показывает предпочтительность второй из них
[282, 293].
В целом представленные результаты наглядно показали, что при определенных р, Т
параметрах образование Т фазы возможно на базе как мономерных, так различных полимерных состояний С60, являющихся ближайшим окружением Т фазы на р–Т диаграмме.
То есть, Т фаза представляет собой такую же индивидуальную полимеризованную фазу
высокого давления как О и R фазы С60.
Полученные экспериментальные данные неплохо согласуются с предположением о
механизме индуцируемой давлением твердофазной полимеризации С60, базирующемся на
гипотезе о существовании при высоких давлениях ориентационно-упорядоченных упаковок мономерных (димерных) молекул, которые характеризуются близкими межмолекулярными контактами двойных связей соседних молекул С60 в параллельной ориентации,
благоприятными для протекания реакции (2+2) циклоприсоединения [181]. Такие контакты отсутствуют в обоих известных мономерных (ГЦК и ПК) структурах С 60 [123, 273].
Теоретический анализ всей возможной совокупности упаковок мономерных молекул [145,
284] тем не менее показал, что для каждой полимерной фазы С 60 может быть выделена соответствующая ей мономерная молекулярная упаковка, имеющая локальный минимум потенциальной энергии и обладающая геометрическим подобием с соответствующей полимерной фазой. В частности, предполагаемым мономерным предшественником Т фазы может быть тетрагональная структура с симметрией P42/m [143, 284].
Твердофазное превращение мономерной ГЦК в Т фазу в таком случае грубо можно
представить как двустадийный процесс. На первой стадии, имеющей место в ходе изотермического
нагружения
ГЦК
фазы,
происходит
образование
ориентационно-
упорядоченного молекулярного предшественника Т фазы. Вторая стадия представляет собой полимеризацию этого предшественника.
171
В отличие от такого «прямого» механизма превращения мономеров в полимеры
С60, процессы образования Т фазы из других полимерных фаз С60 требуют ряда дополнительных стадий, характеризующихся высокими энергиями активации. Так, в случае превращения ромбоэдрической структуры в тетрагональную необходимой стадией превращения становится разрыв межмолекулярных связей в структуре R полимера с образованием
некого промежуточного состояния как низкомолекулярного предшественника Т фазы.
В ходе дальнейших исследований с помощью программы LAZY ROUTINE было
проведено моделирование рентгеновских дифрактограмм Т фазы c Immm и P42/mmc типами симметрии. Сопоставление расчетных дифрактограмм с порошковыми рентгеновскими
дифрактограммами наиболее качественных образцов Т фазы, полученных с использованием 1 и 2 маршрутов синтеза (Рис. 5.11), показало, что дифрактограммы образцов, полученных с использованием маршрута 1, соответствуют расчетной дифрактограмме Т фазы
c P42/mmc типом симметрии, тогда как дифрактограммы образцов, полученных с использованием маршрута 2, соответствуют расчетной дифрактограмме Т фазы c Immm типом
симметрии. Согласно Рис. 5.11, особенно четко различие дифрактограмм, связанное с понижением симметрии структуры при переходе истинно тетрагонального P42/mmc к орторомбическому Immm типу симметрии Т фазы, проявляется в расщеплении одиночного пика при 2Θ=19.459° в P42/mmc фазе на два рефлекса (19.43 и 19.682°) в Immm фазе, помеченном на рисунке стрелками.
Структурное различие Immm и P42/mmc типов упаковок «тетрагональных» полимерных слоев С60, представлено на Рис. 5.12. Согласно данному рисунку все полимерные
слои, формирующие упаковку с Immm типом симметрии, имеют одну и ту же пространственную ориентацию, т.е. упаковка является одноориентационной. В варианте P42/mmc
172
79,99626
50,92636
56,31307
50,39881
48,81303
46,11179
47,97024
43,8354
45,70071
42,18373
42,96148
39,94297
40,94242
36,6186
39,38173
34,46057
31,06648
33,25675
30,15458
28,15566
27,68628
27,34032
30,74617
51,09411
50,25484
48,8371
47,97024
46,06344
45,74909
44,39313
45,02304
43,85966
43,03435
41,6972
42,18373
39,94297
41,33208
39,50378
36,66758
34,63242
30,96793
Т фаза (М2)
33,20758
30,20389
28,20505
27,76041
27,34032
b
26,72228
22,58654
T фаза (М1)
Теор. (P42/mmc)
23,50387
22,71054
Интенсивность, отн. ед.
23,50387
a
Теор. (Immm)
10
12
14
16
18
20
22
24
26
28
30
32
34
2, градус
Рис. 5.11. Рентгеновские дифрактограммы образцов, полученных с использованием
1(а) и 2(b) маршрутов синтеза Т полимерной фазы С60, и расчетные дифрактограммы
Т полимерной фазы С60 с P42/mmc и Immm типами симметрии.
типа симметрии каждый последующий слой упаковки повернут на 90º относительно
предыдущего, таким образом, упаковка является двуориентационной.
173
Рис. 5.12. Модели структур тетрагональной полимерной фазы С60 с Immm и P42/mmc
типами симметрии.
В таблице 5.3 представлены результаты расчета потенциальной энергии двух рассматриваемых типов упаковок полимерных слоев С60 (с периодами решетки а=b=9.09 Å),
полученные в работе [282]. Согласно данным таблицы 5.3, модель упаковки P42/mmc типа
выгоднее по энергии по сравнению Immm типом более чем на 1 ккал/моль, причем этот
выигрыш достигается за счет кулоновской энергии, которая в обоих случаях положительна. То есть, соседние слои электростатически отталкиваются друг от друга, но в случае
P42/mmc упаковки это отталкивание меньше. В отсутствии кулоновского взаимодействия
ни одна из моделей не имела бы преимущества перед другой, поскольку энергии ван-дерваальсова взаимодействия у них почти одинаковы.
174
Таблица 5.3. Энергетические и некоторые структурные характеристики Т полимерной фазы С60 с Immm и P42/mmc типами симметрии.
Модель
упаковки
Епот
Евдв
Еэл
(ккал/моль)
с
Плотность
(г/см3)
(Å)
Immm
– 37.286
– 38.588
1.302
14.777
1.960
P42/mmc
– 38.527
– 38.704
0.177
14.739
1.965
Дальнейшее уточнение структуры двух типов упаковок требовало получения монокристаллических образцов Т фазы с различным типом симметрии.
5.2.2. Получение монокристаллических образцов и уточнение структуры тетрагональной полимерной фазы С60
Синтез монокристаллических образцов Т фазы С60 осуществлялся на основе полимеризации монокристаллов ГЦК фазы фуллерита в твердых и затвердевающих в процессе
обработки сред, передающих давление [295]. В качестве твердой среды, передающей давление, использовался гексагональный нитрид бора, в качестве затвердевающей жидкости
– полисилоксановая жидкость (ПЭС–5). В результате было получено несколько монокристаллов Т фазы С60, удовлетворяющих требованиям структурного анализа. Монокристаллы Т фазы были получены с использованием маршрута обработки 1 (Рис. 5.8), т.е. Т, р
схемы синтеза, при которой в начале обеспечивается достижение заданной температуры, а
затем давления синтеза. Синтез осуществлялся при давлении 2.2 ГПа, температуре 873 К.
Времена изотермической выдержки составляли от 1000 до 2000 сек. После предварительного изучения монокристаллов Т фазы для дальнейших структурных исследований был
отобран кристалл (размером 0.5×0.2×0.1 мм), полученный с использованием полисилоксановой жидкости в качестве среды, передающей давление.
Структурные исследования проводились на монокристальном дифрактометре
ENRAF–NONIUS CAD–4 с использованием Mo-Kα1 излучения (λ = 0.71073 Å) [295]. Параметры решетки определялись по 25 малоугловым рефлексам и уточнялись по 20 рефлексам в области углов (Θ) 9–14°. Кристаллическая структура определялась прямым ме175
тодом и уточнялась по методу наименьших квадратов с использованием пакета программного обеспечения SHELX (17, 18). В итоге были получены следующие результаты: кристаллическая система – тетрагональная, а = 9.064(3), с = 15.039(8) Å, V = 1235.6(8) Å3, Z =
2, пространственная группа Р42/mmс (статистический анализ интенсивностей показал
несомненное присутствие рефлексов с h + k + l ≠ 2n, что свидетельствует о том, что ячейка является примитивной), Wt = 1441.2, Dc = 1.937 г/см3, Количество собранных разрешенных рефлексов при комнатной температуре – 613, итоговое значение R фактора 0.075
получено для 493 рефлексов, интенсивности которых отвечали условию I > 3σ (I). Полученные данные помещены в Кембриджский центр кристаллографических данных (№
CCDC – 185539).
Координаты атомов и факторы фракционной занятости атомных позиций (F) приведены в таблице 5.4.
Таблица 5.4. Координаты атомов и факторы фракционной занятости (F) атомных
позиций [295].
Номер атома
X
Y
Z
F
C1
C2
C3
C1A
C2A
C3A
C4
C5
C6
C7
C8
C9
0.4108 (6)
0.5
0.0861 (6)
0.5
0.425 (4)
0.090 (3)
0.1657 (4)
0.2171 (4)
0.3440 (4)
0.4186 (4)
0.3683 (5)
0.2439 (4)
0.4118 (6)
0.0758 (8)
0
0.417 (3)
0
0.090 (3)
0.1320 (4)
0.2535 (5)
0.3325 (4)
0.2827 (4)
0.1545 (5)
0.0806 (4)
0
0.2270 (4)
0.0525 (4)
0.053 (2)
0.226 (2)
0
0.0939 (3)
0.0485 (3)
0.0795 (3)
0.1526 (3)
0.1981 (3)
0.1679 (3)
0.84 (1)
0.84 (1)
0.84 (1)
0.16
0.16
0.16
1
1
1
1
1
1
Пространственная группа: тетрагональная, P42/mmc
Параметры ячейки: a=9.064(3) Å, c=15.039(8) Å, V=1235.6(8) Å3, Z=2
Полученные значения длин углерод-углеродных связей и углов между ними в
структуре Т фазы представлены в таблицах 5.5–5.6 [295].
176
Таблица 5.5. Значения длин внутримолекулярных и межмолекулярных углеродуглеродных связей в структуре тетрагональной полимерной фазы С60.
Длины двойных (С=С) связей (Å)
Длины одинарных (С-С) связей (Å)
C2–C2’
C4–C5
C6–C7
C8–C9
C1–C6
C2–C8
C3–C4
C4–C9
C5–C5’
C5–C6
C7–C7’
C7–C8
C9–C9’
1.37 (1)
1.377 (6)
1.367 (6)
1.388 (6)
1.521 (5)
1.457 (6)
1.529 (5)
1.400 (6)
1.460 (8)
1.432 (5)
1.476 (7)
1.423 (6)
1.461 (7)
Длины внутримолекулярных связей, вхо- Длины межмолекулярных связей, входящих
дящих в кольцо (2+2) циклоприсоединения: в кольцо(2+2) циклоприсоединения:
C1–C1’
C3–C3’
1.62 (1)
1.58 (1)
C1–C’1
C3–C’3
1.60 (1)
1.56 (1)
Таблица 5.6. Значения углов (градус) между внутри- и межмолекулярными углеродуглеродными связями в структуре тетрагональной полимерной фазы С60.
Гексагональные кольца
C6-C1-C1’
118.2 (2)
C2’-C2-C8
119.3 (3)
C4-C3-C3’
118.1 (2)
C5-C4-C9
119.3 (3)
C5-C4-C3
125.7 (4)
C4-C5-C6
120.7 (4)
C4-C5-C5’
119.7 (2)
C7-C6-C5
119.6 (3)
C7-C6-C1
126.3 (4)
C6-C7-C8
119.8 (3)
C6-C7-C7’
119.6 (2)
C9-C8-C7
119.8 (4)
C9-C8-C2
121.8 (4)
C8-C9-C4
120.7 (4)
C8-C9-C9’
118.9 (2)
Пентагональные кольца
C6-C1-C6’
103.7 (5)
C8-C2-C8’
110.0 (5)
C4-C3-C4’
102.9 (5)
C9-C4-C3
107.6 (3)
C6-C5-C5’
109.0 (2)
C5-C6-C1
107.5 (4)
C8-C7-C7’
108.7 (2)
C7-C8-C2
106.3 (4)
C4-C9-C9’
109.4 (2)
Кольцо (2+2) циклоприсоединения:
C1’-C1-C’1’
C3’-C3-C’3’
90
90
C6-C1-C’1’
C4-C3-C’3’
113.4 (3)
114.0 (3)
Следует отметить, что Фурье синтез выявил наличие дополнительных пиков электронной плотности малой интенсивности, которые были приписаны экстра позициям уг177
леродных атомов. Анализ полученных данных показал, что позиции углеродных атомов в
полярных областях кластера С60 могут быть разделены на две части с различной занятостью. Уточнение структуры в этом приближении привело к понижению значения R фактора до 0.075 и окончательным значениям факторов фракционной занятости этих атомных
позиций 0.84 и 0.16 (таблица 5.4). Следует заметить, что в таблице независимые атомы
разделены на 2 группы: основных и полярных атомов. Два возможных набора позиций
полярных атомов вместе с основными атомами дают две ориентации кластера С 60, связанные друг с другом поворотом на 90°. При этом деление основной группы атомов на две
компоненты не производилось, поскольку позиции этих атомов в обоих компонентах эквивалентны.
Фрагмент полимерной ячейки Т фазы С60 с указанием позиций независимых атомов
показан на Рис. 5.13. Полученные данные свидетельствуют о том, что четырех-членные
углеродные циклы, обеспечивающие межмолекулярную связь С60 в а и b направлениях
приведенного 2D полимера, различаются как своей пространственной ориентацией, так и
длинами связей.
Рис. 5.13. Фрагмент структуры полимерной ячейки Т фазы С60 с независимыми
атомами.
Согласно данным таблицы 5.5, длины межмолекулярных и внутримолекулярных
углерод-углеродных связей в (2+2) углеродных кольцах, ориентированных во взаимопер178
пендикулярных а и b направлениях, различны и составляют соответственно 1.60– 1.62 и
1.56–1.58 Å. Полученные удлиненные значения одинарных С–С связей, по сравнению со
стандартным 1.54 Å значением для алмаза, на самом деле довольно типичны для различных полимеризованных состяний фуллеренов. В частности, экспериментально определенные значения длин углеродных связей в (2+2) кольцах димерных (С60)2 молекул составили
1.576–1.581 Å [253, 296], а в случае полимера С70 1.621–1.625 Å [297]. Отмеченное удлинение одинарных связей свидетельствует о наличии существенной деформации молекулы
С60, находящейся в полимеризованном состоянии, и значительной степени напряженности
образующейся полимерной структуры в целом. Размеры кластера С 60 в полученном «тетрагональном» полимере составили соответственно 7.46 и 7.50 Å в аb плоскости и 6.83 Å в
направлении перпендикулярном к этой плоскости. Для сравнения напомним, что диаметр
молекулы С60 в недеформированном состоянии равен 7.1 Å. Интересной особенностью
полученной полимерной фазы является то, что, несмотря на различные степени деформации и размеры кластера С60 в а и b направлениях (7.46 и 7.50 Å), метрика самого полимерного слоя остается квадратичной (ат = bт), поскольку различия размеров кластера компенсируются различием длин углерод-углеродных связей в а и b направлениях (1.60 и 1.56
Å). Этим параметры структуры полимерного слоя в составе упаковки с Р42/mmс типом
симметрии отличаются от соответствующих параметров изолированного слоя, предсказанных теоретически, и которые характеризуются неравенством ат и bт [188, 292].
Полученная кристаллическая структура имеет слабую разупорядоченность: 84%
атомов (и соответственно молекул С60) занимают позиции, отвечающие одной ориентации
полимера, 16% – относятся к другой ориентации. Наложение этих двух ориентационных
конфигураций представлено на Рис. 5.15. Атомные позиции, помеченные буквой «а», соответствуют конфигурации, возникающей при повороте исходного полимерного слоя на
90%.
179
Рис. 5.14. Наложение двух ориентационных конфигураций полимерных звеньев С 60
в структуре Т фазы.
Полагая, что полимерные слои являются строго упорядоченными, возникающую
разупорядоченность Т фазы, представляющей собой последовательную упаковку полимерных слоев перпендикулярно оси С, можно представить, как нарушения последовательности упаковки слоев: 84% слоев соответствуют симметрии упаковки P42/mmc, а 16%
– Immm.
Повышенное содержание в полученных нами образцах Т фазы P42/mmc конфигурации слоев в целом явилось подтверждением заключения о энергетической предпочтительности данного типа кристаллической структуры по сравнению с Immm упаковкой в варианте синтеза Т фазы непосредственно из мономерной ГЦК фазы фуллерита, сделанного на
основе расчетов их потенциальных энергий.
Полученный монокристалл Т фазы был также использован при проведении измерений температурной зависимости параметров решетки в диапазоне температур от 110 до
293 К (Рис. 5.15). При этом было установлено, что параметры ячейки линейно уменьшаются с понижением температуры и при 110 К составляют: а = 9.056(6), с = 15.01(2) Å. Поскольку никаких фазовых превращений в указанной температурной области обнаружено
180
не было, полученные данные позволяют оценить линейные и объемные коэффициенты
термического расширения Т фазы при атмосферном давлении, которые составили соответственно: αа=0.048·10-4, αс=0.106·10-4 и β=0.205·10-4 град-1.
1245
Объем, А
3
1240
1235
1230
1225
Параметр "с", A
15,15
15,10
15,05
15,00
14,95
14,90
Параметр "а", А
9,09
9,08
9,07
9,06
9,05
9,04
100
150
200
250
300
Температура, К
Рис. 5.15. Температурные зависимости параметров элементарной ячейки (а, с, V)
монокристаллического образца Т фазы с преобладающим содержанием фракции с
P42/mmc типом симметрии.
Уточнение структурных характеристик тетрагональной полимерной фазы С 60 с
Immm типом симметрии было осуществлено Ченом и Яманакой [298]. Используя предложенную нами р,Т схему синтеза Т фазы С60 [220], соответствующую 2 маршруту обработки ГЦК фазы фуллерита С60 (Рис.5.8), японские авторы первыми получили качественные
монокристаллические образцы Т фазы с Immm типом симметрии, позволившие им провести полный комплекс рентгеноструктурных исследований, связанный с уточнением
структуры. Рентгеноструктурный анализ проводился на монокристалле размером 0.5×
181
0.43×0.42 мм с использованием программного пакета SHELXL 97 по 654 рефлексам, интенсивности которых отвечали условию I ≥ 2σ (I). Итоговое значение R фактора составило
0,0731. В результате определены следующие кристаллографические характеристики образца: пространственная группа: орторомбическая (Immm), а= 9.026, b=9.083, с=15.077 Å,
V=1236.1 Å3, Z=2, dрасчет=1.936 г/см3.
Определенные в работе [298] координаты независимых атомов, длины углеродуглеродных связей и значения углов между связями позволяют провести сравнительный
анализ структурных характеристик образцов Т фазы с Immm и P42/mmc типами симметрии. Для наглядности сравнения в таблице 5.7 приведены значения для ряда углеродуглеродных связей между эквивалентными позициями углеродных атомов в двух типах
структур с использованием порядка нумерации атомных позиций, принятой нами в работе
[295]. В таблице 5.7 представлены также размерные характеристики деформированных
кластеров С60 вдоль а, b и с направлений элементарных ячеек в обоих рассматриваемых
типах полимеризованных состояний (Рис.5.13).
Таблица 5.7. Длины углерод-углеродных связей и размерные характеристики кластеров С60 в образцах Т фазы с Immm и P42/mmc типами симметрии (Å).
Тип связи и размера кластера С60
C1–C1’
C1–C’1
C1–C6
C3’–C’3’
C3–C3’
Da
Db
Dc
Симметрия упаковки:
P42/mmc [295]
1.620
1.600
1.521
1.560
1.580
7.464
7.503
6.830
Immm [298]
1.585
1.605
1.515
1.575
1.562
7.421
7.508
6.842
Приведенные данные свидетельствуют о том, что степень относительной деформации кластера С60 в «тетрагональном» полимере выше, чем в «орторомбическом».
Таким образом, несмотря на некоторую энергетическую предпочтительность упаковки полимерных слоев с P42/mmc типом симметрии, вытекающую из расчета энергий
упаковок Т фазы [293], экспериментальные исследования показывают, что только синтез
182
Т фазы непосредственно из мономерной ГЦК фазы фуллерита (с использованием маршрута 1 обработки фуллерита или, другими словами, Т, р схемы термобарической обработки)
действительно приводит к образованию Т фазы с доминирующим содержанием P42/mmc
варианта упаковки полимерных слоев, тогда как синтез Т фазы на базе димерных и некоторых других низкомолекулярных полимеризованных состояний С60, т.е. с использованием 2-ого (или р, Т) маршрута обработки фуллерита, приводит к формированию Т фазы с
преобладающим содержанием Immm варианта упаковки полимерных слоев. Различие доминирующего типа упаковки полимерных слоев в этом случае, вероятно, может быть связано с различием типов промежуточных состояний (мономерного или низкомолекулярного
полимерного),
которые
выступают
в
качестве
непосредственных
фаз-
предшественников, на базе которых идет формирование упаковок 2D полимерных слоев
С60. Полагая, что структура изолированного полимерного слоя С60 относится к разряду
орторомбических, т.е. параметры а и b не равны друг другу (а≠b), изменение а и b параметров в P42/mmc варианте упаковок слоев представляет интересный пример влияния типа
упаковки полимерных слоев на метрику слоя. Дополнительным подтверждением того, что
изменение метрики слоя связано именно с различием характера межслоевого взаимодействия полимеров С60, а не результатом статического усреднения значений параметров а и
b полимерной ячейки, вследствие их упаковки с последовательным поворотом каждого
последующего слоя на 90º, имеющего место в P42/mmc упаковке, является определенное
различие спектров комбинационного рассеяния образцов Т фазы с Immm и P42/mmc типами симметрии.
5.3 Ромбоэдрическая полимерная фаза С60
5.31. Получение однофазных поликристаллических образцов ромбоэдрической
полимерной фазы С60. Структурные модели ромбоэдрической фазы
Первые экспериментальные доказательства существования ромбоэдрической (R)
полимерной фазы в продуктах обработки поликристаллических порошков фуллерита С 60
183
были получены в работах Ивасы [31] и Нунеса-Ригуэиро [32] с соавторами. В работе Ивасы и др. образование R фазы было отмечено при 5 ГПа в интервале температур 500–800ºС,
в работе Нунеса-Ригуэиро и др. образование R фазы в смеси с тетрагональной полимерной
фазой С60 отмечалось при 3 ГПа – 600ºС и 4 ГПа – 700ºС. Используя структурную модель
гексагонального полимерного слоя С60, рассчитанную методом теории функционала плотности Ху и Скусерия [292], Нунес-Ригуэиро с соавторами провели моделирование рентгеновской дифрактограммы R фазы, как молекулярной упаковки гексагональных полимерных слоев С60. Сопоставление экспериментальной и расчетной рентгеновских дифрактограмм (Рис. 1.21аb) показывает, что они в основном согласуются между собой. При этом в
ходе рентгеноструктурного анализа было установлено, что оптимальное соответствие экспериментальных и расчетных дифрактограмм достигается при введении в рассмотрение
кластеров С60 не сферической, но деформированной формы, удлиненной вдоль направлений полимеризации. В таблице 5.8 представлены структурные характеристики ромбоэдрической полимерной фазы С60, определенные в работах [31, 32] и в ходе настоящего исследования [222].
Таблица 5.8. Структурные параметры мономерной (ГЦК) и ромбоэдрической полимерной фазы С60 по данным различных авторов.
Фаза
Пространственная
группа
Мономерная
Fm 3 m
(ГЦК)
Ромбоэдрическая R 3 m
R3m
R 3 m(60°)
Параметры ячейки (Å)
кубическая
гексагональная
акуб
а
с
V
(Å3/моль)
Ссылка
14.17
10.02
24.54
711
[31]
9.22
24.6
603
[31]
9.19
24.5
597
[32]
9.204
24.61
602
[222]
Для сравнения в таблице приведены также параметры мономерной ГЦК фазы С60,
представленные в вариантах кубической и гексагональной ячеек, которые наглядно показывают, что полимеризация С60 в данном случае сопровождается сокращением расстояния
184
между центрами соседних молекул с 10.02 Å в ГЦК фазе фуллерита до ~ 9.2 Å в полимерном слое R фазы.
Результатом рентгеноструктурного анализа, проведенного в работе [32], стало также определение длин углерод-углеродных связей полимерного слоя С60. При этом длина
одинарной межмолекулярной связи в полимерном слое составила 1.68 Å, длина внутримолекулярных С–С связей, входящих в связующий четырех-членный углеродный цикл –
1.60 Å. Длины остальных углеродных связей в полимеризованном кластере С 60 находятся
в диапазоне от 1.37 до 1.51Å. Заметим, что полученные значения длин связей в целом соответствуют значениям длин связей теоретически предсказанным для двумерной ромбоэдрической фазы С60 [292]. Однако обращает на себя внимание завышенное значение длины межмолекулярных С–С связей (1.68Å ), заметно превышающее как теоретически предсказываемое значение длины этой связи (1.64Å) [292], так и экспериментально определенные значения длин одинарных С–С связей среди всех известных классов углеродсодержащих соединений. Данное обстоятельство оставляло некоторые сомнения в точности
определения структуры и требовало ее дальнейшего уточнения.
Следует также отметить, что в работах [31, 32, 182], связанных с синтезом полимерных фаз С60 при высоких давлениях, не удалось получить чистых однофазных образцов R фазы С60, поэтому нами было проведено систематическое исследование превращений исходной ГЦК фазы фуллерита С60 в широком диапазоне давлений и температур с целью определения оптимальных условий синтеза чистых однофазных образцов различных
кристаллических полимерных фаз С60, необходимых для детального изучения и их индивидуальных физических и химических свойств. В результате было показано, что практически чистые образцы R полимерной фазы С60 могут быть получены при давлении ~ 6
ГПа, температурах ~ 600ºС и временах изотермической выдержки свыше 1000 секунд.
Рентгеновская дифрактограмма образца практически чистой R фазы, полученного при
185
6.0 ГПа, 600ºС и времени изотермической выдержки 2000 сек., приведена на Рис. 5.17. На
Рис.5.17 представлена также расчетная дифрактограмма R фазы С60, построенная с
21,243
10
12
14
16
18
20
22
24
26
28
53,694
50,011
45,023
40,383
39,223
36,903
34,09
34,844
33,191
29,131
26,666
23,505
Теор. /
8
30,552
Эксперимент.
15,936
13,297
11,586
Интенсивность, отн. ед.
6,018
6,54
7,178
4,51
5,148
19,3
10,803
18,314
R фаза
R-3m(60°)
30
32
34
2, градус
Рис. 5.17. Рентгеновская дифрактограмма образца R полимерной фазы С60 и расчетная дифрактограмма R полимерной фазы С60 с R 3 m(60°) типом симметрии.
использованием программного пакета LAZY ROUTINE и геометрии полимерного слоя,
предложенной в работе [292] . Структурные характеристики полученной R полимерной
фазы С60 даны в таблице 5.8.
Слоистую
структуру
R
фазы
С60
наглядно
демонстрирует
электронно-
микроскопическое изображение скола образца, приведенное на Рис. 5.18. Данное изображение наглядно показывает гексагональный характер структурообразующего слоя R фазы,
который проявляется в характерных значениях наблюдаемых углов сколов, составляющих
60 или 120º.
По данным таблицы 5.8., в первых структурных исследованиях пространственная
группа R фазы С60 была определена как R 3 m. Согласно структурной модели НунесаРигуэиро и др. [32], R фаза представляет собой упаковку гексагональных полимерных
слоев С60, связанных слабыми ван-дер-ваальсовыми силами. Упаковка является трехслой186
ной АВС… типа, в которой центры кластеров С60 занимают позиции (0, 0, 0), (2/3, 1/3, 1/3)
и (1/3, 2/3, 2/3).
Рис. 5.18. Электронно-микроскопическое изображение скола образца ромбоэдрической полимерной фазы С60 .
Однако полимерные слои С60 с гексагональной геометрией не имеют гексагональной симметрии, поскольку таковая отсутствует в самой молекуле, и являются тригональными. В отличие от упаковок слоев сферически симметричных атомов, как было впервые
отмечено нами [282, 293], в таком случае появляется возможность образования полимерных слоев с различной ориентацией полимеризованных молекул.
Рис. 5.19. Фрагменты полимерных слоев С60, характеризующихся различной ориентацией С60 в полимеризованном состоянии. Буквы А, В, С обозначают позиции кластеров С60 в последовательности слоев.
187
На Рис. 5.19 показано различие двух вариантов полимерного слоя, отличающихся
поворотом С60 на угол 60° [299]. Различие ориентаций С60 в этих полимерных слоях четко
прослеживается по различному положению пентагональных граней, выделенных на рисунке серым цветом.
При этом очевидно, что варианты упаковок полимерных слоев (а) и (b) типа с одинаковой АВС… последовательностью слоев оказываются не эквивалентными. Рис. 5.20
показывает ориентационное различие I и II моделей упаковок R фазы R 3 m типа симметрии, условно обозначенных как R 3 m и R 3 m(60°) в проекции на X0Z плоскость.
1111
I
1111
II
1111
III
Рис. 5.20. Ориентационное упорядочение кластеров С60 в двух типах трехслойных /I
– R 3 m [32] и II – R 3 m(60°)/ и одном варианте шестислойных (III) упаковок [293]
ромбоэдрических полимерных слоев.
Отличительной особенностью упаковок полимерных слоев (а) и (b) типов (Рис.
5.19) является то, что в модели упаковки I, предложенной Нунесом-Ригуэиро и др. [32],
контактные зоны соседних полимерных слоев приходятся на пентагональные грани кластеров С60, а в предложенной нами модели R фазы – II соседние слои контактируют гексагональными гранями. С целью определения энергетической предпочтительности одной из
188
рассматриваемых моделей R фазы в работах [282, 293] был проведен расчет потенциальных энергий различных возможных типов упаковок «ромбоэдрических» полимерных слоев С60. При этом наряду с трехслойными типами упаковок были рассмотрены и шестислойные варианты упаковок. Результаты этих расчетов, выполненных в предположении,
что параметр «а» во всех случаях равен 9.19 Å, представлены в таблице 5.9.
Из сравнения энергий, приведенных в таблице 5.9, следует, что упаковка I (R 3 m)
значительно менее устойчива, чем упаковка II (R 3 m (60º)). Причем, как и в случае
Таблица 5.9. Структурные и энергетические характеристики различных типов упаковок «ромбоэдрических» полимерных слоев С60 [282].
Модель
упаковки
I
II
III
Евдв
Eэл
(ккал/моль)
– 44.564 – 47.214
2.650
– 49.321 – 48.509
0.812
– 51.095 – 48.906 – 2.189
Eпот
Пр.гр.
Z
R3m
R 3 m(60°)
R3m
3
3
6
с
(Å)
25.111
24.338
49.034
Плотность
(г/см3)
1.963
2.025
2.010
упаковок «тетрагональных» полимерных слоев, энергетический выигрыш II варианта упаковки определяется прежде всего различием энергий электростатического отталкивания.
Следует также отметить, что согласно выполненным расчетам шестислойный вариант
упаковки ромбоэдрических слоев оказывается энергетически более выгодным, чем любой
из трехслойных вариантов. Однако рентгенографические данные не подтверждают образование R фазы с удвоенным периодом ячейки «с» равным ~ 49.00 Å. Возможной причиной того, что в результате полимеризации образуется не самая термодинамически выгодная конфигурация, может быть геометрический фактор, т.е. наличие или отсутствие близости структуры конечного продукта к структуре мономерной или промежуточной низкомолекулярной фазы, на основе которой происходит непосредственное формирование конечного продукта.
Несмотря на показанную энергетическую предпочтительность предложенной нами
структурной модели R фазы С60, окончательное решение этого вопроса требовало получе-
189
ния и проведения рентгеноструктурных исследований монокристаллического образца R
фазы С60.
5.3.2. Уточнение структуры ромбоэдрической полимерной фазы С60
Уточнение структуры ромбоэдрической полимерной фазы С60 на основе рентгеноструктурных исследований монокристаллических образцов первыми удалось осуществить
Чену с соавторами [300]. Монокристаллические образцы R фазы были получены в результате полимеризации монокристаллов мономерной ГЦК фазы С60 в течение 1 часа при 5
ГПа и 500°С. В качестве твердой среды, передающей давление, в работе использовался
гексагональный нитрид бора (h-BN). Процедура уточнения 49 структурных параметров
осуществлялась с использованием 442 рефлексов, интенсивности которых отвечали условию I>2σ(I). Итоговое значение R фактора составило 0.0679. Расчеты выполнялись с использованием программного пакета SHELX 97. Полученные значения структурных параметров R фазы оказались равными: а=9.175, с=24.568 Å, V=1791.1 Å3, Z=3, dрасчет=2.004
г/см3, пространственная группа – R 3 m (60º).
При этом было особо отмечено [300], что попытки уточнения структурных данных
с использованием координат шести независимых атомных позиций, предложенных в
структурной модели Нунеса-Ригуэиро и др. [32], были «систематически безуспешными» и
приводили к завышенным значениям R фактора ~ 0.408. В то же время анализ полученных
данных с использованием предложенной нами [282, 293] структурной модели R фазы
полностью подтвердил ее правильность. В результате Ченом с соавторами проведено
уточнение координат шести независимых атомов в элементарной ячейке R фазы и соответственно определение всех длин углерод-углеродных связей и углов между ними.
На Рис. 5.21, взятом из работы [300], приведен фрагмент структуры ромбоэдрического полимера С60 с указанием длин связей, входящих в связующий межмолекулярный
цикл и непосредственно примыкающих к этому циклу.
190
Рис. 5.21. Фрагмент структуры ромбоэдрического полимера С60. Значения межатомных расстояний приведены в ангстремах (Å) [300].
Согласно данным, приведенным на Рис. 5.21, длина межмолекулярных С–С связей
составляет 1.587 Å, а внутримолекулярных С–С связей, входящих в четырех-членный связующий цикл – 1.606 Å. Длины остальных связей кластера существенно меньше и все они
находятся в интервале 1.344–1.514 Å. Согласно данным [300], размеры кластера С60 вдоль
а и с направлений кристаллической ячейки составляют соответственно: Da = 7.588 и
Dc= 6.236 Å.
Заключение

На основании систематического изучения кинетики превращений мономерной ГЦК
фазы фуллерита С60 при различных давлениях, температурах и временах изотермической
выдержки от 1 до 100000 секунд определены оптимальные р, Т параметры и времена синтеза однофазных образцов 3 типов кристаллических полимерных фаз С 60: орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической. При этом было показано, что для получения однофазных образцов кристаллических полимерных фаз С60, наряду с выбором оптимальных
р,Т параметров синтеза, особое значение имеет выбор р, Т маршрута достижения задан191
ных параметров синтеза или, другими словами, выбор фазы предшественника, непосредственное превращение которой ведет к образованию синтезируемой полимерной фазы.

В работе впервые отмечена особая роль явления ориентационной политипии в
формировании кристаллических полимерных фаз С60 на основе упаковок линейных и различных типов двумерных полимеров С60.

Учитывая специфику твердофазной полимеризации С60 при высоких давлениях,
предложена методика синтеза монокристаллических образцов полимерных фаз С60 в аппаратах высокого давления с выраженным одноосным сжатием с использованием твердых
или затвердевающих в процессе обработки сред, передающих давление. Переход от методов гидростатического сжатия к обработке монокристаллов фуллерита С 60 в условиях выраженного одноосного сжатия, обеспечивающего преимущественный рост одного из ряда
возможных структурных вариантов (доменов), позволил получить качественные монокристаллы орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных фаз С60,
удовлетворяющие требованиям структурного анализа с использованием монокристальных
рентгеновских дифрактометров.

В результате данных исследований проведено существенное уточнение структур-
ных характеристик всех известных кристаллических полимерных фаз С60.

В работе впервые выполнено прямое экспериментальное определение угла поворо-
та полимерных цепей С60 относительно друг друга в орторомбической полимерной фазе
С60, подтвердившее, что кристаллическая упаковка линейных полимеров С 60 действительно относится к Pmnn, а не предлагавшемуся ранее Immm типу симметрии.

Экспериментально показано, что реальные образцы тетрагональной полимерной
фазы, как правило, представляют собой смеси двух типов кристаллических упаковок «тетрагональных» полимерных слоев С60 с P42/mmc и Immm типом симметрии, относительное
содержание которых в образцах определяется р, Т маршрутом обработки исходного фуллерита С60.
192

Установлено, что в случае ромбоэдрической полимерной фазы С60 наиболее ста-
бильным вариантом кристаллической упаковки «гексагональных» полимерных слоев С 60
является упаковка с R 3 m(60°), а не с предполагавшимся ранее R 3 m типом симметрии.

Согласно выполненным оценкам потенциальных энергий кристаллических упако-
вок различных типов полимеров С60 энергетическая предпочтительность одних вариантов
упаковок по отношению к другим, как правило, определяется различием вкладов энергий
кулоновского взаимодействия в общую энергию системы.
193
ГЛАВА 6.
Колебательные спектры полимеризованных состояний С60
Учитывая то, что превращения С60 при высоких давлениях сопровождаются понижением исходной симметрии мономерной молекулы, естественно полагать, что колебательная спектроскопия должна быть одним из наиболее эффективных методов изучения
индуцируемой давлением полимеризации С60 и идентификации различных типов полимеризованных состояний С60. И действительно, уже в первых работах, посвященных изучению зависимости колебательных характеристик фуллерита С60 от давления при комнатной
температуре [29, 301, 302], было отмечено, что повышение давления приводит к постепенному уширению и уменьшению интенсивности 4 основных линий ИК спектра, три из
которых (2F1u, 3F1u, 4F1u) демонстрируют возрастание частоты от давления, и одна (1F1u) –
убывание. При этом было установлено [29], что обработка фуллерита С60 при давлениях
~ 6.0 ГПа сопровождается появлением дополнительных пиков в ИК спектрах в области
600–800 см-1, что было проинтерпретировано, как свидетельство протекания реакции полимеризации молекул С60.
Однако полноценная идентификация полимеризованных состояний на основании
колебательных спектров в этих первых работах не была осуществлена, т.к. любое болееменее обоснованное отнесение частот колебательных спектров требовало четкого представления о структурах полимеризованных состояний С60, которые могут быть весьма
разнообразными.
Расчеты колебательных спектров возможных типов полимеризованных состояний
С60, выполненные с использованием различных подходов [185-187, 190], позволили определить общий вид ИК спектров и спектров комбинационного рассеяния света широкого
ряда модельных полимеров С60, включающего димер (С60)2, разные типы тримерных и
тетрамерных олигомеров С60, линейные и двумерные полимеры С60. Однако, поскольку
для большинства теоретических методов расчета колебательных спектров характерны си194
стематическое завышение или занижение рассчитанных частот колебаний относительно
их реальных значений и определенные проблемы расчета интенсивностей колебаний,
прямое, без какой-либо параметризации, использование расчетных колебательных спектров для идентификации экспериментально полученных полимеризованных состояний С 60
оказалось весьма проблематичным. Ситуация усугублялась еще и тем, что экспериментально получаемые полимеризованные состояния С60, как правило, представляли собой не
какой-то один полимер, а смесь нескольких типов полимеров С 60. И это становилось источником дополнительных ошибок при определении колебательного спектра того или
иного типа полимера С60, которые, в частности, были допущены и в наиболее известных
работах по изучению колебательных спектров полимеризованных состояний С 60 [31, 182,
183], отмеченных ранее в первой главе. Очевидно, что в этих условиях для однозначного
определения колебательного спектра определенного типа полимера необходимо наличие
чистого образца данного полимера или, в крайнем случае, наличие образцов полимерных
смесей с доминирующим содержанием исследуемого полимера.
Развитие методов синтеза однофазных образцов орторомбической, тетрагональной
и ромбоэдрической полимерных фаз С60 позволило нам осуществить определение подлинно индивидуальных колебательных спектров линейных, «тетрагональных» и «ромбоэдрических» полимеров С60 и провести наиболее качественное отнесение частот этих колебательных спектров [222, 303-305] . На Рис.6.1 и 6.2 приведены ИК и КР спектры исходной мономерной ГЦК фазы фуллерита С60, димеризованного состояния С60 с содержанием димера (С60)2 ~ 80% мол., и практически чистых образцов О, Т и R полимерных фаз
С60, полученных в ходе настоящего исследования. В таблице 6.1 представлены классификация колебательных мод индивидуальной молекулы С60, предложенная Мартином и др.
[115], и выполненный на этой основе вариант отнесения экспериментально наблюдавшихся нами частот ИК и КР спектров исходного фуллерита С60, димеризованного состояния,
образцов О, Т и R полимерных фаз С60 [222].
195
Пропускание, отн. ед.
ν, см-1
Рис. 6.1. ИК спектры пропускания ГЦК фазы исходного фуллерита С60, димеризованного состояния с содержанием димера (С60)2 80% мол., образцов орторомбической (О), тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R) полимерных фаз С60
[222].
196
Интенсивность КР, отн. ед.
Рис. 6.2. КР спектры ГЦК фазы исходного фуллерита С60, димеризованного состояния с содержанием димера (С60)2 80% мол., образцов орторомбической (О), тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R) полимерных фаз С60 [222].
197
Таблица 6.1 Классификация колебательных мод индивидуальной молекулы С60
[115] и отнесение экспериментально наблюдавшихся частот ИК и КР спектров исходного фуллерита С60, димеризованного состояния, образцов орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных фаз С60 [222].
[115]
ГЦК C60
ИК
КР
(С60)2
ИК
O
КР
ИК
T
КР
ИК
R
КР
ИК
1600 Hu(7)
1596 Gg(6)
1576 Hg(8)
1567 Hg(8)
1544 F2g(4)
1526 Gu(6)
1484 F1g(3)
1479 F1g(3)
1470 Ag(2)
1433 F1u(4)
1429 F1u(4)
1425 Hg(7)
1418 Hg(7)
1345 Gg(5)
1574
1570
1556
1572
1560
1544
1626
1620
1567
1550
1538
1465
1493
1573
1540
1518
1468
1428
1464
1462
1426
1422
1457
1424
1403
1348
1313 F2u(5)
1312
1290 Gu(5)
1252 Hg(6)
1295
1321
1242 Hu(6)
1240
1246
1222 Hu(5)
1218
1230
1226
1219
1432
1396
1350
1381
1328
1310
1297
1308
1296
1346
1342
1260
1243
1260
1255
1246
1228
1222
1214
1214 F2g(3)
1199 Gg(3)
1406
1405
1383
1326
1319
1283
1250
1233
1248
1449
1446
1426
1330 Gg(4)
1354
1333
1315
1292
1306
1259
1229
1222
1211
1176
1208
1186
1159
1263
1254
1228
1192
1159
1183 F1u(3)
1184
1122 Au
1102 Hg(5)
1120
1100
1080 Gu(4)
1038 F2u(4)
1040
973 F1g(2)
961 Gg(2)
963
940
828 Hu(4)
828
920
1189
1184
1180
1100
1195
1183
1102
1188
1059
972
943
1206
1121
1109
1086
1109
1092
1077
1040
1044
1034
970
955
945
1012
965
945
924
932
898
882
853
797 F2u(3)
778 Hg(4)
775 Hg(4)
КР
776
772
796
785
770
767
801
792
772
755
778
998
966
864
780
768
770
753
977
956
748
743
838
778
858
768
749
198
764 F2g(2)
753 Gu(3)
765
739 Gu(2)
739
712 F2u(2)
712
709 Hg(3)
762
755
747
742
737
732
728
711
706
710
668 Hu(3)
664 Hu(3)
668
576
568 F1g(1)
574
567
F2g(1)
526
561
550
546
526
526 F1u(1)
496
495 Ag(1)
485 Gg(1)
431 Hg(2)
432
402 Gu(1)
353 F2u(1)
342 Hu(1)
272 Hg(1)
272
733
759
765
762
764
738
730
728
716
711
708
747
741
730
716
711
743
668
656
649
612
613
577 F1u(2)
735
708
668
660
578 Hu(2)
541
733
742
486
478
450
441
428
576
556
528
515
576
562
554
543
530
526
490
614
596
577
713
685
667
709
695
654
646
642
605
663
646
565
555
546
555
550
566
556
608
588
566
538
532
522
510
488
471
452
427
450
430
402
392
365
342
295
269
256
95
714
697
676
668
718
709
524
509
487
453
432
595
559
533
523
487
470
453
440
415
363
338
346
274
256
282
279
258
344
306
273
243
Как уже отмечалось [11], 174 колебания изолированной молекулы С60, обладающей
исходной Ih симметрией, распределены между 46 отдельными модами, из которых только
4 моды с симметрией F1u активны в ИК спектре и 10 (Ag и Hg) активны в КР спектре.
Остальные 32 моды являются запрещенными по симметрии. В настоящее время на основании многочисленных экспериментальных и теоретических исследований проведено отнесение всех колебаний индивидуальной молекулы. В данной работе мы следуем вариан-
199
ту интерпретации колебательного спектра С60, предложенному Мартином и др. [115], как
наиболее, на наш взгляд, обоснованному.
Известно, что любое понижение симметрии молекулы должно сопровождаться снятием вырождения ряда мод и активацией запрещенных по симметрии колебаний. В случае
С60 появление дополнительных линий наблюдается уже в колебательных спектрах мономерных ГЦК и ПК фаз фуллерита в связи с понижением сайт-симметрии молекулы С60 в
кристаллической решетке, поскольку позиция молекулы С60 в высокотемпературной ГЦК
фазе фуллерита имеет симметрию Th, а в низкотемпературной ПК фазе – S6 [11, 306]. Фактором понижения симметрии является также естественное изотопное замещение части
изотопов углерода
12
С изотопом
13
С [100, 103, 113, 307]. Однако в целом, эффекты кри-
сталлического поля и изотопного замещения приводят к появлению относительно слабых
дополнительных линий в колебательных спектрах твердых мономерных фаз С 60, доминирующими в которых по-прежнему остаются ИК и КР активные моды индивидуальной молекулы С60.
Но ситуация изменяется при образовании полимеров С60. Появление ковалентных
межмолекулярных связей радикально понижает симметрию системы, что приводит к заметным изменениям колебательных спектров. Однако, если допустить, что при образовании ковалентных связей между соседними молекулами С60 изменения в их структуре относительно невелики и носят локальный характер, то можно полагать, что и формы колебаний фуллерена С60 будут схожи с формами колебаний мономерных звеньев образующихся полимеров С60. Качественные изменения колебательных спектров, возникающие
по этой причине, могут быть связаны с расщеплением вырожденных мод и небольшим
сдвигом положения пиков ИК и КР спектров, относящихся к изолированной молекуле С 60,
появлением новых ИК и КР линий, возникающих благодаря смешению различных мод с
подобными частотами [187]. В случаях, когда полимеризованные состояния имеют четкую регулярную структуру и достаточную протяженность, естественным способом интер200
претации ИК и КР спектров полимеров является отнесение полос в спектрах этих соединений к порождающим их модам мономера С60 на основании теоретико-групповых представлений об активации и расщеплении колебаний исходной молекулы в соответствии с
симметрией мономерных звеньев полимеров С60 [308]. Несмотря на определенные ограничения такого подхода, связанные с тем, что предположение о слабом изменении форм и
смещении частот колебательных мод С60 при образовании ковалентных связей между мономерными звеньями не всегда справедливо, в целом его использование при интерпретации колебательных спектров в отсутствии квантово-механических расчетов высокого
уровня оказывается весьма продуктивным. Данный подход к интерпретации колебательных спектров полимеров С60 был применен в настоящем исследовании [222].
Рис. 6.3 представляет фрагменты различных полимеризованных состояний С60 с
выделенными мономерными звеньями.
T – D2h
R – D3d
Рис.6.3. Фрагменты различных (D, O, T, R) полимеров С60 с указанием типа симметрии выделенных мономерных звеньев.
Согласно Рис.6.3, мономерные звенья орторомбического (О) и тетрагонального (Т)
полимеров С60 обладают симметрией точечной группы D2h, а ромбоэдрического полимера
201
– группы D3d. Соответствующие полные представления для их «внутримолекулярных»
колебаний имеют вид:
Гvib (О, Т) = 24Ag + 21B1g + 21B2g + 21B3g + 21Au + 22B1u + 22B2u + 22B3u.
Гvib (R) = 16A1g + 14A1u + 13A2g + 15A2u + 29Eg + 29Eu
Для кластера С60 с D2h симметрией число ИК- и КР- активных мод равно соответственно 66 (B1u, B2u, B3u) и 87 (Ag, B1g, B2g, B3g). Из корреляции неприводимых представлений групп Ih, D2h и D3d (Таблица 6.2) следует, что все вырожденные колебания фуллерена С60 должны проявляться в ИК и КР спектрах О и Т полимеров С60.
Таблица 6.2. Корреляция неприводимых представлений точечных групп Ih,
D2h и D3d.
Ih
D2h
Расщепление
D3d
Расщепление
Ag
F1g
F2g
Gg
Hg
Ag
B1g+B2g+B3g
B1g+B2g+B3g
Ag+B1g+B2g+B3g
2Ag+B1g+B2g+B3g
11
03
03
04
15
A1g
A2g+Eg
A2g+Eg
A1g+A2g +Eg
A1g+2Eg
11
01
01
02
13
Au
F1u
F2u
Gu
Hu
Au
B1u+B2u+B3u
B1u+B2u+B3u
Au+B1u+B2u+B3u
2Au+B1u+B2u+B3u
00
13
03
03
03
A1u
A2u+Eu
A2u+Eu
A1u+A2u+Eu
A1u +2Eu
00
12
02
02
02
Согласно данным Табл. 6.2, в случае понижения симметрии до точечной группы
D3d, Gg и Hg моды должны расщепляться в КР спектре на две и три компоненты, соответственно. При этом трижды вырожденные F моды могут быть активированы только как
синглеты, т.к. одна из компонент расщепления A2g не является активной. В ИК спектре все
нечетные икосаэдрические моды должны расщепляться на дублеты. Единственной запрещенной при этом является мода A1u типа. В результате для кластера С60 с D3d симметрией
могут наблюдаться 45 линий (16A1g + 29Eg ) в КР спектре и 44 линии (15A2u + 29Eu) в ИК
спектре.
202
Согласно Рис. 6.3, димерная молекула (С60)2 в целом также принадлежит точечной
группе D2h и ее колебательное представление включает следующие неприводимые представления:
Гvib (С60)2 = 47Ag + 44B1g + 44B2g + 42B3g + 43Au + 44B1u + 44B2u + 46B3u
Вследствие этого в колебательных спектрах димерной молекулы (С60)2 ожидается
присутствие 134 моды (B1u, B2u, B3u), активных в ИК, и 177(Ag, B1g, B2g, B3g) мод, активных
в КР спектре, включая также межшаровые колебания.
Однако в отличие от О и Т полимеров С60, в которых центр инверсии находится в
центре кластера С60, в димерной молекуле он располагается в центре четырех-членного
цикла, связывающего две молекулы фуллерена. В результате симметрия мономерного
звена димерной молекулы понижается до C2v группы. Потеря центра инверсии молекулярным кластером С60 приводит не только к снятию вырождения, но и активации всех вырожденных икосаэдрических мод как в ИК, так и КР спектрах.
Таким образом, теоретико-групповой анализ предсказывает наличие более 300 колебательных мод для димерной молекулы (С60)2, свыше 150 мод для колебаний кластера
С60 в О и Т полимерах и почти 100 колебательных мод для С60 в варианте R полимера. Эти
колебательные моды распределены между ИК и КР спектрами, с некоторым численным
превышением доли КР-активных мод над ИК-активными. Реальные ИК и КР спектры различных полимеров С60 (Рис. 6.1–6.2) содержат только по нескольку десятков четко идентифицируемых линий. Это позволяет заключить, что никакие дополнительные варианты
понижения симметрии, связанные с эффектами, отличными от образования ковалентных
межмолекулярных связей, в рассматриваемой системе не играют существенной роли.
Причиной отсутствия всех теоретически предсказанных линий в экспериментальных
спектрах, очевидно, объясняется в основном их недостаточной интенсивностью. Тем не
менее, большинство порождаемых мод наблюдается в спектрах полимеров С60 и может
быть отнесено, в первом приближении, довольно обоснованно.
203
Так, в ИК спектре димера четко выделяются четыре F1u – производные полосы, положения максимумов интенсивности которых находятся в рамках 3 см -1 интервала от положений максимумов порождающих икосаэдрических мод. Относительная интенсивность
F1u(2-4) мод в димере заметно снижается. Полосы при 526 и 574 см-1 имеют асимметричный профиль. Ширина полосы при 1426 см-1 возрастает до 20 см-1. F1u(3) порождающая
мода расщепляется на дублет 1184/1189 см-1 с низкочастотным плечом.
Расщепление икосаэдрических мод в цепном (1D) полимере является более выраженным: плечо вблизи 530 см-1 для F1u(1) полосы разрешается. Ширина полосы при
576 см-1 увеличивается вдвое по сравнению с F1u(2) модой изолированной молекулы С60. В
результате расщепления F1u(3-4) мод появляются полосы при 1195 и 1446 см-1.
В T и R полимерах С60 наблюдается ожидаемое поведение F1u(1) моды, связанное с
ее расщеплением на триплет с 510/522/532 см-1 компонентами и, соответственно, на дублет с 509/524 см-1 компонентами. F1u(2) мода в R фазе также расщепляется на две линии
(550 и 555 см-1). В Т фазе в этой области наблюдается одна сильная линия при 555 см -1 и
две слабые при 546 и 565 см-1. Никаких четко выделенных полос не наблюдается в области F1u(3-4) мод в тетрагональной структуре. В R фазе кандидатами на роль производных
F1u(4) моды являются четкая линия при 1383 см-1 и слабая полоса при 1405 см-1. При этом
F1u(3) мода расщепляется на две полосы при 1121 и 1206 см-1.
В предыдущих исследованиях ИК спектров полимеризованных состояний С60 указывалось на то, что максимальная активация колебаний, запрещенных по симметрии в
мономере С60, наблюдается в спектральной области 700–800 см-1 [29, 31]. Это неудивительно, поскольку в этом узком интервале в исходном фуллерене С60 находятся 4 моды
нечетной симметрии при 712/ F2u(2), 739/Gu(2), 753/Gu(3), 797/ F2u(3) cм-1, которые должны
быть активированы [115].
Наиболее замечательной чертой ИК спектра димера (С60)2 в этой области является
сильная полоса при 796 см-1 и дублет при 711/706 см-1, которые легко приписать произ204
водным от F2u(3) и, соответственно, F2u(2) мод. Полоса при 785 см-1 может быть формально рассмотрена как вторая компонента F2u(3), хотя она может иметь и другую природу.
Слабый триплет 728/732/737 см-1 приписан производной Gu(2) моды. Полосы при 747 см-1
и очень слабая при 755 см-1 связаны с Gu(3) модой. В ИК спектре димера также могут быть
выделены полоса при 770 см-1 со слабым плечом при 767 см-1 и линия при 762 см-1. Причиной их появления является активация в димере четных икосаэдрических мод Hg(4) и,
соответственно, F2g(2).
ИК спектры О, Т и R полимеров С60 в этой области, как и предсказывалось, оказываются проще. F2u(2) мода в полимерных фазах расщепляется на дублеты с очень близкими значениями волновых чисел: 711–716 см-1 для О и Т полимеров и 709–718 см-1 для R
полимеров. Однако относительные интенсивности этих линий в различных полимерах
существенно различаются. В О полимере полоса при 711 см-1 имеет заметное плечо, которое можно рассматривать в качестве третьей компоненты расщепления. Gu(2) мода трансформируется в триплеты 728/730/738 в случае О, 730/741/747 см-1 для Т полимеров С60 и
наиболее интенсивную полосу при 743 см-1 в спектре R фазы. Сильные узкие линии при
759 (О), 762 (Т) и 764 (R) см-1 происходят от Gu(3) моды С60. F2u(3) икосаэдрическая мода
смягчается до 778 (О, R) и 780 (Т) см-1. При этом соответствующая полоса в О полимере
является довольно широкой, что, возможно, свидетельствует о присутствии в ней другой
компоненты расщепления. В спектре Т фазы эта дополнительная компонента заключена в
широкой полосе при 768 см-1.
В спектральной области 600–700 см-1 наблюдаются характеристические линии для
всех полимеризованных состояний С60. Сильные полосы при 613 (D), 612 (O), 605 (T) и
608 (R) см-1 отчетливо свидетельствуют о существенной трансформации исходного фуллерена С60. Возможным объяснением происхождения этих полос может быть предположение о значительном (~ 30 см-1) голубом смещении производных икосаэдрической Нu(2)
моды. Немного выше в соответствии с предсказаниями теоретико-группового анализа
205
наблюдаются группы полос производных Hu(3) моды: полосы при 660 и 668 см-1 для димера, хорошо разрешенные триплеты при 649/656,668 и 642/646/654 см-1 для О и Т полимеров и дублет при 646/663 см-1 для R фазы.
В диапазоне между F1u(1) и F1u(2) модами в спектре димера наблюдаются довольно
интенсивные полосы поглощения при 546, 550 и 561 см-1. В спектре цепного (О) полимера
С60 в этой области видны слабые линии при 543, 554 и 562 см-1. Появление этих линий не
может быть связано с F1u модами, поскольку они уже расщеплены в спектрах этих образцов. К тому же расстояние между наблюдаемыми линиями представляется слишком
большим, чтобы их происхождение можно было приписать расщеплению. Поэтому происхождение этих полос было связано с F1g(1) и F2g(1) модами С60. Появление такого рода
полос является естественным для спектра димера (С60)2, тогда как их наблюдение в спектре цепного полимера требует своего объяснения. По нашему мнению, присутствие запрещенных по симметрии мод в спектре О полимера предполагает наличие в образцах некоторого количества олигомеров С60 с четным числом мономерных звеньев или какого-то
другого типа переходных состояний типа разветвленных полимерных структур.
Наличие этих примесных фракций вероятно объясняет и присутствие в ИК спектре О фазы слабой полосы при 785 см-1. Определенным свидетельством примесного происхождения этой полосы является то, что она отсутствует как в спектре синтетического димера,
полученного механохимическим путем [259, 296], так и в спектрах любой чистой полимерной фазы.
В области 400–500 см-1 ярко выраженные спектральные линии наблюдаются только
в спектре димера. Это полоса при 478 см-1 с плечом на 486 см-1, происходящие от Gg(1) и
Ag(1) мод, и несколько слабых полос при 450, 441 и 428 см-1, восходящих к Hg(2) моде.
С аналитической точки зрения существенный интерес представляет интервал частот 800–1000 см-1 относящийся к области, так называемых, «отпечатков пальцев». В этой
области наблюдаются характеристические линии для различных типов полимеров С60. В
206
спектре димера здесь присутствуют две слабые линии при 920 и 940 см -1, слабая линия
при 924 см-1 относится к линейным полимерам С60. Характеристическими линиями Т фазы
является полоса при 932 см-1, наиболее интенсивная среди всех полимеризованных состояний С60 в этой области, и две слабые полосы при 882 и 898 см-1. В спектре R фазы
наблюдаются две слабые полосы при 966 и 998 см-1. Ближайшими порождающими модами нечетной симметрии в этой области являются Hu(4) мода при 828 см-1 и F2u(4) мода при
1038 см-1, приблизительно равноотстоящие от наблюдаемых линий. Однако, учитывая систематический голубой сдвиг порождаемых мод и их общую природу в данном случае, в
качестве порождающей икосаэдрической была выбрана Hu(4) мода.
В области выше 1000 см-1, за исключением F1u – порожденных мод, наблюдаются
несколько слабых полос. Триплеты при 1219/1226/1230 и 1214/1222/1228 см-1 и широкая
полоса при 1228, присутствующие в спектрах димера и соответственно О и Т фаз, происходят от Hu(5) моды. Происхождение слабой полосы димера при 1246 см-1, мультиплетов
при 1246/1255/1260 см-1 (О) и 1254/1263 см-1 (Т) было отнесено к Hu(6) моде. Ряд полос
при 1306, 1321, 1319/1326, 1342/1346 см-1 в спектре R фазы был приписан F2u(5) производным. Полоса при 1464 см-1 в спектре димера в отсутствие других кандидатов была отнесена к Ag(2) производным.
При рассмотрении КР спектров полимеризованных состояний С 60 следует иметь в
виду предрезонансные условия возбуждения в видимом и ближнем ИК диапазонах. В случае исходного фуллерена это приводит к радикальным изменениям относительных интенсивностей разрешенных колебательных полос при переходе от зеленой (514.5 нм) к инфракрасной (1064 нм) возбуждающей лазерной линии. Процессы полимеризации приводят
к существенной модификации электронной структуры материала, в котором появляются
различные типы дефектов, т.е. происходят дополнительные изменения условий для возможного резонанса. В ходе данного исследования было обнаружено, что наиболее информативные КР спектры димера и цепных (О) полимеров С60 удается получить при исполь207
зовании инфракрасного возбуждения и Фурье анализатора. Тогда как высококачественные
КР спектры Т и R фаз удается регистрировать только при использовании в качестве источника возбуждения желтой и зеленой линий Ar+/Kr+ лазера. Поэтому при анализе КР
спектров в дальнейшем будут рассматриваться сдвиги и расщепления икосаэдрических
мод, наблюдавшиеся в оптимальных условиях регистрации того или иного спектра.
В КР Фурье спектре димеризованного состояния, приведенного на Рис 6.2, красное
смещение Ag(1 и 2) мод С60 составляет соответственно 6 и 8 см-1. Вырождение Hg мод частично снимается. При этом Hg(1) мода расщепляется, по крайней мере, до триплета, тогда
как видимое расщепление большинства других мод Hg происходит до дублета. Из производных других четных мод наиболее выраженными являются производные Gg(2) и F1g(2)
мод при 943 и 972 см-1, остальные присутствуют в спектре в виде плечей или как очень
слабые линии. Нечетные порождающие моды представлены производными Gu мод при
392/402, 733, 1059 и 1283 см-1, а также производными Hu(1), F2u(1) и F1u(1) мод при 342,
365 и 515/528 см-1. Новая полоса, возникающая в спектре димера при 95 см-1, может быть
приписана полносимметричному межшаровому колебанию. Частота этого колебания, как
уже отмечалось, хорошо согласуется с ее теоретически предсказанным значением [185].
Следует отметить, что КР спектр, полученного нами димеризованного состояния С 60,
строго совпадает со спектром (С60)2, синтезированного на основе механохимических реакций [296, 309], и в отличие от ИК спектров не содержат никаких дополнительных линий.
В спектре цепного (О) полимера С60 смягчение исходных Аg(1, 2) мод равно соответственно 8 и 12 см-1 (Рис. 6.2). Величина расщепления Hg мод увеличивается. Производные нечетных икосаэдрических мод исчезают в соответствии с симметрийными предсказаниями. Полосы происходящие от четных мод, предположительно от Gg(1,3,4) и F1u(2)
при, соответственно, 471, 1192, 1310 и 965 см-1, возрастают по интенсивности. КР спектры
димеризованного состояния и О фазы, полученные с использованием в качестве источника возбуждения зеленой (514.5 нм) линии, оказываются несколько менее информативны208
ми. При этом в обоих случаях наблюдается повышение интенсивности Hg мод и производных F1g(2) и Gg(2) мод, проявляющихся ниже 1000 см-1. Сравнение спектров О полимера
С60, полученных с использованием желтой Kr+(568.2 нм) и ближней ИК (1064 нм) линий
возбуждения (Рис 6.2) показывает, что смена источника возбуждения приводит к существенному перераспределению интенсивностей не только между производными различных мод, но также и в рамках компонент каждого расщепления икосаэдрического колебания. Яркие примеры такого перераспределения демонстрируют Hg моды. Так в спектре,
возбужденном желтой Kr+ линией, производные Hg(1) моды наблюдаются как полоса при
258 см-1 с низкочастотным плечом и очень слабая линия при 271 см-1, вместо мощного
дублета 256/274 см-1, возбуждаемого в ближнем ИК диапазоне. Hg(2,3) моды, которые были слабыми широкими полосами при 427 и 714 см-1, на желтом излучении превращаются в
сильные полосы при 425 и 710 см-1, которые выходят на второе и третье место по величине интенсивностей среди всех линий КР спектра. Hg (4) мода расщепляется на триплет
при 742/753/767 см-1, тогда как Hg(8) мода расщепляется на дублет 1560/1575 см-1. Интенсивность Аg(1) полосы при этом падает многократно.
Значительное перераспределение интенсивностей различных колебательных мод
при смене длины волны возбуждающего излучения наблюдается и в случае Т и R полимерных фаз С60. Иллюстрацией этого явления служат КР спектры Т и R фаз, полученных
при возбуждении линиями 514.5 и 568.2 см-1 Ar+ и Kr+ лазеров, приведенные на Рис. 6.4 и
6.5.
Анализ КР спектра Т фазы, полученного с использованием зеленой (514.5 нм) возбуждающей линии (Рис.6.4), показывает, что помимо производных Аg и Hg мод, в спектре
наблюдаются полосы происходящие от F1g, F2g и большинства Gg мод. Аg(2) и Hg(3) моды
смягчаются до 1449 и 667/685 см-1, соответственно. Для F1g(1) производных наблюдается
голубое смещение до 563/587 см-1.
209
Интенсивность КР, отн. ед.
Рис. 6.4. Экспериментальные спектры КР Т фазы С60, полученные с использованием
в качестве источников возбуждения линий 514.5 и 568.2 нм Ar+ и Kr+ лазеров. Вертикальными штрихами указаны частоты КР-активных колебаний Т полимера симметрии Ag, B1g, B2g, B3g, рассчитанные в диссертационной работе А.А. Попова [118].
Интенсивность КР, отн. ед.
R фаза, спектры КР
возб=514.5 нм
возб=568.2 нм
1600
1400
1200
1000
, см
800
600
400
200
-1
Рис. 6.5. Экспериментальные спектры КР R фазы, полученные с использованием в
качестве источников возбуждения линий 514.5 и 568.2 нм Ar+ и Kr+ лазеров. Вертикальными штрихами указаны частоты КР-активных колебаний R полимера симметрии A1g и Eg, рассчитанные в диссертационной работе А.А. Попова [118].
Использование желтой (568.2 нм) возбуждающей линии приводит к более однородному распределению интенсивностей спектральных линий. Наряду с Hg(2) полосой,
которая остается наиболее интенсивной в низкочастотной части спектра, наблюдается су210
щественное повышение интенсивностей компонент Hg(1,3,4) мод. Резкое перераспределение интенсивностей ниже 1000 см-1 приводит к расщеплению производных Gg(2) моды в
дублет при 948/956 см-1. При этом также отмечается значительное повышение интенсивности производных Gg(4,5) и F2g(4) мод.
Перераспределение интенсивностей полос спектра КР при переходе с зеленой на
желтую возбуждающую линию в случае R фазы значительно менее выражено (Рис.6.5).
Красное смещение Аg(2) моды для R фазы является максимальным среди всех полимеризованных состояний С60, соответствующая линия спектра регистрируется при 1406 см -1,
т.е. величина смещения составляет 62 см-1. Сдвиги положений взвешенных центров других колебательных мод в R фазе не столь велики, хотя протяженность интервалов расщепления отдельных мод достигают нескольких десятков см-1. В высокочастотной области
спектра производная Gg(6) моды наблюдается в виде полосы при 1620 см-1 с плечом на
1626 см-1.
В результате проведенного исследования был предложен первый вариант отнесения основных линий экспериментальных ИК и КР спектров разных типов полимеризованных состояний С60. При этом полагалось, что колебательные спектры О, Т, R фаз С60 практически идентичны колебательным спектрам О, Т, R полимеров С60.
Предложенный вариант отнесения частот по существу стал первым приближением
в полном описании колебательных спектров исследуемых полимеризованных состояний,
поскольку данная схема отнесения, строго говоря, не является однозначной. Некоторая
неоднозначность отнесения была связана прежде всего с тем, что число экспериментально
наблюдаемых линий в ИК и КР спектрах оказывается меньшим числа теоретически предсказываемых линий. Кроме того, интерпретация ИК и КР спектров полимеризованных состояний С60 в рамках формального теоретико-группового анализа без учета реальных
форм колебаний [308] может оказаться излишне упрощенной и неадекватной реальному
211
положению, поскольку не все колебания изолированного фуллерена С 60 действительно
сохраняют свои формы в полимеризованных состояниях.
В ряде случаев может происходить смешивание нормальных мод исходного фуллерена в
колебаниях полимеризованных состояний [190]. Очевидно, что в этой ситуации однозначное объяснение природы всех наблюдаемых линий экспериментальных колебательных
спектров полимеризованных состояний С60 требовало теоретического расчета ИК и КР
спектров и критического сравнительного анализа полученных экспериментальных и расчетных спектров. Данная работа, проведенная на базе полученных нами экспериментальных ИК и КР спектров различных полимеризованных состояний С60 в исследованиях [304,
305, 310] и диссертации Попова [118], действительно позволила установить степени смешивания нормальных мод исходного фуллерена в различных колебаниях полимеризованных состояний С60 и уточнить, в ряде случаев, варианты отнесения линий экспериментальных ИК и КР спектров, предложенные в работе [222].
Таким образом, успешный синтез практических чистых однофазных образцов различных полимерных фаз С60, осуществленный в ходе настоящего исследования, позволил
нам впервые определить экспериментально подлинно индивидуальные спектральные характеристики димерных, линейных (О) и двумерных, с квадратичной (Т) и тригональной
(R) геометрией слоя, полимеров С60.
Важным практическим результатом этой деятельности стала разработка спектроскопической методики молекулярного анализа продуктов твердофазной полимеризации
фуллерита С60, которая стала надежным инструментом определения фракционного состава продуктов полимеризации, поскольку традиционные хроматографические методы молекулярного фракционного анализа в данном случае не способны решить возникающие
аналитические задачи из-за крайне низкой растворимости высокомолекулярных полимеров С60 в известных растворителях.
212
Scattered Intensity, a.u.
1447
-1
Raman shift, cm
Рис. 6.6. Спектры КР исходного фуллерита С60, ГЦК фазы высокого давления и
ромбоэдрической фазы С60 высокого давления по данным работы [31]. Штриховкой
отмечена полоса при 1447 см-1, не относящаяся к декларируемой в работе ромбоэдрической полимерной фазе С60.
Определение индивидуальных характеристических ИК и КР спектров различных
полимеризованных состояний С60 выявило неточности в идентификации полимерных фаз
С60, допущенные авторами многих известных в данной области исследований. В качестве
иллюстрации на Рис. 6.6 и 6.7 приведены спектры КР различных полимеризованных состояний С60 высокого давления, полученных группами Ивасы с соавторами [31] и Рао и
др. [182, 183].
Сравнение представленных КР спектров с полученными нами спектрами чистых
полимерных фаз С60 наглядно показывает, что основной пик спектра КР при 1447 см-1, отмеченный стрелкой на верхнем графике Рис. 6.6, полимеризованного состояния, идентифицированного в работе [31] как ромбоэдрическая полимерная фаза С60, на самом деле не
имеет отношения к R фазе. Согласно нашим данным, данный пик свидетельствует о наличии в образце значительного количества Т полимера С60.
Анализ спектров КР, приведенных на Рис. 6.7, показывает, что полимеризованное
213
состояние С60 (Рис. 6.7с), идентифицированное в работах [182, 183] как орторомбическая
полимерная фаза, на самом деле таковой не является, поскольку основная линия спектра
Рис.6.7. Спектры КР исходного фуллерита С60 (а), фотополимеризованной пленки
С60 (b), орторомбического (О) полимера (с), бинарной смеси О + Т полимеров состава
50%-50%, ромбоэдрического (R) полимера (е) и смеси R и 3D полимеров С60 состава
80%-20% по данным работ [182, 183]. Красным цветом отмечены наиболее интенсивные линии спектров, не относящиеся к декларированным полимерным фазам
С60.
КР О фазы С60 при 1457 см-1 не присутствует в приведенном спектре в явном виде. Заметим также, что спектры КР, приведенные на Рис. 6.7 под индексами «е» и «f» и декларируемые в работе [183] как спектр чистой R фазы С60 (е) и спектр образца с 80% содержанием R фазы, реально представляют собой спектры смесей тетрагональных и ромбоэдрических полимеров С60 в первом случае, и еще более сложной, с добавкой линейных полимеров С60, смесью во втором случае. Отсутствие выраженного пика при 1408 см -1 в образ214
це, заявленном как смесь R и 3D полимеров С60, состава (0.8)R+(0.2)3D, наглядно свидетельствует о том, что в действительности R фаза не является доминирующей компонентой
рассматриваемой полимерной смеси.
Естественно, что аналогичные замечания могут быть сделаны и в отношении ИК
спектров, так называемых чистых О и R фаз, представленных в работах [31, 182, 183].
Заключение

На базе развитой в работе методики получены качественные однофазные образцы
различных полимерных фаз С60, позволившие осуществить экспериментальное определение подлинно индивидуальных колебательных спектров линейных, «тетрагональных» и
«ромбоэдрических» полимеров С60.

На основании теоретико-групповых представлений об активации и расщеплении
колебаний исходной молекулы С60, в соответствии с симметрией мономерных звеньев в
различных типах полимеров, предложен вариант интерпретации ИК и КР спектров О, Т, R
полимеров и димера С60, связанный с отнесением наблюдаемых линий спектров к порождающим их модам фуллерена С60.

В результате определения индивидуальных колебательных спектров различных по-
лимерных фаз С60 выделены характеристические (аналитические) линии димерных молекул, О, Т и R полимеров С60 в КР и ИК спектрах. На этом основании предложены спектроскопические методики качественного и количественного молекулярного фракционного
анализа продуктов одномерной и двумерной полимеризации фуллерена С 60.

Развитая в работе методика молекулярного фракционного анализа продуктов по-
лимеризации С60 на основе ИК и КР спектров показала ошибочность отнесения полимеризованных состояний С60, полученных многими другими исследовательскими группами, к
разряду чистых О, Т и R полимерных фаз С60 и позволила нам раньше других групп перейти от исследований свойств разнообразных смесей полимеров С60 к определению под215
линно индивидуальных физико-химических характеристик орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных фаз С60.
216
ГЛАВА 7.
Термодинамические свойства полимерных фаз С60
Экспериментальное исследование термодинамических характеристик полимерных
фаз С60 включало в себя определение температурных зависимостей теплоемкости этих фаз
в диапазоне температур от Т → 0 до 650 К и энтальпий их деполимеризации методами
адиабатической вакуумной (АДК), динамической (ДК) и дифференциальной сканирующей (ДСК) калориметрии [311-316]. На основании полученных экспериментальных данных были рассчитаны термодинамические функции кристаллических полимерных фаз С 60:
Ср°, Н°(Т) – Н°(0), S°(Т) – S°(0) и G°(Т) – H°(0). Используя эти данные и известные термодинамические характеристики мономерных фаз фуллерита С 60 построены первые варианты равновесной р–Т диаграммы С60 в области давлений до 2.0 ГПа и температур до 1000 К
[317-321].
7.1. Определение температурных зависимостей теплоемкости и термодинамических функций димерной фазы С60 при нормальном давлении
Говоря об исследовании полимеризованных состояний на основе димерных молекул (С60)2, напомним, что, несмотря на наличие теоретических предсказаний о возможности существования димерной фазы С60, до сих пор чистые образцы такой фазы посредством индуцированной димеризации С60 получить не удалось. Поэтому реально в работе
изучались термодинамические свойства образцов димеризованных состояний (ДС) С60 с
содержанием димерных молекул ~ 80–85 мол. %. Термодинамические характеристики
«чистой» димерной фазы определялись затем вычитанием из брутто свойств образцов 15 20 % вкладов неполимеризованных мономерных фракций С60.
Результаты изучения температурной зависимости теплоемкости поликристаллического образца ДC массой 0.4044 г. в диапазоне 6–340 К представлены в работе [312]. Измерения теплоемкости проводились с использованием автоматизированного адиабатического вакуумного калориметра БКТ–3 [322, 323] в Институте химии Нижегородского государственного Университета. Согласно данным ИК спектрального анализа содержание
217
димерных молекул в образце составляло 80 % мол. Проведено 5 серий измерений. Экспериментальные значения Ср° представлены в таблице П3 (Приложение). Усреднение экспериментальных значений Ср° проводилось с помощью степенных и полулогарифмических полиномов. Среднеквадратичное отклонение значений Ср° от соответствующих
усредняющих кривых Ср° = f(Т) составляло ± 0.5 % в области 6–80 К и ± 0.04 % в диапазоне 80–340 К. Экспериментальные значения Ср° и усредняющая кривая показаны на Рис.
7.1. Для сравнения на Рис. 7.1. показана также температурная зависимость теплоемкости
фуллерита С60 по данным работы [155].
С°р, Дж/К·моль
T, K
Рис. 7.1. Температурные зависимости теплоемкости образца димеризованного состояния, состава 79 мол.% (С60)2 – 21 мол.% С60, (1) и чистого фуллерита С60 (2) [155].
Как следует из рисунка, в образце ДC, как и в фуллерите С60, наблюдается фазовое
превращение в интервале температур 185–280 К. Однако, судя по отношению площадей
пиков BDEВ и BCE´B, соответствующих превращениям в ДС и мономерной фазе С60, величина энтальпии превращения в ДС существенно меньше энтальпии превращения в фуллерите. Как отмечалось ранее [122], наблюдаемое превращение С60 связано с фазовым переходом из ориентационно-упорядоченной простой кубической фазы С60 в ориентацион218
но-неупорядоченную кубическую гранецентрированную фазу С60, в которой молекулы С60
находятся в состоянии почти свободного вращения. Данный фазовый переход является
обратимым. Температура, соответствующая максимальному значению теплоемкости ДC
(Ср°max = 571.2 Дж/ К·моль) в области перехода составляла Ttr=264.7 K. Энтальпия перехода оказалась равной Δtr H° =1.56 ± 0,03 кДж/моль. Согласно [155], для фуллерита С60
значение температуры фазового перехода составляет Ttr = 260.7 K, величина изменения
энтальпии Δtr H° = 7.46 ± 0,15 кДж/моль. Наличие непревращенного мономера С60 в образце ДC позволяет предположить, что превращение наблюдаемое в ДC при 264.7 К связано
с фазовым переходом между ПК и ГЦК фазами фуллерита. Основываясь на этом, можно
оценить содержание мономерной фракции С60 в образце димеризованного состояния с
помощью уравнения:
n (C60, мол. %) =
∆𝑡𝑟𝐻°(ДС) × 100%
∆𝑡𝑟𝐻°(C60)
Согласно этой оценке содержание С60 в образце составляло 20,9 ± 0,9 мол.%, что
хорошо согласуется с данными ИК-спектрального анализа.
Следует заметить, что аномалии поведения теплоемкости, связанной с переходом
фуллерита С60 в стеклообразное состояние, который, согласно [155], имеет место при ТG
= 86 К (Рис. 7.2), на температурной зависимости теплоемкости ДC не наблюдается. Вместе с тем аналогичная по своему характеру аномалия поведения теплоемкости наблюдается на температурной зависимости теплоемкости ДC районе 46–55 К (ТG= 50 K) (Рис. 7.2) .
Поскольку смещение температуры перехода слишком значительно для перехода в стеклообразное состояние фуллерита С60, представляется более вероятным, что наблюдаемый
переход в стеклообразное состояние связан с замораживанием вращения димерных молекул (С60)2 в кристаллической решетке.
Зная фракционный состав образца ДС и полагая, что свойства смеси (С60)2 + С60 являются аддитивными, значение теплоемкости образца ДС можно представить в виде сум-
219
С°р, Дж/К·моль
T, K
Рис. 7.2. Температурные зависимости теплоемкости образца димеризованного состояния (1) и чистого фуллерита С60 (2) в областях переходов в стеклообразные (G) состояния.
мы вкладов «чистой» димерной фазы (С60)2 и чистого фуллерита С60:
Ср° (ДС) = 0.79 Ср° (C60)2 + 0,21 Ср° (C60)
Откуда следует, что теплоемкость «чистой» димерной фазы (С60)2 может быть рассчитана
с помощью уравнения:
Ср° ((C60)2) =
C po (ДС)−0,21 C po (C60)
0.79
где Ср° ((C60)2), Ср° (ДC), Ср° (C60) означают соответственно теплоемкости чистой димерной фазы фуллерита С60, образца димеризованного состояния, представляющего собой
смесь мономерной и димерной фаз, рассчитанные на 1 моль (С60)2, и фуллерита С60. Полученная температурная зависимость теплоемкости чистой димерной фазы (С60)2 представлена на Рис. 7.3. Для сравнения на Рис. 7.3 показана температурная зависимость теплоемкости фуллерита С60 [155].
Согласно полученным данным, Ср°димерной фазы ниже Ср°мономерной фазы С60
при температурах 0–150 К. В интервале температур 150–240 К значения теплоемкостей
220
практически совпадают. При температурах выше 270 К значения Ср° димерной фазы несколько превышают Ср° мономерной фазы.
Рис. 7.3. Температурные зависимости теплоемкости чистой димерной фазы (1) и
фуллерита С60 (2).
Теплоемкость образца ДC в области температур 300–650 К изучалась методом динамической калориметрии [315] с использованием автоматического прецизионного калориметра АДКТТМ [324, 325]. На Рис. 7.4 в обобщенном виде представлены результаты
измерения теплоемкости ДC в обоих исследованных температурных диапазонах 6–340 и
300–650 К.
Согласно полученным данным при 385–490 К в поликристаллическом образце ДC
наблюдается эндотермическое превращение, связанное с деполимеризацией (С60)2 с образованием мономерной ГЦК фазы С60. Максимальное значение теплоемкости (Ср°max =
989.5 Дж/К·моль) в процессе превращения достигается при 438 К. Величина энтальпии
деполимеризации ΔН°, определенная графическим методом на основании EFG фрагмента
экспериментальной кривой, составила 9 кДж/моль. Повторные измерения температурной
зависимости теплоемкости образца, после его охлаждения от 650 до 319 К, показало отсутствие какого-либо эндотермического эффекта в диапазоне температур 385–520 К, что
221
свидетельствует о полной деполимеризации исходного ДС в результате первого цикла
термических измерений.
Рис. 7.4. Температурная зависимость теплоемкости образца димеризованного состояния, состава 79 мол.% (С60)2 – 21 мол.% С60. Пунктирными линиями на участках
BCD и EFG показаны значения теплоемкости чистой димерной фазы и фуллерита
С60, соответственно.
После извлечения продукта деполимеризации ДС, обозначаемого в дальнейшем как
С60′, из калориметрической ампулы динамического калориметра, он был использован для
дополнительного цикла измерений температурной зависимости теплоемкости с помощью
адиабатического вакуумного калориметра в низкотемпературной области. Проведенные
измерения показали существенное увеличение интенсивности теплового эффекта, связанного с ориентационным фазовым переходом в фуллерите С60. Температура этого перехода
для продукта деполимеризации ДС составила 255.89 К, а значение энтальпии, определенное графическим методом, оказалось равным 6.75+0.05 кДж/моль. Следует заметить, что
полученные значения несколько отличались от соответствующих значений Ttr и Δtr H° исходного фуллерита С60, которые составляли 260.7 К и 7.46 кДж/моль.
222
Учитывая то, что по данным ИК и КР спектров продукт деполимеризации димеризованного состояния однозначно представляет собой мономерную фазу С 60, различие термодинамических характеристик исходной ГЦК фазы фуллерита С 60 и ГЦК фазы С60, образующейся в результате деполимеризации, можно объяснить различием степеней их кристаллического совершенства, которое отчетливо наблюдается и при сопоставлении рентгеновских дифрактограмм этих двух материалов. Хотя рентгеновская дифрактограмма
продукта деполимеризации в целом подобна дифрактограмме исходного фуллерита С60,
однако для деполимеризованной мономерной фазы С60′ характерно уширение всех рентгеновских линий и заметное увеличение фона, что качественно свидетельствует об
уменьшении размеров кристаллитов ГЦК фазы, повышении доли межзеренных границ и
увеличении общего содержания слабоупорядоченной углеродой фракции в образце. Полученные термодинамические характеристики позволяют провести оценку реального содержания ГЦК фазы фуллерита С60 в продукте деполимеризации димеризованного состояния, или, другими словами, долю молекул С60, упорядоченных в виде ГЦК фазы, с помощью уравнения:
𝑛 (моль. %) =
ΔtrH°(C60′) − ΔtrH°(ДС)
× 100
ΔtrH°(C60)
Согласно нашим данным n = 69 моль.%. Эта величина может быть также интерпретирована как степень кристалличности (α) продукта деполимеризации димерной фазы
(С60)2.
На основании полученных данных в работе рассчитаны термодинамические функции «димерной» фазы (С60)2 приведенные в таблице П4 (Приложение). Энтальпия Н°(Т) –
Н°(0) и энтропия S°(T) – S°(0) фаз вычислялись численным интегрированием кривых Ср° =
f(T) и Ср° = f (ln T) по T. Значения функции Гиббса G°(Т) – H°(0) рассчитывались по значениям Н°(Т) – Н°(0) и S°(T) – S°(0) при соответствующих температурах. В целом методика расчета была аналогична методике, описанной в работе [326].
223
7.2 Определение термодинамических характеристик процессов термической
деполимеризации полимерных фаз С60 при нормальном давлении
Процессы деполимеризации димеризованного состояния и других полимерных фаз
С60 изучались нами и методом дифференциальной сканирующей калориметрии. ДСК
кривые деполимеризации димеризованного состояния (ДС) и О, Т и R полимерных фаз С60 приведены на Рис. 7.5.
Рис. 7.5. ДСК кривые деполимеризации димеризованного состояния (ДС), ор-
торомбической (О), тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R) полимерных
фаз С60 при скорости сканирования 20 K/мин.
Измерения проводились в температурном диапазоне 180–670 К со скоростями сканирования 5, 10, 15, 20, 30, 50, 80 К/мин, при этом регистрировались температуры начала
превращения и максимума ДCK пика. Значения энтальпии деполимеризации рассчитывались по площади ДCK пика. В таблице 7.1 представлены термодинамические характеристики процессов деполимеризации ДС и других полимерных фаз С60, полученные нами
различными методами, в сопоставлении с результатами работ Ванга [253] и Ивасы с соавторами [327], в которых деполимеризация димеризованного состояния, О и R полимерных
фаз С60 исследовалась методом ДCK.
Экспериментальные ДСК кривые деполимеризаци димерной, О и R полимерных
фаз С60, полученные в работе [327], приведены на Рис. 7.6. На Рис. 7.6. показаны также
224
энергии димерной, орторомбической и ромбоэдрической фаз С60 относительно энергетического уровня мономерной ГЦК фазы С60, полученные на основании проведенных калориметрических измерений. Отдельно на Рис. 7.7 представлена схематическая энергетическая диаграмма различных углеродных фаз, рассчитанная авторами [327].
ДСК кривые деполимеризации димерной, орторомбической (1Dполимер) и ромбоэдрической (2D-полимер) полимерных фаз С60 при скорости
нагрева 10 °/мин и относительные энергии этих фаз по отношению к энергии
мономерной ГЦК фазы С60, представленные как функции количества (2+2)
межмолекулярных связей на кластер С60 [327].
Рис.7.6.
Энергетическая диаграмма различных углеродных фаз по данным
Ивасы с соавторами [327].
Рис. 7.7.
При анализе данных, представленных в таблице 7.1 и на Рис. 7.5–7.6, бросается в
глаза резкое различие значений ΔН° деполимеризации димеризованных состояний, полу225
ченных нами (9 кДж/моль методом динамической калориметрии и 7 кДж/моль методом
ДСК) и авторами [327] (66 кДж/моль – ДСК), в то время как значения энтальпии деполимеризации других полимерных фаз С60 (20.1±0.6 и 20.8 для орторомбической и 10.3±1 и
12.9 кДж/моль для ромбоэдрической фаз) вполне согласуются друг с другом.
Ориентация на полученное высокое значение энтальпии деполимеризации димерной фазы при построении обобщенной энергетической диаграммы привела Ивасу с соавторами [327] к далеко идущим выводам, главным из которых стало заключение о том, что
димер является наиболее стабильной модификацией среди всех возможных состояний С60,
как мономерных так и полимерных (Рис. 7.7).
На основании соотношения энергий димерной, орторомбической и ромбоэдрической полимерных фаз С60, представленных на Рис. 7.6, в работе [327] также сделано заключение о том, что стабильность различных полимерных фаз понижается с увеличением
числа межмолекулярных связей, приходящихся на кластер С60. На первый взгляд данное
утверждение противоречит интуитивному представлению о том, что понижение энергии
системы в процессе полимеризации должно возрастать по мере увеличения числа межмолекулярных ковалентных связей в системе.
Однако, как отмечают авторы [327], необычное соотношение энергий рассматриваемых полимерных фаз С60 может быть объяснено тем, что энергетический выигрыш системы, связанный с ростом числа полимерных связей, в данном случае компенсируется
энергетическими потерями, обусловленными значительной деформацией молекулярных
кластеров С60, находящихся в полимеризованном состоянии. При этом величина энергии
деформации возрастает с увеличением числа межмолекулярных связей, приходящихся на
молекулу С60, и это в конечном итоге компенсирует существенную часть энергетического
выигрыша, возникающего за счет образования межмолекулярных связей. Более того, допустив, что в виду малости изменений объемов в процессах деполимеризации полимерных фаз, изменения энтальпий ΔН в этих процессах прямо соответствуют изменениям
226
Таблица 7.1. Термодинамические характеристики процессов деполимеризации полимерных фаз С60, определенные методами динамической (ДК) и дифференциальной сканирующей (ДСК) калориметрии.
Полимерн.
cостояние
№ образца,
характер предварительной
обработки
ДС
ДK
Скорость
нагрева
(К/мин)
0.8
О фаза
ДK
0.8
460–560
529
22
R фаза
ДK
0.8
490–540
519
10
Образцы 1-6
ДCK
5,10
Образец 1
ДCK
5
380–510
440
7.6
Образец 2
ДCK
10
440–525
460
6.7
Иваса и др. [327]
ДCK
10
450–570
543
66
Ванг и др. [253]
ДСК
1
423–448
435
--
Образцы 1–11
ДCK
5–50
Образец 2
ДCK
15
523–620
562
22.9
Образец 6а
ДCK
10
516–615
553
17.2
Образец 6b
ДCK
10
532–635
557
10.8
Иваса и др. [327]
ДCK
10
500–570
545
20.8
Образцы 1–10
ДCK
5, 10, 20
Образец 1
ДCK
20
500–650
575\603
19.02
Образец 2
ДCK
20
500–650
576\664
16.70
Образец 9
ДCK
10
490–645
572\601
18.10
Образцы 1–9
ДCK
5,10,20
Образец 9а
ДCK
5
512–565
531
10,0
Образец 9b
ДCK
10
531–570
546
10.4
(473 К, 1.5 часа)
ДCK
10
529–570
547
9.3
Образец 9с
ДCK
10
521–565
538
7.1
ДCK
20
520–560
545
3.0
Образец 11
ДCK
10
518–570
553
9.8
Иваса и др. [327]
ДCK
10
550–580
560
12.9
ДС
O фаза
Метод
измерения
Диапазон
превращения
(К)
384–490
Тmax
(K)
ΔН°депол(Т)
(кДж/моль)
438
9
7±5
20.1± 0.6
(488 К, 2 часа)
T фаза
R фаза
17.66 ± 1.7
10.3 ± 1.0
Образец 2
(473 К, 4 часа)
Образец 9d (493 К,
11 часов)
внутренней энергии системы, т.е. ΔНдепол = – Е, где Е энергия полимеризованного состояния С60, измеренная от уровня мономерной ГЦК фазы при температуре перехода, авторы
[327] пришли к выводу, что все полимерные состояния являются более стабильными, чем
мономерное состояние С60 и при атмосферном давлении (Рис. 7.7).
227
Таким образом, завышенное и явно ошибочное, по нашему мнению, значение энтальпии деполимеризации димерной фазы (С60)2 привело авторов [327] к ряду спорных
заключений и, в частности, к последнему выводу, находящемуся в очевидном противоречии с результатами экспериментальных исследований, согласно которым все полимерные
фазы С60 относятся к разряду фаз высокого давления, т.е. фаз термодинамическая стабильность которых по отношению к мономеру возникает лишь при определенных давлениях. В дальнейшем в ходе изложения результатов изучения термодинамических свойств
О, Т и R фаз С60 мы остановимся более подробно на вопросах относительной стабильности мономерной и различных полимерных фаз. Сейчас только заметим, что причиной
столь значительного расхождения значений ΔН° деполимеризации димеризованных состояний, на наш взгляд, является качество образцов полученных группой Ивасы. Дело в
том, что эти образцы были получены не прямым синтезом из мономерной ГЦК фазы С60
при высоких давлениях и температурах, как было сделано в нашей работе, а с использованием в качестве исходного вещества органического соединения ЕТ2С60, где ЕТ означает
би(этилендитио)тетратиафулвален. Полученный продукт димеризации С60, судя по всему,
содержал какое-то количество примеси органических соединений, которое и повлияло на
результаты калориметрических измерений в работе [327].
Интересно отметить, что согласно данным таблицы 7.1, значения температур, отвечающих положениям максимумов эндотермических пиков реакций деполимеризации,
определенных на основании измерения температурной зависимости теплоемкости, в целом оказываются ниже соответствующих значений, полученных методом ДCK. Изначально возможны два объяснения этого обстоятельства. С методической точки зрения данный
факт может быть объяснен известной зависимостью положения Tmax фазового превращения, определяемого методом ДCK, от скорости нагрева [328].
Однако другое объяснение, носящее более фундаментальный характер, может быть
связано с тем, что полимерные фазы С60, как фазы высокого давления, при атмосферном
228
давлении являются метастабильными по отношению к мономерной фазе фуллерита во
всем температурном диапазоне выше 300 К [329]. Т.е., при атмосферном давлении эти фазы являются кинетически стабильными состояниями, для которых наблюдаемые температуры перехода в мономерную фазу уже не являются строго определенными индивидуальными характеристиками. В таком случае наблюдаемые температуры перехода являются
кажущимися температурами фазового превращения, значения которых существенным образом зависят от условий термической обработки и прежде всего от времени изотермической выдержки. Два гипотетически возможных в данном случае варианта фазовой диаграммы системы, содержащей мономерное и полимерное состояние, схематически показаны на Рис. 7.8 [329] . Изучение кинетики процессов деполимеризации полимерных фаз
С60 при различных температурах [321], проведенное в ходе настоящего исследования,
позволило однозначно установить, что соотношения фазовой стабильности мономерных и
полимерных фаз С60 при атмосферном давлении описываются фазовой диаграммой второго типа, представленной на Рис.7.8b.
Рис.7.8. Гипотетические варианты фазовой диаграммы: а) в случае наличия точки
равновесия (В) между мономерной и полимерной фазой при нулевом давлении; b) в
случае отстутствия такой точки равновесия и метастабильности полимерной фазы
при нулевом давлении во всем температурном диапазоне [329].
Кинетика деполимеризации изучалась методом ИК спектроскопии на базе образцов
полимеризованных состояний С60, запрессованных непосредственно в таблетки KBr и
подвергавшихся термической обработке при атмосферном давлении, заданных температу229
рах и временах изотермической выдержки. По истечению времени выдержки образцы извлекались из печи, охлаждались до комнатной температуры, после чего осуществлялась
съемка их ИК спектров. Затем образцы снова помещались в печь и проходили следующий
цикл термической обработки при более высокой температуре. Таким образом, вся последовательность термических превращений исследовалась на одном и том же образце, что
существенно повышало точность получаемых данных. Ряд контрольных измерений, выполненных на чистых, несмешанных с KBr, образцах полимеризованных состояний, показал, что наличие KBr не влияет на скорости их деполимеризации в исследованной области
температур.
На Рис. 7.9 показаны зависимости степеней превращения (α) димера (С60)2 и О фазы С60 в мономерную фазу С60 от времени для различных температур. Концентрации димеров, О фазы и мономерных молекул определялись спектроскопически, по величинам
интенсивностей нескольких аналитических линий ИК спектров: при 796, в случае (С60)2,
778, 924 для О фазы и 1184 и 1428 см-1 в случае С60 [321].
Рис. 7.9. Зависимости степеней деполимеризации (α) димеризованного состояния и
орторомбической полимеризованной фазы С60 от времени изотермической выдержки
при различных температурах (р = 1 атм.) [321].
Полученные результаты наглядно показывают, что деполимеризация димеризованного состояния и О фазы С60 при атмосферном давлении может протекать при различных
температурах. То есть, температуры деполимеризации различных полимерных фаз С60,
230
наблюдаемые в процессах калориметрических измерений при атмосферном давлении действительно являются кажущимися температурами фазовых переходов.
В предположении, что реакция деполимеризации димеризованного состояния является необратимой реакцией первого порядка, на основе полученных кинетических данных
были определены значения энергии активации этой реакции и предэкспоненциального
множителя в уравнении Аррениуса, которые составили Еа = 134.7+7 кДж/моль и
А = 1.9×1013 с-1. Приведенное значение Еа стало первым прямым экспериментальным
определением величины энергии активации реакции деполимеризации димера (С 60)2 при
атмосферном давлении и позволяет уточнить результаты косвенных экспериментальных и
теоретических определений этой величины.
Полученное значение Еа оказалось несколько ниже величины энергии активации
деполимеризации димеризованного состояния С60 в 169+10 кД/моль, определенной Нагелем и др. косвенным образом на основании дилатометрических измерений [263], и величины теоретически рассчитанного активационного барьера реакции диссоциации индивидуальной димерной молекулы (С60)2, равного по данным Порезага с соавторами 154
кД/моль [264],
7.3. Определение температурных зависимостей теплоемкости и термодинамических функций полимерных фаз C60 при нормальном давлении
Температурные зависимости теплоемкости O, T, R фаз C60 изучались с использованием поликристаллических образцов этих фаз. Для калориметрических измерений отбирались образцы с максимальным содержанием основной фазы. Для образцов О и R фаз
оно составляло ≥ 95 моль %, для Tфазы > 90–95 моль %. Измерения теплоемкости в температурном диапазоне 6–340 К осуществлялись с использованием образцов О фазы массой 0.4567 г., Т фазы – 0.1988 г. , R фазы – 0.4514 г. В семи сериях измерений образца О
фазы получено 263 экспериментальных значений Ср°, в трех сериях измерений Т фазы –
202 и в четырех сериях для R фазы – 187 значений Ср°. Усреднение экспериментальных
231
точек проводилось с помощью степенных и полулогарифмических полиномов. Среднеквадратичное отклонение их от усредняющих кривых Ср° = f(T) было в пределах 0.5% в
интервале 5–80 К и 0.07% в интервале 80–340 К. Усредняющие кривые температурных
зависимостей теплоемкостей О, Т и R полимерных фаз С60 в диапазоне температур
5–340 К представлены на Рис. 7.10 [313].
600
Сор, Дж / К моль
500
O
T
R
400
300
200
100
0
0
50
100
150
200
250
300
T, K
Рис. 7.10. Температурные зависимости теплоемкостей орторомбической (О), тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R) полимерных фаз С60.
60
55
50
o
C P, Дж / К моль
45
M
40
D
35
O
30
25
T
20
15
R
10
5
0
0
5
10
15
20
25
30
35
40
45
50
55
60
65
T, K
Рис. 7.11. Температурные зависимости теплоемкостей димерной (D), О, Т, R полимерных фаз и мономерной (М) фазы исходного фуллерита С60.
232
Отдельно на Рис. 7.11. показан фрагмент температурных зависимостей теплоемкостей О, Т и R полимерных фаз С60 в интервале температур 5–65 К. Для сравнения на Рис.
7.11 представлены также температурные зависимости теплоемкостей мономерной (М), по
данным работы [155], и димерной фаз С60.
Из приведенных рисунков следует, что температурные зависимости теплоемкости
О, Т и R фаз С60 в диапазоне температур до 340 К не имеют каких-либо выраженных
особенностей. Теплоемкости плавно возрастают с ростом температуры. Существенное
различие значений Ср° исследуемых веществ наблюдается при температурах 12–70 К (Рис.
7.11). При этом значения теплоемкости понижаются при переходе от мономерного фуллерита С60 к димерной и далее О, Т и R полимерным фазам С60, т.е. значения теплоемкости
снижаются с увеличением числа межмолекулярных связей, приходящихся на кластер С 60.
В интервале температур 70–100 К различие теплоемкостей разных полимерных фаз становится меньше и составляет 10–15 %. При температурах выше 100 К различия значений
Ср° полимерных фаз С60 уже не превышают 2–4 %, что судя по всему, находится в пределах экспериментальных погрешностей измерений.
Следует отметить, что теплоемкость фуллерита С60 во всем температурном диапазоне больше теплоемкостей О, Т, R полимерных фаз С60. Очевидной причиной этого является снижение вклада вращательных степеней свободы молекулы С 60 в теплоемкости полимеров, поскольку молекулы С60, совершающие вращательное движение в мономерной
фазе С60, при переходе к протяженным состояниям 1D и 2D полимеров оказываются связанными друг с другом жесткими ковалентными связями, исключающими вращения С60.
При температурах ниже 12 К значения теплоемкости исследуемых фаз различаются
довольно слабо, и неплохо описываются функцией теплоемкости Дебая:
Ср° = nD(ΘD/T) ,
где D – символ функции теплоемкости Дебая, n и ΘD – специально подобранные параметры равные для О фазы: n=3, ΘD = 61.68 K, для Т фазы: n=1, ΘD = 42.68 K, для R фазы: n=1,
233
ΘD = 55.20 K. Приведенное уравнение описывало значения теплоемкости полимерных фаз
в интервале температур 7–12 К с погрешностью ~ 0,6 % [313].
По температурным зависимостям теплоемкости кристаллических О, Т, R полимерных фаз были рассчитаны их термодинамические функции в диапазоне температур от
Т→0 до 340 К, представленные в таблицах П5-П7 (Приложение). Как и в случае димерной
фазы энтальпии Н°(Т) – Н°(0) и энтропии S°(T) – S°(0) фаз вычислялись численным интегрированием кривых Ср° = f(T) и Ср° = f (ln T) по T. Значения функции энергии Гиббса
G°(Т) – H°(0) рассчитывались по значениям Н°(Т) – Н°(0) и S°(T) – S°(0) при соответствующих температурах [323].
Стандартные энтропии образования полимерных фаз C60 в работе были рассчитаны
по абсолютным значениям энтропий этих фаз и энтропии углерода в форме графита [313].
Значения S°(O), S°(T), S°(R) при 298.15 К были приняты равными соответствующим значениям S°(T) – S°(0) при Т = 298.15 К (Табл. П5-П7, Приложение). Значениями нулевых
энтропий изученных полимерных фаз С60 S°(0) пренебрегали, поскольку в работе [330]
было показано, что для любых кристаллических полимеров S°(0) малы и значения их
находятся, по-видимому, в пределах погрешностей измерений Ср° и расчетов S°(0). Значение S°(Сgr) взято по данным справочника [331]. В результате были получены следующие
значения: f S o (O) = 5.0, f S o (Т) = 28.2 и f S o (R) = 32.6 Дж/Кмоль. Полученные значения относятся к гипотетическим процессам при Т = 298.15 К и р = 0.1013 МПа:
60 С (gr)  O- С60 (cr) ,
60 С (gr)  Т- С60 (cr) ,
60 С (gr)  R- С60 (cr),
где gr – графит, cr - кристалл
На Рис. 7.12 представлена схема превращений различных фаз С60, для которых были
рассчитаны значения энтропии превращений при Т = 298.15 К и стандартном давлении,
вычисленные по абсолютным энтропиям реагентов при указанных р, Т параметрах. В рас234
чете использовано значение S°(С60) взятое из работы [155], при этом S°(0) полимерных фаз
С60 также приняты равными нулю.
С60 (сr)
3
O фаза С60
2
1
5
4
Т фаза С60
6
R фаза С60
Рис. 7.12. Схема превращений различных фаз С60.
Полученные значения энтропии указанных превращений составили:
S°(1) = 110.3, S°(2) = 114.7, S°(3) = 87.1, S°(4) = 23.2, S°(5) = 27.6,
S°(6) = 4.4 Дж / Кмоль.
Рис. 7.13. Температурные зависимости теплоемкости орторомбической (а) и ромбоэдрической (b) полимерных фаз С60. Пунктирными линиями и кружками обозначены первые циклы калориметрических измерений теплоемкости полимерных фаз,
сплошные линии соответствуют повторному циклу измерений теплоемкости продуктов деполимеризации О и R полимерных фаз С60.
Результаты исследований О и R полимерных фаз С60 методом динамической калориметрии в области температур 300650 К представлены на Рис. 7.13 [315]. Cогласно
приведенным данным, на температурных зависимостях теплоемкости в этом температур235
ном диапазоне наблюдаются эндотермические эффекты, связанные с деполимеризацией
полимерных фаз. Деполимеризация О и R фаз наблюдается при 460560 и 490540 К при
этом положения максимумов эндотермических пиков отвечают 529 и 519 К. Полученные
значения энтальпии деполимеризации ΔН°депол составили соответственно: для О фазы – 22;
а для R – 10 кДж/моль. Учитывая тот факт, что при Т > 250 K значения Ср° фуллерита С60
и полимерных фаз различаются не более чем на 23 %, можно предположить, что ΔН°депол
(298.15) = ΔН°депол(Т), где Т – температура деполимеризации. Используя значения теплоемкости полимеризованных состояний, полученные методами адиабатической и динамической калориметрии, термодинамические функции димерной, О и R полимерных фаз С60
были рассчитаны во всем диапазоне их термической стабильности: от Т→0 до 380 К для
димерной и от Т→0 до 490 К для О и R фаз (Приложение, таблицы П5, П6, П7).
Продукты деполимеризации О и R фаз, как и в случае димеризованного состояния,
были исследованы дополнительно методом адиабатической вакуумной калориметрии
(Рис. 7.14).
Рис.7.14. Температурные зависимости теплоемкости продуктов деполимеризации
орторомбической (а) и ромбоэдрической (b) полимерных фаз С60 (кривые 1) и исходного фуллерита С60 (кривые 2), измеренные методом АВК.
Продукты деполимеризации О и R фаз С60, так же как и в случае деполимеризации
236
димерной фазы С60, при нормальных условиях представляют собой мономерную ГЦК фазу фуллерита С60. Подтверждением этого является проявление ориентационного фазового
перехода на зависимостях Ср°= f(T) в интервале ~ 185275 К (кривая 1 на рис. 3a и 3b), как
и у исходного фуллерита C60. Однако, судя по соотношению соответствующих площадей
под кривыми кажущихся теплоемкостей ВCDB и ВEE'FB в интервале превращений (Рис.
7.14а и 7.14b), энтальпии переходов в исследуемых образцах несколько меньше, чем у С 60.
Термодинамические характеристики переходов для них соответственно равны: температура Ttro = 251.50 и 252.43 К, соответствующие им максимальные значения кажущейся
теплоемкости в интервале перехода Ср°max = 808.0 и 810.1 Дж/К·моль, энтальпия ΔН°tr =
(6.210.05) и (5.750.03) Дж/моль. Энтальпии переходов (ΔН°tr) определены графически
как площади, ограниченные кривыми ВСDB. По калориметрическим данным представляется возможным оценить количество ГЦК фазы С60 в продуктах деполимеризации О фазы
С60 (n1) и R фазы С60 (n2) из соотношения:
ΔH 
ni =
tr, i
ΔH  (C )
tr
 100%
60
В результате получили n1 = 83 мол.% и n2 = 77 мол.%. Соответствующие значения величин для исходного С60 взяты из работы [155]. Наблюдаемое различие в численных значениях энтальпий фазового перехода для исходного фуллерита С60 и фаз С60, образующихся
в результате деполимеризации, может быть вполне обусловлено неодинаковой термической предысторией образцов. Продукты деполимеризации кристаллических О и R полимерных фаз С60 характеризовались также методами колебательной спектроскопии. Полученные спектральные данные для продуктов деполимеризации кристаллических О и R полимерных фаз С60 указывают на то, что они представляют собой мономерную фазу С 60.
Таким образом, как и в случае продуктов деполимеризации димеризованных состояний
С60, полученные данные свидетельствуют об уменьшении размеров кристаллитов мономерной ГЦК фазы фуллерита, повышении доли межзеренных границ и увеличении доли
237
разупорядоченной молекулярной фракции в продуктах деполимеризации по сравнению с
исходной ГЦК фазой фуллерита С60.
Результаты изучения процессов деполимеризации полимерных фаз С60 методом
ДCK представлены в работах [311, 314, 316, 317, 321]. На Рис. 7.5 показаны ДCK кривые
термического разложения ДC и О, Т, R фаз С60 при атмосферном давлении. Согласно данным рентгенофазового, КР и ИК спектрального анализов конечным продуктом деполимеризации всех полимерных фаз и в этом случае является мономерная фаза С60, т.е. реакция
деполимеризации может быть представлена в виде:
(С60)n (полимерная фаза) → nС60 (ГЦК).
Основные характеристики процессов деполимеризации (температурный диапазон
деполимеризации, Тmax – значение температуры, отвечающее положению максимума теплового эффекта, ΔН°депол(Т) – энтальпия деполимеризации при температуре перехода)
представлены в таблице 7.1.
Полученные результаты свидетельствуют о том, что повышение скорости нагрева
приводит к повышению температуры начала деполимеризации и температуры, отвечающей положению максимума ДCK пика различных фаз, однако не влияет на величину энтальпии превращений. Как уже отмечалось, фундаментальной причиной этого может быть
то, что температура деполимеризации при атмосферном давлении в данном случае не является физической константой вещества, аналогичной Тпл или Ткип, поскольку полимерные
фазы высокого давления С60 при атмосферном давлении могут быть кинетически стабильными фазами относительно мономерного состояния С60 без четко выраженной температуры перехода. Температура фазового превращения в таком случае является кажущейся
температурой перехода, которая зависит не только от индивидуальных термодинамических характеристик полимерной фазы, но и от условий термообработки и в первую очередь от времен изотермической выдержки промежуточных состояний.
238
С целью однозначного решения вопроса о природе эндотермических эффектов в
работе были выполнены эксперименты по постадийной термообработке образцов О и R
фаз С60. Для этого были взяты по одному образцу О и R фаз, которые были раздроблены
на несколько частей. ДCK кривые первых частей образцов О и R фаз, обозначенных в таблице 7.1 как 6а и 9а, были записаны по обычной схеме, без какой-либо их предварительной обработки. Другие части образцов, до проведения полного цикла сканирования в калориметре, проходили предварительную термическую обработку при температурах существенно ниже температур начала деполимеризации соответствующих фаз. В случае О фазы термическая обработка второй части образца (6b) проводилась при 488 К в течение 2
часов. Вторая (9b), третья (9с) и четвертая (9d) части образца R фазы обрабатывались при
473 К в течение соответственно 1.5, 4 и 11 часов. Результаты последующего сканирования
этих частей образцов О и R фаз даны в таблице 7.1.
Согласно полученным данным, предварительная изотермическая выдержка образцов приводит к снижению величины эндотермического эффекта, что свидетельствует о
том, что разложение полимерных фаз С60 при атмосферном давлении имеет место и при
температурах ниже кажущихся температур их деполимеризации, хотя и с существенно
меньшими скоростями. Это позволяет утверждать, что эндотермические эффекты, наблюдаемые в калориметрических измерениях полимерных фаз С60 при 1 атм и Т = 440–650 К,
не следует рассматривать в качестве эффектов, связанных с классическими фазовыми переходами первого рода, поскольку они связаны с «кинетически замороженными» превращениями между метастабильными, при этих р,Т параметрах, полимерными и стабильным
мономерным состояниями системы.
Детальное исследование структуры Т фазы С60 позволило объяснить причину возникновения дублета на ДCK кривых деполимеризации этой фазы. Наличие двух компонент в эндотермическом пике угадывается и на ДСК кривой деполимеризации образца Т
фазы, приведенной на Рис. 7.5, но в явном виде присутствие этих двух компонент на ДСК
239
кривой деполимеризации другого образца Т фазы, содержащего по данным ИК спектрального анализа 95 % собственно Т фазы, показано на Рис. 7.15.
Рис. 7.15. ДСК кривая деполимеризации тетрагональной (Т) полимерной фазы
С60 при скорости сканирования 20 K/мин.
Количественные характеристики процессов деполимеризации нескольких различных образцов Т фазы С60, приведенные в таблице 7.2, позволили оценить среднее значение ΔНдепол Т фазы С60 при атмосферном давлении, которое по данным ДСК составило
17.66+1.69 кДж/моль.
Таблица 7.2. Энтальпии деполимеризации Т фазы С60 по данным ДСК.
Номер образца
1
Скорость сканирования, К/мин
20
ΔНдепол,
кДж/моль
19.02
Тмин1/Тмин2,
К
575/603
2
20
16.70
576/604
3
20
19.29
575/603
4
20
18.05
573/601
5
20
15.25
575/600
Как отмечено в главе 4, структурный анализ монокристаллических образцов Т фазы показывает, что образцы этой фазы, как правило, представляют собой смеси двух типов
слоистых упаковок с симметрией Immm и P42/mmc, относительное содержание которых в
образце определяется условиями синтеза и прежде всего маршрутом достижения заданных р,Т параметров обработки. Наличие двух частично разрешенных (Рис 7.15 ) пиков на
кривых ДCK образцов Т фазы свидетельствует о том, что, несмотря на то, что структурообразующим элементом обоих типов упаковок является один и тот же полимерный слой
240
С60, различие энергетических характеристик двух вариантов упаковок проявляется в определенном различии температур начала и Тmax процессов деполимеризации этих состояний.
Сопоставление экспериментальных значений энтальпий деполимеризации различных полимерных фаз С60 показывает, что максимальное значение ΔН°депол (Т) = 20.1
кДж/моль имеет О фаза, второе по величине – 17.66 кДж/моль Т фаза, и третье – 10.3
кДж/моль R фаза. На первый взгляд данное соотношение значений Δ Н°депол (Т) противоречит простейшей схеме оценки величины теплового эффекта реакций полимеризации
С60, равных Δ Н°депол (Т) O, T, R фаз с противоположным знаком, согласно которой величина теплового эффекта должна быть пропорциональна числу межмолекулярных С–С
связей или четырех-членных углеродных циклов, образующихся в результате реакций
(2+2) циклоприсоединения молекул С60. Согласно этой схеме максимальной величиной
теплового эффекта должна обладать R фаза, в которой кластер С60 участвует в образовании шести связующих четырех-членных циклов, второй по величине тепловой эффект
должен относится к Т фазе, в которой кластер С60 связан четырьмя межмолекулярными
четырех-членными циклами, и третий – к О фазе, в которой кластер С60 связан двумя связующими углеродными циклами.
Возникающее противоречие, как было отмечено Лебедевым [332], объясняется тем,
что реально энтальпия полимеризации (Δ Н°пол), обратная по величине энтальпии деполимеризации, представляет собой сумму нескольких членов:
Δ Н° пол = Δ Еат + Δ Есопр + Δ Еупаков + Δ (Н°(Т) – Н°(0)) ,
где Δ Еат – разность средних энергий атомных связей, разрываемых в мономере и образующихся в полимере, Δ Есопр – разность энергий сопряжения атомных связей в мономерной и полимерной молекулах, Δ Еупаков – разность энергий упаковок мономерных и полимерных молекул при 0 К; Δ(Н°(Т) – Н°(0)) – изменение разности энтальпий мономерной и
полимерной фаз при нагреве от 0 К до Т. Таким образом, энергетические характеристики
процесса деполимеризации определяются не только энергиями разрыва углеродных свя241
зей между соседними молекулами С60, но и энергиями напряжения полимерной системы и
энергиями разрушения кристаллической структуры полимерной фазы, которые существенно различны для О, Т и R фаз и должны учитываться при анализе относительной
стабильности различных фаз С60.
В работе [316] на основе термодинамического цикла, показанного на Рис 7.16, нами
была проведена оценка энергий разрыва связей молекул С60 в О, Т, и R фазах С60, в расчете на один четырех-членный (2+2) цикл.
Рис. 7.16. Термодинамический цикл процессов образования и деполимеризации полимерных фаз С60.
Согласно приведенному циклу для выполнения оценки помимо величин ΔЕдепол
полимерных фаз необходимо знание величин энергий упаковок мономерной и полимерной фаз. Рассчитанные значения энергий упаковок мономерной ПК и полимерных О, Т и
R фаз C60 представлены в таблице 7.3. Расчет осуществлялся с помощью программы РМС
(Packing of Molecules in Crystals) [333]. Заметим, что энергия упаковки (ΔЕупаков) в данном
случае соответствует изменению внутренней энергии системы при образовании кристаллической решетки определенного типа при Т = 0 К из изолированных структурообразующих элементов, линейных или двумерных полимеров С 60 в случае О, Т, R фаз,
или фуллеренов С60 в случае мономерной фазы фуллерита. Энергия упаковки мономерной
фазы С60 с противоположным знаком ( –ΔЕупак ) равна энтальпии сублимации С60 при
Т = 0 К.
242
В расчете использовалась структура О фазы с симметрией Pmnn, R фазы с симметрией R 3 m(60°) в варианте трехслойной упаковки с последовательностью слоев АСВАСВ,
предложенной нами в качестве энергетически выгодной упаковки R полимеров С60, и получившей свое экспериментальное подтверждение в ходе структурных исследований монокристаллических образцов R фазы. В случае Т фазы расчет осуществлялся для двух вариантов кристаллической упаковки с симметрией Immm и P42/mmc.
Расчет энергий упаковок был выполнен в трех вариантах. В первом варианте молекулярные кластеры С60 в полимеризованных состояниях рассматривались как неискаженные. Во втором – осуществлялась предварительная оптимизация геометрии кластеров С60
в полимеризованных состояниях с использованием подходов теории функционала плотности [310]. В третьем варианте энергии упаковок рассчитывались с использованием оптимизированных структур полифуллеренов С 60, но без учета вклада электростатического
взаимодействия. Сравнение результатов показывает, что искажения кластера С 60 возникающие в результате полимеризации сравнительно слабо влияют на энергию упаковок полимеров. Учет же электростатического взаимодействия оказывается очень важным при
расчете энергий упаковок мономерных фаз С60. Неучет электростатического взаимодействия в этом случае приводит к нарушению соотношения стабильности Ра3 – Р и Ра3 – Н
вариантов упаковок фуллерита С60. Результаты расчетов с использованием кластеров С60 с
неискаженной и оптимизированной геометрией представлены в таблице 7.3.
Результаты расчета энергий разрыва связи О, Т, R полимеров С60, равных соответственно энергиям связи этих полимеров с противоположным знаком, даны в таблице 7.4.
Данные таблиц 7.3 и 7.4 показывают, что абсолютные значения энергий упаковок
существенно уменьшаются при переходе от мономерной фазы С 60 к полимерным О, Т и
далее R фазам. По этой причине экспериментально наблюдаемое соотношение величин
энтальпий деполимеризации полимерных фаз С60 действительно определяется соотноше-
243
нием значений энергий упаковок полимерных фаз, поскольку значения энергий разрыва
связей изолированных полимеров, в расчете на одно полимерное звено С60 (таблица 7.4),
Таблица 7.3. Расчет энергий упаковки и параметров решетки мономерных и полимерных фаз С60.
С60
О
Т
T
R
Ра3-Р
Рmnn
Immm
P42/mmc
R 3 m(60°)
Кластер С60 с неискаженной геометрией
Δ Еупак,
–187.9
–158.4
–111.9
–116.6
–99.3
–17.9
–6.3
5.9
0.8
3.4
а, Å
13.88
9.10
9.09
9.09
9.17
b
13.88
9.68
9.09
9.09
9.17
13.88
14.38
14.78
14.74
24.34
1.791
1.889
1.960
1.965
2.025
кДж/моль
Еэлектр,
кДж\моль
с
D, г/см
3
Кластер С60 с оптимизированной геометрией
Δ Еупак
–186.4
–160.2
–111.3
–116.7
–99.5
Еэлектр
–18.2
–7.0
7.6
2.3
4.1
а, Å
13.92
9.118
9.045
9.092
9.059
b
13.92
9.735
9.141
9.092
9.059
13.92
14.317
14.775
14.745
24.340
1.776
1.883
1.959
1.963
2.075
с
D, г/см
3
Экспериментальные значения параметров
а, Å
14.045
9.098
9.026
9.064
9.175
b
14.045
9.831
9.083
9.064
9.175
14.045
14.720
15.077
15.039
24.568
1.728
1.818
1.936
1.964
2.004
с
D, г/см
a
a
3
Экспериментальные параметры решеток: C60 [123], O фаза [222], T фаза (P42/mmc) [295], T фаза (Immm)
[298], R фаза [300].
возрастают с увеличением числа межмолекулярных связей, приходящихся на С60, при переходе от О к Т и далее к R полимеру С60.
Приведенные данные показывают также заметное различие энергетических характеристик Immm и P42/mmc типов упаковок Т фазы, которое проявляется в калориметрических экспериментах, связанных с наблюдением процессов деполимеризации этой фазы.
244
Таблица 7.4 Расчет энергий разрыва связей различных типов полимерных фаз С60.
ΔЕадепол,
кДж/моль
С60
Фаза
ПК С60 (Ра3-Р)
а
ΔЕупак,
кДж/моль С60
ΔЕразр,
кДж/моль С60
ΔЕразрыв.св.,
кДж/моль
на (2+2) цикл
–186.4
О (Рmnn)
15.6
–160.2
41.8
41.8
T (Immm)
13.7
–111.3
88.8
44.4
T (P42/mmc)
13.7
–116.7
83.4
41.7
R (R 3 m(60°))
5.7
–99.5
92.6
30.9
Экспериментальные значения энтальпии деполимеризации, пересчитанные к Т=0 К
7.4
Относительная стабильность мономерных и полимерных фаз С60 при
различных давлениях и температурах
Определение температурных зависимостей теплоемкости и энтальпий деполимеризации О, Т и R полимерных фаз С60 в сочетании с известными термодинамическими характеристиками Ср° = f(t) мономерных (ГЦК и ПК) фаз С60 [155] и графита [331] позволяет рассчитать термодинамические функции мономерных и полимерных фаз С 60 при различных температурах и давлениях и провести детальный анализ относительной стабильности различных фаз в широком диапазоне температур и давлений.
Первый этап расчета связан определением энтальпий, энтропий и энергий Гиббса
ГЦК, ПК, О, Т и R фаз С60 при стандартном давлении (0.1 МПа) в температурном диапазоне 0–1000 К [319].
7.4.1 Определение термодинамических функций мономерных и полимерных
фаз С60 при нормальном давлении в интервале температур 0–1000 К
7.4.1.1.
Расчет термодинамических функций мономерных фаз С60
Энтальпии, энтропии, и энергии Гиббса ГЦК фазы при нормальном давлении в интервале температур 260–800 К и ПК фазы в интервале 0–260 К, т.е. в температурных интервалах, отвечающих области стабильности каждой из фаз, определены стандартным путем. В качестве исходных в расчете использовались следующие данные: энтальпия обра245
зования ГЦК фазы (при Т = 298.15° К) Δf H°гцк = Н°гцк(Т) – Н°гр(Т) = 2346 кДж/моль [153],
энтальпии и энтропии фазового перехода ПК → ГЦК при Тс = 260.7 К: Δtr H°(Tc) = 7.46
кДж/моль и Δtr S°(Tc) = 28.6 Дж/ К моль [153]. Значения теплоемкостей С°р ГЦК фазы в
интервале 260–1000 К и ПК фазы в интервале 0–260 К также взяты из обзорной работы
[153].
Значения теплоемкости С°р и Н°гр(Т) – Н°гр(0) графита в области температур 0–800 К
взяты из справочника [331], согласно которому Н°гр(298.15) – Н°гр(0) = 1.050 кДж/моль.
Приняв в качестве нулевого уровня энтальпии системы энтальпию графита при абсолютном нуле (Н°гр(0) = 0), проведен расчет значений энтальпий различных фаз С60 относительно этого уровня. Таким образом, в дальнейшем изложении полагается, что
Н°гр(Т) – Н°гр(0) = Н°гр(Т) и соответственно Н°гр(298.15) = 1.05 кДж/моль, что в пересчете
на 1 моль С60 составляет 63 кДж. Тогда значения Н°(Т) различных фаз С60 могут быть выражены через величины энтальпий образования соответствующих фаз С 60 и Н°гр(Т), как
Н°гцк(Т) = Δf H°гцк(Т) + Н°гр(Т).
Термодинамические характеристики ГЦК фазы при температуре ниже Т с = 260.7 К
и ПК фазы выше этой температуры отсутствуют. Поэтому термодинамические функции
ГЦК и ПК фаз в диапазоне температур 0–1000 К могут быть определены лишь приближенно. Для этого примем во внимание, что при температурах вблизи температуры фазового превращения Тс±δТ теплоемкости ГЦК и ПК фаз равны [153]. Допустим на этом основании, что равенство С°р гцк (Т) = С°р пк (Т) сохраняется и при других температурах. Тогда
можно записать, что
Н°гцк(Т) – H°гцк(0) = Н°пк(Т) – Н°пк(0)
(1)
По данным [153], cледует:
Δtr H°(Tc) = Н°гцк(Tc) – Н°пк(Тс) = 7. 46 кДж/моль
(2)
Принимая во внимание (1) и (2), получаем:
Н°гцк(Т) = Н°пк(Т) + 7.46 кДж/моль
(3)
246
Равенство (3) означает, что при условии С°р гцк (Т) = С°р пк (Т) энтальпия ГЦК фазы
больше энтальпии ПК фазы на фиксированную величину, равную 7.46 кДж/моль. Соотношение (3), а также известные значения Н°гцк(Т) при Т>Tc и значения Н°пк(Т) при T<Tc,
дают возможность определить H°гцк(Т), Н°пк(Т) в интервале температур 0–1000 К. Величины полученных таким образом H°гцк(Т), Н°пк(Т) представлены в табл.7.5.
Аналогично определяется энтропия в интервале температур 0 – 1000 К.
При условии С°р гцк (Т) = С°р пк (Т) имеем:
S°гцк(Т) – S°гцк(0) = S°пк(Т) – S°пк(0)
(4)
Полагая, что
Δtr S°(Тс) = S°гцк(Тс) – S°пк(Тс) = 28.6 Дж/К моль ,
(5)
на основании (4) и (5) получаем:
S°гцк(Т) = S°пк(Т) + 28.6 Дж/К моль.
(6)
Формула (6) дает возможность определить энтропии ГЦК и ПКфаз в интервале
температур 0–1000 К. Равенство (6) означает, что при условии С°р
гцк
(Т) = С°р
пк
(Т) эн-
тропия ГЦК фазы превосходит энтропию ПК фазы на величину 28.6 Дж/ К моль. Полученные значения S°гцк(Т), S°пк(Т) представлены в табл. 7.6.
Энергии Гиббса G°гцк(Т), G°пк(Т), рассчитанные на основании полученных значений
энтальпии и энтропии мономерных фаз в интервале температур 0–1000 К, представлены в
табл. 7.7. Подобный расчет также предполагает равенство теплоемкостей ГЦК и ПК фаз
вблизи температуры фазового перехода Тс. Хотя из общих соображений очевидно, что
теплоемкость ГЦК фазы, в которой молекулы совершают почти свободное вращение,
должна быть несколько выше теплоемкости ПК фазы, в которой вращение молекул ограничено. Если предположить, что С°р гцк (Т) = 1.01С°р пк (Т), т.е. теплоемкость ГЦК фазы на
1% превосходит теплоемкость ПК фазы, то, как показывают расчеты, изменение энергии
Гиббса ГЦК фазы в диапазоне 0–260 К, составит менее одного процента. Т.е., энергия
247
Гиббса при замене условия С°р гцк (Т) = С°р пк (Т) на С°р гцк (Т) = 1.01С°р пк (Т) практически
не изменяется.
7.4.1.2.
Расчет термодинамических функций полимерных фаз С60
Традиционно энтальпии образования углеродных материалов определяются на основании измерений теплот сгорания. Однако, поскольку различия энтальпий сгорания мономерных и О, Т, R полимерных фаз С60 оказываются очень малыми по сравнению с абсолютными значениями этих величин, такого рода измерения предъявляют исключительно
высокие требования к качеству образцов различных фаз С60 и точности калориметрических измерений, которые не удается достичь в настоящее время. Поэтому определение энтальпий образования различных полимерных фаз С60 в работе проводилось с использованием данных по теплотам их деполимеризации при атмосферном давлении.
Согласно нашим данным, полученным на основании изучения процессов деполимеризации поликристаллических образцов полимерных фаз С60, теплоты превращения
этих фаз в мономерную ГЦК фазу С60 составляют соответственно :
QD-ГЦК = 7.0, QО-ГЦК = 20,1, QТ-ГЦК = 17,7, QR-ГЦК = 10,3 кДж/моль
Учитывая тот факт, что различия значений С°р мономерных и полимерных фаз С60
при температурах выше 100 К не превышают 2–4 %, что находится в пределах экспериментальных погрешностей измерений, расчет Н°(Т) полимерных фаз в первом приближении выполнен в предложении, что теплоемкости ГЦК, D, O, T, R фаз С60 при Т > 300 K
равны, то есть:
С°р (ГЦК) = С°р (D) = С°р (T) = С°р (O) = С°р (R)
Тогда соответственно:
Н°гцк(Т) – Н°D,O,T,R(Т) = Q D,O,T,R – ГЦК при Т > 300 К.
Значения Н°(Т) полимерных фаз С60, полученные в этом предположении с учетом
экспериментальных значений С°р и, соответственно, значений Н°(Т) – Н°(0), определенных в диапазоне температур 0–340 К, представлены в таблице 7.5.
248
Таблица 7.5. Энтальпии мономерных ГЦК, ПК и O, T, R полимерных фаз C60.
Т, К
Н°ПК
кДж/моль
Н°ГЦК,
кДж/моль
Н°O,
кДж/моль
Н°T,
кДж/моль
Н°R,
кДж/моль
0
5
10
15
20
25
30
35
40
50
60
70
80
90
100
110
120
130
140
150
160
170
180
190
200
210
220
230
240
250
260
270
280
290
298,15
300
310
320
330
340
400
500
600
700
800
900
1000
2336,48
2336,483
2336,52
2336,62
2336,77
2336,95
2337,15
2337,36
2337,59
2338,07
2338,58
2339,15
2339,79
2340,55
2341,45
2342,49
2343,68
2345,05
2346,6
2348,46
2350,03
2352,49
2354,92
2357,59
2360,52
2363,66
2367,05
2370,68
2374,55
2378,66
2383,01
2387,57
2392,35
2397,33
2401,54
2402,52
2407,92
2413,55
2419,39
2425,45
2465,62
2545,62
2640,32
2746,32
2860,92
2981,82
3107,72
2343,94
2343,943
2343,98
2344,08
2344,23
2344,41
2344,61
2344,82
2345,05
2345,53
2346,04
2346,61
2347,25
2348,01
2348,91
2349,95
2351,14
2352,51
2354,06
2355,82
2357,76
2359,95
2362,38
2365,05
2367,98
2371,12
2374,51
2378,14
2382,01
2386,14
2390,47
2395,03
2399,81
2404,79
2409
2409,98
2415,38
2421,01
2426,85
2432,91
2473,08
2553,08
2647,78
2753,78
2868,38
2989,28
3115,18
2328,42
2328,421
2328,438
2328,485
2328,559
2328,655
2328,768
2328,895
2329,033
2329,35
2329,72
2330,165
2330,7
2331,32
2332,06
2332,94
2333,99
2335,21
2336,62
2338,23
2340,05
2342,09
2344,35
2346,84
2349,57
2352,52
2355,72
2359,15
2362,82
2366,73
2370,88
2375,28
2379,91
2384,78
2388,92
2389,88
2395,28
2400,91
2406,75
2412,81
2452,98
2532,98
2627,68
2733,68
2848,28
2969,18
3095,08
2332,52
2332,521
2332,533
2332,558
2332,593
2332,638
2332,695
2332,764
2332,847
2333,06
2333,338
2333,702
2334,158
2334,723
2335,42
2336,27
2337,32
2338,558
2339,99
2341,63
2343,5
2345,55
2347,83
2350,38
2353,17
2356,23
2359,47
2361,96
2365,03
2368,47
2372,76
2377,28
2382,07
2387,08
2391,3
2392,28
2397,68
2403,31
2409,15
2415,21
2455,38
2535,02
2630,08
2736,08
2850,68
2971,58
3097,48
2339,62
2339,621
2339,628
2339,644
2339,671
2339,708
2339,753
2339,808
2339,873
2340,04
2340,274
2340,616
2341,088
2341,679
2342,4
2343,26
2344,28
2345,48
2346,86
2348,44
2350,23
2352,23
2354,45
2356,9
2359,59
2362,52
2365,68
2369,09
2372,74
2376,62
2380,75
2385,12
2389,73
2394,58
2398,72
2399,68
2405,03
2410,61
2416,42
2422,44
2462,78
2542,78
2637,48
2743,48
2858,08
2878,98
3104,88
249
В работе предпринимались попытки уточнения значений Н°(Т) полимерных фаз
посредством учета различий теплоемкостей мономерной и полимерной фаз С60 в области
температур выше 300 К, на основании позднейших измерений температурных зависимостей теплоемкостей методом динамической калориметрии. Однако эти попытки фактически не привели к каким-либо значимым уточнениям первоначально полученных результатов и, скорее, продемонстрировали устойчивость результатов к вариации исходных данных.
Значения энтропий полимерных фаз С60 при температурах выше 340 К в простейшем варианте расчета были получены в предположении квадратичной зависимости энтропий от температуры. Возможность применения квадратичной экстраполяции для определения энтропии при Т > 300 К следует из удовлетворительного представления энтропии
ГЦК фазы в интервале температур 300–1000 К в виде квадратичного по температуре полинома. Коэффициенты полиномов для полимерных фаз были определены, привлекая
данные из интервала температур 300–340 К, приведенные в таблицах П5-7 (Приложение)
[313, 315]:
S°O (T) = 342.6 + 1.84(T – 300) – 3.4 × 10-4 (T – 300)2
(7)
S°T (T) = 319.5 + 1.80(T – 300) – 2.4 × 10-4 (T – 300)2
(8)
S°R (T) = 315.0 + 1.82(T – 300) – 2.7 × 10-4 (T – 300)2
(9)
Значения энтропии мономерных и полимерных фаз С60 для диапазона температур
0–1000 К приведены в Таблице 7.6.
В таблице 7.7 представлены значения энергий Гиббса мономерных и полимерных
фаз С60 для того же температурного диапазона, рассчитанные на основании соответствующих значений энтальпии и энтропии, приведенных в Таблицах 7.5 и 7.6.
250
Таблица 7.6. Энтропии мономерных ГЦК, ПК и O, T, R полимерных фаз C60.
Т, К
0
5
10
15
20
25
30
35
40
50
60
70
80
90
100
110
120
130
140
150
160
170
180
190
200
210
220
230
240
250
260
270
280
290
298,15
300
310
320
330
340
400
500
600
700
800
900
1000
S°ПК
S°ГЦК,
S°O,
S°T,
S°R,
Дж/моль·K Дж/моль·K Дж/моль·K Дж/моль·K Дж/моль·K
4,9
5,7
10,4
18,3
26,7
34,7
42,2
48,8
54,7
65,3
74,7
83,4
92
100,9
110,6
120,2
130,6
141,6
153,1
165,1
177,7
191
204,8
219,3
234,2
249,6
265,4
281,5
298
314,8
331,8
348,7
366,1
383,5
397,9
401,1
418,8
436,7
454,7
473,1
581,8
759,9
932
1095,4
1248,4
1390,4
1523,4
33,5
34,3
39
46,9
55,3
63,3
70,8
77,3
83,3
93,9
103,3
112
120,6
129,5
139
148,8
159,2
170,2
181,7
193,7
206,3
219,6
233,4
247,9
262,8
278,2
294
310,1
326,6
343,7
360,7
377,3
394,7
412,1
426,5
429,7
447,4
465,3
483,3
501,7
610,4
788,5
960,6
1124
1277
1419
1522
0
0,3447
2,455
6,18
10,42
14,69
18,8
22,69
26,39
33,37
40,07
46,99
54,13
61,39
69,15
77,57
86,66
96,44
106,9
118
129,7
142,1
155
168,5
182,4
196,9
211,7
227
242,6
258,5
274,8
291,4
308,2
325,3
339,4
342,6
360,1
377,7
395,5
413,3
523,2
697
864
1024,2
1177,6
1324,2
1464
0
0,3396
1,91
3,851
5,858
7,87
9,937
12,07
14,27
18,93
24,04
29,62
35,71
42,34
49,62
57,76
66,85
76,78
87,35
98,7
110,7
123,2
136,2
150
164,3
179,2
194,3
210,1
226,3
232,9
249,8
266,8
284,3
301,8
316,2
319,5
337,2
355,2
373,2
391,2
497,1
669,9
837,9
1001,1
1159,5
1313,1
1461,9
0
0,1602
1,077
2,363
3,927
5,564
7,209
8,89
10,61
14,28
18,55
23,8
30,08
37,03
44,56
52,75
61,65
71,24
81,49
92,38
103,9
116
128,7
142
155,7
170
184,7
199,9
215,4
231,3
247,4
263,9
280,7
297,7
311,8
315
332,5
350,2
368,1
386,1
494,3
668,2
836,7
999,8
1157,5
1309,8
1456,7
251
Таблица 7.7. Энергии Гиббса мономерных ГЦК, ПК и O, T, R полимерных
фаз C60.
Т, К
0
5
10
15
20
25
30
35
40
50
60
70
80
90
100
110
120
130
140
150
160
170
180
190
200
210
220
230
240
250
260
270
280
290
298,15
300
310
320
330
340
400
500
600
700
800
900
1000
G°ПК
G°ГЦК,
G°O,
G°T,
G°R,
кДж/моль кДж/моль кДж/моль кДж/моль кДж/моль
2336,48
2336,455
2336,416
2336,346
2336,236
2336,083
2335,884
2335,652
2335,402
2334,805
2334,098
2333,312
2332,43
2331,469
2330,39
2329,268
2328,008
2326,642
2325,166
2323,695
2321,598
2320,02
2318,056
2315,923
2313,68
2311,244
2308,662
2305,935
2303,03
2299,96
2296,742
2293,421
2289,842
2286,115
2282,906
2282,19
2278,092
2273,806
2269,339
2264,596
2232,9
2165,67
2081,12
1979,54
1862,2
1730,46
1584,32
2343,94
2343,772
2343,59
2343,377
2343,124
2342,828
2342,486
2342,115
2341,718
2340,835
2339,842
2338,77
2337,602
2336,355
2335,01
2333,582
2332,036
2330,384
2328,622
2326,765
2324,752
2322,618
2320,368
2317,949
2315,42
2312,698
2309,83
2306,817
2303,626
2300,215
2296,688
2293,159
2289,294
2285,281
2281,839
2281,07
2276,686
2272,114
2267,361
2262,332
2228,92
2158,83
2071,42
1966,98
1846,78
1712,18
1593,18
2328,42
2328,419
2328,413
2328,392
2328,351
2328,288
2328,204
2328,101
2327,977
2327,682
2327,316
2326,876
2326,37
2325,795
2325,145
2324,407
2323,591
2322,673
2321,654
2320,53
2319,298
2317,933
2316,45
2314,825
2313,09
2311,171
2309,146
2306,94
2304,596
2302,105
2299,432
2296,602
2293,614
2290,443
2287,728
2287,1
2283,649
2280,046
2276,235
2272,288
2243,7
2184,48
2109,28
2016,74
1906,2
1777,4
1631,08
2332,52
2332,519
2332,514
2332,5
2332,476
2332,441
2332,397
2332,342
2332,276
2332,114
2331,896
2331,629
2331,301
2330,912
2330,458
2329,916
2329,298
2328,577
2327,761
2326,825
2325,788
2324,606
2323,314
2321,88
2320,31
2318,598
2316,724
2313,637
2310,718
2310,245
2307,812
2305,244
2302,466
2299,558
2297,025
2296,43
2293,148
2289,646
2285,994
2282,202
2256,54
2200,07
2127,34
2035,31
1923,08
1789,72
1635,58
2339,62
2339,62
2339,617
2339,609
2339,592
2339,569
2339,537
2339,497
2339,449
2339,326
2339,161
2338,95
2338,682
2338,346
2337,944
2337,458
2336,882
2336,219
2335,451
2334,583
2333,606
2332,51
2331,284
2329,92
2328,45
2326,82
2325,046
2323,113
2321,044
2318,795
2316,426
2313,867
2311,134
2308,247
2305,757
2305,18
2301,955
2298,546
2294,947
2291,166
2265,06
2208,68
2135,46
2043,62
1932,08
1800,16
1648,18
252
Сравнение значений термодинамических функций различных фаз С60 показывает,
что при нормальном давлении в интервале температур 260–1000 К они соотносятся следующим образом:
G°гцк(T)< G°пк(Т) < G°О(Т) < G°Т(Т) < G°R(T)
Н°O(T)< Н°T(T) < Н°R(T) < Н°пк(T) < Н°гцк(T)
S°R (T)< S°T (T)< S°O (T)< S°пк (T)< S°гцк (T)
На Рис. 7.17 показано соотношение энергий Гиббса и энтропий фаз в температурном интервале 500–600 К, в котором происходит деполимеризация полимерных фаз С60.
2200
a
R
2180
O
Go, кДж/моль
2160
2140
T
ГЦК
ПК
2120
2100
2080
500
520
540
560
580
600
T, K
2580
b
2575
2570
H°, кДж/моль
2565
2560
ПК
ГЦК
2555
2550
2545
R
T
505
510
O
2540
2535
500
515
520
525
530
T, K
Рис. 7.17. Температурные зависимости энергии Гиббса (а) и энтальпии (b) мономерных (ГЦК и ПК) и орторомбической (О), тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R)
полимерных фаз C60.
Из графиков видно, что энергии Гиббса всех полимерных фаз в данном температурном диапазоне выше энергии Гиббса мономерной ГЦК фазы С60, что свидетельствует о
253
том, что все полимерные фазы в этих условиях являются метастабильными относительно
ГЦК фазы и должны претерпевать деполимеризацию. Однако конкретный маршрут деполимеризации на основании только термодинамических данных не может быть определен
однозначно.
В частности, исходя из соотношений энергий Гиббса, можно предположить несколько вариантов деполимеризации R фазы. Простейший вариант – прямой переход из R
в мономерную ГЦК фазу. Однако, кроме этого, возможны и двухстадийные или еше более
многоступенчатые варианты превращения R фазы через серию промежуточных состояний, в качестве которых могут выступать Т, О и ПК фазы С60. При этом согласно полученным данным все переходы в ГЦК фазу происходят с увеличением энтальпии, т.е. являются эндотермическими. Переходы же R в Т или Т в О фазу происходят с понижением
энтальпии, т.е. являются экзотермическими.
Вопрос о путях деполимеризации различных полимерных фаз С 60 обсуждался
Нагелем с соавторами в работе [263]. В указанной работе изучалось термическое расширение образцов полимеризованных состояний в процессах циклического нагревания и
охлаждения 1D и 2D, согласно терминологии авторов, полимеров С60 в диапазоне температур 150–500 К. Поскольку данный диапазон захватывает область деполимеризации, в
процессе нагрева частичная деполимеризация образцов сопровождается увеличением объема системы за счет образования ГЦК фазы. На основании измерения объема образцов в
работе произведены оценки скоростей деполимеризации и энергий активации Е а. Для 1D
полимеров, структурообразующих элементов О фазы, скорость деполимеризации W(T)
удовлетворительно описывалась выражением W(T) ~ C exp(–Ea/kT), с единственным значением Еа, что, по мнению авторов, является свидетельством отсутствия промежуточных
фаз в процессе деполимеризации О фазы. В случае образца 2D полимеров, который, судя
по приведенным параметрам синтеза, в основном представляет собой R фазу, полученные
экспериментальные зависимости уже не удается удовлетворительно описать, используя
254
только одно значение Ea. На этом основании предположено, что деполимеризация 2D полимеров происходит через некое промежуточное состояние.
В настоящей работе с целью выяснения вопросов о механизмах деполимеризации
различных полимерных фаз С60 было проведено изучение эволюции ИК спектров образцов O, T, R фаз на различных стадиях процессов их деполимеризации [316]. В качестве
иллюстрации на Рис. 7.18, 7.19 показаны изменения ИК спектров образцов Т и R фаз в
Пропускание, отн. ед.
процессах деполимеризации.
-1
, см
Рис. 7.18. ИК спектры исходной тетрагональной полимерной фазы С 60 (d) и продуктов частичной деполимеризации в процессах нагрева до 553 (с), 563 (b) и 573 К (a) со
скоростью 20 К/мин.
На Рис.7.18 представлены ИК спектры исходной Т фазы и образцов, полученных в
результате ее нагрева до 553, 563 и 573 К, при скорости нагрева 20 К/мин. Согласно полученным данным в ИК спектрах образцов наблюдаются спектральные линии, относящиеся
только к двум фазам С60: исходной полимерной тетрагональной и мономерной фазе С 60.
Аналогичная картина имеет место и в случае О фазы, что согласуется с данными работы
Нагеля с соавторами для 1D полимеров [263]. При этом интересно отметить, что несмотря
255
на то, что на кривой ДСК деполимеризации Т фазы можно выделить два пика (Рис. 7.15), в
ИК спектрах промежуточных состояний системы не наблюдается никаких следов какихлибо других полимеров С60. Это подтверждает тот факт, что наблюдаемые пики связаны с
деполимеризацией двух типов упаковок одних и тех же Т полимеров с различной симметрией упаковки.
ИК спектры исходной R фазы и образца, частично разложившейся R фазы, пред-
Поглощение, отн. ед.
ставлены на Рис.7.19.
ν, см
-1
Рис. 7.19. ИК спектры исходной ромбоэдрической полимерной фазы С60 (b) и продуктов ее частичной деполимеризации (а) в результате нагрева до 550 К со скоростью 20 К/мин.
В отличие от ситуации, имеющей место при деполимеризации О и Т фаз, ИК спектры образцов, представляющих промежуточные стадии разложения R фазы, уже не могут
быть объяснены простой суперпозицией спектров R и мономерной ГЦК фазы С60. В спектре наблюдается ряд дополнительных линий при 549, 568, 712, 726, 734, 771 см -1, а также
группы пиков в районах 780–800 и 1460 см-1, которые не могут быть отнесены к R или
мономерной фазам С60. Это свидетельствует об образовании неких промежуточных полимеризованных состояний С60, которые, скорее всего, представляют собой смесь некоторых
низкомолекулярных олигомеров С60. Анализ ИК спектров промежуточных состояний, выполненный на основании сравнения имеющихся экспериментальных и расчетных ИК
спектров ряда низкомолекулярных олигомеров С60, позволил предположить, что основ256
ным компонентом промежуточных полимеризованных состояний С60, образующихся в
ходе деполимеризации R фазы, являются треугольные циклические полимеры. Выделение такого рода промежуточных состояний, таким образом, подтверждает двустадийный
характер процесса деполимеризации R фазы, предположенный ранее Нагелем с соавторами [263].
Полученные значения энергий Гиббса при атмосферном давлении показывают, что
экспериментально наблюдаемые переходы между полимерными и мономерной ГЦК фазой
С60 при температурах ~ 500–600 К являются неравновесными. Анализ полученных результатов свидетельствует о том, что порядок распределения энергий Гиббса и энтальпий
2350
ГЦК
a
2340
ПК
R
Go, кДж/моль
2330
O
2320
T
2310
2300
2290
2280
0
50
100
150
200
250
300
T, K
2400
b
2390
Ho, кДж/моль
2380
2370
2360
ГЦК
2350
T
R
2340
ПК
2330
O
2320
0
50
100
150
200
250
300
T, K
Рис. 7.20. Температурные зависимости энергии Гиббса (а) и энтальпии (b) мономерных (ГЦК и ПК) и орторомбической (О), тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R)
полимерных фаз C60 в диапазоне температур 0–300 К.
257
различных фаз С60 при атмосферном давлении и температурах выше 260 К существенно
изменяется при температурах ниже 260 К (Рис 7.20).
При температурах 0–210 К минимальное значение энергии Гиббса имеет О фаза, в
области температур 210–260 К – мономерная ПК, выше 260 К – ГЦК фаза С60. При Т=0 К
фазовые переходы R → ПК, ПК → Т, Т→ О, если бы они реализовались, должны были бы
происходить с понижением энтальпии, т.е. переходы были бы экзотермическими.
Возможность изменения порядка распределения энергий Гиббса и энтальпий в зависимости от температуры рассматривалась в работе [329], авторы которой высказали
предположение, что метастабильные при высоких температурах полимерные фазы С 60 могут оказаться стабильными в области низких температур. Полученные результаты показали, что это действительно имеет место. Согласно данным представленным на Рис. 7.20
видно, что вблизи нулевой температуры О и Т фазы обладают более низкими значениями
энергий Гиббса, где мономерная ПК фаза. Исключение, однако, представляет R фаза,
энергия Гиббса при Т= 0 К которой превосходит энергию Гиббса ПК фазы.
7.4.2. Определение термодинамических функций мономерных и полимерных
фаз С60 при высоких давлениях в интервале температур 0–1000 К
Как известно [334], зависимости энтальпии, энтропии и энергии Гиббса от давления при постоянной температуре определяются следующими соотношениями:
(∂H/∂p)T = V – T(∂V/∂T)p
(∂S/∂p)T = – (∂V/∂T)p
(∂G/∂p)T = V
В интегральной форме эти соотношения имеют вид:
Р
Hр,T= HPo,T +∫Ро[𝑉 − 𝑇(𝜕𝑉/𝜕𝑇)р]dp
Р
Sр,T = SPo,T – ∫𝑃𝑜(𝜕𝑉/𝜕𝑇)p dp
𝑃
Gp,T = GPo,T + ∫𝑃𝑜 𝑉𝑑𝑝
258
Таким образом, для определения термодинамических функций при высоких давлениях, необходимо знать значения соответствующих функций при нормальном давлении и
уравнение состояния вещества. Значения Н°(T), S°(T) и G°(T) мономерных и полимерных
фаз даны в таблицах 7.5–7.7. Уравнения состояния исследуемых фаз можно представить в
виде:
Vp,T = V Ро,То(1 – βp)[1 + α(T–T0)]
где V
Ро,То=
V° – молярный объем, соответствующей фазы С60, при нормальном давлении
Ро = 0,1013 МПа и То = 298.15 К, β – коэффициент сжимаемости (величина обратная значению Во – модуля объемного сжатия: β = 1/Во), α – коэффициент термического расширения. Тогда значения энтальпии, энтропии и энергии Гиббса могут быть рассчитаны по
следующим формулам:
Hp,T = H°(T)+V°298(p – βp2/2)(1 –298 α)
Sp,T = S°(T) – α V°298(p – βp2/2)
Gp,T = G°(T)+V°298(p – βp2/2)[1 + α(T–298)]
В таблице 7.8 представлены значения молярных объемов, коэффициентов термического расширения и сжимаемости, использованные в расчетах значений энтальпий, энтропий и энергий Гиббса мономерных и полимерных фаз С60 при различных давлениях и
температурах. При этом полагалось, что коэффициенты термического расширения и сжатия постоянны и не зависят от давления и температуры.
Следует отметить, что в настоящее время существует большой разброс значений Во
для различных фаз С60. Даже для наиболее изученных мономерных ГЦК и ПК фаз С60 значения Во колеблются в пределах от 6.8 до 18 ГПа. При этом величины Во зависят как от
используемой методики измерения, так и от среды передающей давления. По мнению автора обзора [34], проведшего анализ работ, связанных с измерениями упругих характеристик мономерных фаз С60, значение Во (ГЦК) = 9.6 ГПа представляется наиболее прием-
259
лемым. В виду незначительной разницы в объемах ГЦК и ПК фаз С60 в настоящих расчетах было принято, что Во (ГЦК)≈ Во(ПК) = 9.6 ГПа.
Таблица 7.8. Значения мольных объемов, коэффициентов сжимаемости и термического расширения мономерных и полимерных фаз С60.
Фаза С60
V°298
α
β
(м3/моль)
(К-1)
(Па-1)
ПК
424.1·10-6
5.0 · 10-5 [263]
1.04 · 10-10 [34]
ГЦК
428.4 · 10-6
5.0 · 10-5 [263]
1.04 · 10-10 [34]
О
396.4 ·10-6
3.0 · 10-5 [263]
4.95 · 10-11 [30]
Т
374.7 · 10-6
2.0 · 10-5 [263]
3.95 · 10-11 [335]
R
362.7 · 10-6
2.0 · 10-5 [263]
3.27 · 10-11 [335]
C целью оценки влияния величины Во на значения энергии Гиббса мономерных фаз
С60 в работе проведен расчет энергий Гиббса ГЦК и ПК фаз С60 при значениях Во – 9.6 и
15 ГПа [320]. Расчет показал, что в диапазоне давлений до 2.0 ГПа различие энергий Гиббса, вычисленных с Во 9.6 и 15.6 ГПа, не превышает 1%.
Полученные данные позволяют рассмотреть соотношения величин термодинамических функций исследуемых фаз С60 при различных давлениях и температурах. В качестве иллюстрации на Рис.7.21, 7.22 показаны изменения соотношений величин энергий
Гиббса в зависимости от давления в температурном диапазоне 700–750 К.
Как видно из Рис. 7.21, в области стабильности ГЦК фазы при давлениях до 0.8
ГПа максимальной энергией Гиббса обладает R фаза. При давлении 0.8 ГПа максимальным становится значение энергии Гиббса О фазы. Стабильной же при этом остается ГЦК
фаза.
При давлениях 1.4, 1.5 и 1.6 ГПа происходит радикальное изменение соотношений
энергий Гиббса мономерной ГЦК и полимерных фаз. Полимерные фазы становятся стабильнее ГЦК фазы С60. Причем, согласно полученным данным наиболее стабильной в
данном диапазоне давлений и температур является ромбоэдрическая фаза, следующие по
уровню стабильности Т и затем О фаза.
260
0,1 MПa
2020
R
1980
Т
О
1940
ПК
ГЦК
1900
700
2200
710
720
730
740
750
G. кДж/моль
0,4 ГПa
2160
R
Т
О
2120
ГЦК
П
2080
700
710
720
730
740
2330
0,8 ГПa
2310
О
750
R
2290
Т
П
2270
ГЦК
2250
700
710
720
T,K
730
740
750
Рис. 7.21. Температурные зависимости энергии Гиббса мономерных и О, Т, R полимерных фаз С60 при атмосферном давлении, 0.4 и 0.8 ГПа.
Таким образом, результаты расчетов свидетельствуют о том, что обработка мономерной ГЦК фазы при давлениях выше 1.4 ГПа в области температур 700 –750 К может
приводить к образованию О, Т и R полимерных фаз С60 и формально, согласно правилу
261
Рис. 7.22. Температурные зависимости энергии Гиббса мономерной (ГЦК) и О, Т, R
полимерных фаз С60 при 1.4, 1.5 и 1.6 ГПа.
ступеней Оствальда, в системе существует возможность последовательного образования
О, Т и затем R полимерной фазы С60.
Интересно отметить, что в ходе кинетических исследований процессов полимеризации фуллерита С60 при 1.5 ГПа в указанном температурном диапазоне [221] возмож262
ность последовательных ступеней полимеризации С60 получило свое принципиальное
подтверждение. В работе [221] было показано, что обработка С60 при 723 К в течение 1000
секунд приводит к образованию О полимерной фазы. При увеличении времени изотермической выдержки до 10000 секунд и выше полученные образцы представляют собой уже
смеси О и Т полимерных фаз. При этом следует заметить, что при временах изотермической выдержки вплоть до 50000 секунд образование R фазы в детектируемых количествах
наблюдать все же не удалось.
Полученные результаты позволяют провести сравнение энергий Гиббса различных
фаз С60 с энергиями Гиббса графита и алмаза. В выполненной ранее работе [336] такое
сравнение проведено для ГЦК фазы С60. При этом было отмечено, что если различие энергий Гиббса графита и алмаза при нормальных условиях составляет 2.86 кДж/г-атом, то
различие энергий Гиббса ГЦК фазы С60 и графита составляет уже 38.69 кДж/г-атом, т.е.
более чем на порядок превышает первую величину. На Рис.7.23 показаны зависимости
G°(T) от температуры графита, алмаза, мономерной ГЦК и различных полимерных фаз
С60 при нормальном давлении.
Рис 7.23. Энергии Гиббса графита, алмаза и различных фаз С60 при нормальном
давлении.
263
Из приведенного рисунка видно, что поскольку различия энергий Гиббса мономерных и полимерных фаз С60 не превышают по абсолютной величине 0.4 кДж/г-атом, на
графике их зависимости от температуры практически сливаются в одну линию. Поэтому
на выделенной вставке Рис. 7.23 в большом масштабе показано соотношение энергий
Гиббса мономерной и полимерных фаз С60.
Интересно отметить, что широкий энергетический интервал между алмазом и исследованными фазами С60 в настоящее время остается «пустым» и не содержит какихлибо углеродных состояний. Хотя можно предположить, что данный энергетический диапазон будет соответствовать 3D полимерам С60, которые в настоящее время недостаточно
изучены, или каким-либо новым формам углерода, методы синтеза которых будут предложены в будущем.
7.4.3 Равновесная р–Т фазовая диаграмма фуллерена С60
Согласно основным термодинамическим соотношениям разность энергий Гиббса
двух фаз I и II при определенных значениях давления (р) и температуры (Т) можно представить в виде:
Р
 Gр,T =  G°T + ∫Ро ∆𝑉 dp ,
(10)
где  Gр,T – разность величин энергий Гиббса фаз I и II при соответствующих р, Т значениях давлениях и температуры,  G°T – разность величин энергий Гиббса этих фаз при
нормальном давлении (ро=0.1013 МПа) и температуре Т, ∆V – изменение объема при превращении 1 моля фазы I в 1 моль фазы II при температуре Т. При точном расчете значение
∆V под знаком интеграла является функцией давления и температуры.
Поскольку
 G°T =  Н°T – Т S°T ,
и соответственно
Т
 Н°T =  Н°298 + ∫298  С°р dT
и
Т
S°T =  S°298 + ∫298  С°р/𝑇 dT ,
264
где  Н°T( Н°298), S°T ( S°298),  С°р разности энтальпий, энтропий и теплоемкостей фаз
I и II при нормальном давлении, 298.15 К и соответствующих температурах Т, то в развернутом варианте уравнение (10) будет иметь вид
Т
Т
Р
 Gр,T =  Н°298 – Т S°298 + ∫298  С°р dT – Т∫298  С°р/𝑇 dT + ∫Ро ∆𝑉 dp
(11)
Принимая, что уравнения состояния различных фаз С60 могут быть представлены в виде:
V°T = V°298 [1+α(T–298)] (1–βp),
получаем, что разность объемов фаз I и II в зависимости от давления и температуры выражается уравнением:
ΔVр,T = ΔV°298 + (α2V°2 – α1V°1)(T – 298) – (β2V°2 – β1V°1)p – (α2β2V°2– α1β1V°1)(T – 298)р ,
где V°1 и V°2 – молярные объемы фаз I и II в стандартных условиях.
Подставив выражение V°T в (11) получим полную формулу для расчета  Gр,T.
Однако, поскольку точный расчет  Gр,T по этой формуле представляет значительные
трудности, при проведении интегрирования было принято, что коэффициенты термического расширения (α) и сжимаемости (β) всех исследуемых фаз постоянны и не зависят от
давления и температуры, кроме того полагалось, что поскольку р>> ро = 0.1013 МПа, то
р-ро ≈ р. В этих условиях общая формула преобразуется к виду:
Т
Т
 Gр,T =  Н°298 – Т S°298 + ∫298  С°р dT – Т∫298  С°р/𝑇 dT +  V°298 р +
(α2V2 – α1V1)(T – 298)р – (β2V2 – β1V1)p2/2 – (α2β2V2 – α1β1V1)(T – 298)р2/2
(12)
Учитывая тот факт, что при температурах ~ 300 К теплоемкости всех полимеризованных фаз С60 практически сравниваются в пределах точности измерений с теплоемкостью ГЦК фазы С60, при Т > 298 К можно принять, что ∆С°р(Т) = 0 для различных пар мономерных и полимерных фаз С60, тогда формула (12) примет еще более простой вид:
 Gр,T =  Н°298 – Т S°298 +  V°298 р +(α2V2 – α1V1)(T – 298)р – (β2V2 – β1V1)p2/2 –
(α2β2V2 – α1β1V1)(T – 298)р2/2
(13)
265
Обозначив: α2V2 – α1V1 = α, β2V2 – β1V1 = β и α2β2V2 – α1β1V1 = αβ, получим
 Gр,T =  Н°298 – Т S°298 +  V°298 р + αТр – α 298 р – β/2 р2 – (αβ)Т р2/2 +
((αβ)/2) 298 р2
(14)
Поскольку условием равновесия двух фаз является равенство их энергий Гиббса
при заданных р, Т параметрах, т.е.  Gр,T = 0, уравнение (14) позволяет получить в явном
виде выражение для линии равновесия двух фаз на р–Т диаграмме:
Т =[Н°298 + V°298р – α298р – β/2р2+ (αβ)149р2] / [S°298 – αр + ((αβ)/2)р2]
(15)
Расчетная р–Т фазовая диаграмма С60 представлена на Рис.7.24. Согласно Рис.7.24
мономерные ГЦК, ПК и полимерные О, Т и R фазы имеют области стабильности на диаграмме.
1000
ГЦК
800
T, K
600
400
ПК
200
R
T
O
0
0,0
0,2
0,4
0,6
0,8
1,0
1,2
1,4
1,6
1,8
2,0
Р, ГПа
Рис. 7.24. Расчетные р–Т фазовые диаграммы С60, полученные в предположении о
независимости скачков объемов фазовых переходов от давления и температуры (точечные линии) и с учетом этих зависимостей (сплошные линии). Символами ГЦК,
ПК, О, Т и R обозначены на диаграмме области существования соответствующих
мономерных и орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных
фаз С60. Пунктирной линией на диаграмме показана линия перехода мономерной
ГЦК фазы С60 в полимеризованные состояния, определенная экспериментально
Башкиным с соавторами [30].
Следует отметить, что вопрос о стабильности Т фазы длительное время был предметом дискуссии [290, 291], поскольку в образцах, получаемых при высоких давлениях и
температурах, она обычно присутствовала в смесях с О и R фазами. Полученные данные
266
однозначно говорят о том, что Т фаза имеет собственную область стабильности на р,Т
диаграмме, как О и R фазы. Фазовая диаграмма также свидетельствует о том, что О фаза
является низкотемпературной фазой системы, не только в области повышенных, но и при
нормальном давлении.
На Рис. 7.24 пунктиром нанесена линия фазового равновесия между мономерной
ГЦК и полимеризованными состояниями С60, определенная экспериментально на основе
дилатометрических измерений в аппарате поршень–цилиндр Башкиным с соавторами
[30]. Представленные данные показывают, что положения расчетной и экспериментальной
линий фазового равновесия между мономерной ГЦК и полимерными фазами хорошо согласуются между собой.
Вместе с тем необходимо отметить, что данные по прямому экспериментальному
определению положений линий фазового равновесия между полимерными фазами С60 в
настоящее время в литературе отсутствуют.
Трудности экспериментального определения положений линий фазового равновесия между различными полимерными фазами С60 в значительной мере связаны с низкими
скоростями фазовых превращений такого рода. В отличие от переходов между мономерной и полимерной фазами С60, фазовый переход уже не может быть реализован за счет небольших смещений и поворотов молекул С60, поскольку структурообразующими элементами исходных фаз являются не отдельные молекулы С60, а крупные жестко связанные
полимеры. Реализация фазового перехода в этих случаях требует фактически полного разрыва системы межмолекулярных связей исходной полимерной фазы, определенной переориентации молекул С60 и последующего формирования новой системы связей. Вследствие этого фазовые переходы между полимерными фазами характеризуются существенно более высокими значениями энергий активации, чем фазовые переходы между мономерными и полимерными фазами С60.
267
Сравнение равновесной фазовой диаграммы состояний С60 с экспериментальными
р–Т диаграммами превращений фуллерита С60 (Рис. 3.5) показывает, что р–Т области существования О и Т фаз на рассчетной диаграмме смещены в области более низких давлений и температур. В результате р, Т параметры области синтеза О фазы попадают в область термодинамической стабильности Т фазы, а Т фаза синтезируется в области стабильности R фазы. Эти данные свидетельствуют о том, что р, Т параметры синтеза полимерных фаз С60 в значительной мере определяются кинетическими параметрами превращений, что не противоречит законам термодинамики. Синтез полимерных фаз С 60 сопровождается понижением энергии Гиббса системы, однако превращения системы при использованных временах изотермической выдержки, как правило, не доходят до стадий образования фаз с минимальным значением энергии Гиббса при данных давлении и температуре.
Заключение

Методами адиабатической вакуумной и прецизионной динамической калоримет-
рии определены температурные зависимости теплоемкости (Сp°) димеризованного состояния (ДС), орторомбической (О), тетрагональной (Т) и ромбоэдрической (R) полимерных
фаз С60 в температурном интервале 5–340 К и температурные зависимости теплоемкости
ДС, О и R фаз в диапазоне температур 300–650 К.

В результате изучения температурных зависимостей теплоемкости димеризован-
ного состояния С60 обнаружено фазовое превращение в димерной фазе при Т = 50 К, проинтерпретированное как переход в стеклообразное состояние.

Методами прецизионной динамической и дифференциальной сканирующей кало-
риметрии исследованы процессы термической деполимеризации полимеризованных состояний С60 при атмосферном давлении и определены энтальпии деполимеризации ди-
268
мерной, орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных фаз С60, которые составили 7.0, 20.1, 17.7 и 10.3 кДж/моль, соответственно.

В рамках изучения кинетики деполимеризации полимерных фаз С60 при различных
температурах установлено, что температуры деполимеризации этих фаз при атмосферном
давлении представляют собой кажущиеся температуры фазовых превращений, свидетельствующие о том, что полимерные фазы С60, как фазы высокого давления, являются метастабильными по отношению к мономерной ГЦК фазе фуллерита С 60 во всем диапазоне
температур выше 300 К.

На основании экспериментальных данных проведен расчет основных термодина-
мических функций (теплоемкости, энтальпии, энтропии и энергии Гиббса) димерной, орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных фаз С60 в интервале температур 0–1000 К при атмосферном давлении, которые позволили определить реальные
соотношения относительной стабильности различных полимерных фаз С60 при атмосферном давлении и выявить ошибочность существовавших ранее представлений в этой области.

На базе полученных зависимостей термодинамических функций полимерных фаз
С60 от температуры при атмосферном давлении и известных термодинамических уравнений рассчитаны энергии Гиббса мономерных и О, Т, R полимерных фаз С60 в области давлений до 2 ГПа и температур до 1000 К и впервые построена равновесная р–Т фазовая
диаграмма С60.
269
ГЛАВА 8.
Химические свойства полимерных фаз С60
С химической точки зрения молекула С60 может рассматриваться как замкнутая
объемная полиеновая система, все углеродные атомы которой эквивалентны по своей реакционной способности. Наличие ненасыщенных углеродных связей делает возможным
участие молекул такого рода в разнообразных химических реакциях и получение их многочисленных химических производных [12]. В рамках данной работы были впервые исследованы возможности функционализации различных полимеризованных состояний С60
[337].
Структурные исследования полимерных фаз С60 показали, что характерной особенностью полифуллеренов, радикально отличающей их от индивидуальных молекул С60, является то, что в полимерных состояниях различные позиции атомов углерода становятся
энергетически не эквивалентными. Это позволяет предполагать, что различные углеродные позиции в полимеризованных состояниях С60 будут существенно различаться по своей реакционной способности как друг от друга, так и от реакционной способности атомов
углерода в индивидуальной молекуле фуллерена С60.
Сравнительное изучение реакционной способности различных полимеризованных
состояний С60 было проведено на примере реакций фторирования образцов орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных фаз С60 газообразным фтором при
различных температурах.
Исходные образцы О, Т, R полимерных фаз С60 синтезировались согласно методикам, описанным ранее. По данным рентгенофазового и ИК спектрального анализов содержание основной фазы в исследуемых образцах составляло: в случае О и R фаз соответственно 95 и 98 %, в случае Т фазы – 80 %. В последнем образце наряду с Т фазой присутствовало ~ 20 % R фазы.
270
Процедура фторирования осуществлялась фтор-водородной смесью в проточном
газовом реакторе. Перед помещением в реактор образцы полимерных фаз тщательно перетирались в агатовой ступке для обеспечения максимальной площади поверхности взаимодействия с фторирующей газовой смесью. Порошкообразные образцы О, Т, R фаз
насыпались в металлические лодочки из сплава Монеля и одновременно помещались в
реактор с тем, чтобы обеспечить одинаковые условия обработки. Цикл обработки включал
в себя предварительную промывку аппарата непрерывным потоком гелия в течение 2 часов при комнатной температуре, нагрев реакционной зоны до температуры фторирования
в токе гелия для удаления остатков воздуха и газовых примесей, адсорбированных на поверхностях образцов и стенках реактора, и последующую обработку образцов фторводородной смесью состава 3:1. Фторирующая смесь составляла 10 % от общего объема
газового потока, основным компонентом (90 %) которого был гелий. Введение водорода в
реакционную газовую смесь способствует образованию молекул фтористого водорода,
которые катализируют реакции фторирования материалов на основе sp2-состояний углерода, типа графита, углеродных нанотрубок и других [338]. Фторирование образцов проводилось в течение 1 часа при температурах 50, 100, 150, 200 и 250°С. Содержание фтора
в продуктах фторирования определялось с помощью энерго-дисперсионного рентгеновского элементного анализа на сканирующем электронном микроскопе фирмы «Philips».
Рентгеновские исследования образцов проводились на INEL CPS 120 дифрактометре на
Cu Kα1 излучении. ИК спектры снимались с использованием Perkin Elmer Paragon 1000 PC
FT- IR спектрометре. Высокотемпературные масс-спектры были получены на Finnigan
MAT 95 масс-спектрометре.
Содержание фтора в продуктах фторирования полимерных фаз при различных
температурах, определенное на основании энерго-дисперсионного рентгеновского анализа, приведено в таблице 8.1
271
Таблица 8.1 Содержание фтора (F/C атом %) в продуктах фторирования O, T, R
полимерных фаз С60 при различных температурах.
Фаза
50°С
100°С
150°С
200°С
250°С
О
-
9.9
29.9
51.8
43.4
Т
-
4.3
32.7
63.5
42.1
R
-
17.3
27.1
70.6
50.6
Согласно полученным данным, при температуре 50°С и времени обработки 1 час в
продуктах обработки не наблюдается детектируемого содержания фтора. Активное присоединение фтора начинается при температуре 100°С, что подтверждается как данными
элементного анализа, так и весовыми измерениями, регистрирующими увеличение массы
исходной навески образцов после фторирования.
Повышение температуры обработки полимерных фаз в диапазоне от 100 до 200°С
сопровождается последовательным увеличением содержания фтора в продуктах фторирования, при этом среднее число атомов фтора, приходящееся на кластер С 60 для О фазы,
возрастает от 6 атомов при 100°С до 31 при 200°С. В случае Т фазы это число возрастает
от 3 до 38, а для R фазы от 10 до 42 атомов фтора. При температуре обработки 250°С содержание фтора в продуктах фторирования всех трех полимерных фаз С 60 резко понижается. Снижение содержания фтора в продуктах обработки полимерных фаз при температурах выше 200°С связано с возрастанием скоростей деполимеризации полифуллеренов
С60 в этом температурном диапазоне при нормальном давлении. Деполимеризация полифуллеренов, вплоть до молекул С60, является фактором дезактивации системы в целом,
поскольку фторирование индивидуальных молекул С60 при 250°С, в используемых в работе условиях, не наблюдается. Данный факт убедительно свидетельствует о существенном
возрастании реакционной способности полимеризованных состояний С60 по сравнению с
исходной мономерной фазой фуллерита. Причиной этого очевидно является значительное
искажение исходной конфигурации электронных орбиталей молекулярного кластера С 60 в
результате полимеризации. В простейшем рассмотрении можно полагать, что степень это272
го искажения и, соответственно, уровень реакционной способности системы пропорционален количеству sp3-состояний атомов углерода, появляющихся в кластере С60 в результате полимеризации, происходящей за счет реакций (2+2) циклоприсоединения молекул
С60. Учитывая то, что линейная полимеризация С60, приводящая к образованию цепных
полимеров О фазы за счет 4 одинарных межмолекулярных С–С связей, сопровождается
переходом в sp3- гибридизованное состояние 4 из 60 атомов углеродного кластера, а в случае образования двумерных полимеров Т и R фаз число таких атомов возрастает соответственно до 8 и 12, естественно ожидать увеличения реакционной способности исследуемых систем при переходе от мономерной ГЦК фазы фуллерита к орторомбической, тетрагональной и далее ромбоэдрической полимерным фазам С60.
Следствием одновременного протекания реакций фторирования и деполимеризации полимерных фаз С60 является то, что образцы, полученные при 250°С, представляют
собой смеси продуктов фторирования полимеров и мономерных молекул С 60. Данные
рентгенофазового и ИК спектрального анализов наглядно иллюстрируют все эти процессы.
На Рис. 8.1–3 приведены рентгеновские дифрактограммы исходных О, Т, R полимерных фаз С60 и продуктов их фторирования при различных температурах.
Согласно полученным данным фторирование О фазы при 100°С приводит к очень
слабым изменениям в рентгеновской дифрактограмме, связанным с появлением едва различимой широкой полосы в районе 2θ ≈ 9°. На рентгеновской дифрактограмме материала,
полученного при 150°С, полоса в районе 9° становится выраженным пиком. При 200°С на
дифрактограмме появляется вторая широкая полоса в области 14–17° с небольшим пиком
при 2θ ≈ 14.8°. Линии при 9 и 14.8°, связанные с наличием в образце продуктов фторирования цепных полимеров С60, присутствуют и на дифрактограмме образца фторированного при 250°С. Однако основным компонентом этого образца является мономерная ГЦК
273
Интенсивность, отн. ед.
*
F
F
*
*
*
F
o
250 C
F
o
200 C
F
o
150 C
o
100 C
О фаза
5
10
15
20
25
30
35
40
2, градус
Рис. 8.1. Рентгеновские дифрактограммы исходного образца орторомбической полимерной фазы С60 и продуктов ее фторирования при различных температурах.
Буквой «F» помечены пики, относящиеся к фторполимерам С60. Звездочками отмечены наиболее интенсивные пики, относящиеся к мономерной ГЦК фазе фуллерита
С60.
фаза фуллерита С60, дифракционные пики которой при 17.87, 20.95, 21.82, 27.68, 28.36,
31.19 и 33.15, соответствующие (111), (220), (311), (222), (311), (420), (422), (511) рефлексам кубической фазы, доминируют на дифрактограмме. При этом следует отметить, что
пиков, связанных с исходной О фазой, на дифрактограмме образца, полученного при
250°С, уже не наблюдается.
Картина эволюции рентгеновских дифрактограмм материалов, полученных в результате фторирования Т фазы С60 при различных температурах (Рис. 8.2), в основных
чертах аналогична картине, наблюдаемой в случае О фазы. Так, фторирование Т фазы при
100°С сопровождается образованием незначительного количества продуктов фторирования едва различимых методом рентгенофазного анализа. При температуре обработки
150°С, как и в случае О фазы, фторирование Т фазы протекает уже с весьма заметными
скоростями, о чем свидетельствует появление на дифрактограмме интенсивного пика в
районе 9° и широкой полосы в области 14–17°. В продуктах фторирования при 200°С пик
274
*
Интенсивность, отн. ед.
F
F
*
*
F
o
250 C
*
F
o
200 C
F
o
150 C
o
100 C
Т фаза
5
10
15
20
25
30
35
40
2, градус
Рис. 8.2. Рентгеновские дифрактограммы исходного образца тетрагональной полимерной фазы С60 и продуктов ее фторирования при различных температурах. Буквой
«F» помечены пики, относящиеся к фторполимерам С60. Звездочками отмечены
наиболее интенсивные пики, относящиеся к мономерной ГЦК фазе фуллерита С 60.
при 9° становится еще более интенсивным, а на фоне полосы 14–17° формируется выраженный пик на 2θ=14.9°. Эти два пика, связанные с образованием фторполимеров С60,
остаются заметными элементами дифрактограммы образца, полученного при 250°С. Хотя
основными линиями дифрактограммы в этом случае также становятся рефлексы мономерной ГЦК фазы С60.
Рентгеновские дифрактограммы образцов, полученных в результате обработки R
фазы (Рис. 8.3), свидетельствуют о том, что процессы фторирования R фазы при тех же
температурах протекают более интенсивно, чем в случаях О и Т фаз. Так, выраженный
пик на 2θ=9° появляется на дифрактограмме продукта фторирования R фазы уже при
100°С. Примечательно также то, что только в случае R фазы при выбранном времени обработки 1 час удается получить образцы с максимальным, почти 100 % фторированием
исходной полимерной фазы. Как следует из Рис. 8.3, на дифрактограмме образца,
275
F
*
F
*
*
o
Интенсивность, отн. ед.
*
F
F
250 C
F
o
200 C
F
o
150 C
F
o
100 C
R фаза
5
10
15
20
25
30
35
40
2, градус
Рис. 8.3. Рентгеновские дифрактограммы исходного образца ромбоэдрической полимерной фазы С60 и продуктов ее фторирования при различных температурах.
Буквой «F» помечены пики, относящиеся к фторполимерам С60. Звездочками отмечены наиболее интенсивные пики, относящиеся к мономерной ГЦК фазе фуллерита
С60.
полученного в результате фторирования R фазы при 200°С, уже практически отсутствуют
пики исходной полимерной фазы. Вид дифрактограммы определяется 3 широкими пиками
на 9°, 14.8°, 17.2°, относящимися к фторполимерам С60. Значительная ширина этих пиков
свидетельствует о том, что в условиях фторирования, использованных в работе, продукт
фторирования, скорее всего, представляет собой смесь полимерных молекул с различной
степенью фторирования, а не фторполимер С60 определенного стехиометрического состава. На дифрактограмме образца, полученного при 250°С, как и в случаях О и Т фаз, наряду
с пиками фторполимеров появляются интенсивные дифракционные пики мономерной
ГЦК фазы фуллерита С60, явно свидетельствующие о протекании деполимеризации исходной R фазы С60 в процессе ее обработки при 250°С.
На Рис. 8.4–6 показаны ИК спектры исходных полимерных фаз и продуктов их
фторирования при различных температурах. Качественно приведенные ИК спектры дают
276
эволюционные картины аналогичные наблюдаемым на основании рентгеновских дифрактограмм. Однако они показывают, что ИК спектры более чувствительны к изменениям
Пропускание, отн. ед.
.
полимеров С60 в процессе фторирования, чем рентгеновские дифрактограммы.
-1
Волновое
число, см
ν, см
-1
Рис. 8.4. ИК спектры исходной орторомбической полимерной фазы С 60 (а) и продуктов ее фторирования при 100 (b), 150 (c), 200 (d) и 250°C (e).
Так, в случае фторирования О фазы, согласно Рис. 8.4, первые признаки образования С–F связей отчетливо наблюдаются уже при температуре обработки 100°С. Они связаны с появлением широкой полосы в области 1050–1200 см-1, с максимумом на 1120 см-1,
относящейся к валентным колебаниям С–F связи. В целом, наблюдаемые спектры представляют собой суперпозицию ИК спектров исходных полимеров С60 и продуктов их фторирования. Значительная ширина линий, связанных с С–F колебаниями, свидетельствует о
том, что продукт фторирования представляет собой смесь фторполимеров различного сте277
хиометрического состава. Разрыв двойных углерод-углеродных связей в кластере С60 в результате присоединения атомов фтора, и связанное с этим понижение симметрии, приводят и к другим более тонким изменениям спектра: смягчению на 1 –4 см-1 колебательных
мод исходного полимера, снижению их интенсивности и заметному уширению. Дальнейшее повышение температуры фторирования ведет прежде всего к росту интенсивности
полосы валентных С–F колебаний и ее заметному структурированию. В простейшем варианте анализа этой полосы при температуре 150°С она может быть представлена как результат суперпозиции 3 спектральных линий при 1140, 1160 и 1210 см -1. При более высоких температурах положения максимумов этих 3 составляющих компонент определяются
более четко, при этом они постепенно смещаются в сторону больших значений волновых
чисел. Качественное повышение степени структурированности интегральной полосы свидетельствует о повышении в продуктах фторирования фторполимеров (С 60Fx)n с некоторым более определенным стехиометрическим составом.
В продукте фторирования О фазы при 250°С положение центра интегральной полосы валентных С–F колебаний достигает ~1160 см-1, положения максимумов, составляющих ее компонент, приходятся на 1146, 1174 и 1215 см-1. При этом в ИК спектре образца
появляются новые линии при 527 и 574 см-1, представляющие F1u колебательные моды
индивидуальной молекулы С60, свидетельствующие о деполимеризации О фазы в процессе ее фторирования при 250°С. Эти данные подтверждают результаты рентгенофазового
анализа, согласно которым, в отличие от полимеризованных кластеров С60, индивидуальные молекулы С60 не участвуют активно в реакциях фторирования даже при температуре
250°С.
Фторирование Т фазы при 100°С также сопровождается образованием заметного
количества С–F связей, о чем свидетельствует наличие в ИК спектре образца широкой полосы в районе 1050–1250 см-1, с максимумом при 1116 см-1 (Рис. 8.5). При этом, как и в
278
случае О фазы, наблюдается некоторое смягчение колебательных мод исходного Т поли-
Пропускание, отн. ед.
мера. В спектре образца, фторированного при 150°С, положение максимума полосы
-1
-1
Волновое
ν, смчисло, см
Рис. 8.5. ИК спектры исходной тетрагональной полимерной фазы С60 (а) и продуктов ее фторирования при 100 (b), 150 (c), 200 (d) и 250°C (e).
валентных С–F колебаний смещается на 35 см-1 в сторону больших значений волнового
числа до 1150 см-1. При этом на полосе начинает формироваться плечо со стороны больших волновых чисел. Фторирование Т фазы при 200°С приводит к дальнейшему голубому
смещению положения центра полосы валентных С–F колебаний до 1160 см-1. Полоса
структурируется и может быть разложена как минимум на 3 составные компоненты с положением максимумов при 1146, 1168 и 1216 см-1. В спектре образца, полученного при
200°С, наблюдается значительное ослабление интенсивности колебательных мод исходного Т полимера в диапазоне 450–800 см-1 и формирование в этой области спектра двух
широких полос в районах 580–640 и 720–780 см-1. В ИК спектре продукта фторирования Т
фазы при 250°С полоса валентных С–F колебаний достигает ширины более 200 см-1 с по279
ложением центра около 1170 см-1. В структуре полосы могут быть выделены как минимум
5 составляющих компонент с положениями максимумов при 1045, 1142, 1173, 1218, 1295
см-1. В спектре наблюдаются 3 широкие полосы поглощения в районах 560–640, 640–710,
710–790 см-1, также относящиеся к продуктам фторирования Т фазы. Кроме того, в спектре образца появляются линии при 526, 574, 1427 см-1, свидетельствующие о частичной
Пропускание, отн. ед.
деполимеризации Т полимеров С60 и появлении в образце индивидуальных молекул С60.
-1
Волновое
число, см
ν, см
-1
Рис. 8.6. ИК спектры исходной ромбоэдрической полимерной фазы С60 (а) и продуктов ее фторирования при 100 (b), 150 (c), 200 (d) и 250°C (e).
ИК спектры продуктов фторирования R фазы представлены на Рис. 8.6. Согласно
полученным данным, фторирование R фазы при 100°С приводит к появлению в спектре
мощной ассиметричной структурированной полосы валентных С–F колебаний в районе
1020–1200 см-1, наиболее интенсивной по сравнению с аналогичными полосами ИК спектров образцов О и Т фаз, полученных при той же температуре. В структуре полосы выделяются 4 составляющие компоненты с положениями максимумов при 1041, 1062, 1082 и
280
1112 см-1. Фторирование R полимеров С60 при150°С приводит к уширению полосы С–F
валентных колебаний. При этом уширение происходит в основном за счет смещения высокочастотной границы полосы. Структура спектра образца, полученного при 200°С существенно упрощается. Полоса С–F валентных колебаний становится более симметричной, положение центра этой полосы смещается в район 1160 см-1. В низкочастотной части
спектра наблюдаются 3 полосы с положениями центров около 617, 669 и 755 см-1. В высокочастотной части спектра присутствует ассиметричная полоса при 1617 см -1. Отсутствие
в спектре каких-либо линий исходной R фазы позволяет предположить, что он целиком
относится к продуктам ее фторирования. В этом смысле данные ИК спектров подтверждают результаты рентгенофазового анализа, представленные ранее. В ИК спектре образца, полученного при 250°С, сохраняются все линии фторполимера R фазы С60, однако
кроме них в спектре присутствуют пики при 525, 575 и 1428 см-1, свидетельствующие о
том, что, как и в случае О и Т фаз, фторирование R фазы при 250°С сопровождается ее частичной деполимеризацией вплоть до мономерных молекул С60.
В целях получения дополнительной информации о структуре и свойствах фторполимеров С60 в работе были исследованы температурные зависимости масс-спектров фторполимеров с использованием масс-спектрометра Finnigan MAT 95, оборудованного испарителем проб с программируемыми режимами испарения. Порошки исследуемых образцов помещались в кварцевые эффузионные камеры с диаметром эффузионного отверстия
2 мм и нагревались со скоростью 50°/мин. Ионизация продуктов испарения осуществлялась электронным ударом.
На Рис. 8.7 представлен масс-спектр продукта фторирования R фазы С60 при 200°С,
полученный при 480°С. На вставке показана зависимость интенсивности ионного тока
основного иона масс-спектра C60F+42 (M/Z=1520) от температуры. Как уже отмечалось,
образец, полученный в результате фторирования R фазы С60, представляет собой материал
281
Интенсивность, отн.
ед.
отн.ед.
Интенсивность,
+
+
+
+
Время
Температура
Время (мин)
(мин) / /Температура
+
M/Z
M/Z
Рис. 8.7. Масс-спектр продукта фторирования R фазы С60 при 200°С, полученный
при 480°С. На вставке показана зависимость интенсивности ионного тока основного
иона масс-спектра C60F+42 от температуры.
с максимальной степенью фторирования, в котором интегральное отношение содержания
фтора к углероду (F/C в % атомн.) составляет, по данным рентгеновского энергодисперсионного анализа, 70.6. То есть, среднее число атомов фтора, приходящихся на 1
кластер С60, равно 42.36. Согласно Рис. 8.7, эта величина неплохо согласуется с результатами масс-спектрального анализа. Как следует из приведенного масс-спектра, основными
ионами в спектре являются однозарядные ионы C60F+36 ,C60F+38, C60F+40,C60F+42 и C60F+44,
при этом наиболее интенсивным ионом в спектре является как раз ион C60F+42. Указанные
ионы являются основными и в масс-спектрах фторированных состояний О и Т полимерных фаз С60. При этом основные стадии процессов сублимации, регистрируемые на основании температурных зависимостей интенсивностей ионных токов отдельных ионов
282
C60F+36 – C60F+44, протекают практически в том же температурном диапазоне, что и в случае продуктов фторирования R фазы.
Интересно отметить, что структура масс-спектров продуктов фторирования О, Т, R
полимерных фаз качественно совпадает со структурой масс-спектров продуктов фторирования мономерной ГЦК фазы фуллерита С60 состава С60Fx (х=36–46). Однако в случае
фторпроизводных мономерных молекул С60 масс-спектры продуктов сублимации детектируются при существенно более низких температурах ~ 200–220°C. Данный факт свидетельствует о том, что получаемые фторполимеры С60 действительно представляют собой
полимерный материал на основе линейных и двумерных полимеров С60, а не фторированный продукт деполимеризации полимерных фаз С60.
Обращает на себя внимание и то, что массовые числа наиболее интенсивных ионов
масс-спектров продуктов фторирования полимерных фаз отличаются друг от друга на величину m/z = 38 (F2). Это позволяет предположить, что фторирование молекулярных кластеров С60 в структуре полимеров С60 осуществляется, главным образом, за счет парного
присоединения атомов фтора, подобно тому, как это происходит при фторировании молекул С60. В результате фторирования фуллерена С60, как известно [12], возможно получение полного набора соединений С60Fx, где х принимает все четные значения вплоть до 60.
Однако фторпроизводные со значениями х больше 48, так называемые перфториды, присутствуют в продуктах фторирования С60 в очень малых количествах. При этом дальнейшее фторирование С60F48 происходит только с разрушением углеродного каркаса кластера
С60.
Очевидно, что в случае О, Т и R полимеров максимально возможное количество
присоединенных атомов фтора в расчете на одну молекулу С60 не может превышать соответственно 56, 52 и 48 атомов. Реальное же количество атомов фтора, присоединенных без
разрушения полимерного углеродного каркаса, с учетом возможных стерических затруд-
283
нений, может быть еще меньше. Наблюдаемые масс-спектры фторированных полимерных
фаз подтверждают это предположение.
Полученные результаты свидетельствуют о том, что использованная в работе методика фторирования позволяет получать высокофторированные производные различных
полифуллеренов С60. Однако образующиеся фторполимеры не являются индивидуальными веществами определенного стехиометрического состава, а представляют смеси фторпроизводных полифуллеренов со средним числом атомов фтора на мономерное звено 36–
44. Заметим, что продукты фторирования фуллерена С60 молекулярным фтором [339-341]
также представляют собой смеси фторфуллеренов со средним числом атомов фтора на
молекулу 36–46.
Интересно отметить, что (C60Fx)n полимеры демонстрируют высокую растворимость в органических растворителях по сравнению с чистыми О, Т, R полимерными фазами С60. И хотя растворимость фторполимеров существенно ниже растворимости собственно фторфуллеренов С60Fx, возможность получения растворимых форм различных
типов фторированных полимеров С60 открывает широкие возможности для синтеза других
производных полимеров С60 посредством реакций фторзамещения.
Неселективный характер синтеза не позволил получить и осуществить прямое экспериментальное изучение индивидуальных свойств фторполимерных фаз С 60 с различным
химическим составом полимерного звена. По этой причине в работе предпринята попытка
теоретического анализа структурной устойчивости линейных и двумерных фторполимеров С60. Относительная стабильность фторполимеров была рассмотрена на примере трех
различных структур тетрамера (С60F36)4. Учитывая большое число рассматриваемых атомов (384), оптимизация геометрии линейной, тетрагональной и ромбоэдрической моделей
тетрамерных кластеров (Рис. 8.8) была выполнена методом молекулярной механики
(ММ+). Согласно проведенным расчетам минимальной энергией обладает линейная
284
структура тетрамера (Рис. 8.8а). Тетрагональная и ромбоэдрическая структуры оказываются менее стабильными на 328 и 1328 ккал/моль.
Присоединение 36 атомов фтора к молекулярному кластеру С 60 в тетрамерных
структурах вызывает увеличение размера кластера и существенное изменение структуры
четырех-членных углеродных циклов, связывающих молекулы С60 в исходных О, Т, R полимерах. Так, длины межмолекулярных С–С связей во фторпроизводном линейного тетрамера С60 увеличиваются на 0.06 Å, для тетрагонального – на 0.05 и 0.08 Å, а для
a
b
c
Рис. 8.8. Расчетные структурные модели О (а), Т (b) и R(c) типов фторированного
тетрамера (С60F36)4.
ромбоэдрического – на 0.05, 0.18 и 0.27 Å. Качественно эти данные свидетельствуют о
том, что в случае тетрагонального тетрамера (С60F36)4 (Рис. 8.8b) фторирование сопровождается неоднородным удлинением (ослаблением) 2 типов межмолекулярных связей, плоскости четырех-членных углеродных циклов которых ориентированы в параллельно и перпендикулярно плоскости 2D полимера. Для ромбоэдрического тетрамера характер удлинения двух из трех связующих циклов настолько резко выражен, что он должен фактически приводить к развалу структуры фторированного R полимера (Рис. 8.8с) на цепные
фрагменты.
285
Проведенное модельное рассмотрение позволяет предположить, что линейные
структуры фторполимеров С60 должны быть наиболее стабильными при повышенных
температурах. При этом процессы термической деструкции двумерных высокофторированных полимеров С60 могут протекать через стадию образования линейных фторполимеров. Вместе с тем полученные результаты позволяют заключить, что наряду с термической деструкцией фторполимеров С60 в процессах фторирования 2D полимеров С60 не исключена и хемодеструкция высокофторированных фторполимеров, индуцируемая значительными стерическими напряжениями углеродного каркаса, возникающими вследствие
фторирования.
Заключение

На примере реакции фторирования проведено сравнительное исследование реакци-
онной способности мономерной и различных (орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической) полимерных фаз С60 в диапазоне температур 50–250°С. В результате изучения
продуктов фторирования указанных фаз, полученных при 50, 100, 150, 200 и 250°С, методами рентгеновской дифракции, ИК спектроскопии, количественного элементного и весового анализов установлено, что реакционная способность кластера С 60 существенно возрастает при переходе от индивидуальной молекулы к 1D(О) и далее к 2D(T) и 2D(R) полимеризованным состояниям, что объясняется возникновением энергетически не эквивалентных атомных позиций в полимеризованных состояниях С60 и различной степенью
напряженности кластера С60 в линейном 1D(О) и двумерных 2D(T) и 2D(R) полимерах.

При временах изотермической выдержки в атмосфере газовой фторирующей смеси
1 час температурный порог начала фторирования полимерных фаз С60 оказывается ниже
100°С. Оптимальные условия фторирования полимерных фаз С60 достигаются при температуре 200°С, при которой наблюдается образование фторполимеров с максимальным содержанием фтора. Дальнейшее повышение температуры фторирования сопровождается
286
развитием процессов деполимеризации исходных полимерных фаз и появлением в образцах, наряду с фторполимерами С60, мономерных молекул С60, которые сохраняются в
системе несмотря на наличие фторирующей среды.

Полученные результаты свидетельствуют о том, что продукты фторирования О, Т,
R полимерных фаз С60, как правило, представляют собой не индивидуальные вещества
определенного стехиометрического состава, а смесь фторполимеров различного состава.
При максимальных степенях фторирования, достигавшихся в работе, стехиометрический
состав фторполимеров характеризовался формулой (C60Fx)n, где х=36–44.

Качественное подобие рентгеновских дифрактограмм, ИК спектров и масс-
спектров фторполимеров С60, получаемых при максимальных степенях фторирования О,
Т, R полимерных фаз С60, позволяет предположить, что основным продуктом фторирования как линейных 1D(О), так и двумерных 2D(T) и 2D(R) полимеров С60 является цепной
полимер (C60Fx)n, где х=36–44, что свидетельствует о возможности химической деструкции двумерных фторполимеров С60, которая может быть обусловлена высокими стерическими напряжениями 2D фторполимеров в условиях высоких степеней фторирования.

Полученные фторполимеры С60 представляют собой новый класс наноразмерных
фторуглеродных материалов, открывающих возможности для создания других типов производных линейных и двумерных полимеров С60. На базе данной работы предложена методика получения фторированных полимеров С60, защищенная международным патентом
[35].
287
ГЛАВА 9.
Превращения полимерных фаз С60 при высоких давлениях.
Успешный синтез кристаллических полимерных фаз С 60 сделал возможным изучение уравнений состояния этих материалов и их обратимых и необратимых физикохимических превращений, индуцируемых высокими давлениями.
В случае димеризованного состояния С60 первоочередной задачей представлялось
обнаружение предсказывавшихся теоретически обратимых фазовых переходов, связанных
с изменением типов молекулярных упаковок димерных молекул под давлением.
В случаях кристаллических упаковок 1D и 2D полимеров С60 интерес к исследованиям их поведения при давлениях, отличных от давления синтеза, в значительной мере
стимулировался интуитивными представлениями о том, что при определенных условиях
сжатие упаковок 1D или 2D полимеров С60 могло приводить к межцепной и межслоевой
полимеризации исходных полимеров. То есть, данный методический прием в какой-то
мере открывал дополнительные возможности для формирования новых типов полимеризованных состояний С60 и получения подлинно кристаллических трехмерных полимерных
фаз С60.
В рамках данной работы in situ исследования структурных превращений при высоких давлениях были выполнены на примере димеризованного состояния, орторомбической и тетрагональной полимерных фаз С60. Индуцируемые давлением изменения исследуемых материалов регистрировались методами рентгеновской дифракции и КР спектроскопии с использованием соответствующих алмазных камер высокого давления.
9.1. Фазовое превращение димеризованного состояния С60 при высоких
давлениях
Исследование превращений димеризованного состояния С60 выполнено с использованием алмазной камеры высокого давления для рентгеновских исследований [342].
Съемка рентгеновских дифрактограмм при высоких давлениях проводилась на на МоК
излучении (=0.71073 Å) с использованием Image Plate детектора, размещавшегося на
288
расстоянии 144.82 мм от образца. Данная схема установки обеспечивала съемку фрагментов рентгеновских дифрактограмм в диапазоне 2Θ до 13.5°.
В качестве исходного материала использовался образец ДС, полученный в результате термобарической обработки монокристалла ГЦК фазы фуллерита С 60 с линейными
размерами ~5 мм. Предварительная аттестация образца ДС методами рентгеновской дифракции, ИК и КР спектроскопии показали, что он представляет собой ГЦК фазу ДС с содержанием димерных молекул (С60)2 ~82 мол. %. Часть исходного образца димеризованного состояния С60, растертая в порошок, помещалась в отверстие в вольфрамовой гаскете
 150 мкм в смеси с NaCl, который служил в качестве среды, передающей давление, а
также применялся для калибровки давления. Индицирование рентгеновских дифрактограмм осуществлялось с помощью программного пакета DICVOL-91 [280], профильный
анализ – с помощью пакета программ GSAS/Le Bail [343, 344].
Экспериментальнные рентгеновские дифрактограммы исходного образца димеризованного состояния при нормальных условиях и образца, сжатого в алмазной камере при
комнатной температуре и давлении 1.6 ГПа, показаны на Рис. 9.1.
На Рис. 9.1 показан также фрагмент дифрактограммы вольфрамовой фольги, использовавшейся в качестве материала гаскеты. На Рис. 9.2 показаны рентгеновские дифрактограммы состояний высокого давления при 0.22, 1.6, 2.6 и 3.6 ГПа, полученные после вычитания общего фона и соответствующего вклада от материала гаскеты.
Исходное димеризованное состояние С60 формально может быть описано как ГЦК
фаза с параметром кубической ячейки а = 14.0 Å. Рис. 9.1 показывает, что отличительной
чертой дифрактограммы состояния высокого давления является появление в ней двух дополнительных пиков в районе ~ 6.2 и 11.6°, которые свидетельствуют о протекании индуцируемого давлением фазового превращения в образце.
Превращение носит обратимый характер и развивается при давлениях выше 0.22
ГПа. (Рис. 9.2).
289
Интенсивность, отн. ед.
1.6 ГПа
ОДС
фаза
W
2, градус
Рис. 9.1. Рентгеновские дифрактограммы образца исходного димеризованного состояния С60 (ДС) при нормальных условиях и фазы высокого давления, образующейся на его основе при давлении 1.6 ГПа. Треугольниками отмечены новые дифракционные пики, появляющиеся при высоких давлениях. Справочно, приведена
дифрактограмма вольфрамовой фольги, использовавшейся в качестве материала
гаскеты АКВД.
Хотя точное значение барического порога начала фазового превращения исходного
димеризованного состояния в димерную фазу высокого давления в работе определить не
удалось, заметим, что образование новой фазы фиксировалось во всей исследованной области давления от 0.22 до 8.8 ГПа.
Учитывая обратимый
характер наблюдаемого фазового превращения, можно
предположить, что оно скорее связано с изменением типа молекулярной упаковки димерных молекул (С60)2, чем с дальнейшим развитием процессов полимеризации в исходной
системе.
К сожалению, малое количество дифракционных пиков, которые удается зарегистрировать на использованной рентгеновской установке, не позволяет осуществить однозначную структурную идентификацию новой фазы. Поэтому полученные данные были
290
Интенсивность, отн. ед.
2 Θ, градус
Рис. 9.2. In situ фрагменты рентгеновских дифрактограмм ДС С60 при давлениях
0.22, 1.6, 2.6 и 3.6 ГПа (слева направо). Треугольником отмечен дифракционный пик,
возникающий при высоких давлениях.
проанализированы с учетом энергетически наиболее выгодных структурных моделей кристаллических упаковок димерных молекул (С60)2, предложенных ранее в работе Дзябченко
и др. [267]. Сравнительный анализ экспериментальной и расчетных дифрактограмм, соответствующих различным типам возможных упаковок, показал, что наилучшее совпадение
экспериментальных и расчетных данных имеет место в предположении о тригональной
(Р31) элементарной ячейке новой фазы. Значения параметров элементарной ячейки новой
фазы ДС при различных давлениях, приведенные в тригональном и ромбоэдрическом вариантах представления, даны в Таблице 9.1.
291
Таблица 9.1. Параметры элементарной ячейки ДС при нормальных условиях
и фазы высокого давления ДС при комнатной температуре и различных давлениях.
Р, ГПа
аН, Å
сН, Å
aR, Å
αR, °
V/Z, Å3
0.0
9.915
24.88
9.915
60.0
689
0.22
9.559
49.707
9.954
57.4
656
1.6
9.296
49.742
9.814
56.5
621
2.61
9.097
49.124
9.727
55.8
587
3.62
9.040
48.660
9.644
55.9
574
4.59
8.976
48.384
9.586
55.8
563
7.35
8.913
47.655
9.463
56.2
546
8.4
8.885
47.825
9.478
55.9
545
На Рис. 9.3. показана зависимость объема элементарной ячейки ДС от давления.
720
V на С60, А3
680
640
600
560
520
0
2
4
6
8
10
Давление, ГПа
Рис. 9.3. Зависимость объема элементарной ячейки ДС С60 от давления.
Следует отметить, что полученную зависимость объема элементарной ячейки ДС
С60 от давления не удается удовлетворительно описать классическим уравнением БерчаМурнагана. Возможной причиной этого может быть то, что образец ДС не являлся чистой
димерной фазой С60 и содержал заметное (~18 мол.%) количество примеси в виде мономерных и некоторой доли тримерных молекул, способных, судя по всему, привести к раз292
личию зависимостей объемов от давления исследованного ДС и чистой димерной фазы
С60.
9.2.
Превращения орторомбической полимерной фазы С60 при высоких
давлениях
In situ исследования поведения орторомбической полимерной фазы С60 под давлением при комнатной температуре проводились с использованием трех различных вариантов аппаратуры.
В первом варианте превращения О фазы С60 исследовались с помощью оптической
алмазной камеры. При этом были исследованы зависимости КР спектров от давления и
мощности лазерного излучения, позволившие обнаружить новый тип фотоиндуцируемых
превращений цепных полимеров С60 под давлением, связанный с парной межцепной полимеризацией исходных линейных полимеров [345].
Во втором случае, с целью определения структуры новой полимерной фазы, превращения исходной О фазы С60 под давлением исследовались с использованием алмазной
камеры, совмещенной с лабораторной рентгеновской установкой. Характерной особенностью данного варианта рентгеновских исследований являлись длительные времена экспозиции, которые составляли 50–150 часов [342, 346]. Благодаря длительным временам экспозиции рентгеновской съемки на каждой барической станции, в работе обнаружено индуцируемое давлением, в условиях рентгеновского облучения, фазовое превращение О
фазы С60 и предложена структурная модель новой полимерной фазы. Но качество рентгеновских дифрактограмм, полученных с использованием лабораторной установки, оказалось недостаточным для однозначного экспериментального подтверждения правильности
предложений структурной модели полимерной фазы С60.
Поэтому в работе была предпринята попытка определения структуры новой фазы
высокого давления с использованием синхротронного рентгеновского излучения [347],
позволяющего получать качественные картины рентгеновской дифракции на микрообраз293
цах, исследуемых в алмазных камерах высокого давления. Однако оказалось, что вследствие малых времен экспозиции рентгеновской съемки, не превышавших в случае применения синхротронного излучения 10 минут для каждого фиксированного давления, процессы твердофазной межцепной полимеризации линейных полимеров в О фазе С 60 не
успевают реализоваться в заметной мере при всех использовавшихся значениях давления.
Как результат, сжатие О фазы протекало без реализации фазового превращения. Благодаря этому в работе впервые удалось осуществить прямое экспериментальное определение
уравнения состояния орторомбической полимерной фазы С60 при комнатной температуре
в области давлений до 6.0 ГПа.
9.2.1. Фотоиндуцируемая полимеризация орторомбической фазы С60 под
давлением
Исследования превращений фуллерита С60 показали, что реакции твердофазной полимеризации С60 могут быть индуцированы как воздействием высоких давлений, так и
светового облучения.
Учитывая это, одним из направлений исследований стало изучение возможности
«вторичной» полимеризации орторомбической, тетрагональной и ромбоэдрической полимерных фаз С60 под действием давления, лазерного облучения или комбинированного
воздействия давления и лазерного облучения. Целью работы было изучение возможности
синтеза новых типов полимерных и особенно трехмерных упорядоченных фаз С 60 в системах, исходными состояниями в которых выступают не мономерные молекулы С 60, а
молекулярные упаковки линейных (1D) и двумерных (2D) полимеров С60, являющиеся
структурообразующими элементами в O, T и R полимерных фаз С60. То есть, рассматривался вопрос о возможности реализации трехмерной полимеризации систем за счет образования ковалентных С–С связей между линейными и двумерными полимерами С60 в O, T
и R полимерных фазах. Интерес к такого рода исследованиям в значительной мере был
стимулирован результатами ряда теоретических работ, по расчету новых трехмерных кри294
сталлических фаз углерода с использованием полуэмпирических потенциалов и методом
теории функционала плотности, которые предсказывали существование кристаллических
фаз на основе трехмернополимеризованных состояний фуллерена с различными, вплоть
до 60, значениями числа межмолекулярных связей на кластер С60 [232, 348]. Поскольку
изначально в линейном 1D-O и двумерных 2D-T и 2D-R полимерах С60 в организации
межмолекулярных связей задействованы лишь 4, 8 и 12 из 60 атомов кластера С60, упаковки такого рода полимеров представлялись весьма перспективными объектами с точки зрения возможности дальнейшей трехмерной полимеризации системы.
Процессы вторичных превращений О полимерной фазы С60 стали объектами наших
исследований в работах [342, 345, 346, 349, 350].
Изучение поведения О фазы С60 в условиях комбинированного воздействия давления и лазерного облучения проводилось с использованием алмазной камеры типа МаоБелл [349]. На первом этапе исследовалась зависимость КР спектров от давления и мощности лазерного облучения.
Кусочки исходной О фазы размером ~50–100 µм помещались в камеру вместе с кусочками рубина, использовавшегося для калибровки давления. В качестве среды, передающей давление, применялась смесь метанола с этанолом состава 4:1. Регистрация КР
спектров осуществлялась с помощью спектрометра DILOR XY-500 с использованием линии при 514.5 нм Ar+ лазера в качестве источника возбуждения.
На Рис. 9.4 представлены КР спектры О полимерной фазы С60 при нормальных
условиях и спектры образца при давлениях 0.32 и 0.69 ГПа и комнатной температуре, зарегистрированные при плотностях лазерного излучения 1500 и 2400 Вт/см2. Согласно Рис.
9.4, спектр исходного образца полностью соответствует спектрам качественных образцов
О фазы С60, сообщавшимся ранее [222]. Спектры образцов при высоких давлениях качественно отличаются от спектра исходной О фазы.
295
Intensity (arb. un.)
Интенсивность, отн. ед.
transformed 1D-Ort
sample #2
0.69GPa
ГПа
P=0.69
(c)
transformed 1D-Ort
sample #1
0.32GPa
ГПа
P=0.32
(b)
1D-Ort
О фаза
200
400
600
(a)
800
1000
1200
1400
1600
-1
-1 (cm )
Raman shift
ν, см
Рис. 9.4. КР спектры исходной орторомбической полимерной фазы С 60 при нормальных условиях (а) и продуктов ее обработки при 0.32 (b) и 0.69 ГПа (c).
Эти отличия связаны с расщеплением большинства полос исходного спектра, появлением ряда новых линий и увеличением общего числа линий в спектре. При этом указанные изменения отмечаются уже при минимальных давлениях, регистрируемых в алмазной
камере. По этой причине нам не удалось определить величину давления, отвечающую
нижнему порогу начала превращения.
Качественно отмеченные изменения КР спектра свидетельствуют о понижении
симметрии молекулярного кластера С60 и об образовании нового полимеризованного состояния С60 с повышенным числом межмолекулярных углеродных связей по сравнению с
исходной О фазой С60. Учитывая то, что в исходном состоянии О фаза представляет собой
296
упаковку линейных полимеров С60, увеличение числа межмолекулярных связей может
быть объяснено образованием ковалентных С–С связей между соседними цепочками 1D
полимеров в упаковке, т.е. процессом межцепочечной полимеризации.
Сравнение КР спектров, образующейся полимерной фазы С60, со спектрами тетрагональной и ромбоэдрической (2D) полимерных фаз С60 (Рис. 9.5) показывает, что эти
спектры также различаются по количеству, положению и относительной интенсивности
формирующих их линий.
(c)
Интенсивность
, отн.
un.) ед.
Intensity (arb.
transformed
1D-O
Трансформированная
О фаза
2D-R
(b)
2D-T
(a)
R фаза
Т фаза
400
800
1200
-1
-1
Raman shift (cm )
1600
ν, см
Рис. 9.5. КР спектры тетрагональной (а), ромбоэдрической (b) полимерных фаз С60 и
продукта обработки орторомбической полимерной фазы (с).
Сопоставление выделенных частот КР спектра нового полимеризованного состояния С60, образующегося в результате обработки исходной О фазы С 60, с частотами КР
спектров собственно фуллерена С60 и известных O, T, R полимерных фаз С60 (Таблица
9.2), свидетельствует о том, что в работе получен новый тип полимеризованного состояния С60.
297
Таблица 9.2. Частоты колебаний КР спектров мономерной ГЦК, О, Т, R полимерных фаз С60 и новой полимерной фазы, образующейся в результате парной межцепной полимеризации 1D полимеров С60 в исходной О фазе и отнесение спектров в
терминах колебаний С60 [349].
R фаза
Т фаза
Новая полиме- О фаза
ризован-ная О
фаза
Мода
i см-1 Мода
i см-1 Мода
Hg(1)
Hg(1)
Hg(1)
Hu(1)
F2u(1)
245
267
308
342
366
259
280
Gu(1)
Hg(2)
Hg(2)
Hg(2)
Ag(1)
F1u(1)
F2g(1)
F1g(1)
Hu(2)
Hu(2)
406
415
438
451
492
520
532
558
579
596
Hg(1)
Hu(3)
Мода i см-1 Мода
i см-1
(x)*
(x)
(x)
(x)
(x)
(x)
248
266
288
333
366
389
Hg(1)
Hg(1)
273
(x)
(x)
411
427
Hg(2)
437
(x)
(x)
(x)
(x)
484
521
527
561
Ag(1)
496
598
614
634
654
662
694
707
722
739
752
Hg(3)
710
747
(x)
(x)
(x)
(x)
(x)
(x)
(x)
(x)
(x)
(x)
772
(x)
774
Hg(4)
774
(x)
853
(x)
843
(x)
(x)
(x)
(x)
(x)
903
947
959
969
987
(x)
(x)
897
957
431
Ag(1)
481
F2g(1)
F1g(1)
F1g(1)
536
563
588
610
640
Hg(3)
Hg(3)
F2u(2)
Hg(3)
Hg(3)
Hg(4)
F2g(2)
Hg(4)
F2u(3)
Hu(4)
Hu(4)
i см-1
Hg(2)
(x)
695
709
712
731
749
767
776
827
856
868
Hg(4)
(x)
Мономерная
ГЦК фаза С60
666
251
270
340
Hg(2)
Ag(1)
(x)
425
450
486
523
Hg(3)
635
707
Hg(4)
752
769
864
Gg(2)
958
Gg(2)
951
F1g(2)
977
F1g(2)
970
F2u(4)
1016
298
F2u(4)
Hg(5)
Hg(5)
Hg(5)
Gg(3)
Gg(3)
F2g(3)
Hg(6)
Hg(6)
Hg(6)
Gg(4)
Hg(7)
Ag(2)
F1g(3)
Hg(8)
Hg(8)
Hg(8)
Gg(6)
Gg(6)
1037
1042
1078
1109
1158
1195
1204
1224
1230
1260
1314
1385
1410
1495
1554
1563
1569
1621
1627
(x)
Hg(5)
Gg(3)
F2g(3)
Gg(4)
Hg(7)
1041
1090
1107
1176
1206
(x)
1027
(x)
1034
(x)
(x)
1082
1105
Hg(5)
1082
1105
(x)
(x)
1190
1205
(x)
(x)
1241
1257
Hg(6)
Hg(7)
(x)
(x)
(x)
(x)
1386
1423
1429
1442
1455
(x)
(x)
1559
1559
1299
1404
Ag(2)
F1g(3)
1428
1447
1463
F2g(4)
Hg(8)
Gg(6)
1543
1567
1598
(x)
1621
Hg(5)
1100
Hg(6)
1243
Hg(7)
1428
Ag(2)
1470
Hg(8)
1575
1190
Ag(2)
Hg(7)
1240
1258
1307
1398
1416
1430
1442
1457
1560
1575
1621
* (x)
означает моды новой полимерной фазы С60 и моды других фаз, отнесение которых
не является однозначным.
Проведенные in-situ исследования зависимости КР спектров от давления показали,
что 1D-O полимеры претерпевают необратимое превращение в новую фазу при давлениях
выше 0.3 ГПа.
Учитывая необратимый характер превращения и низкие параметры перехода О фазы С60 в новое полимеризованное состояние была предпринята попытка получения объемного образца этого состояния за счет обработки исходной О фазы при высоких давлениях
в объемной камере высокого давления. На Рис. 9.6 приведены рентгеновские дифрактограммы при нормальных условиях исходного образца О фазы и продукта ее обработки
при давлении 3.0 ГПа и температуре 20°С на камере типа «Тороид» в течение 10 минут.
На вставке Рис. 9.6 показан КР спектр обработанного давлением образца после извлечения
его из камеры высокого давления. Приведенные дифрактограммы свидетельствуют об от299
сутствии каких-либо значимых различий образцов до и после барической обработки при
временах обработки образцов порядка десятка минут. Позиции всех наблюдаемых пиков
остаются неизменными. Незначительные различия относительных интенсивностей отдельных пиков может быть связано с различием зернистости порошков приготовленных
для рентгеновской съемки.
(b) initial 1D-O
Интенсивность, отн. ед.
Исходная О фаза
а
(a)
treated
1D-O
После
обработки
b
400
800
1200
1600
R a m a n s h ift, c m
5
10
15
20
25
30
35
-1
40
45
2 theta, degree
2Θ, градус
Рис. 9.6. Рентгеновские дифрактограммы исходной орторомбической полимерной
фазы С60 (а) и продукта ее обработки (b) при 3.0 ГПа и 20°С в камере высокого давления типа «Тороид». На вставке показан КР спектр обработанного образца после
снятия нагрузки.
Отметим также, что ex situ КР спектр образца после обработки под давлением практически идентичен спектру образца исходной О фазы. Тот факт, что ex situ рентгеновские и КР
спектральные характеристики 1D-O полимеров С60 после обработки при высоких давлениях не показывают каких-либо различий в структуре и колебательных спектрах обработанного и исходного материалов, в отличие от изменений зарегистрированных в in situ исследованиях КР спектров под давлением, позволяет предположить, что эти изменения связаны с лазерным облучением О фазы под давлением. Таким образом, полученные данные
свидетельствуют о том, что превращение О фазы С60, наблюдаемое в in situ исследованиях
300
КР спектров под давлением, представляет собой фотоиндуцируемую полимеризацию 1DO полимеров С60, стимулируемую приложением небольших давлений.
Принимая во внимание, что фотоиндуцируемая полимеризация 1D-O полимеров
С60 стимулируется приложением очень небольших давлений, представлялось интересным
рассмотреть зависимость процесса фотополимеризации от мощности лазерного облучения, не превышающей при этом предела термической стабильности полимеров. То есть,
была предпринята попытка реализации фотоиндуцируемой полимеризации 1D-O полимеров при нормальном давлении. С этой целью была исследована зависимость КР спектров
О фазы С60 от мощности лазерного облучения при атмосферном давлении. Результаты измерений представлены на Рис. 9.7.
2
25600 W/cm 2
f
25600 Вт/см
Интенсивность,
отн. ед
Raman Intensity (arb. units)
2
e
2
12800
12800 W/cm
Вт/см
d
6400
6400W/cm
Вт/см
c
3200 W/cm
2 2
22
3200 Вт/см
b
22
1280
1280W/cm
Вт/см
a
1300
2 2
640 W/cm
640 Вт/см
1400
1500
1600
1700
-1
-1
Raman Shift (cm
)
ν, см
Рис 9.7. КР спектры (λвозб=514.5 нм) орторомбической полимерной фазы С60 и продуктов ее фотополимеризации, полученные при нормальных условиях и различной
интенсивности лазерного излучения.
301
На Рис. 9.7а приведен КР спектр образца О фазы, снятый при плотности лазерного
облучения 640 Вт/см2. Спектр идентичен КР спектру чистой О фазы С 60 и не демонстрирует каких-либо следов присутствия фотоиндуцируемого превращения. Повышение интенсивности лазерного излучения до 1280 Вт/см2 не приводит к качественному изменению
КР спектра при использованных временах регистрации спектров. Отчетливое появление
новой полосы при 1446 см-1 наблюдается при плотности излучения 3200 Вт/см2. Дальнейшее повышение плотности излучения cопровождается постепенным увеличением интенсивности полосы при 1446 см-1. При этом наблюдается также рост интенсивности полос
при 1433 и 1563 см-1 относительно интенсивности основной линии исходного спектра О
фазы при 1458 см-1. При максимальной использованной мощности лазерного излучения
25600 Вт/см2 полосы КР спектра несколько уширяются, а положения их максумумов слегка смещаются в сторону меньших частот. Дальнейшее повышение мощности излучения
приводит к термической деструкции полимерной фазы. На Рис. 9.8 представлены КР спектры снятые при различных интенсивностях излучения и давлениях.
КР спектр О фазы С60, снятый при атмосферном давлении и плотности излучения
~ 440 Вт/cм2, приведен на Рис. 9.8а. Этот спектр не демонстрирует каких-либо изменений,
связанных с фотополимеризацией. При давлении 0.8 ГПа качественные изменения КР
спектра наблюдаются уже при мощности ~ 470 Вт/cм2 . Увеличение мощности лазерного
излучения до 4700 Вт/cм2 приводит к практически мгновенному превращению исходного
материала в новую фазу. КР спектр зарегистрированный в алмазной камере после снятия
давления демонстрирует те же основные линии, что и спектр образца при давлении 0,8
ГПа (Рис. 9.8b,d). Это показывает, что новая фаза, образующаяся в образце при высоких
давлениях в условиях лазерного облучения, остается стабильной и при нормальных условиях. В то же время образец, не подвергнутый лазерному облучению при высоком давлении, имеет КР спектр типичный для неполимеризованной упаковки 1D-O полимеров С60
(Рис. 9.8е). Заметим, что КР спектр необлученного образца после снятия нагрузки снимал302
ся при мощности излучения 205 Вт/cм2 , которая значительно ниже интенсивности облучения 3200 Вт/cм2 , при которой в КР спектре появляются однозначные признаки развития
процессов межцепной фотополимеризации 1D-O полимеров С60.
after
pressure
release
После
давления
non-irradiated
без облучения
Интенсивность,
отн.
ед units)
(arb.
Raman Intensity
e
2
205
p=1Вт/см
bar
1 205
атм.W/cm2
after pressure release
p=1 bar
После давления и облучения
d
laser irradiated
22
205 Вт/см
W/cm
205
1 атм.
c
p=0.8Вт/см
GPa2
4700
2
4700
W/cm
0.8
ГПа
b
p=0.8 GPa 2
470 Вт/см2
470
0.8 W/cm
ГПа
a
p=1 bar 2
440 Вт/см2
440
W/cm
1 атм.
1400
1500
1600
1700
-1
Raman Shift-1(cm )
ν, см
Рис 9.8. КР спектры (λвозб=514.5 нм) орторомбической полимерной фазы С60 (а) и
продуктов ее фотополимеризации, полученные при различных давлениях и интенсивностях лазерного излучения.
Полученные результаты свидетельствуют о том, что необратимые изменения КР
спектра О фазы С60 связаны с лазерным облучением образцов, которое приводит, начиная
с некоторой определенной мощности облучения, к стремительному развитию фотоиндуцируемой полимеризации 1D-O полимеров С60. При этом пороговое значение мощности
облучения, приводящей к фотополимеризации цепных полимеров С60 при атмосферном
давлении 3200 Вт/cм2 оказывается более чем на 2 порядка больше интенсивности облуче303
ния 5 Вт/cм2 , достаточной, согласно [181], для фотополимеризации мономерной фазы
С60.
Как известно [351, 352], молекулы С60, находящиеся в основном состоянии, не могут участвовать в образовании димерных молекул (С60)2 посредством реакций (2+2) циклоприсоединения. Поскольку, согласно правилу Вудворда-Хоффманна, симметрия высших занятых орбиталей молекул С60 в основном состоянии неблагоприятна для образования парных С–С связей между молекулами. Однако симметрия молекулярной орбитали
возбужденного состояния С60, возникающего в результате поглощения света, оказывается
благоприятной для образования димеров (С60)2. Но, в отличие от фотополимеризации молекул С60, образование димеров (С60)2 в результате обработки фуллерита С60 при высоких
давлениях, согласно нашим данным [255], наблюдается даже при комнатной температуре
без всякого облучения. Это означает, что при высоких давлениях происходит снятие симметрийных ограничений, накладываемых правилом Вудворта-Хоффманна на высшие занятые молекулярные орбитали С60 в случае их парных взаимодействий. Принимая все это
во внимание, можно предположить, что одновременное воздействие давления и лазерного
облучения способно стимулировать процессы межмолекулярных взаимодействий и привести к значительному увеличению скорости полимеризации. Результаты работы показывают, что система на базе цепных полимеров С60 становится существенно более чувствительной к фотохимическим реакциям при высоких давлениях.
9.2.2.
Индуцируемая давлением полимеризация орторомбической фазы С60
С обнаружением необратимого фотоиндуцируемого фазового превращения О фазы
С60 возник вопрос о структуре новой полимерной фазы. Мы попытались решить эту задачу посредством in situ рентгеновских исследований зависимости структуры упаковки
1D-O полимеров С60 от давления с использованием алмазной камеры высокого давления
[342, 346].
304
Первоначально предполагалось, что работа будет состоять из двух стадий:
i) синтеза новой полимерной фазы за счет лазерного облучения исходной орторомбической полимерной фазы С60 под давлением и ii) собственно рентгеноструктурных исследований новой фазы непосредственно в алмазной камере. Однако в ходе работы было установлено, что фазовое превращение О фазы С60 в новое полимеризованное состояние может быть индуцировано не только действием лазерного облучения под давлением, но и
собственно давлением в условиях длительных времен обработки.
С целью получения качественного образца исходной О фазы, она синтезировалась
на базе монокристаллов (0.5–3.0 мм) мономерной ГЦК фазы фуллерита С60. Полученные
монокристаллы О фазы С60 растирались затем в порошок, который был использован в качестве исходного материала при проведении рентгенофазовых исследований под давлением. Порошок исходного материала помещался в отверстие диаметром 150 м в предварительно обдавленной гаскете алмазной камеры толщиной 120 м, выполненной из вольфрама. При этом образец смешивался с NaCl, использовавшегося в качестве среды, передающей давление, и репера давления, которое рассчитывалось на основании уравнения
состояния NaCl, предложенного Деккером [353]. Рентгеновские дифрактограммы под давлением снимались с помощью Image Рlate детектора. Возбуждающий рентгеновский луч
диаметром ~ 100 м от тонкофокусной молибденовой трубки заводился на образец с помощью рентгеновского оптического капилляра. Времена экспозиции рентгеновской съемки при различных давлениях составляли 50–150 часов.
Зависимость рентгеновских дифрактограмм продуктов обработки О фазы С 60 от
давления при комнатной температуре представлена на Рис. 9.9. Кроме того, на Рис. 9.9
приведена дифрактограмма исходной О фазы (а), снятая на CuK1 излучении (=1.54056
Å) при нормальных условиях и пересчитанная на MoK1 излучении (=0.71073 Å). На дифрактограммах, снятых при высоких давлениях, наряду с дифракционными пиками, свя-
305
занными с полимеризованными состояниями С60, присутствуют три дополнительных пи-
Интенсивность, отн. ед.
ка, относящихся к W (диффузная линия при 7 и пик при 14.5) и NaCl (пик при 18.15).
0 ГПа
W
W
NaCl
О фаза
a
2, градус
Рис. 9.9. Рентгеновские дифрактограммы исходной орторомбической полимерной
фазы С60 и продуктов ее обработки при различных давлениях.
Согласно представленным данным, значительные изменения дифракционной картины, связанной с О фазой С60, начинаются уже при сравнительно низких давлениях (~0.2
ГПа). Эти изменения заключаются, прежде всего, в появлении серии новых дифракционных пиков при 6.05, 9.94 и 11.39, которые ярко проявляются в области давлений 0.2–1.5
ГПа. При дальнейшем повышении давления от 1.66 до 22 ГПа наблюдается постепенное
снижение интенсивности этих пиков, что свидетельствует об ухудшении кристалличности
и постепенной аморфизации образующейся фазы высокого давления.
Рентгеновская дифрактограмма новой фазы высокого давления С60, полученная на
основе экспериментальной дифрактограммы, снятой при 0.5 ГПа, после вычитания вкладов, относящихся к W и NaCl, приведена на Рис. 9.10.
306
Рис. 9.10. Экспериментальная и рассчетная дифрактограммы новой полимерной фазы С60.
Приведенная дифрактограмма позволяет выделить 7 дифракционных пиков, которые были использованы для предварительного индицирования рентгенограммы полученной фазы с помощью программного пакета DICVOL91 [280]. Предварительное индицирование привело к орторомбической ячейке со следующими параметрами: a=8.78, b=9.82,
c=14.75 Å. Профильный анализ полученной дифрактограммы, проведенный с использованием програмного пакета GSAS [343, 344], позволил скорректировать первичные данные
и дал следующие значения метрических параметров a=9.054 Å, b=9.820 Å, c=13.51 Å.
Ранее было показано [222], что рентгеновская дифрактограмма исходной орторомбической полимерной фазы С60 хорошо описывается в рамках пространственной группы
Pmnn. Дифрактограмма новой фазы высокого давления свидетельствует о более низкой
симметрии вследствие того, что на дифрактограмме присутствуют рефлексы с (120) и
(201) индексами в районе 2Θ≈9.5°, запрещенными для пространственной группы Pmnn.
Рис. 9.10 свидетельствует о хорошем совпадении экспериментальной и расчетной дифрактограмм, построенной в предположении, что симметрия новой фазы соответствует пространственной группе Pmmm.
307
Используя полученные экспериментальные данные, Чернозатонский с соавторами
провели расчет возможной структурной модели новой полимерной фазы С60 методом молекулярной динамики [342]. Полученная теоретическая модель новой фазы показана на
Рис. 9.11. Для сравнения на Рис. 9.11а представлена также структурная модель исходной
орторомбической полимерной фазы С60. Согласно Рис. 9.11b новая фаза представляет собой упаковку димеров из цепных 1D-O полимеров С60, связанных между собой одинарными С–С ковалентными связями. Несмотря на то, что параметры ячейки модельной
структуры (а=9.10, в=9.84, с=13.74 Å) сравнительно неплохо согласуются с экспериментальными данными, предложенная структурная модель не представлялась бесспорной.
Вопросы вызывало, прежде всего, наличие одинарных межмолекулярных С–С связей в
данной структурной модели. Дело в том, что образование одинарной С–С связи между соседними молекулами С60, происходящее за счет разрыва двойных углеродных связей в
этих молекулах, означает, что молекула С60 становится радикальной молекулой.
Рис. 9.11. Структурные модели исходной орторомбической фазы С60 (А) и новой полимерной фазы С60 (В). Структурная модель новой фазы получена в результате расчета методом молекулярной динамики.
Существование полимеров С60 с одинарными углеродными связями между молекулами в принципе известно. Однако ранее их образование отмечалось только в соединениях фуллерита С60, интеркалированных щелочными металлами, таких как КС60, RbC60 [250]
308
или Li4C60 [354], в которых полимерная структура, содержащая радикальные молекулы,
стабилизировалась наличием в ней катионов щелочных металлов (Li+, K+, Rb+). Образование устойчивых полимеризованных состояний С60 с одинарными углеродными межмолекулярными связями в системе, не содержащей щелочных металлов, ранее не наблюдалось
и представлялось маловероятным.
С целью уточнения структурной модели новой полимерной фазы С60 Чернозатонским с соавторами был проведен ее повторный расчет методом теории функционала
плотности [355]. В результате была получена структурная модель новой фазы, представленная на Рис. 9.12.
Рис. 9.12. Структурная модель новой полимерной фазы С60, рассчитанная методом
теории функционала плотности [355].
Согласно Рис. 9.12, уточненная структурная модель новой полимерной фазы С60
также представляет собой упаковку из димеров цепных полимеров С 60, однако связь между цепными полимерами в этих димерах осуществляется не одинарными, а парными С–С
связями, образующимися в результате реакций (2+2) циклоприсоединения. При этом в
структуре возникает 2 типа четырех-членных углеродных циклов, выступающих в качестве связующих межмолекулярных звеньев в исходном линейном полимере С 60 и звеньев,
связывающих эти полимеры между собой. Длина углеродных связей в циклах ориентированных вдоль полимерной цепи С60 и между цепями оказывается различной и составляет
1.57 и 1.60 Å, соответственно.
309
Энергетический расчет показал, что новой фазе соответствует локальный минимум
потенциальной энергии, в результате чего она не обращается в исходную О фазу С60 при
снятии давления. Вместе с тем новая фаза имеет более высокую общую энергию, чем О
фаза С60. При атмосферном давлении ∆Е составляет 0.58 эV на элементарную ячейку. Однако при высоких давлениях новая фаза становится термодинамически более стабильной,
чем О фаза С60.
9.2.3.
Изучение превращений орторомбической полимерной фазы С60 под
давлением с использованием рентгеновского синхротронного излучения
Мелкокристаллический порошок исходной О фазы С60 помещался в отверстие в гаскете вместе с силиконовым маслом, применявшимся в качестве среды передающей давление. В камеру также помещалось несколько монокристаллов рубина, использовавшихся
для калибровки камеры по давлению. Съемка рентгеновских дифрактограмм исследуемого образца при высоких давлениях осуществлялась на ВМ01А линии европейского источника синхротронного излучения (ESRF) в г. Гренобле (Франция). Длина волны рентгеновского излучения составляла 0.700 Å. Времена экспозиции ~ 10 минут.
Рентгеновские дифрактограммы исходной О фазы С60 при нормальных условиях и
различных давлениях до 5.8 ГПа представлены на Рис. 9.13.
Представленные результаты свидетельствуют о том, что в отличие от данных полученных на лабораторной рентгеновской установке при длительных (50 –150 часов) временах экспозиции рентгеновской съемки для каждого фиксируемого давления, в данном
случае в системе не наблюдается никаких фазовых превращений О фазы С 60, вплоть до 5.8
ГПа.
Приведенные данные отражают процесс изотермического сжатия О фазы С 60, в ходе которого объем исходной орторомбической элементарной ячейки изменяется от 1310
Å3 при 1 атм до 1152 Å3 при 5.8 ГПа. Полученные зависимости параметров элементарной
ячейки орторомбической полимерной фазы С60 от давления представлены в Таблице 9.3.
310
Интенсивность, отн. ед.
5.8 ГПа
2.6 ГПа
1.2 ГПа
0.5 ГПа
0.3 ГПа
О фаза
2, градус
Рис. 9.13. Рентгеновские дифрактограммы исходной орторомбической полимерной
фазы С60 при нормальных условиях и различных давлениях, полученные с использованием синхротронного рентгеновского излучения.
Таблица 9.3. Параметры элементарной ячейки орторомбической полимерной фазы
С60 при комнатной температуре и различных давлениях.
р (ГПа)
a (Å)
b (Å)
c (Å)
V (Å3)
0.0
0.3
0.5
1.2
2.6
5.8
9.83088
9.72999
9.70445
9.6552
9.5529
9.3032
14.67227
14.57339
14.50317
14.3750
14.1573
13.7978
9.08508
9.08049
9.08282
9.0703
9.0875
9.97778
1310
1288
1278
1259
1229
1152
На Рис. 9.14 зависимость объема О фазы С60 от давления показана в графической
форме. Согласно Рис. 9.14 полученная экспериментальная зависимость объема О фазы от
давления неплохо описывается уравнением состояния Берча-Мурнагана [356]:
р = 1.5 B0 [(V/V0)-7/3 – (V/V0)-5/3] [1+ 0.75 (B0´– 4) ((V/V0)-2/3 – 1)] ,
где V0, B0 и B0´ означают соответственно объем, модуль объемного сжатия и его первую
производную по давлению при нормальных условиях. При этом значения модуля сжатия и
его первой производной составили B0=22 ГПа и B0´=13.
311
3
Объем, A
Давление, ГПа
Рис. 9.14. Экспериментальная (черные кружки) зависимость объема элементарной
ячейки орторомбической полимерной фазы С60 от давления при комнатной температуре и вид этой зависимости согласно уравнения состояния Берча-Мурнагана
(сплошная линия) [356].
9.3. Превращения тетрагональной полимерной фазы С60 при высоких давлениях. Уравнение состояния тетрагональной (P42/mmc) полимерной фазы С60
Индуцируемые давлением превращения тетрагональной полимерной фазы С60 исследовались в работе на примере P42/mmc модификации Т фазы. Мелкие монокристаллические образцы P42/mmc модификации Т фазы синтезировались в результате специальной
процедуры р, Т обработки исходных монокристаллов фуллерита С 60, описанной ранее.
Кристаллы Т фазы в смеси с силиконовым маслом помещались в отверстие в стальной гаскете ( 150 мкм) АКВД вместе с кусочками рубина, применявшимися для калибровки
давления, посредством измерения величины сдвига линии люминесценции рубина под
давлением [357]. Рентгеновские дифрактограммы образца при комнатной температуре и
различных давлениях снимались с помощью лабораторной рентгеновской установки на
МоКα излучении с использованием Image Plate детектора. Времена экспозиции рентгеновской съемки составляли от 24 до 48 часов. Параметры элементарной ячейки Т фазы при
высоких давлениях рассчитывались с использованием 8 основных рефлексов (101), (110),
(112), (200), (103), (211), (213) и (222) на базе программы U-FIT [358]. Полученные зави312
симости а и с параметров тетрагональной (P42/mmc) ячейки от давления приведены на
Рис. 9.15.
Параметры ячейки, A
Т фаза
Фуллерит С60
Давление, ГПа
Рис. 9. 15. Зависимость параметров элементарной ячейки тетрагональной (P42/mmc)
полимерной фазы С60 от давления при комнатной температуре. Пунктирной линией
показана зависимость от давления параметра а кубической ячейки фуллерита С60
[359].
Для сравнения на Рис. 9.15 показана также зависимость от давления параметра а
кубической мономерной фазы фуллерита С60, полученная на той же экспериментальной
установке. Представленные результаты показывают, что сжимаемость Т фазы сильно анизотропна. Параметр а элементарной ячейки Т фазы линейно уменьшается с давлением.
Полученное значение коэффициента линейной сжимаемости составляет 1.87×10-3 ГПа-1.
Изменение параметра с явно нелинейное, при этом величина коэффициента сжимаемости
уменьшается от 30×10-3 до 3.3×10-3 ГПа-1 при переходе от атмосферного давления до 20
ГПа.
Зависимость относительного объема элементарной ячейки Т фазы от давления
представлена на Рис. 9.16.
313
V / Vo
Т фаза
Давление, ГПа
Рис. 9.16. Зависимость относительного объема элементарной ячейки тетрагональной
(P42/mmc) полимерной фазы С60 от давления при комнатной температуре.
Рис. 9.16 свидетельствует о том, что полученные экспериментальные данные неплохо аппроксимируются уравнением состояния Берча-Мурнагана, показанного на рисунке сплошной линией. На базе этого уравнения проведена оценка значений модуля объемного сжатия и его первой производной по давлению для P42/mmc модификации тетрагональной фазы С60, которые составили: В0 = 34.8 ГПа и В0′= 10.6.
Обработка образца Т фазы в алмазной камере высокого давления проводилась до
давления 41 ГПа. Следует заметить, что повышение давления выше 10 ГПа сопровождалось постепенным снижением интенсивности наблюдаемых дифракционных линий. При
давлении 20 ГПа это снижение интенсивности составило 10–15 % от исходных значений
при атмосферном давлении. При давлении 26 ГПа на дифрактометре отчетливо детектировались только 4 наиболее интенсивные линии исходной фазы. При давлениях 29–41 ГПа
на дифрактограммах образцов отсутствуют какие-либо четко идентифицируемые линии,
что свидетельствует о аморфизации образца Т фазы С60.
С целью изучения возможности фотоиндуцируемой межслоевой полимеризации 2D
полимеров С60 в Т фазе при высоких давлениях, в работе проводился нагрев образца при
давлении 41 ГПа посредством его облучения лазерным пучком, с мощностью лазерного
314
(Nd:YAG) излучения ~30 W. Обычно данная мощность излучения обеспечивала нагрев
темного образца углеродного материала в АКВD до температур ~500°С. Облучение поверхности образца в попытке индуцировать фазовое превращение проводилось с различными временами экспозиции вплоть до 10 минут. Однако в результате этих экспериментов никаких изменений рентгеновских дифрактограмм облучаемого образца зарегистрировано не было. Материал оставался полностью рентгеноаморфным.
На дифрактограмме образца извлеченного из камеры высокого давления проявляются несколько слабых дифракционных линий, которые могут быть отнесены к четырем
наиболее интенсивным рефлексам исходной Т фазы. Но в целом образец остается аморфным.
Сравнительный анализ данных по сжимаемости мономерной и тетрагональной полимерной фазе С60 наглядно показывает, что различия в характере сжимаемости этих фаз
однозначно определяются их структурным различием. В мономерной ГЦК фазе фуллерита молекулы С60 связаны относительно слабыми ван-дер-ваальсовыми силами и расположены на расстоянии 10.02 Å друг от друга. В тетрагональной фазе структурообразующим
элементом является уже не отдельная молекула С60, а полимерный слой С60, в котором
молекулы связаны сильными ковалентными связями. Расстояния между центрами С60 в
слое составляет уже не 10.02, а 9.15 Å. Ван-дер-ваальсово взаимодействие в Т фазе сохраняется, как взаимодействие между полимерными слоями С60. При этом кратчайшее расстояние между центрами кластеров С60, принадлежащих к соседним слоям в Т фазе, становится равным 9.90 Å. Особенности характера связи С60 в мономерной и полимерной фазах определяют относительную близость характеристик аксиальной сжимаемости вдоль
направлений векторов а мономерной и вектора с полимерной фаз и резкое различие коэффициентов сжимаемости вдоль векторов а и с в Т фазе.
Линейная сжимаемость в полимерном слое С60 намного меньше сжимаемости
вдоль направления с, перпендикулярного плоскости полимеризации С60. Тем не менее
315
сжимаемость в плоскости полимерного тетрагонального слоя более чем в 2 раза превышает сжимаемость алмаза, коэффициент линейной сжимаемости которого в плоскости (111)
оценивается в 0.76×10-3 ГПа-1.
В Т фазе С60 уменьшение параметра с с давлением происходит значительно быстрее, чем уменьшение параметра а. Вследствие этого при давлении 20 ГПа внутрислоевые
(8.9 Å) и межслоевые (9.0 Å) расстояния между центрами кластеров С60 становятся практически эквивалентными. При давлениях выше 20 ГПа внутримолекулярные расстояния
между атомами углерода становятся сравнимыми с расстояниями между атомами, принадлежащими к соседним полимерным слоям С60. В этих условиях в системе может происходить разрыв некоторых ковалентных углерод-углеродных связей внутри полимерного
слоя и образование новых межслоевых углерод-углеродных связей. Полученные результаты свидетельствуют о том, что в случае P42/mmc модификации тетрагональной фазы процессы межслоевой полимеризации не носят упорядоченного характера. Поэтому в системе
не наблюдается образования 3D кристаллической полимерной фазы С60, а происходит
аморфизация исходной кристаллической структуры. Аморфизация является практически
необратимой. Необратимость аморфизации исследованной модификации Т фазы при высоких давлениях подтверждается не только данными рентгеновского анализа, но и спектрами комбинационного рассеяния образцов, извлеченных из AKBD, в которых присутствует одна широкая полоса с положением максимума при ~1520 см-1. Данный вид КР
спектра является типичным для неупорядоченных 3D полимеров С60.
Полученные результаты выявляют существенное различие индуцируемых давлением превращений истинно тетрагональной (P42/mmc) и псевдотетрагональной (Immm) модификаций Т полимерной фазы С60, связанное с различием характера ориентационного
упорядочения тетрагональных полимерных слоев С60 в этих двух типах Т фазы.
Согласно результатам in situ изучения КР спектров состояний высокого давления
образцов Т фазы С60 с Immm типом симметрии [360, 361], сжатие Т фазы С60 с Immm ти316
пом симметрии приводит к ее необратимому фазовому превращению в новую 3D полимерную фазу С60 при давлении ~20 ГПа. И хотя структура новой полимерной фазы С60 в
работах [360, 361] не установлена, присутствие значительного числа четко выраженных
линий в КР спектре новой фазы косвенно свидетельствует о достаточно высокой степени
структурного упорядочения образующейся 3D полимерной фазы С60. Предположительно,
структура новой фазы может быть подобна структуре кристаллической 3D полимерной
фазы С60, полученной группой Яманаки [192] в результате межслоевой полимеризации
Immm модификации Т фазы при 15 ГПа и 600°С.
Данный факт позволяет заключить, что взаимное расположение атомов углерода в
соседних полимерных слоях сжатых состояний Immm модификации Т фазы оказывается
благоприятным, а в случае P42/mmc модификации неблагоприятным для упорядоченной
межслоевой полимеризации тетрагональных полимерных слоев С60. Данное заключение
является весьма ценным с практической точки зрения, поскольку позволяет осуществить
правильный выбор материала-прекурсора для синтеза того или иного типа 3D полимерной
фазы С60 при высоких давлениях.
Заключение

На основе in situ рентгеновских исследований выполнено прямое эксперименталь-
ное определение зависимости параметров кристаллической упаковки димеризованного
состояния С60 от давления при комнатной температуре в диапазоне до 8.8 ГПа. В работе
впервые обнаружено предсказанное ранее теоретически индуцируемое давлением фазовое
превращение исходной ГЦК фазы димеризованного состояния в тригональную фазу с Р31
типом симметрии.

В ходе изучения поведения орторомбической полимерной фазы С60 при высоких
давлениях методом КР спектроскопии обнаружено явление фотоиндуцируемой межцепной полимеризации линейных полимеров С60 под давлением. Учитывая то, что фотополи317
меризация 1D полимеров С60 стимулируется приложением очень малых давлений, исследована зависимость процессов фотополимеризации от мощности лазерного облучения. В
результате установлено, что межцепная полимеризация 1D полимеров С60 в орторомбической фазе может происходить и при нормальных условиях при плотностях лазерного
(=514.5 нм) облучения выше 3200 Вт/см2.

In situ рентгеновские исследования превращений орторомбической полимерной фа-
зы С60 в интервале давлений до 22 ГПа показали, что при длительных временах экспозиции (50-150 часов) процессы межцепной полимеризации 1D полимеров в О фазе С60 при
давлениях выше ~0.2 ГПа развиваются в системе и без дополнительного воздействия светового облучения.

На основе полученных экспериментальных данных предложены структурные мо-
дели новой полимерной фазы С60, образующейся в результате межцепной полимеризации
1D полимеров С60, согласно которым новая фаза, представлящая собой упаковку димеров
из 1D полимеров С60, имеет орторомбическую ячейку, но с более низким (Рmmm) типом
симметрии.

В результате изучения зависимости параметров кристаллической решетки от дав-
ления с использованием синхротронного ренгеновского излучения впервые проведено
прямое экспериментальное определение уравнения состояния орторомбической полимерной фазы С60 при комнатной температуре в области давлений до 6.0 ГПа. Полученная экспериментальная зависимость объема фазы от давления хорошо описывается уравнением
Берча-Мурнагана, при этом значения модуля объемного сжатия и его первой производной
по давлению для О фазы С60 составили соответственно В0=22 ГПа и В0′= 13.

На базе in situ рентгеновских исследований впервые определены зависимости па-
раметров элементарной ячейки тетрагональной (P42/mmc) полимерной фазы С60 от давления при комнатной температуре в диапазоне до 20 ГПа. Полученные экспериментальные
данные хорошо аппроксимируются уравнением состояния Берча-Мурнагана, с помощью
318
которого проведена оценка значений модуля объемного сжатия и его первой производной
по давлению для
P42/mmc модификации тетрагональной фазы С60,
составившие
В0=34.8 ГПа и В0′= 10.6.

Результаты исследований выявляют существенное различие индуцируемых давле-
нием превращений подлинно тетрагональной (P42/mmc) и псевдотетрагональной (Immm)
модификаций Т полимерной фазы С60, связанное с различием характера ориентационного
упорядочения «тетрагональных» 2D-T полимерных слоев в этих двух типах Т фазы. Отсутствие благоприятных ориентаций двойных С=С связей в соседних 2D-T полимерных
слоях С60 в P42/mmc модификаци Т фазы приводит к тому, что процессы межслоевой полимеризации в этой модификации при давлениях 29–41 ГПа носят случайный неупорядоченный характер и сопровождаются образованием аморфного полимерного состояния С60,
тогда как упорядоченная межслоевая полимеризация 2D-T полимерных слоев С60 в Immm
модификаци Т фазы под давлением приводит к образованию упорядоченной 3D полимерной фазы С60.
319
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
В работе проведены систематические исследования твердофазных превращений
фуллерита С60 в условиях высоких статических давлений и температур, а также в условиях комбинированного воздействия на систему давления и сдвиговых деформаций, давления и лазерного облучения, которые показали, что превращения фуллерита при высоких
давлениях являются эффективным инструментам создания различных (1D, 2D, 3D) типов
полимеризованных состояний С60, представляющих новый класс углеродных соединений,
относящихся к разряду смешанных промежуточных форм углерода. Итогом работы стало
развитие методов синтеза однофазных образцов различных кристаллических полимерных
фаз С60, позволившее впервые осуществить определение подлинно индивидуальных
свойств этих полимерных фаз С60. К числу важнейших относятся следующие результаты.
1. Построение р–Т диаграммы превращений С60 в условиях квазигидростатического сжатия в области давлений до 15 ГПа и температур до 2200 К. Классификация углеродных состояний высокого давления и определение областей существования мономерных
молекулярных, кристаллических О, Т, R и разупорядоченных (ГЦК высокого давления)
полимерных фаз С60 и атомных состояний системы.
Выяснение природы качественных различий продуктов индуцируемой высокими
давлениями и температурами твердофазой полимеризация С60 при давлениях ниже и выше
9 ГПа, связанное с переходом системы из состояний золь-фракции, в которых все мономерные молекулы связаны в макромолекулы (кластеры химической связи) конечного размера, в состояния гель-фракции, суть бесконечных сеток химических связей на основе
трехмернополимеризованных молекул С60, образующих отдельный класс сверхтвердых
углеродных материалов.
Изучение термической стабильности димеризованного состояния, О, Т, R полимерных фаз С60, представляющих различные варианты золь-фракций С60, и трехмернопо-
320
лимеризованных состояния С60, выявившее повышенную термическую устойчивость гельфракций С60 по сравнению с различными образцами золь-фракций.
2.
Обнаружение индуцируемой давлением твердофазной димеризации молекул
фуллерена в условиях ГЦК и ПК фаз фуллерита С60. Изучение кинетики индуцируемой
давлением димеризации фуллерена С60 при 1.5 ГПа методом ИК спектроскопии, позволившее впервые осуществить прямое экспериментальное определение константы скорости реакции димеризации С60 при различных температурах, значений энергии активации и
предэкспоненциального множителя и выявившее особенности реакций твердофазной димеризации молекул С60 в ПК и ГЦК фазах фуллерита. Построение структурных моделей
реально наблюдаемых димеризованных состояний высокого давления С60 на основе координационно- и ориентационно-разупорядоченных упаковок димерных молекул (С60)2 с
примесью различных количеств мономерных и тримерных молекул С60.
3. Изучение кинетики превращений мономерной ГЦК фазы фуллерита С 60 при различных давлениях, температурах и временах изотермической выдержки от 1 до 100000
секунд и определение на этой основе оптимальных условий синтеза практически однофазных образцов О, Т, R полимерных фаз С60. Выявление особой роли для получения однофазных образцов кристаллических полимерных фаз С60, наряду с р, Т параметрами синтеза, выбора р, Т маршрута достижения этих параметров или, другими словами, выбора
фазы предшественника, непосредственное превращение которой ведет к образованию
синтезируемой полимерной фазы. Развитие метода получения монокристаллических образцов О, Т, R полимерных фаз С60, связанного с полимеризацией монокристаллов фуллерита С60 в условиях выраженного одноосного сжатия, обеспечивающего преимущественный рост одного из ряда возможных структурных вариантов (доменов). Получение на
этой основе наиболее качественных образцов кристаллических полимерных фаз С60, позволивших осуществить определение подлинно индивидуальных свойств различных полимерных фаз С60.
321
4. В работе впервые отмечена особая роль явления ориентационной политипии в
формировании кристаллических полимерных фаз С60 на основе упаковок линейных и различных типов двумерных полимеров С60. При этом впервые выполнено прямое экспериментальное определение угла поворота полимерных цепей С60 относительно друг друга в
орторомбической полимерной фазе С60, подтвердившее то, что кристаллическая упаковка
линейных полимеров С60 действительно относится к Pmnn, а не предлагавшемуся ранее
Immm типу симметрии. Экспериментально показано, что реальные образцы тетрагональной полимерной фазы, как правило, представляют собой смеси двух типов кристаллических упаковок «тетрагональных» полимерных слоев С60 с P42/mmc и Immm типом симметрии, относительное содержание которых в образцах определяется р,Т маршрутом обработки исходного фуллерита С60. Установлено, что в случае ромбоэдрической полимерной фазы С60 наиболее стабильным вариантом кристаллической упаковки «гексагональных» полимерных слоев С60 является упаковка с R 3 m(60°), а не с предполагавшимся ранее R 3 m типом симметрии.
5. Экспериментальное определение индивидуальных колебательных спектров линейных, «тетрагональных» и «ромбоэдрических» полимеров С 60 и предложение одного из
первых вариантов интерпретации ИК и КР спектров О, Т, R полимеров и димера С60, связанного с отнесением наблюдаемых линий спектров к порождающим их модам фуллерена
С60. Выделение характеристических (аналитических) линии димерных молекул, О, Т и R
полимеров С60 в КР и ИК спектрах и развитие на этой базе спектроскопических методик
качественного и количественного молекулярного фракционного анализа продуктов одномерной и двумерной полимеризации фуллерена С60, позволивших выявить ошибочность
отнесения многих полимеризованных состояний высокого давления С60, представленных
в литературе, к разряду «чистых» О, Т и R полимерных фаз С60.
6. Определение температурных зависимостей теплоемкости (Сp°) димерной, О, Т,
R полимерных фаз С60 и значений энтальпии деполимеризации этих фаз при атмосферном
322
давлении. На основании полученных экспериментальных данных и известных термодинамических характеристик ГЦК и ПК фаз фуллерита С60 проведен расчет термодинамических функций (теплоемкости, энтальпии, энтропии и энергии Гиббса) димерной и О, Т, R
полимерных фаз С60 в интервале температур 0–1000 К при р = 0.1013 МПа, которые позволили определить реальные соотношения относительной стабильности различных полимерных фаз С60 при атмосферном давлении и устранить противоречия существовавших
ранее представлений в этой области. На базе полученных зависимостей термодинамических функций полимерных фаз С60 от температуры при атмосферном давлении и известных термодинамических уравнений в работе впервые рассчитаны энергии Гиббса мономерных и О, Т, R полимерных фаз С60 в области давлений до 2 ГПа и температур до 1000
К и построена равновесная р–Т фазовая диаграмма С60.
7. Сравнительное изучение химических свойств мономерной и О, Т, R полимерных
фаз С60 на примере реакции их фторирования газовыми фторсодержащими смесями. В результате изучения продуктов фторирования указанных фаз, полученных при 50, 100, 150,
200 и 250°С, методами рентгеновской дифракции, ИК спектроскопии, количественного
элементного и весового анализов установлено, что реакционная способность кластера С 60
существенно возрастает при переходе от индивидуальной молекулы к 1D(О) и далее к
2D(T) и 2D(R) полимеризованным состояниям, что объясняется возникновением энергетически не эквивалентных атомных позиций в полимеризованных состояниях С 60 и различной степенью напряженности кластера С60 в линейном 1D(О) и двумерных 2D(T) и
2D(R) полимерах. При максимальных степенях фторирования, достигавшихся в работе,
стехиометрический состав фторполимеров характеризовался формулой (C60Fx)n, где х =
36–44. Полученные фторполимеры С60 представляют собой новый класс наноразмерных
фторуглеродных материалов, открывающих возможности для создания других типов производных линейных и двумерных полимеров С60. На базе данной работы предложена методика получения фторированных полимеров С60, защищенная международным патентом.
323
8. Прямое экспериментальное определение зависимости параметров кристаллической упаковки димеризованного состояния С60 от давления при комнатной температуре в
диапазоне до 8.8 ГПа. При этом при давлениях выше 0.22 ГПа было впервые обнаружено
обратимое фазовое превращение исходной ГЦК фазы димеризованного состояния в тригональную фазу, предсказанное ранее теоретически.
9. Обнаружение явления фотоиндуцируемой полимеризации линейных полимеров
С60 под давлением. Учитывая то, что фотополимеризация 1D полимеров С60 стимулируется приложением очень малых давлений, исследована зависимость процессов фотополимеризации от мощности лазерного облучения. В результате установлено, что межцепная полимеризация 1D полимеров С60 в орторомбической фазе может происходить и при нормальных условиях при плотностях лазерного (=514.5 нм) облучения выше 3200 Вт/см2.
10. В результате in situ рентгеновских исследований превращений орторомбической полимерной фазы С60 при длительных (50–150 часов) временах экспозиции в интервале давлений до 22 ГПа впервые обнаружено необратимое фазовое превращение О фазы
при давлениях выше ~0.2 ГПа, протекающее в системе без дополнительного воздействия
светового облучения. На основе полученных экспериментальных данных предложены
структурные модели новой полимерной фазы С60, образующейся в результате межцепной
полимеризации 1D полимеров С60, согласно которым новая фаза, представлящая собой
упаковку димеров из 1D полимеров С60, также имеет орторомбическую ячейку, но с более
низким (Рmmm) типом симметрии.
11. На базе in situ рентгеновских исследований проведены первые прямые экспериментальные определения зависимостей параметров решеток орторомбической и тетрагональной (P42/mmc) полимерных фаз С60 от давления. Полученные экспериментальные
данные хорошо аппроксимируются уравнением состояния Берча-Мурнагана, с помощью
которого проведена оценка значений модулей объемного сжатия и их первых производных по давлению при комнатной температуре, которые составили 22 ГПа и 13 для орто324
ромбической, 34.8 ГПа и 10.6 для тетрагональной (P42/mmc) фаз, соответственно. Результаты исследований выявили существенное различие индуцируемых давлением превращений подлинно тетрагональной (P42/mmc) и псевдотетрагональной (Immm) модификаций Т
полимерной фазы С60, связанное с различием характера ориентационного упорядочения
«тетрагональных» 2D-T полимерных слоев в этих двух типах Т фазы. Отсутствие благоприятных ориентаций двойных С=С связей в соседних 2D-T полимерных слоях С60 в
P42/mmc модификаци Т фазы приводит к тому, что процессы межслоевой полимеризации
в этой модификации при давлениях 29–41 ГПа носят случайный неупорядоченный характер, сопровождающиеся образованием аморфного полимерного состояния С60, тогда как
упорядоченная межслоевая полимеризация 2D-T полимерных слоев С60 в Immm модификаци Т фазы под давлением приводит к образованию, согласно литературным данным,
кристаллической 3D полимерной фазы С60.
325
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Kroto H. W., Heath J. R., Obrien S. C., Curl R. F., Smalley R. E. C-60 - Buckminsterfullerene
// Nature. ‒ 1985. ‒ T. 318, № 6042. ‒ C. 162-163.
2. Kratschmer W., Lamb L. D., Fostiropoulos K., Huffman D. R. Solid C-60 - a New Form of
Carbon // Nature. ‒ 1990. ‒ T. 347, № 6291. ‒ C. 354-358.
3. Howard J. B., Mckinnon J. T., Makarovsky Y., Lafleur A. L., Johnson M. E. Fullerenes C60
and C70 in Flames // Nature. ‒ 1991. ‒ T. 352, № 6331. ‒ C. 139-141.
4. Preparation of fullerenes and fullerene based materials. Solid State Physics. / Lieber C. M.,
Chen C. C.; Под ред. Ehrenreich H., Spaepen F. ‒ New York: Academic Press, 1994.
5. Iijima S. Helical Microtubules of Graphitic Carbon // Nature. ‒ 1991. ‒ T. 354, № 6348. ‒ C.
56-58.
6. Ugarte D. Curling and Closure of Graphitic Networks under Electron-Beam Irradiation //
Nature. ‒ 1992. ‒ T. 359, № 6397. ‒ C. 707-709.
7. Gogotsi Y., Libera J. A., Kalashnikov N., Yoshimura M. Graphite polyhedral crystals //
Science. ‒ 2000. ‒ T. 290, № 5490. ‒ C. 317-320.
8. Ge M. H., Sattler K. Observation of Fullerene Cones // Chemical Physics Letters. ‒ 1994. ‒ T.
220, № 3-5. ‒ C. 192-196.
9. Osawa E. C60 // Kagaku. ‒ 1970. ‒ T. 25. ‒ C. 854-863.
10. Бочвар Д. А., Гальперн Е. Г. О гипотетических системах: карбододекаэдре, sикосаэдране и карбо-s-икосаэдре. // Доклады Академии наук СССР. ‒ 1973. ‒ T. 209, № 3.
‒ C. 610-612.
11. Science of fullerenes and carbon nanotubes. / Dresselhaus M. S., Dresselhaus G., Eklund P.
C. ‒ New York: Academic Press, 1995.
12. Фуллерены. / Сидоров Л. Н., Юровская М. А., Борщевский А. Я., Трушков И. В.,
Иоффе И. Н. ‒ Москва: Экзамен, 2004.
13. Magic Universe. The Oxford guide to modern science. / Calder N. ‒ Oxford: University
Press, 2003.
14. Nathan R. Japan backs carbon project in shift to applied research // Nature. ‒ 1998. ‒ T. 391,
№ 6670. ‒ C. 827-827.
15. Мир материалов и технологий. Углеродные нанотрубы и родственные структуры /
Харрис П. ‒ Москва: Техносфера, 2003.
16. Joachim C., Gimzewsky J. K., Tang H. Physical principles of the single-C60 transister effect
// Physical Review B. ‒ 1998. ‒ T. 58, № 24. ‒ C. 16407-16417.
17. Al-Mohamad A., Allaf A. W. Fullerene-60 thin films for electronic applications // Synthetic
Metals. ‒ 1999. ‒ T. 104, № 1. ‒ C. 39-44.
18. Wei B. Q., Vajtai R., Jung Y., Ward J., Zhang R., Ramanath G., Ajayan P. M. Organized
assembly of carbon nanotubes - Cunning refinements help to customize the architecture of
nanotube structures. // Nature. ‒ 2002. ‒ T. 416, № 6880. ‒ C. 495-496.
19. Shiratori Y., Hiraoka H., Takeuchi Y., Itoh S., Yamamoto M. One-step formation of aligned
carbon nanotube field emitters at 400 degrees C // Applied Physics Letters. ‒ 2003. ‒ T. 82, №
15. ‒ C. 2485-2487.
20. Suzuki S., Maeda F., Watanabe Y., Ogino T. Electronic structure of single-walled carbon
nanotubes encapsulating potassium // Physical Review B. ‒ 2003. ‒ T. 67, № 11. ‒ C. 115418.
21. Novoselov K. S., Geim A. K., Morozov S. V., Jiang D., Zhang Y., Dubonos S. V.,
Grigorieva I. V., Firsov A. A. Electric field effect in atomically thin carbon films // Science. ‒
2004. ‒ T. 306, № 5296. ‒ C. 666-669.
22. Terrones M., Botello-Mendez A. R., Campos-Delgado J., Lopez-Urias F., Vega-Cantu Y. I.,
Rodriguez-Macias F. J., Elias A. L., Munoz-Sandoval E., Cano-Marquez A. G., Charlier J. C.,
Terrones H. Graphene and graphite nanoribbons: Morphology, properties, synthesis, defects and
applications // Nano Today. ‒ 2010. ‒ T. 5, № 4. ‒ C. 351-372.
23. Duclos S. J., Brister K., Haddon R. C., Kortan A. R., Thiel F. A. Effects of Pressure and
Stress on C60 Fullerite to 20 GPa // Nature. ‒ 1991. ‒ T. 351, № 6325. ‒ C. 380-382.
326
24. Samara G. A., Schirber J. E., Morosin B., Hansen L. V., Loy D., Sylwester A. P. Pressure
dependence of the orientational ordering in solid C60. // Physical Review Letters. ‒ 1991. ‒ T. 67,
№ 22. ‒ C. 3136-3139.
25. Yoo C. S., Nellis W. J. Phase-Transformations in Carbon Fullerenes at High Shock Pressures
// Science. ‒ 1991. ‒ T. 254, № 5037. ‒ C. 1489-1491.
26. Kriza G., Ameline J. C., Jerome D., Dworkin A., Szwarc H., Fabre C., Schutz D., Rassat A.,
Bernier P., Zahab A. Pressure dependence of the structural phase transition in C60. // Journal de
Physique I France. ‒ 1991. ‒ T. 1. ‒ C. 1361-1364.
27. Yoo C. S., Nellis W. J. Phase-Transition from C-60 Molecules to Strongly Interacting C-60
Agglomerates at Hydrostatic High-Pressures // Chemical Physics Letters. ‒ 1992. ‒ T. 198, № 34. ‒ C. 379-382.
28. Moshary F., Chen N. H., Silvera I. F., Brown C. A., Dorn H. C., Devries M. S., Bethune D.
S. Gap Reduction and the Collapse of Solid C-60 to a New Phase of Carbon under Pressure //
Physical Review Letters. ‒ 1992. ‒ T. 69, № 3. ‒ C. 466-469.
29. Yamawaki H., Yoshida M., Kakudate Y., S. U., Yokoi H., Fujiwara S., Aoki K., Ruoff R.,
Malhotra R., Lorents D. Infrared study of vibrational property and polymerization of C60 and C70
under pressure. // Journal of Physical Chemistry ‒1993. ‒ T. 97, ‒ C. 11161-11163.
30. Bashkin I. O., Rashchupkin V. I., Gurov A. F., Moravsky A. P., Rybchenko O. G., Kobelev
N. P., Soifer Y. M., Ponyatovskii E. G. A New Phase-Transition in the T-P Diagram of C-60
Fullerite // Journal of Physics: Condensed Matterials. ‒ 1994. ‒ T. 6, № 36. ‒ C. 7491-7498.
31. Iwasa Y., Arima T., Fleming R. M., Siegrist T., Zhou O., Haddon R. C., Rothberg L. J.,
Lyons K. B., Carter H. L., Hebard A. F., Tycko R., Dabbagh G., Krajewski J. J., Thomas G. A.,
Yagi T. New Phases of C-60 Synthesized at High-Pressure // Science. ‒ 1994. ‒ T. 264, № 5165.
‒ C. 1570-1572.
32. Nunez-Regueiro M., Marques L., Hodeau J. L., Bethoux O., Perroux M. Polymerized
Fullerite Structures // Physical Review Letters. ‒ 1995. ‒ T. 74, № 2. ‒ C. 278-281.
33. Blank V., Popov M., Buga S., Davydov V., Denisov V. N., Ivlev A. N., Mavrin B. N.,
Agafonov V., Ceolin R., Szwarc H., Rassat A. Is C(60) Fullerite Harder Than Diamond //
Physics Letters A. ‒ 1994. ‒ T. 188, № 3. ‒ C. 281-286.
34. Sundqvist B. Fullerenes under high pressures // Advances in Physics. ‒ 1999. ‒ T. 48, № 1. ‒
C. 1-134.
35. Gu Z., Khabashesku V. N., Margrave L. G., Davydov V. A., Kashevarova J. S., Rakhmanina
A. V. Fluorination of polymeric C60. Patent USA 7, 122, 710 B2 // Book Fluorination of
polymeric C60. Patent USA 7, 122, 710 B2 / Editor. ‒ USA, 2006.
36. Heimann R. B., Evsyukov S. E., Koga J. Carbon allotropes: a suggested classification
scheme based on valenceorbital hybridization // Carbon. ‒ 1997. ‒ T. 35, № 10-11. ‒ C. 16541658.
37. Наноалмазы и родственные углеродные наноматериалы. Компьютерное
материаловедение. / Беленков Е. А., Ивановская В. В., Ивановский А. Л. ‒ Екатеринбург:
Издательство УрО РАН, 2008.
38. Покропивный В. В., Ивановский А. Л. Новые формы углерода и нитрида бора. //
Успехи химии. ‒ 2008. ‒ T. 77, № 10. ‒ C. 899-937.
39. Warren B. E. X-ray diffraction in random layer lattices // Physical Review ‒1941. ‒ T. 59, №
9. ‒ C. 693-698.
40. Franklin R. E. The interpretation of diffuse X-ray diagrams of carbon // Acta
Crystallographica. ‒ 1950. ‒ T. 3. ‒ C. 107-121.
41. Carbon. Electrochemical and physicochemical properties. / Kinoshita K. ‒ New York, John
Wiley & Sons, 1988.
42. Franklin R. E. Crystallite growth in graphitizing and non-graphitizing carbons // Proceedings
of the Royal Society A. ‒ 1951. ‒ T. 209, № 3-4. ‒ C. 196-218.
43. Dresselhaus M. S., Dresselhaus G., Siguhara K. Graphite fibres and filaments. // Springer
Series in Materials Science. ‒ Berlin: Springer-Verlag, 1988.
327
44. Moore A. W. // Chemistry and Physics of Carbon / Walker P. L., Thrower P. A. ‒ New York:
Marcel Dekker, 1981. ‒ C. 233.
45. Yoshida A., Kabugari Y., Hishiyama Y. Microtexture and magnetoresistance of glass-like
carbons // Carbon. ‒ 1991. ‒ T. 29. ‒ C. 1107-1111.
46. Oberlin A. High-resolution TEM studies of carbonization and graphitization // Chemystry
and Physics of Carbon / Thrower P. A. ‒ New York: Marcel Dekker, 1989. ‒ C. 1-143.
47. Robertson J. Amorphous carbon // Advances in Physics ‒1986. ‒ T. 35. ‒ C. 317-374.
48. Schultz P. A., Leung K., Stechel E. B. Small rings and amorphous tetrahedral carbon //
Physical Review B. ‒ 1999. ‒ T. 59, № 2. ‒ C. 733-741.
49. Mckenzie D. R., Muller D., Pailthorpe B. A. Compressive-Stress-Induced Formation of
Thin-Film Tetrahedral Amorphous-Carbon // Physical Review Letters. ‒ 1991. ‒ T. 67, № 6. ‒ C.
773-776.
50. Tuinstra F., Koenig J. L. Raman spectrum of graphite. // Journal of Chemical Physics. ‒
1970. ‒ T. 53, № 3. ‒ C. 1126-1130.
51. Solin S. A., Ramdas A. K. Raman spectrum of diamond // Physical Review B. ‒ 1970. ‒ T. 1,
№ 4. ‒ C. 1687-1698.
52. Ferrari A. C., Robertson J. Resonant Raman spectroscopy of disordered, amorphous, and
diamondlike carbon // Physical Review B. ‒ 2001. ‒ T. 64, № 7. ‒ C. 075414-1/13.
53. Beyssac O., Goffe B., Petitet J. P., Froigneux E., Moreau M., Rouzaud J. N. On the
characterization of disordered and heterogeneous carbonaceous materials by Raman
spectroscopy // Spectrochimica Acta Part a-Molecular and Biomolecular Spectroscopy. ‒ 2003. ‒
T. 59, № 10. ‒ C. 2267-2276.
54. Tan P. H., Dimovski S., Gogotsi Y. Raman scattering of non-planar graphite: arched edges,
polyhedral crystals, whiskers and cones // Philosophical Transactions of the Royal Society of
London Series a-Mathematical Physical and Engineering Sciences. ‒ 2004. ‒ T. 362, № 1824. ‒
C. 2289-2310.
55. Ferrari A. C. Raman spectroscopy of graphene and graphite: Disorder, electron-phonon
coupling, doping and nonadiabatic effects // Solid State Communications. ‒ 2007. ‒ T. 143, № 12. ‒ C. 47-57.
56. Terrones H., Terrones M., Hsu W. K. Beyond C60: Graphite structures for the future //
Chemical Society Reviews. ‒ 1995. ‒ T. 24. ‒ C. 341-350.
57. Terrones M., Terrones H. The carbon nanocosmos: novel materials for the twenty-first
century // Philosophical Transactions of the Royal Society of London Series a-Mathematical
Physical and Engineering Sciences. ‒ 2003. ‒ T. 361. ‒ C. 2789-2806.
58. Физические свойства алмаза. /. ‒ Киев: Наукова думка, 1987.
59. Касаточкин В. И., Сладков А. М., Кудрявцев Ю. П., Попов.П.М., В.В. К.
Кристаллические формы линейной модификации углерода. // Доклады Академии наук
СССР. ‒ 1967. ‒ T. 177, № 2. ‒ C. 358-360.
60. Lagow R. J., Kampa J. J., Wei H. C., Battle S. L., Genge J. W., Laude D. A., Harper C. J.,
Bau R., Stevens R. C., Haw J. F., Munson E. Synthesis of Linear Acetylenic Carbon - the Sp
Carbon Allotrope // Science. ‒ 1995. ‒ T. 267, № 5196. ‒ C. 362-367.
61. Wittaker A. G., Wolten G. M. Carbon: A Suggested New Hexagonal Crystal Form //
Science. ‒ 1972. ‒ T. 178. ‒ C. 54-56.
62. Smith P. P. K., Buseck P. R. Carbyne Forms of Carbon - Do They Exist // Science. ‒ 1982. ‒
T. 216, № 4549. ‒ C. 984-986.
63. Smith P. P. K., Buseck P. R. Carbyne Forms of Carbon - Evidence for Their Existence Response // Science. ‒ 1985. ‒ T. 229, № 4712. ‒ C. 486-487.
64. Структурная химия углерода и углей. / Касаточкин В. И.; Под ред. Касаточкин В. И. ‒
Москва: Наука, 1969.
65. Rubin Y., Kahr M., Knobler C. B., Diederich F., Wilkins C. L. The Higher Oxides of Carbon
C8no2n (N = 3-5) - Synthesis, Characterization, and X-Ray Crystal-Structure - Formation of
Cyclo[N]Carbon Ions Cn+ (N = 18, 24), Cn-(N = 18, 24, 30), and Higher Carbon-Ions Including
328
C60+ in Laser Desorption Fourier-Transform Mass-Spectrometric Experiments // Journal of the
American Chemical Society. ‒ 1991. ‒ T. 113, № 2. ‒ C. 495-500.
66. Haddon R. C. The Fullerenes - Powerful Carbon-Based Electron-Acceptors // Philosophical
Transactions of the Royal Society of London Series a-Mathematical Physical and Engineering
Sciences. ‒ 1993. ‒ T. 343, № 1667. ‒ C. 53-62.
67. Stephan O., Ajayan P. M., Colliex C., CyrotLackmann F., Sandre E. Curvature-induced
bonding changes in carbon nanotubes investigated by electron energy-loss spectrometry //
Physical Review B. ‒ 1996. ‒ T. 53, № 20. ‒ C. 13824-13829.
68. Структура и свойства углеродных наноструктур и их производных. Квантовохимическое и молекулярно-динамическое моделирование. / Аврамов П. В., Овчинников С.
Г. ‒ Новосибирск: Издательство СО РАН, 2000.
69. Vanderbilt D., Tersoff J. Negative-Curvature Fullerene Analog of C60 // Physical Review
Letters. ‒ 1992. ‒ T. 68, № 4. ‒ C. 511-513.
70. Terrones H., Terrones M. Quasiperiodic icosahedral graphite sheets and high-genus
fullerenes with nonpositive Gaussian curvature. // Physical Review B. ‒ 1997. ‒ T. 55, № 15. ‒
C. 9969-9974.
71. Umemoto K., Wentzcovitch R. M., Saito S., Miyake T. Body-centered tetragonal C4 : a
viable sp3 carbon allotrope // Physical Review Letters. ‒ 2010. ‒ T. 104. ‒ C. 125504/1-4.
72. Kroto H. W., Allaf A. W., Balm S. P. C60 - Buckminsterfullerene // Chemical Reviews. ‒
1991. ‒ T. 91, № 6. ‒ C. 1213-1235.
73. Fagan P. J., Calabrese J. C., Malone B. The Chemical Nature of Buckminsterfullerene (C60)
and the Characterization of a Platinum Derivative // Science. ‒ 1991. ‒ T. 252, № 5009. ‒ C.
1160-1161.
74. Hawkins J. M., Meyer A., Lewis T. A., Loren S., Hollander F. J. Crystal-Structure of
Osmylated C60 - Confirmation of the Soccer Ball Framework // Science. ‒ 1991. ‒ T. 252, №
5003. ‒ C. 312-313.
75. Hedberg K., Hedberg L., Bethune D. S., Brown C. A., Dorn H. C., Johnson R. D., Devries
M. Bond Lengths in Free Molecules of Buckminsterfullerene, C60, from Gas-Phase ElectronDiffraction // Science. ‒ 1991. ‒ T. 254, № 5030. ‒ C. 410-412.
76. Taylor R., Hare J. P., Abdulsada A. K., Kroto H. W. Isolation, Separation and
Characterization of the Fullerenes C-60 and C-70 - the 3rd Form of Carbon // Journal of the
Chemical Society-Chemical Communications. ‒ 1990. № 20. ‒ C. 1423-1424.
77. Johnson R. D., Meijer G., Bethune D. S. C-60 Has Icosahedral Symmetry // Journal of the
American Chemical Society. ‒ 1990. ‒ T. 112, № 24. ‒ C. 8983-8984.
78. Tycko R., Haddon R. C., Dabbagh G., Glarum S. H., Douglass D. C., Mujsce A. M. SolidState Magnetic-Resonance Spectroscopy of Fullerenes // Journal of Physical Chemistry. ‒ 1991.
‒ T. 95, № 2. ‒ C. 518-520.
79. Johnson R. D., Bethune D. S., Yannoni C. S. Fullerene Structure and Dynamics - a
Magnetic-Resonance Potpourri // Accounts of Chemical Research. ‒ 1992. ‒ T. 25, № 3. ‒ C.
169-175.
80. Copley J. R. D., David W. I. F., Neumann D. A. Structure and dynamics of buckyballs //
Neutron News. ‒ 1993. ‒ T. 4, № 4. ‒ C. 20-28.
81. Yannoni C. S., Bernier P. P., Bethune D. S., Meijer G., Salem J. R. Nmr Determination of
the Bond Lengths in C60 // Journal of the American Chemical Society. ‒ 1991. ‒ T. 113, № 8. ‒
C. 3190-3192.
82. David W. I. F., Ibberson R. M., Matthewman J. C., Prassides K., Dennis T. J. S., Hare J. P.,
Kroto H. W., Taylor R., Walton D. R. M. Crystal structure and bonding of ordered C60. // Nature.
‒ 1991. ‒ T. 353. ‒ C. 147-149.
83. Leclercq F., Damay P., Foukani M., Chieux P., Bellissentfunel M. C., Rassat A., Fabre C.
Precise Determination of the Molecular-Geometry in Fullerene C-60 Powder - a Study of the
Structure Factor by Neutron-Scattering in a Large Momentum-Transfer Range // Physical
Review B. ‒ 1993. ‒ T. 48, № 4. ‒ C. 2748-2758.
329
84. Menon M., Richter E., Subbaswamy K. R. Structural and vibrational properties of fullerenes
and nanotubes in a nonorthogonal tight-binding scheme // Journal of Chemical Physics. ‒ 1996.
‒ T. 104, № 15. ‒ C. 5875-5882.
85. Porezag D., Frauenheim F., Kohler S., Seifert G., R. K. Construction of tight-binding-like
potential on the base of density-functional theory:application to carbon. // Physical Review B. ‒
1995. ‒ T. 51. ‒ C. 12947-12957.
86. Wang C. Z., Chan C. T., Ho K. M. Structure and dynamics of C60 and C70. // Physical
Review B. ‒ 1992. ‒ T. 46, № 15. ‒ C. 9761-9767.
87. Adams G. B., Page J. B., Sankey O. F., Sinha K., Menendez J., Huffman D. R. 1st-Principles
Quantum-Molecular-Dynamics Study of the Vibrations of Icosahedral C60 // Physical Review B.
‒ 1991. ‒ T. 44, № 8. ‒ C. 4052-4055.
88. Haser M., Almlof J., Scuseria G. E. The Equilibrium Geometry of C60 as Predicted by 2ndOrder (Mp2) Perturbation-Theory // Chemical Physics Letters. ‒ 1991. ‒ T. 181, № 6. ‒ C. 497500.
89. Giannozzi P., Baroni S. Vibrational and Dielectric-Properties of C-60 from DensityFunctional Perturbation-Theory // Journal of Chemical Physics. ‒ 1994. ‒ T. 100, № 11. ‒ C.
8537-8539.
90. Dunlap B. I., Brenner D. W., Mintmire J. W., Mowrey R. C., White C. T. Local Density
Functional Electronic-Structures of 3 Stable Icosahedral Fullerenes // Journal of Physical
Chemistry. ‒ 1991. ‒ T. 95, № 22. ‒ C. 8737-8741.
91. Dixon D. A., Chase B. E., Fitzgerald G., Matsuzawa N. Prediction of the Fundamental
Vibrational Frequencies for C-60 by Local-Density Functional Theory // Journal of Physical
Chemistry. ‒ 1995. ‒ T. 99, № 13. ‒ C. 4486-4489.
92. Choi C. H., Kertesz M., Mihaly L. Vibrational assignment of all 46 fundamentals of C(60)
and C(60)(6-): Scaled quantum mechanical results performed in redundant internal coordinates
and compared to experiments // Journal of Physical Chemistry A. ‒ 2000. ‒ T. 104, № 1. ‒ C.
102-112.
93. Troullier N., Martins J. L. Structural and Electronic-Properties of C-60 // Physical Review B.
‒ 1992. ‒ T. 46. ‒ C. 1754-1765.
94. Jing X., Chelikowsky J. R. Nucleation of carbon clusters // Phisical Review B. ‒ 1992. ‒ T.
46, № 23. ‒ C. 15503-15508.
95. Kim S. G., Tomanek D. Melting the fullerenes: a molecular dynamics study // Physical
Review Letters. ‒ 1994. ‒ T. 72, № 15. ‒ C. 2418-2421.
96. Chemistry of the Elements. / Greenwood N. N., Earnshaw A. ‒ Oxford: Pergamon, 1984.
97. Zhang Q. M., Yi J. Y., Bernholc J. Structure and Dynamics of Solid C60 // Physical Review
Letters. ‒ 1991. ‒ T. 66, № 20. ‒ C. 2633-2636.
98. Meilunas R., Chang R. P. H., Liu S., Jensen M., Kappes M. M. Infrared and Raman spectra
of C60 and C70 films at room temperature. // Journal of Applied Physics. ‒ 1991. ‒ T. 70, № 9. ‒
C. 5128-5130.
99. Wang K. A., Rao A. M., Eklund P. C., Dresselhaus M. S., Dresselhaus G. Observation of
Higher-Order Infrared Modes in Solid C-60 Films // Physical Review B. ‒ 1993. ‒ T. 48, № 15.
‒ C. 11375-11380.
100. Dong Z. H., Zhou P., Holden J. M., Eklund P. C., Dresselhaus M. S., Dresselhaus G.
Observation of Higher-Order Raman Modes in C-60 Films // Physical Review B. ‒ 1993. ‒ T.
48, № 4. ‒ C. 2862-2865.
101. Bethune D. S., Meijer G., Tang W. C., Rosen H. J., Golden W. G., Seki H., Brown C. A.,
De Vries M. S. Vibrational Raman and Infrared-Spectra of Chromatographically Separated C60
and C70 Fullerene Clusters // Chemical Phisics Letters. ‒ 1991. ‒ T. 179. ‒ C. 181-186.
102. Matus M., Kuzmany H. Raman spectra of single-crystal C60. // Applied Physics A. ‒ 1993.
‒ T. 56. ‒ C. 241-248.
103. Akselrod L., Byrne H. J., Donovan S., Roth S. A raman analysis of C60 at low temperature:
a study of molecular and crystal-field effects. // Chemical Phisics ‒1995. ‒ T. 192. ‒ C. 307-317.
330
104. Lynch K., Tanke C., Menzel F., Brockner W., Scharff P., Stumpp E. Ft-Raman
Spectroscopic Studies of C-60 and C-70 Subsequent to Chromatographic-Separation Including
Solvent Effects// Journal of Physical Chemistry. ‒ 1995. ‒ T. 99. ‒ C. 7985-7992.
105. Cappelletti R. L., Copley J. R. D., Kamitakahara W. A., Li F., Lannin J. S., Ramage D.
Neutron measurements of intramolecular vibrational modes in C60. // Physical Review Letters. ‒
1991. ‒ T. 66. ‒ C. 3261-3264.
106. Prassidis K., Dennis T. J. S., Hare J. P., Tomkinson J., Kroto H. W., Taylor R., Walton D.
R. M. Inelastic neutron-scattering spectrum of the fullerene C60. // Chemical Phisics Letters. ‒
1991. ‒ T. 187, № 5. ‒ C. 455-458.
107. Coulombeau C., Jobic H., Bernier P., Fabre C., Schutz D., Rassat A. Neutron inelasticscattering spectrum of footballene C60. // Journal of Physical Chemistry. ‒ 1992. ‒ T. 96, № 1. ‒
C. 22-26.
108. Heid R., Pintschovius L., Godard J. M. Eigenvectors of internal vibrations of C60: theory
and experiment. // Physical Review B. ‒ 1997. ‒ T. 56, № 10. ‒ C. 5925-5936.
109. Gensterblum G., Pireaux J. J., Thiry P. A., Caudano R., Vigneron J. P., Lambin P., Lucas A.
A., Kratschmer W. High-resolution electro-energy-loss spectroscopy of thin films of C60 on
Si(100). // Physical Review Letters. ‒ 1991. ‒ T. 67, № 16. ‒ C. 2171-2174.
110. Nissen M. K., Wilson S. M., Thewalt M. L. W. Highly structured singlet oxigen
photoluminescence from crystalline C60. // Phisical Review Letters. ‒ 1992. ‒ T. 69, № 16. ‒ C.
2423-2426.
111. Van Loosdrecht P. H. M., Van Bentum P. J. M., Verheijen M. A., Meijer G. Ramanscattering in single crystal C60. // Chemical Phisics Letters. ‒ 1992. ‒ T. 198, № 6. ‒ C. 587-595.
112. Bowmar P., Hayes W., Kurmoo M., Pattenden P. A., Green M. A., Day P., Kikuchi K.
Raman and infrared determination of vibrational fundamentals of single-crystal C60 and
derivatives and C70. // Journal of Physics: Condensed Matterials. ‒ 1994. ‒ T. 6. ‒ C. 3161-3170.
113. Love S. P., McBranch D., Salkola M. i., Coppa N. V., Robinson J. M., Swanson B. I.,
Bishop A. R. Near-infrared Raman spectroscopy of solid C60. raman activation of silent modes
by 13C and samples disorder. // Chemical Phisics Letters. ‒ 1994. ‒ T. 225. ‒ C. 170-180.
114. Rosenberg A., Kendziora C. Effect of 13C isotopic substitution on the Raman spectrum of
C60. // Physical Review B. ‒ 1995. ‒ T. 51, № 14. ‒ C. 9321-9324.
115. Martin M. C., Du X. Q., Kwon J., Mihaly L. Observation and Assignment of Silent and
Higher-Order Vibrations in the Infrared Transmission of C-60 Crystals // Physical Review B. ‒
1994. ‒ T. 50, № 1. ‒ C. 173-183.
116. Choi C. H., Kertesz M., Mihaly L. Vibrational assignment of all 46 fundamentals of C60 and
C606- :scalet quantum mechanical resuts performed in redundant internal coordinates and
compared to experiments. // Journal of Physical Chemistry. ‒ 2000. ‒ T. 104. ‒ C. 102-112.
117. Onida G., G. B. Vibrational spectrum of C60: a bond-charge model calculation. //
Europhysics Letters. ‒ 1992. ‒ T. 18, № 5. ‒ C. 403-408.
118. Попов А. А. Колебательные спектры и молекулярное строение производных
фуллеренов С60 и С70.; Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова.
‒ Москва, 2003.
119. G.B. Adams, J.B. Page, In Topics in Applied Physics / Eds. Gordona M., Guntherodt G. ‒
Berlin: Springer-Verlag, 2000. ‒ 46 с.
120. Schettino V., Pagliai M., Ciabini L., Cardini G. The vibrational spectrum of fullerene C60. //
Journal of Physical Chemistry A. ‒ 2001. ‒ T. 105, № 50. ‒ C. 11192-11196.
121. Heiney P. A., Vaughan G. B. M., Fisher P. A., Coustel N., Cox D. E., Copley J. R. D.,
Neumann D. A., Kamitahara W. A., Creegan K. M., Cox D. M., McCauley J. P., Smith A. B.
Discontinuous volume change at the orientational-ordering transition in solid C60. // Physical
Review B. ‒ 1992. ‒ T. 45, № 8. ‒ C. 4544-4547.
122. Heiney P. A., Fisher P. A., McGhie A. R., Romanow W. J., Denenstein A. M., McCauley J.
P., Smith A. B. Orientational ordering transition in solid C60. // Physical Review Letters. ‒ 1991.
‒ T. 66, № 22. ‒ C. 2911-2914.
331
123. David W. I. F., Ibberson R. M., Dennis T. J. S., Hare J. P., Prassides K. Structural phase
transition in the fullerene C60. // Europhysics Letters. ‒ 1992. ‒ T. 18, № 3. ‒ C. 219-225.
124. Heiney P. A. Structure, dynamics and ordering transition of solid C60. // J. Phys. Chem.
Solids. ‒ 1992. ‒ T. 53, № 11. ‒ C. 1333-1352.
125. Yannoni C. S., Johnson R. D., Meijer G., Bethune D. S., Salem J. R. C-13 Nmr-Study of the
C60 Cluster in the Solid-State - Molecular-Motion and Carbon Chemical-Shift Anisotropy //
Journal of Physical Chemistry. ‒ 1991. ‒ T. 95. ‒ C. 9-10.
126. Tycko R., Haddon R. C., Dabbagh G., Glarum S. H., Douglass D. C., Mujsce A. M. SolidState Magnetic-Resonance Spectroscopy of Fullerenes // Journal of Physical Chemistry. ‒ 1991.
‒ T. 95. ‒ C. 518-520.
127. Kiefl R. F., Scheeider J. W., McFarlane A., Chow K., Duty T. L., Kreitzman S. R., Estle T.
L. Molecular-Dynamics of Mu+-C60 Radical in Solid C60 // Physical Review Letters. ‒ 1992. ‒
T. 68. ‒ C. 1347-1350.
128. Sprik M., Cheng A., Klein M. L. Modeling the Orientational Ordering Transition in Solid
C60 // Journal of Physical Chemistry. ‒ 1992. ‒ T. 96. ‒ C. 2027-2029.
129. Sachidanandam R., Harris A. B. Orientational Ordering Transition in Solid C-60 Comment // Physical Review Letters. ‒ 1991. ‒ T. 67, № 11. ‒ C. 1467-1467.
130. David W. I. F., Ibberson R. M., Dennis T. J. S., Hare J. P., Prassides K. Structural PhaseTransitions in the Fullerene C-60 // Europhysics Letters. ‒ 1992. ‒ T. 18. ‒ C. 735-736.
131. Launois P., Ravy S., Moret R. Interactions and molecular orientations in solid C-60 //
International Journal of Modern Physics B. ‒ 1999. ‒ T. 13, № 3. ‒ C. 253-281.
132. Schranz W., Fuith A., Dolinar P., Warhanek H., Haluska M., Kuzmany H. Low-Frequency
Elastic Properties of the Structural and Freezing Transitions in Single-Crystal C-60 // Physical
Review Letters. ‒ 1993. ‒ T. 71. ‒ C. 1561-1564.
133. Alers G. B., Golding B., Kortan A. R., Haddon R. C., Thiel F. A. Existence of an
Orientational Electric Dipolar Response in C-60 Single-Crystals // Science. ‒ 1992. ‒ T. 257. ‒
C. 511-514.
134. Moret R. Orientational ordering in the low-temperature phase of C60 studied by singlecrystal x-ray diffraction. // Physical Review B. ‒ 1993. ‒ T. 48, № 23. ‒ C. 17619-17621.
135. Meingast C., Gugenberger F. Orientational glass transition and structural relaxation in solid
C60. // Modern Physics Letters. ‒ 1993. ‒ T. 7, № 27. ‒ C. 1703-1724.
136. Gugenberger F., Heid R., Meingast C., Adelmann P., Braun M., Wuhl H., Haluska M.,
Kuzmany H. Glass-Transition in Single-Crystal C-60 Studied by High-Resolution Dilatometry //
Physical Review Letters. ‒ 1992. ‒ T. 69, № 26. ‒ C. 3774-3777.
137. David W. I. F., Ibberson R. M., Matsuo T. High-Resolution Neutron Powder Diffraction - a
Case-Study of the Structure of C-60 // Proceedings of the Royal Society of London Series aMathematical Physical and Engineering Sciences. ‒ 1993. ‒ T. 442, № 1914. ‒ C. 129-146.
138. Guo Y. J., Karasawa N., Goddard W. A. Prediction of Fullerene Packing in C60 and C70
Crystals // Nature. ‒ 1991. ‒ T. 351, № 6326. ‒ C. 464-467.
139. Lu J. P., Li X. P., Martin R. M. Ground-State and Phase-Transitions in Solid C-60 //
Physical Review Letters. ‒ 1992. ‒ T. 68, № 10. ‒ C. 1551-1554.
140. Cheng A., Klein M. L. Molecular-Dynamics Investigation of Orientational Freezing in
Solid C-60 // Physical Review B. ‒ 1992. ‒ T. 45, № 4. ‒ C. 1889-1895.
141. Burgos E., Halac E., Bonadeo H. Intermolecular Forces and Phase-Transitions in Solid
C(60) // Physical Review B. ‒ 1994. ‒ T. 49, № 22. ‒ C. 15544-15549.
142. Дзябченко А. В., Шильников В. И., Суслов И. А. Расчет оптимальной упаковки и
сравнение моделей электростатического взаимодействия молекул в кристалле С60. //
Журнал структурной химии. ‒ 1997. ‒ T. 38, № 6. ‒ C. 1115-1121.
143. Дзябченко А. В., Агафонов В. Н. Моделирование кристаллической упаковки и
полимерных превращений фуллерена С60 при высоком давлении // Журнал физической
химии. ‒ 1998. ‒ T. 72, № 11. ‒ C. 2006-2010.
332
144. Дзябченко А. В., Бельский В. К., Зоркий П. М. Расчет оптимальной упаковки молекул
в кристаллах в атом-атомном приближении. Алгоритм и программа для ЭВМ. //
Кристаллография. ‒ 1979. ‒ T. 24, № 2. ‒ C. 221-226.
145. Дзябченко А. В. Поиск структурного сходства и распознание симметрии при
моделировании кристаллических упаковок фуллерена С60. // Кристаллография. ‒ 1997. ‒
T. 42, № 2. ‒ C. 244-249.
146. Matsuo T., Suga H., David W. I. F., Ibberson R. M., Bernier P., Zahab A., Fabre C., Rassat
A., Dworkin A. The heat capacity of solid C60. // Solid State Communications. ‒ 1992. ‒ T. 83,
№ 9. ‒ C. 711-715.
147. Beyermann W. P., Hundley M. F., Thompson J. D., Diederich F. N., Gruner G. Lowtemperature specific heat of C60. // Physical Review Letters. ‒ 1992. ‒ T. 68, № 13. ‒ C. 20462049.
148. Olson J. R., Topp K. A., Pohl R. O. Specific heat and thermal conductivity of solid
fullerenes. // Science. ‒ 1993. ‒ T. 259. ‒ C. 1145-1148.
149. Johari G. P. Entropy of buckminsterfullerene at 0 k. // Journal of Chemical Physics. ‒ 1993.
‒ T. 100, № 3. ‒ C. 2220-2222.
150. Beckhaus H. D., Veverkin S., Ruchardt C., Diederich F., Thilgen C., Ter Meer H. U., Mohn
H., Muller W. C70 ist stabiler als C60: experimentelle Bestimmung der Bildungswärme von C70
// Angewandte Chemie. ‒ 1994. ‒ T. 106. ‒ C. 1033-1035.
151. Kolesov V. P., Pimenova S. M., Pavlovich V. K., Tamm N. B., Kurskaya A. A. Enthalpies
of combustion and formation of fullerene C-60 // Journal of Chemical Thermodynamics. ‒ 1996.
‒ T. 28. ‒ C. 1121-1125.
152. An X., He J., Bi Z. Standard molar enthalpies of combustion and formation of C-60 //
Journal of Chemical Thermodynamics. ‒ 1996. ‒ T. 28. ‒ C. 1115-1119.
153. Дикий В. В., Кабо Г. Я. Термодинамические свойства фуллеренов С60 и С70. // Успехи
химии. ‒ 2000. ‒ T. 69, № 2. ‒ C. 107-117.
154. De Bruijn J., Dworkin A., Szwarc H., Godard J. M., Ceolin R., Fabre C., Rassat A.
Thermodynamic properties of a single crystal of fullerene C60. // Europhysics Letters. ‒ 1993. ‒
T. 24, № 7. ‒ C. 551-556.
155. Лебедев Б. В., Жогова К. Б., Быкова Т. А., Каверин Б. С., Карнацевич В. Л., Лопатин
М. А. Термодинамика фуллерена С60 в области 0-340 К. // Известия Академии наук.
Серия химическая. ‒ 1996. № 9. ‒ C. 2229-2233.
156. Лебедев Б. В. Термодинамические свойства фуллеренов и их производных. // Журнал
физической химии. ‒ 2001. ‒ T. 75, № 5. ‒ C. 775-793.
157. Korobov M. V., Sidorov L. N. Thermodynamic Properties of Fullerenes // Journal of
Chemical Thermodynamics. ‒ 1994. ‒ T. 26. ‒ C. 61-73.
158. Jin Y., Cheng J., Varma-Nair M., Liang G., Fu Y., Wunderlich B., Xiang X. D., Mostovoy
R., Zettl A. K. Thermodynamic Characterization of C-60 by Differential Scanning Calorimetry //
Journal of Physical Chemistry ‒1992. ‒ T. 96. ‒ C. 5151-5156.
159. Steele W. V., Chirico R. D., Smith N. K., Billups W. E., Elmore P. R., Wheeler A. E.
Standard Enthalpy of Formation of Buckminsterfullerene // Journal of Physical Chemistry. ‒
1992. ‒ T. 96. ‒ C. 4731-4733.
160. Sommer T., Kruse T., Roth P. Thermal stability of fullerenes: a shock tube study on the
pyrolysis of C60 and C70 // J. Phys. B. ‒ 1996. ‒ T. 29. ‒ C. 4955-4964.
161. Sundar C. S., Bharathi A., Hariharan Y., Janaki J., Sastry V. S., Radhakrishnan T. S.
Thermal Decomposition of C-60 // Solid State Communications. ‒ 1992. ‒ T. 84, № 8. ‒ C. 823826.
162. Leifer S. D., Goodwin D. G., Anderson M. S., Anderson J. R. Thermal-Decomposition of a
Fullerene Mix // Physical Review B. ‒ 1995. ‒ T. 51, № 15. ‒ C. 9973-9978.
163. Poirier D. M., Owens D. W., Weaver J. H. Alkali-Metal-Fulleride Phase-Equilibria //
Phisical Review B. ‒ 1995. ‒ T. 51. ‒ C. 1830-1843.
333
164. Cheng A., Klein M. L., Caccano C. Prediction of the Phase-Diagram of Rigid C-60
Molecules // Physical Review Letters. ‒ 1993. ‒ T. 71. ‒ C. 1200-1203.
165. Abramo M. C., Caccamo C. Molecular-dynamics simulations of solid C-60 and C-70
through a spherical two-body potential // Journal of Physics and Chemistry of Solids. ‒ 1996. ‒
T. 57. ‒ C. 1751-1755.
166. Hagen M. H. J., Meijer E. J., Mooij G. C. A., Frenkel D., Lekkerkerker H. N. W. Does C-60
Have a Liquid-Phase // Nature. ‒ 1993. ‒ T. 365. ‒ C. 425-426.
167. Wolk J. A., Horoyski P. J., Thewalt M. L. W. Pressured-Induced Structural Metastability in
Crystalline C-60 // Physical Review Letters. ‒ 1995. ‒ T. 74, № 17. ‒ C. 3483-3486.
168. Sundqvist B. Polymeric fullerene phases formed under pressure // Fullerene-Based
Materials: Structures and Properties. ‒ 2004. ‒ T. 109. ‒ C. 85-126.
169. Anderson O., Soldatov O., Sundqvist B. Thermal conductivity of C-60 at pressures up to 1
GPa and temperatures in the 50-300 K range // Physical Review B. ‒ 1996. ‒ T. 54, № 5. ‒ C.
3093-3100.
170. Meletov K. P., Christofilos D., Kourouklis G. A., Ves S. Pressure-Induced PhaseTransitions in C-60 Single-Crystals // Chemical Physics Letters. ‒ 1995. ‒ T. 236, № 3. ‒ C. 265270.
171. Ruoff R. S., Ruoff A. L. Is C60 stiffer than diamond ? // Nature. ‒ 1991. ‒ T. 350. ‒ C. 663664.
172. Woo S. J., Lee S. H., Kim E., Lee K. H., Lee Y. H., Hwang S. Y., Jeon I. C. Bulk modulus
of the C60 molecule via the tight binding method. // Physics Letters A. ‒ 1992. ‒ T. 162. ‒ C.
501-505.
173. Jishi R. A., Mirie R. M., Dresselhaus M. S. Force-Constant Model for the VibrationalModes in C-60 // Physical Review B. ‒ 1992. ‒ T. 45. ‒ C. 13685-13689.
174. Fisher P. A., Heiney P. A., McGhie A. R., Romanow W. J., Denenstein A. M., McCauley J.
P., Smith A. B. Compressibility of solid C60. // Sciense. ‒ 1991. ‒ T. 252. ‒ C. 1288-1290.
175. Hanfland M., Beister H., Syassen K. Graphite under Pressure - Equation of State and 1stOrder Raman Modes // Physical Review B. ‒ 1989. ‒ T. 39, № 17. ‒ C. 12598-12603.
176. Pintschovius L., Blaschko O., Krexner G., Pyka N. Bulk modulus of C60 studied by singlecrystal neutron diffraction. // Physical Review B. ‒ 1999. ‒ T. 59, № 16. ‒ C. 11020-11026.
177. Ludwig H. A., Fietz W. H., Hornung F. W., Grube K., Wagner B., Burkhart G. J. C60 under
pressure - bulk modulus and equation of state. // Zeitschrift fur Physik B. ‒ 1994. ‒ T. 96. ‒ C.
179-183.
178. Vinet P., Ferrante J., Smith J. R., Rose J. H. A universal equation of state for solids. //
Journal of Physics: Condensed Matterials ‒1986. ‒ T. 19. ‒ C. L467-L473.
179. Nunez-Regueiro M., Monceau P., Hodeau J.-L. Crushing C60 to diamond at room
temperature. // Nature. ‒ 1992. ‒ T. 355. ‒ C. 237-239.
180. Yoo C. S., Nellis W. J. Phase transition from C60 molecules to strongly interacting C60
agglomerates at hydrostatic high pressures. // Chemical Phisics Letters. ‒ 1992. ‒ T. 198, № 3-4.
‒ C. 379-382.
181. Rao A. M., Zhou P., Wang K. A., Hager G. T., Holden J. M., Wang Y., Lee W. T., Bi X.
X., Eklund P. C., Cornett D. S., Duncan W. A., I.J. A. Photoinduced polymerization of solid C60
films. // Science. ‒ 1993. ‒ T. 259, № 955-957.
182. Rao A. M., Eklund P. C., Venketasubramanian N., Tucker J., Duncan M. A., Bendele G.
M., Stephens P. W., Hodeau J.-L., Marques L., Nunez-Regueiro M., Bashkin I. O., Ponyatovskii
E. G., Moravsky A. P. Properties of C60 polymerized under high pressure and temperature. //
Applied Physics A. ‒ 1997. ‒ T. 64. ‒ C. 231-239.
183. Rao A. M., Eklund P. C., Hodeau J.-L., Marques L., Nunez-Regueiro M. Infrared and
Raman studies of pressure-polymerized C60. // Physical Review B. ‒ 1997. ‒ T. 55, № 7. ‒ C.
4766-4773.
184. Xu C. H., Scuseria G. E. Theoretical Predictions for a 2-Dimensional Rhombohedral Phase
of Solid C-60 // Physcal Review Letters. ‒ 1995. ‒ T. 74. ‒ C. 274-277.
334
185. Porezag D., Pederson M. R., Frauenheim T., Kohler T. Structure, stability and vibrational
properties of polymeryzed C60. // Physical Review B. ‒ 1995. ‒ T. 52, № 20. ‒ C. 14963-14970.
186. Adams G. B., Page J. B., Sankey O. F., O`Keeffe M. Polymerized C60 studied by firstprinciples molecular dynamics. // Physical Review B. ‒ 1994. ‒ T. 50, № 23. ‒ C. 17471-17479.
187. Porezag D., Frauenheim T. Structural and vibrational properties of C60 oligomers. //
Carbon. ‒ 1999. ‒ T. 37. ‒ C. 463-470.
188. Okada S., Saito S. Electronic structure and energetics of pressure-induced two-dimensional
C60 polymers. // Physcal Review B. ‒ 1999. ‒ T. 59, № 3. ‒ C. 1930-1936.
189. Belavin V. V., Bulusheva L. G., Okotrub A. V., Tomanek D. Stability, electronic structure
and reactivity of the polymerized fullerite forms. // Journal of Physics and Chemistry of Solids. ‒
2000. ‒ T. 61. ‒ C. 1901-1911.
190. Adams G. B., Page J. B. Theoretic studies of Raman spectra of planar polymerized C60. //
Physica Status Solidi B. ‒ 2001. ‒ T. 226, № 1. ‒ C. 95-106.
191. Berber S., Osawa E., Tomanek D. Rigid crystalline phases of polymerized fullerenes //
Physical Review B. ‒ 2004. ‒ T. 70, № 8. ‒ C. 085417-1/6.
192. Yamanaka S., Kubo A., Inumaru K., Komaguchi K., Kini N. S., Inoue T., Irifune T.
Electron conductive three-dimensional polymer of cuboidal C60 // Phys Rev Lett. ‒ 2006. ‒ T.
96, № 7. ‒ C. 076602.
193. Zipoli F., Bernasconi M. First principles study of three-dimensional polymers of C60:
structure, electronic properties and Raman spectra. // Physical Review B. ‒ 2008. ‒ T. 77. ‒ C.
115432-1/8.
194. Lloyed E. C. Accurate characterization of high-pressure environment. // National Bureau of
Standards Spec. Publ. (US). ‒ 1971. ‒ T. 326. ‒ C. 313.
195. Homan C. G. Phase diagram of Bi up to 140 kbars. // Journal of Physics and Chemistty of
Solids. ‒ 1975. ‒ T. 36. ‒ C. 1249-1254.
196. Ohtani A., Mizukami S., Katayma M., Onodera A., Kawai N. Multi-anvil apparatus for high
pressure X-ray diffraction. // Japanese Joarnal of Applied Physics. ‒ 1977. ‒ T. 16, № 10. ‒ C.
1843-1848.
197. Фазовые диаграммы соединений при высоком давлении. / Тонков Е. Ю. ‒ Москва:
Наука, 1983.
198. Takahashi E. Melting of a Dry Peridotite Klb-1 up to 14 Gpa - Implications on the Origin of
Peridotitic Upper Mantle // Journal of Geophysic Researches. ‒ 1986. ‒ T. 91. ‒ C. 9367-9382.
199. High pressure experimental methods. / Eremets M. I. ‒ Oxford: Oxford University Press,
1996. ‒ 180 с.
200. Bean V. E. Toward an international practical pressure scale:An AIRAPT task group report.
// The X-th AIRAPT International High Pressure Conference on Research in High Pressure
Science and Technology ‒ Amsterdam, The Netherlands, July 8-10, 1985. ‒ C. 144-151.
201. Малоградиентная камера для синтеза искусственных материалов (МАКСИМ). /
Институт физики высоких давлений АН СССР. ‒ Троицк, 1981.
202. Khvostantsev L. G., Vereshchagin L. F., Novikov A. P. Toroid-type high-pressure chamber.
// High Temperatures - High Pressures. ‒ 1977. ‒ T. 9. ‒ C. 637-639.
203. Walter M. J., Thibault Y., Wei K., Luth R. M. Characterizing experimental pressure and
temperature conditions in multi-anvil apparatus. // Canadian Journal of Physics. ‒ 1995. ‒ T. 73.
‒ C. 273-286.
204. Джайарамен А. Сверхвысокие давления (обзор) // Приборы для научных
исследований. ‒ 1986. № 6. ‒ C. 3-25.
205. Barnett D., Block S., Piermarini G. J. An optical fluorescence system for quantitative
pressure measurement in the diamond-anvil cell. // Review of Scientific Instruments. ‒ 1973. ‒
T. 44. ‒ C. 1-9.
206. Decker D. L., Barnett J. D. Proposed thermodynamic pressure scale for an absolute highpressure calibration. // Journal of Applied Physics. ‒ 1970. ‒ T. 41. ‒ C. 833-835.
335
207. Decker D. L., Bassett W. A., Merrill L., Hall H. T., Barnett J. D. High pressure calibration:
A critical review. // Journal of Physical and Chemical Reference Data. ‒ 1972. ‒ T. 1. ‒ C. 773836.
208. Blank V. D., Zerr A. J. Optical chamber with diamond anvils for shear deformation of
substances at pressures up to 96 GPa. // High Pressure Research. ‒ 1992. ‒ T. 8. ‒ C. 567-571.
209. Technique of operating the diamond-window pressure cell: considerations of the design and
functions of the diamond anvils. Carnegie Institute Washington Year-Book. / Mao H. K., Bell P.
M. ‒ Washington, 1977. Carnegie Institute Washington Year-Book. ‒C. 646-650.
210. FIT2D Reference Manual V3.1 / SNBL/ESRF. ‒ Grenoble, France, 1998.
211. Бланк В. Д., Буга С. Г., Попов М. Ю., Давыдов В. А., Агафонов В. Н., Шварк А.,
Сеоля Р., Расса А., Фабре К. Фазовые переходы и анамальное упрочнение твердого С60 в
сдвиговой алмазной камере высокого давления. // ЖТФ. ‒ 1994. ‒ T. 64, № 8. ‒ C. 153-156.
212. Blank V., Buga S., Popov M., Davydov V., Kulnitsky B., Tatyanin E., Agafonov V., Ceolin
R., Szwarc H., Rassat A., Fabre C. Phase transitions in solid C60 under pressure up to 40 GPa. //
Mol. Mater. ‒ 1994. ‒ T. 4. ‒ C. 149-154.
213. Blank V. D., Buga S. G., Popov M. Y., Davydov V. A., Agafonov V., Ceolin R., Szwarc H.,
Rassat A., Fabre G. Fullerene C-60 under the Influence of High-Pressure Together with HighShear Stresses - How Ta Scratch Diamond // New Journal of Chemistry. ‒ 1995. ‒ T. 19, № 3. ‒
C. 253-262.
214. Davydov V. A., Dubitsky G. A., Kashevarova L. S., Plotyanskaya S. A., Korobov M. V.,
Agafonov V., Ceolin R., Szwarc H. Transformations of C60 fullerite at 9.5 GPa. // Recent
advances in the chemistry and physics of fullerenes and related materials / Под ред. Ruoff R. S.,
Kadish K. M. ‒ T. 95-10 ‒ Reno, Nevada, USA: The Electrochemical Society, 1995. ‒ C. 964972.
215. Keita D., Nadjo L., Davydov V. A., Agafonov V., Ceolin R., Szwarc H. Polymerization of
solid C60 under high pressure through partial molecular coalescence. // New Journal of
Chemistry. ‒ 1995. ‒ T. 19, № 7. ‒ C. 769-772.
216. Szwarc H., Davydov V. A., Plotianskaya S. A., Kashevarova L. S., Agafonov V., Ceolin R.
Chemical modifications of C-60 under the influence of pressure and temperature: From cubic C60 to diamond // Synthetic Metals. ‒ 1996. ‒ T. 77, № 1-3. ‒ C. 265-272.
217. Davydov V. A., Kashevarova L. S., Revin O. G., Agafonov V., Dubois P., Ceolin R.,
Szwarc H. Study of high-pressure states of C60 // Mol. Mater. ‒ 1996. ‒ T. 7. ‒ C. 285-288.
218. Давыдов В. А., Кашеварова Л. С., Рахманина А. В., Агафонов В. Н., Сеоля Р., Шварк
А. Индуцируемая давлением поликонденсация фуллерена С60. // Письма в ЖЭТФ. ‒ 1996.
‒ T. 63, № 10. ‒ C. 778-783.
219. Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Agafonov V., Ceolin R., Szwarc H.
Structural studies of C-60 transformed by temperature and pressure treatments // Carbon. ‒ 1997.
‒ T. 35, № 6. ‒ C. 735-743.
220. Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Agafonov V., Allouchi H., Ceolin
R., Dzyabchenko A. V., Senyavin V. M., Szwarc H. Tetragonal polymerized phase of C-60 //
Physical Review B. ‒ 1998. ‒ T. 58, № 22. ‒ C. 14786-14790.
221. Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Agafonov V., Allouchi H., Ceolin
R., Dzyabchenko A. V., Senyavin V. M., Szware H., Tanaka T., Komatsu K. Particularities of C60 transformations at 1.5 GPa // Journal of Physical Chemistry B. ‒ 1999. ‒ T. 103, № 11. ‒ C.
1800-1804.
222. Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Senyavin V. M., Ceolin R., Szwarc
H., Allouchi H., Agafonov V. Spectroscopic study of pressure-polymerized phases of C-60 //
Physical Review B. ‒ 2000. ‒ T. 61, № 18. ‒ C. 11936-11945.
223. Sundqvist B., Andersson O., Lundin A., Soldatov A. Phase diagram, structure, and disorder
in C60 below 300 K and 1 GPa // Solid St. Commun. ‒ 1995. ‒ T. 93. ‒ C. 109-112.
224. Воронов О. А., Рахманина А. В. Кинетика карбонизации нафталина под давлением 8
ГПа. // Неорганические материалы. ‒ 1992. ‒ T. 28, № 7. ‒ C. 1408-1413.
336
225. Воронов О. А., Касаточкин А. В., Радимов Н. П., Костиков В. И., Рахманина А. В.,
Хлыбов Е. П., Яковлев Е. Н. Карбонизация каменноугольного пека при высоком давлении
// Неорганические материалы. ‒ 1983. ‒ T. 19, № 12. ‒ C. 1994-1996.
226. Davydov V. A., Rakhmanina A. V., Agafonov V., Narymbetov B., Boudou J.-P., Szwarc H.
Conversion of polycyclic aromatic hydrocarbons to graphite and diamond at high pressures. //
Carbon. ‒ 2004. ‒ T. 42. ‒ C. 261-269.
227. Davydov V. A., Rakhmanina A. V., Boudou J.-P., Thorel A., Allouchi H., Agafonov V.
Nanosized carbon forms in the processes of pressure-temperature-induced transformations of
hydrocarbons. // Carbon. ‒ 2006. ‒ T. 44, ‒ C. 2015-2020.
228. Keita D., Nadjo L., Ceolin R., Agafonov V., Andre D., Szwarc H., Dugue J., Rassat A.
Atomic-Force Microscopy Characterization of Stable Faces in Cubic C-60 and Hexagonal C-60,
2ccl(4) Single-Crystals // Chemical Phisics. ‒ 1994. ‒ T. 179, ‒ C. 595-605.
229. Howes V. R. A Strength-Area Relationship for Diamond // Proceedings of Physical Society
‒1962. ‒ T. 80. ‒ C. 78-80.
230. Seal M. The abrasion of diamond // Proceedings of the Royal Society A. ‒ 1958. ‒ T. 248. ‒
C. 379-393.
231. Рентгенофазовый анализ. / Ковба Л. М., Трунов В. К. ‒ Москва: Издательство
Московского Университета, 1976.
232. Burgos E., Halac E., Weht R., Bonadeo H., Artacho E., Ordejon P. New superhard phases
for three-dimensional C-60-based fullerites // Physical Review Letters. ‒ 2000. ‒ T. 85, № 11. ‒
C. 2328-2331.
233. Идеи скейлинга в физике полимеров. / Де Жен П. ‒ Москва: Мир, 1982.
234. Ерухимович И. Я. Статистическая теория перехода золь-гель в слабых гелях. //
ЖЭТФ. ‒ 1995. ‒ T. 108, № 3(9). ‒ C. 1004-1030.
235. Чернозатонский Л. А., Гальперн Е. Г., Станкевич И. В. Полимеры из С60 барреленов.
// Письма в ЖЭТФ. ‒ 1998. ‒ T. 67, № 9. ‒ C. 678-683.
236. Chernozatonskii L. A., Serebryanaya N. R., Mavrin B. N. The superhard crystalline threedimensional polymerized C-60 phase // Chemical Physics Letters. ‒ 2000. ‒ T. 316, № 3-4. ‒ C.
199-204.
237. Chernozatonskii L. A. Layer Structures of Covalently Bound C-60 Barrelenes and Lb Films
// Chemical Physics Letters. ‒ 1993. ‒ T. 209, № 3. ‒ C. 229-232.
238. Serebryanaya N. R., Blank V. D., Ivdenko V. A., Chernozatonskii L. A. Pressure-induced
superhard phase of C-60 // Solid State Communications. ‒ 2001. ‒ T. 118, № 4. ‒ C. 183-187.
239. Серебряная Н. Р. Полимеризованные структуры сверхтвердых фаз С60.: Автореферат
диссертации на соискание ученой степени доктора химических наук; МГУ. ‒ Москва,
2001.
240. Blank V. D., Buga S. G., Dubitsky G. A., Serebryanaya N. R., Popov M. Y., Sundqvist B.
High-pressure polymerized phases of C-60 // Carbon. ‒ 1998. ‒ T. 36, № 4. ‒ C. 319-343.
241. Бражкин В. В., Ляпин А. Г. Превращения фуллерита С60 при высоких давлениях и
температурах // Успехи физических наук. ‒ 1996. ‒ T. 166, № 8. ‒ C. 893-897.
242. Бражкин В. В., Ляпин А. Г., Попова С. В. Механизм трехмерной полимеризации
фуллерита С60 при высоких давлениях. // Письма в ЖЭТФ. ‒ 1996. ‒ T. 64, № 11. ‒ C. 755759.
243. Бражкин В. В., Ляпин А. Г., Попова С. В., Бейлисс С. К., Варфоламеева Т. Д.,
Волошин Р. Н., Гаврилюк А. Г., Кондрин М. В., Мухамадьяров В. В., Троян И. А.,
Демишев С. В., Пронин А. А., Случаенко Н. Е. Взаимосвязь структуры и свойств для
новых метастабильных углеродных фаз, полученных при высоких давлениях из фуллерита
С60 и карбина. // Письма в ЖЭТФ. ‒ 2002. ‒ T. 76, № 11. ‒ C. 805-817.
244. Osawa S., Osawa E., Hirose Y. Doubly Bonded C-60 Dimers and Congeners Computational Studies of Structures, Bond-Energies and Transformations // Fullerene Science
and Technology. ‒ 1995. ‒ T. 3, № 5. ‒ C. 565-585.
337
245. Бражкин В. В., Ляпин А. Г., Ляпин С. Г., Попова С. В., Волошин Р. Н., Клюев Ю. А.,
Налетов А. М., Мельник Н. А. Новые кристаллические и аморфные модификации
углерода, полученные при высоком давлении. // УФН. ‒ 1997. ‒ T. 167, № 9. ‒ C. 10191022.
246. Brazhkin V. V., Lyapin A. G., Popova S. V., Voloshin R. N., Antonov Y. V., Lyapin S. G.,
Kluev Y. A., Naletov A. M., Melnik N. N. Metastable crystalline and amorphous carbon phases
obtained from fullerite C-60 by high-pressuse-high-temperature treatment // Physical Review B.
‒ 1997. ‒ T. 56, № 18. ‒ C. 11465-11472.
247. Horikawa T., Suito K., Kobayashi M., Onodera A. Time-resolved X-ray diffraction study of
C-60 at high pressure and temperature // Physics Letters A. ‒ 2001. ‒ T. 287, № 1-2. ‒ C. 143151.
248. Zhu Q., Cox D. E., Fischer J. E. Phase-Transitions in KC60 - Dimer Formation Via Rapid
Quenching // Physical Review B. ‒ 1995. ‒ T. 51, № 6. ‒ C. 3966-3969.
249. Oszlanyi G., Bortel G., Faigel G., Tegze M., Granasy L., Pekker S., Stephens P. W.,
Bendele G., Dinnebier R., Mihaly G., Janossy A., Chauvet O., Forro L. Dimerization in Kc60
and Rbc60 // Physical Review B. ‒ 1995. ‒ T. 51, № 18. ‒ C. 12228-12232.
250. Oszlanyi G., Bortel G., Faigel G., Granasy L., Bendele G. M., Stephens P. W., Forro L.
Single C-C bond in (C-60)(2)(2-) // Physical Review B. ‒ 1996. ‒ T. 54, № 17. ‒ C. 1184911852.
251. Menon M., Subbaswamy K. R., Sawtarie M. Structure and Properties of C-60 Dimers by
Generalized Tight-Binding Molecular-Dynamics // Physical Review B. ‒ 1994. ‒ T. 49, № 19. ‒
C. 13966-13969.
252. Burger B., Winter J., Kuzmani H. Dimer and cluster formation in C60 photoreaction // Z.
Phys. B. ‒ 1996. ‒ T. 101. ‒ C. 227-234.
253. Wang G. W., Komatsu K., Murata Y., Shiro M. Synthesis and x-ray structure of dumb-bellshaped C-120 // Nature. ‒ 1997. ‒ T. 387, № 6633. ‒ C. 583-586.
254. Wang G. W., Komatsu K., Murata Y., Shiro M. Synthesis of the fullerene dimer C-120 by a
solid state reaction / Proceedings of the Symposium on Recent Advances in the Chemistry and
Physics of Fullerenes and Related Materials // Ed. Kadish K. M., Ruoff R. S. ‒ Pennington:
Electrochemical Society, 1997. ‒ C. 290-297.
255. Давыдов В. А., Кашеварова Л. С., Рахманина А. В., Сенявин В. М., Агафонов В. Н.,
Сеоля Р., Шварк А. Индуцируемая давлением димеризация фуллерена С 60 // Письма в
ЖЭТФ. ‒ 1998. ‒ T. 68, № 12. ‒ C. 881-886.
256. Давыдов В. А., Кашеварова Л. С., Рахманина А. В., Сенявин В. М., Пронина О. П.,
Олейников Н. Н., Агафонов В. Н., Шварк А. Кинетика индуцируемой давлением
димеризации фуллерена С60 // Письма в ЖЭТФ. ‒ 2000. ‒ T. 72, № 11. ‒ C. 807-812.
257. Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Senyavin V. M., Pronina O. P.,
Oleynikov N. N., Agafonov V., Ceolin R., Allouchi H., Szwarc H. Pressure-induced
dimerization of fullerene C-60: a kinetic study // Chemical Physics Letters. ‒ 2001. ‒ T. 333, №
3-4. ‒ C. 224-229.
258. David W. I. F., Ibberson R. M. High-Pressure, Low-Temperature Structural Studies of
Orientationally Ordered C-60 // Journal of Physics-Condensed Matter. ‒ 1993. ‒ T. 5, № 43. ‒ C.
7923-7928.
259. Komatsu K., Wang G. W., Murata Y., Tanaka T., Fujiwara K., Yamamoto K., Saunders M.
Mechanochemical synthesis and characterization of the fullerene dimer C-120 // Journal of
Organic Chemistry. ‒ 1998. ‒ T. 63, № 25. ‒ C. 9358-9366.
260. Soldatov A., Prassides K., Andersson O., Sundqvist B. Vibrational and thermal properties
of pressure polymerized C-60 // Recent Advances in the Chemistry and Physics of Fullerenes
and Related Materials. / Cост. Kadish K. M., Ruoff R. S. ‒ San Diego: Electrochemical Society,
1998. ‒ C. 769-777.
261. Ozaki T., Iwasa Y., Mitani T. Elementary processes in pressure-induced polymerization of
C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 1998. ‒ T. 285, № 5-6. ‒ C. 289-293.
338
262. Wang Y., Holden J. M., Bi X., Eklund P. C. Thermal decomposition of polymeric C60 //
Chem. Phys. Lett. ‒ 1994. ‒ T. 217. ‒ C. 413-417.
263. Nagel P., Pasler V., Lebedkin S., Soldatov A., Meingast C., Sundqvist B., Persson P. A.,
Tanaka T., Komatsu K., Buga S., Inaba A. C(60) one- and two-dimensional polymers, dimers,
and hard fullerite: Thermal expansion, anharmonicity, and kinetics of depolymerization //
Physical Review B. ‒ 1999. ‒ T. 60, № 24. ‒ C. 16920-16927.
264. Porezag D., Pederson M. R., Frauenheim T., Kohler T. Structure, Stability, and Vibrational
Properties of Polymerized C-60 // Physical Review B. ‒ 1995. ‒ T. 52, № 20. ‒ C. 14963-14970.
265. Zhou P., Dong Z. H., Rao A. M., Eklund P. C. Reaction-Mechanism for the
Photopolymerization of Solid Fullerene C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 1993. ‒ T. 211, № 45. ‒ C. 337-340.
266. Blaschko O., Rom W., Goncharenko I. N. A high-pressure investigation of C60 by diffuse
neutron scattering // J. Phys. Condens. Matter. ‒ 1996. ‒ T. 8. ‒ C. 4235-4244.
267. Dzyabchenko A. V., Agafonov V., Davydov V. A. A theoretical study of the pressureinduced dimerization of C60 fullerene. // J. Phys. Chem. A. ‒ 1999. ‒ T. 103. ‒ C. 2812-2820.
268. Moret R., Launois P., Wagberg T., Sundqvist B., Agafonov V., Davydov V. A.,
Rakhmanina A. V. Single-crystal structural study of the pressure-temperature-induced
dimerization of C60. // Eur. Phys. J. B. ‒ 2004. ‒ T. 37. ‒ C. 25-37.
269. Sprik M., Cheng A., Klein M. L. Modeling the Orientational Ordering Transition in Solid
C-60 // Journal of Physical Chemistry. ‒ 1992. ‒ T. 96, № 5. ‒ C. 2027-2029.
270. Burgos E., Halac E., Bonadeo H. Calculation of Static, Dynamic, and Thermodynamic
Properties of Solid C-60 // Physical Review B. ‒ 1993. ‒ T. 47, № 20. ‒ C. 13903-13905.
271. Dzyabchenko A. V., Dyachkov P. N., Agafonov V. N. Potential-Energy Surface and
Orientational Disorder in Solid Fullerene C-60 // Russian Chemical Bulletin. ‒ 1995. ‒ T. 44, №
8. ‒ C. 1408-1411.
272. Dzyabchenko A. V., Shilnikov V. I., Suslov I. A. Calculation of optimal packing and
comparison of intermolecular electrostatic interaction models in C-60 crystals // Journal of
Structural Chemistry. ‒ 1997. ‒ T. 38, № 6. ‒ C. 936-940.
273. Lundin A., Sundqvist B. Compressibility of C-60 in the temperature range 150-335 K up to
a pressure of 1 GPa // Physical Review B. ‒ 1996. ‒ T. 53, № 13. ‒ C. 8329-8336.
274. Dzyabchenko A. V., Belskii V. K., Zorkii P. M. Algorithm and computer program for
calculating optimum packing of molecules in crystals in the atom-atom approximation // Sov.
Phys. Crystallogr. ‒ 1979. ‒ T. 24. ‒ C. 127-130.
275. Dzyabchenko A. V. Improvement of convergence to equilibrium structure in optimization
of packing of a molecular crystal (RMS program) // Sov. Phys. Crystallogr. ‒ 1983. ‒ T. 28. ‒ C.
466-467.
276. Dzyabchenko A. V. Search for structural similarity and symmetry recognition in modeling
of crystal packings in fullerene C-60 // Crystallography Reports. ‒ 1997. ‒ T. 42, № 2. ‒ C. 207212.
277. Marques L., Hodeau J. L., NunezRegueiro M., Perroux M. Pressure and temperature
diagram of polymerized fullerite // Physical Review B. ‒ 1996. ‒ T. 54, № 18. ‒ C. 1263312636.
278. Agafonov V., Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., KahnHarari A.,
Dubois P., Ceolin R., Szwarc H. 'Low-pressure' orthorhombic phase formed from pressuretreated C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 1997. ‒ T. 267, № 1-2. ‒ C. 193-198.
279. Давыдов В. А., Кашеварова Л. С., Рахманина А. В., Дзябченко А. В., Агафонов В. Н.,
Дюбуа П., Сеоля Р., Шварк А. Идентификация полимеризованной орторомбической фазы
фуллерена С60. // Письма в ЖЭТФ. ‒ 1997. ‒ T. 66, № 2. ‒ C. 110-114.
280. Boultif A., Louer D. Indexing of Powder Diffraction Patterns for Low-Symmetry Lattices
by the Successive Dichotomy Method // Journal of Applied Crystallography. ‒ 1991. ‒ T. 24. ‒
C. 987-993.
339
281. Stephens P. W., Bortel G., Faigel G., Tegze M., Janossy A., Pekker S., Oszlanyi G., Forro
L. Polymeric Fullerene Chains in Rbc60 and Kc60 // Nature. ‒ 1994. ‒ T. 370, № 6491. ‒ C.
636-639.
282. Дзябченко А. В., Агафонов В. Н., Давыдов В. А. Межмолекулярное взаимодействие и
кристаллическая упаковка продуктов полимеризации фуллерена С60 при высоких
давлениях. // Кристаллография. ‒ 1999. ‒ T. 44, № 1. ‒ C. 17-22.
283. Chauvet O., Oszlanyi G., Forro L., Stephens P. W., Tegze M., Faigel G., Janossy A. QuasiOne-Dimensional Electronic-Structure in Orthorhombic Rbc60 // Physical Review Letters. ‒
1994. ‒ T. 72, № 17. ‒ C. 2721-2724.
284. Дзябченко А. В., Агафонов В. Н., Давыдов В. А. Теоретические упаковки молекул и
структурная модель твердофазной полимеризации фуллерена С60 при высоких давлениях.
// Кристаллография. ‒ 1999. ‒ T. 44, № 1. ‒ C. 23-29.
285. Александров И. В., Гончаров А. Ф., Зисман А. Н., Стишов С. М. Алмаз при высоких
давлениях: комбинационное рассеяние света, уравнение состояния и шкала высоких
давлений. // ЖЭТФ. ‒ 1987. ‒ T. 93, № 2. ‒ C. 680-691.
286. Moret R., Launois P., Persson P. A., Sundqvist B. First X-ray diffraction analysis of
pressure polymerized C-60 single crystals // Europhysics Letters. ‒ 1997. ‒ T. 40, № 1. ‒ C. 5560.
287. Moret R., Launois P., Wagberg T., Sundqvist B. High-pressure synthesis, structural and
Raman studies of a two-dimensional polymer crystal of C(60) // European Physical Journal B. ‒
2000. ‒ T. 15, № 2. ‒ C. 253-263.
288. Papoular R. J., Toby B. H., Davydov V. A., Rakhmanina A. V., Dzyabchenko A., Allouchi
H., Agafonov V. Single-crystal and synchrotron X-ray powder diffraction study of the onedimensional orthorhombic polymer phase of C(60) // Chemical Physics Letters. ‒ 2008. ‒ T. 460,
№ 1-3. ‒ C. 93-99.
289. Allen F. H., Kennard O., Watson D. G., Brammer L., Orpen A. G., Taylor R. Tables of
Bond Lengths Determined by X-Ray and Neutron-Diffraction .1. Bond Lengths in OrganicCompounds // Journal of the Chemical Society-Perkin Transactions 2. ‒ 1987. № 12. ‒ C. S1S19.
290. Marques L., Hodeau J. L., Nunez-Regueiro M. 1D and 2D C60 polymers // Mol. Mater. ‒
1996. ‒ T. 8. ‒ C. 49-52.
291. Sundqvist B. Comment on "Pressure and temperature diagram of polymerized fullerite" //
Physical Review B. ‒ 1998. ‒ T. 57, № 5. ‒ C. 3164-3165.
292. Xu C. H., Scuseria G. E. Theoretical Predictions for a 2-Dimensional Rhombohedral Phase
of Solid C-60 // Physical Review Letters. ‒ 1995. ‒ T. 74, № 2. ‒ C. 274-277.
293. Davydov V. A., Agafonov V., Dzyabchenko A. V., Ceolin R., Szwarc H. Packing models
for high-pressure polymeric phases of C-60 // Journal of Solid State Chemistry. ‒ 1998. ‒ T. 141,
№ 1. ‒ C. 164-167.
294. Давыдов В. А., Кашеварова Л. С., Рахманина А. В., Дзябченко А. В., Сенявин В. М.,
Агафонов В. Н. Полимерные фазы высокого давления фуллерена С60: синтез,
идентификация, исследование свойств. // Российский химический журнал (Ж. Рос. хим.
об-ва им. Д.И. Менделеева). ‒ 2001. ‒ T. XLV №4. ‒ C. 25-34.
295. Narymbetov B., Agafonov V., Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V.,
Dzyabchenko A. V., Kulakov V. I., Ceolin R. The crystal structure of the 2D polymerized
tetragonal phase of C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 2003. ‒ T. 367, № 1-2. ‒ C. 157-162.
296. Komatsu K., Fujiwara K., Tanaka T., Murata Y. The fullerene dimer C-120 and related
carbon allotropes // Carbon. ‒ 2000. ‒ T. 38, № 11-12. ‒ C. 1529-1534.
297. Soldatov A. V., Roth G., Dzyabchenko A., Johnels D., Lebedkin S., Meingast C., Sundqvist
B., Haluska M., Kuzmany H. Topochemical polymerization of C-70 controlled by monomer
crystal packing // Science. ‒ 2001. ‒ T. 293, № 5530. ‒ C. 680-683.
298. Chen X. A., Yamanaka S. Single-crystal X-ray structural refinement of the 'tetragonal' C-60
polymer // Chemical Physics Letters. ‒ 2002. ‒ T. 360, № 5-6. ‒ C. 501-508.
340
299. Moret R. Structures, phase transitions and orientational properties of the C-60 monomer and
polymers // Acta Crystallographica Section A. ‒ 2005. ‒ T. 61. ‒ C. 62-76.
300. Chen X., Yamanaka S., Sako K., Inoue Y., Yasukawa M. First single-crystal X-ray
structural refinement of the rhombohedral C-60 polymer // Chemical Physics Letters. ‒ 2002. ‒
T. 356, № 3-4. ‒ C. 291-297.
301. Huang Y. N., Gilson D. F. R., Butler I. S. High-Pressure Infrared Spectroscopic Study of
Buckminsterfullerene, C60 // Journal of Physical Chemistry. ‒ 1991. ‒ T. 95, № 15. ‒ C. 57235725.
302. Klug D. D., Howard J. A., Wilkinson D. A. The Pressure-Dependence of the Infrared
Active Vibrations in C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 1992. ‒ T. 188, № 3-4. ‒ C. 168-170.
303. Senyavin V. M., Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Agafonov V.,
Allouchi H., Ceolin R., Sagon G., Szwarc H. Spectroscopic properties of individual pressurepolymerized phases of C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 1999. ‒ T. 313, № 3-4. ‒ C. 421-425.
304. Zhu Z. T., Musfeldt J. L., Kamaras K., Adams G. B., Page J. B., Davydov V. A.,
Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V. Far-infrared vibrational properties of tetragonal C-60
polymer // Physical Review B. ‒ 2002. ‒ T. 65, № 8. ‒ C. 085413-1/9.
305. Zhu Z. T., Musfeldt J. L., Kamaras K., Adams G. B., Page J. B., Kashevarova L. S.,
Rakhmanina A. V., Davydov V. A. Far-infrared vibrational properties of linear C-60 polymers:
A comparison between neutral and charged materials // Physical Review B. ‒ 2003. ‒ T. 67, №
4. ‒ C. 045409-1/9.
306. Vanloosdrecht P. H. M., Vanbentum P. J. M., Meijer G. Raman-Scattering in Electronically
Excited C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 1993. ‒ T. 205, № 2-3. ‒ C. 191-196.
307. Weeks D. E. Isotopic and Anharmonic Perturbations to the Dipole Active VibrationalModes of Buckminsterfullerene // Journal of Chemical Physics. ‒ 1992. ‒ T. 96, № 10. ‒ C.
7380-7393.
308. Kamaras K., Iwasa Y., Forro L. Infrared spectra of one- and two-dimensional fullerene
polymer structures: RbC60 and rhombohedral C-60 // Physical Review B. ‒ 1997. ‒ T. 55, № 17.
‒ C. 10999-11002.
309. Lebedkin S., Gromov A., Giesa S., Gleiter R., Renker B., Rietschel H., Kratschmer W.
Raman scattering study of C-120, a C-60 dimer // Chemical Physics Letters. ‒ 1998. ‒ T. 285, №
3-4. ‒ C. 210-215.
310. Senyavin V. M., Popov A. A., Granovsky A. A., Davydov V. A., Agafonov V. N. Ab initio
and DFT-based assignment of the vibrational spectra of polymerized fullerenes // Fullerenes
Nanotubes and Carbon Nanostructures. ‒ 2004. ‒ T. 12, № 1-2. ‒ C. 253-258.
311. Dworkin A., Szwarc H., Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Agafonov
V., Ceolin R. Thermal studies of C-60 transformed by temperature and pressure treatments //
Carbon. ‒ 1997. ‒ T. 35, № 6. ‒ C. 745-747.
312. Lebedev B. V., Markin A. V., Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V.
Thermodynamics of crystalline dimer of fullerene C-60 in the range from T -> 0 to 340 K at
standard pressure // Thermochimica Acta. ‒ 2003. ‒ T. 399, № 1-2. ‒ C. 99-108.
313. Маркин А. В., Смирнова Н. Н., Лебедев Б. В., Давыдов В. А., Кашеварова Л. С.,
Рахманина А. В. Термодинамические свойства кристаллических полимерных фаз С60 в
области температур от Т-->0 до 340 К. // Известия Академии наук. Серия химическая. ‒
2003. № 4. ‒ C. 821-826.
314. Korobov M. V., Senyavin V. M., Bogachev A. G., Stukalin E. B., Davydov V. A.,
Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Agafonov V., Szwarc A. Phase transformations in
pressure polymerized C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 2003. ‒ T. 381, № 3-4. ‒ C. 410-415.
315. Markin A., Lebedev B., Smirnova N., Davydov V., Rakhmanina A. Calorimetric study of
crystalline dimer and polymerized phases of fullerene C-60 // Thermochimica Acta. ‒ 2004. ‒ T.
421, № 1-2. ‒ C. 73-80.
316. Korobov M. V., Bogachev A. G., Popov A. A., Senyavin V. M., Stukalin E. B.,
Dzyabchenko A. V., Davydov V. A., Kashevarova L. S., Rakhmanina A. V., Agafonov V.
341
Relative stability of polymerized phases of C-60: Depolymerization of a tetragonal phase //
Carbon. ‒ 2005. ‒ T. 43, № 5. ‒ C. 954-961.
317. Богачев А. Г., Коробов М. В., Сенявин В. М., Маркин А. В., Давыдов В. А.,
Рахманина А. В. Диаграмма состояния фуллерена С60 при высоких температурах и
давлениях. // Журнал физической химии. ‒ 2006. ‒ T. 80, № 5. ‒ C. 803-807.
318. Korobov M. V., Bogachev A. G., Senyavin V. A., Popov A. A., Davydov V. A.,
Rakhmanina A. V., Markin A. V. Equilibrium phase diagram of polymerized C-60 and kinetics
of decomposition of the polymerized phases // Fullerenes Nanotubes and Carbon Nanostructures.
‒ 2006. ‒ T. 14, № 2-3. ‒ C. 401-407.
319. Яковлев Е. Н., Давыдов В. А. Энергии Гиббса мономерных и полимерных фаз С60
при давлении 0,1 МПа и температурах 0-800 К. // Журнал физической химии. ‒ 2006. ‒ T.
80, № 9. ‒ C. 1554-1561.
320. Яковлев Е. Н., Давыдов В. А. Энергии Гиббса мономерных и полимерных фаз
фуллерена С 60 в диапазоне давлений до 2,0 ГПа и температур до 800 К. // Журнал
физической химии. ‒ 2006. ‒ T. 80, № 10. ‒ C. 1849-1855.
321. Bogachev A. G., Korobov M. V., Senyavin V. M., Davydov V. A., Rakhmanina A. V.
Isothermal and polythermal kinetics of depolymerization of C-60 polymers // Thermochimica
Acta. ‒ 2006. ‒ T. 444, № 1. ‒ C. 91-96.
322. Малышев В. М., Мильнер Г. А., Соркин Е. Л., Шибакин В. Ф. Автоматический
низкотемпературный калориметр. // Приборы и техника эксперимента. ‒ 1985. № 6. ‒ C.
195-197.
323. Varushchenko R. M., Druzhinina A. I., Sorkin E. L. Low-temperature heat capacity of 1bromoperfluorooctane // Journal of Chemical Thermodynamics. ‒ 1997. ‒ T. 29, № 6. ‒ C. 623637.
324. Ягфаров М. Ш. Новый метод измерения теплоемкостей и тепловых эффектов //
Журнал физической химии. ‒ 1969. ‒ T. 43, № 6. ‒ C. 1620-1625.
325. Kabo A. G., Diky V. V. Details of calibration of a scanning calorimeter of the triple heat
bridge type // Thermochimica Acta. ‒ 2000. ‒ T. 347, № 1-2. ‒ C. 79-84.
326. Lebedev B. V. Application of precise calorimetry in study of polymers and polymerization
processes // Thermochimica Acta. ‒ 1997. ‒ T. 297, № 1-2. ‒ C. 143-149.
327. Iwasa Y., Tanoue K., Mitani T., Yagi T. Energetics of polymerized fullerites // Physical
Review B. ‒ 1998. ‒ T. 58, № 24. ‒ C. 16374-16377.
328. Дифференциальная сканирующая калориметрия в физикохимии полимеров. /
Бернштейн В. А., Егоров В. М. ‒ Ленинград: Химия, 1990.
329. Inaba A., Matsuo T., Fransson A., Sundqvist B. Lattice vibrations and thermodynamic
stability of polymerized C-60 deduced from heat capacities // Journal of Chemical Physics. ‒
1999. ‒ T. 110, № 24. ‒ C. 12226-12232.
330. Лебедев Б. В., Рабинович И. Б. Определение нулевой энтропии ряда стеклообразных
полимеров по калориметрическим данным. // Доклады Академии наук СССР. ‒ 1977. ‒ T.
237, № 3. ‒ C. 641-644.
331. Термические константы веществ. Справочник под редакцией В.П. Глушко. / Глушко
В. П. ‒ Москва: ВИНИТИ, 1965-1972.
332. Varushchenko R. M., Druzhinina A. I., Korshunova M. V. Low-temperature heat capacities
and thermodynamic properties of 1,1-difluoro-1,2,2-trichloroethane and 1,2-difluoro-1,1,2trichloroethane // Journal of Chemical Thermodynamics. ‒ 1997. ‒ T. 29, № 10. ‒ C. 1059-1070.
333. Dzyabchenko A. V. A program to predict Packings of Molecules in Crystals. User`s guide.
// Book A program to predict Packings of Molecules in Crystals. User`s guide. / Editor. ‒
Karpov Institute of Physical Chemistry,
Moscow, 2002.
334. Физическая химия веществ при высоких давлениях. / Калашников Я. В. ‒ Москва:
Высшая школа, 1987.
342
335. Kawasaki S., Matsuoka Y., Yao A. High pressure behavior of single-walled carbon
nanotubes and polymerized fullerenes // J. of Phys. and Chem. of Solid ‒2004. ‒ T. 65. ‒ C. 327331.
336. Yakovlev E. N., Voronov O. A. The Gibbs energy of fullerite C60 at pressures up to 20
GPa in the temperature range 300-1000 K // High Temperature High Pressure. ‒ 1994. ‒ T. 26.
‒ C. 639-643.
337. Gu Z. N., Zhang L., Margrave J. L., Davydov V. A., Rakhmanina A. V., Agafonov V.,
Khabashesku V. N. Fluorination of pressure-polymerized C-60 phases // Carbon. ‒ 2005. ‒ T.
43, № 14. ‒ C. 2989-3001.
338. Khabashesku V. N., Billups W. E., Margrave J. L. Fluorination of single-wall carbon
nanotubes and subsequent derivatization reactions // Accounts of Chemical Research. ‒ 2002. ‒
T. 35, № 12. ‒ C. 1087-1095.
339. Selig H., Lifshitz C., Peres T., Fischer J. E., Mcghie A. R., Romanow W. J., Mccauley J. P.,
Smith A. B. Fluorinated Fullerenes // Journal of the American Chemical Society. ‒ 1991. ‒ T.
113, № 14. ‒ C. 5475-5476.
340. Tuinman A. A., Mukherjee P., Adcock J. L., Hettich R. L., Compton R. N. Characterization
and Stability of Highly Fluorinated Fullerenes // Journal of Physical Chemistry. ‒ 1992. ‒ T. 96,
№ 19. ‒ C. 7584-7589.
341. Selig H., Kniaz K., Vaughan G. B. M., Fischer J. E., Smith A. B. Fluorinated Fullerenes Synthesis and Characterization // Macromolecular Symposia. ‒ 1994. ‒ T. 82. ‒ C. 89-98.
342. Le Parc R., Levelut C., Haines J., Davydov V. A., Rakhmanina A. V., Papoular R. J.,
Belova E. E., Chernozatonskii L. A., Allouchi H., Agafonov V. In situ X-ray powder diffraction
study of one-dimensional polymeric C-60 phase transformation under high-pressure // Chemical
Physics Letters. ‒ 2007. ‒ T. 438, № 1-3. ‒ C. 63-66.
343. Report No. LAUR 86-748, Program GSAS for Windows, Los Alamos National Laboratory
/ Los Alamos National Laboratory. ‒: Los Alamos National Laboratory N. M., USA, 1987.
344. Le Bail A. F., Duroy H., Fourquet J. L. Ab-initio structure determination of LiSbWO6 by
X-ray powder diffraction // Materials Research Bulletin. ‒ 1988. ‒ T. 23, № 3. ‒ C. 447-452.
345. Meletov K. P., Davydov V. A., Rakhmanina A. V., Agafonov V., Arvanitidis J.,
Christofilos D., Andrikopoulos K. S., Kourouklis G. A. Influence of pressure on the
photopolymerization rate of the linear orthorhombic polymer of C-60 // Chemical Physics
Letters. ‒ 2006. ‒ T. 428, № 4-6. ‒ C. 298-302.
346. Papoular R. J., Le Parc R., Levelut C., Haines J., Davydov V. A., Rakhmanina V., Belova
E. E., Chernozatonskii L. A., Allouchi H., Agafonov V. Formation of a new phase of C-60 under
the combined action of high-pressure and X-ray radiation // Fullerenes Nanotubes and Carbon
Nanostructures. ‒ 2008. ‒ T. 16, № 5-6. ‒ C. 486-493.
347. Papoular R. J., Dmitriev V., Davydov V. A., Rakhmanina A. V., Allouchi H., Agafonov V.
Study of the Orthorhombic Polymeric Phase of C-60 Under High Pressure Using Synchrotron XRay Powder Diffraction // Fullerenes Nanotubes and Carbon Nanostructures. ‒ 2010. ‒ T. 18, №
4-6. ‒ C. 392-395.
348. Okada S., Saito S., Oshiyama A. New metallic crystalline carbon: Three dimensionally
polymerized C-60 fullerite // Physical Review Letters. ‒ 1999. ‒ T. 83, № 10. ‒ C. 1986-1989.
349. Meletov K. P., Davydov V. A., Rakhmanina A. V., Agafonov V., Kourouklis G. A. High
pressure photoinduced polymerization of the orthorhombic polymeric phase of C-60 // Chemical
Physics Letters. ‒ 2005. ‒ T. 416, № 4-6. ‒ C. 220-224.
350. Meletov K. P., Davydov V. A., Arvanitidis J., Christofilos D., Andrikopoulos K. S.,
Kourouklis G. A. Photo- and Pressure-Induced Transformations in the Linear Orthorhombic
Polymer of C-60 // Journal of Experimental and Theoretical Physics. ‒ 2008. ‒ T. 107, № 4. ‒ C.
620-631.
351. Fagerstrom J., Stafstrom S. Formation of C-60 dimers: A theoretical study of electronic
structure and optical absorption // Physical Review B. ‒ 1996. ‒ T. 53, № 19. ‒ C. 13150-13158.
343
352. Halevi E. A. Dimerization of C-60: Symmetry considerations // Helvetica Chimica Acta. ‒
2001. ‒ T. 84, № 6. ‒ C. 1661-1669.
353. Decker D. L. High-pressure equation of state for NaCl, KCl, CsCl. // Journal of Applied
Physics. ‒ 1971. ‒ T. 42, № 8. ‒ C. 3239-3244.
354. Margadonna S., Pontiroli D., Belli M., Shiroka T., Ricco M., Brunelli M. Li4C60: A
polymeric fulleride with a two-dimensional architecture and mixed interfullerene bonding motifs
// Journal of the American Chemical Society. ‒ 2004. ‒ T. 126, № 46. ‒ C. 15032-15033.
355. Artyukhov V. I., Belova E. E., Chernozatonskii L. A. New phase of polymeric C60: double
chains via 2+2 cycloaddition // Phys. Stat. Sol. (b). ‒ 2008. ‒ T. 245, № 10. ‒ C. 2022-2024.
356. Birch F. Finite elastic strain of cubic crystals. // Phys. Rev. ‒ 1947. ‒ T. 71. ‒ C. 809-824.
357. Mao H. K., Xu J., Bell P. M. Calibration of the ruby pressure gauge to 800 kbar under
quasi-hydrostatic conditions // J. Geophys. Res. ‒ 1986. ‒ T. 91, № B5. ‒ C. 4673-4676.
358. U-Fit: a cell parameter refinement program. / Institut des Materiaux de Nantes. ‒ Nantes,
France, 1992.
359. Haines J., Leger J. M. An X-Ray-Diffraction Study of C60 up to 28 GPa // Solid State
Communications. ‒ 1994. ‒ T. 90, № 6. ‒ C. 361-363.
360. Meletov K. P., Assimopoulos S., Tsilika I., Kourouklis G. A., Arvanitidis J., Ves S.,
Sundqvist B., Wagberg T. High-pressure-induced metastable phase in tetragonal 2D polymeric
C-60 // Chemical Physics Letters. ‒ 2001. ‒ T. 341, № 5-6. ‒ C. 435-441.
361. Meletov K. P., Arvanitidis J., Assimopoulos S., Kourouklis G. A., Sundqvist B. Pressureinduced transformations and optical properties of the two-dimensional tetragonal polymer of C60
at pressures up to 30 GPa. // ЖЭТФ. ‒ 2002. ‒ T. 122, № 4(10). ‒ C. 849-862.
344
ПРИЛОЖЕНИЕ
Таблица П1. Термодинамические функции фуллерена С60 для области 0–340 К [153,
155] .
Т, К
Н°(Т) – Н°(0),
S°(T),
– [G°(T) –H°(0)],
Ср°,
кДж/моль· К
0
5
10
15
20
25
30
35
40
50
60
70
80
86.0
0
2.368
13.78
24.99
33.18
39.00
41.82
43.62
45.66
49.71
53.76
59.88
68.70
76.62
86.0
90
100
110
120
130
140
150
160
170
180
190
200
210
220
230
240
250
260
260.7
76.62
84.30
96.60
111.9
128.7
145.6
164.4
185.5
206.7
231.0
255.3
(279.3)
(303.3)
(327.2)
(351.2)
(375.1)
(399.0)
(422.9)
(445.9)
(449.4)
260.7
270
280
290
298.15
300
310
320
330
340
(449.4)
(467.4)
487.8
508.5
524.8
528.8
551.5
574.0
595.5
615.9
кДж/моль
Кристаллы С – II´
0
0.00296
0.04061
0.1394
0.2867
0.4677
0.6717
0.8850
1.108
1.585
2.102
2.668
3.309
3.743
Кристаллы С - II
3.743
4.066
4.970
6.008
7.205
8.574
10.12
11.87
13.82
16.01
18.44
21.11
24.03
27.18
30.57
34.20
38.07
42.18
46.53
46.89
Кристаллы С - I
54.35
58.47
63.25
68.23
72.44
73.42
78.82
84.45
90.29
96.35
Дж/моль· К
кДж/моль
4.9
5.7
10.4
18.3
26.7
34.7
42.2
48.7
54.7
65.3
74.7
83.4
92.0
97.2
0
0.02554
0.06339
0.1351
0.2473
0.3998
0.5943
0.8189
1.080
1.680
2.380
3.170
4.051
4.616
97.2
100.9
110.4
120.2
130.6
141.6
153.1
165.1
177.7
191.0
204.8
219.3
234.2
249.6
265.4
281.5
298.0
314.8
331.8
333.2
4.616
5.015
6.070
7.214
8.467
9.834
11.31
12.90
14.61
16.46
18.42
20.56
22.79
25.24
27.82
30.55
33.45
36.52
39.74
39.96
361.8
377.3
394.7
412.1
426.5
429.7
447.4
465.3
483.3
501.7
39.96
43.40
47.27
51.28
54.72
55.49
59.87
64.45
69.20
74.23
345
Таблица П2. Рекомендуемые значения термодинамических функций кристаллического С60 [153].
T, K
0
5
10
20
50
86.0
86.0
100
150
200
250
260.7
260.7
298.15
300
350
400
450
500
550
600
650
700
750
800
850
860
900
950
1000
Ср ° ,
S,
Дж/К·моль
Дж/К·моль
Стеклоподобный кристалл II
0
4.9
2.37
5.7
13.78
10.4
33.41
26.9
49.72
65.5
76.62
97.4
Кристалл II
76.62
97.4
96.60
110.6
185.5
165.4
303.3
234.5
423.1
315.1
446.8
333.3
Кристалл I
446.8
361.9
525.6
427.1
529.6
430.3
633.6
520.1
720.5
610.4
801.9
700.0
877.7
788.5
947.8
875.5
1009
960.6
1062
1044
1107
1124
1147
1202
1180
1277
1210
1349
1215
1363
1236
1419
1259
1487
1281
1552
– (G–H0)/T,
Дж/К·моль
Н°(Т) – Н°(0),
кДж/моль
4.9
5.1
6.4
12.4
33.8
53.8
0
0.0030
0.0399
0.2887
1.586
3.744
53.8
60.8
86.2
114.3
146.3
153.6
3.744
4.974
11.88
24.04
42.20
46.85
153.6
183.8
185.3
226.7
269.0
311.9
355.2
398.5
441.8
485.0
527.7
570.1
611.9
653.2
661.4
693.8
733.8
773.0
54.31
72.52
73.50
102.7
136.6
174.6
216.6
262.3
311.3
363.1
417.3
473.7
531.9
591.6
603.8
652.8
715.2
778.7
346
Таблица П3. Экспериментальные значения теплоемкости образца димеризованного
состояния С60, состава 79 моль.% (С60)2 – 21 моль.% С60, в расчете на моль С60 (М =
720,66 г/моль)
T
(K)
Серия 1
6.84
7.82
8.84
9.36
9.88
10.41
10.91
11.46
11.97
12.62
13.40
14.21
14.97
15.87
16.62
17.34
18.06
18.79
19.52
20.28
22.01
24.48
27.01
29.50
31.97
34.45
36.95
39.46
41.97
44.47
46.96
49.46
51.96
54.47
56.99
62.04
64.55
67.06
69.58
72.10
74.62
77.14
79.67
82.18
84.70
Серия 2
7.05
7.96
8.37
8.90
9.43
Ср°
(Дж/K·моль)
6.632
8.790
10.63
11.08
12.35
13.07
13.96
14.75
15.60
16.65
17.85
19.20
20.15
21.23
22.25
23.20
24.30
25.10
26.05
26.81
29.30
31.14
32.00
33.85
36.32
37.30
39.44
40.31
41.47
42.60
43.96
45.89
47.95
49.22
50.44
51.46
52.77
54.07
55.85
57.60
59.50
61.80
64.25
67.10
70.10
6.813
8.722
9.514
10.67
11.15
T
(K)
9.93
10.44
10.96
11.46
11.98
12.64
13.45
14.25
15.01
15.76
17.25
18.08
19.50
20.21
21.95
24.40
26.93
29.42
31.89
34.36
36.85
39.35
44.35
46.85
49.35
51.85
54.36
56.87
59.39
Серия 3
20.31
23.01
25.81
27.19
28.56
29.92
31.29
32.64
33.98
35.33
36.67
39.33
41.99
43.37
44.68
45.99
47.29
48.60
49.90
51.21
52.52
53.83
Ср °
(Дж/K·моль)
12.28
13.21
13.97
14.92
15.70
16.75
18.59
18.95
20.13
21.01
23.10
24.17
26.01
26.05
29.17
31.20
32.85
33.46
36.26
37.70
39.28
40.20
42.49
43.60
46.01
47.70
49.74
50.05
51.04
27.24
30.03
32.00
33.10
33.99
35.02
36.01
36.75
37.52
38.30
39.11
40.26
41.52
42.10
42.72
43.30
44.10
44.83
46.10
47.20
48.38
49.55
T
(K)
55.14
56.45
57.75
Серия 4
86.08
88.52
90.98
93.43
95.87
98.32
100.76
103.20
105.64
108.07
110.50
112.93
115.35
117.78
120.21
122.63
125.03
127.44
129.85
132.26
134.66
137.05
139.45
141.84
144.24
146.62
149.01
151.39
153.77
156.14
158.51
160.88
163.21
165.57
167.93
170.26
172.62
174.96
177.30
179.64
181.96
186.56
188.86
191.16
193.45
195.73
198.00
200.18
Ср °
(Дж/K·моль)
49.65
50.01
50.47
71.65
74.60
77.55
80.70
83.92
87.57
90.51
94.23
97.34
101.0
105.4
109.3
112.8
117.5
121.7
126.1
131.0
135.2
139.3
144.8
149.1
154.8
158.6
164.2
169.4
174.8
179.6
185.3
190.5
196.2
201.5
206.7
212.4
217.7
222.7
229.3
235.0
239.9
246.5
252.0
261.1
269.7
275.9
281.7
286.1
293.7
299.9
305.1
347
202.44
204.69
206.93
209.18
211.42
213.66
215.89
218.11
220.33
222.52
224.73
226.90
229.09
231.26
235.45
237.58
241.85
243.98
246.10
248.21
250.31
252.37
254.45
256.52
258.57
260.61
262.64
264.67
266.70
268.47
270.51
272.48
274.44
276.41
278.37
280.31
282.24
284.16
286.06
287.90
310.0
314.6
321.8
327.4
332.1
338.8
344.2
350.6
355.3
361.4
364.9
369.7
375.7
383.1
394.0
400.2
411.9
415.4
424.7
431.6
437.0
447.1
456.4
470.2
488.6
517.4
549.3
571.2
562.1
532.0
509.2
494.8
488.1
487.2
487.9
494.1
496.7
502.4
504.0
509.0
289.77
291.60
293.50
295.30
297.10
298.60
300.35
302.11
303.83
305.53
307.15
308.83
310.48
312.13
313.75
315.36
316.96
318.54
320.10
321.66
323.19
324.19
325.69
327.19
328.66
330.12
331.56
332.90
334.32
335.71
337.09
338.45
Серия 5
225.57
227.71
229.96
232.21
234.45
236.68
238.91
512.0
516.8
521.1
525.8
529.2
532.3
538.9
544.4
549.5
551.2
556.8
560.3
565.9
567.0
570.2
575.8
577.1
581.1
587.1
588.3
591.4
593.8
598.4
599.6
603.0
608.7
610.7
613.4
616.2
619.2
622.2
625.2
370.3
373.9
381.5
386.8
392.2
397.9
402.5
241.12
243.32
245.52
247.69
249.86
252.00
254.16
256.31
260.39
262.49
264.58
266.68
268.80
273.00
275.07
277.12
279.16
281.18
283.19
285.20
287.19
289.18
291.14
292.78
294.74
296.63
298.55
300.47
302.35
304.20
306.03
307.85
309.60
311.39
313.16
314.86
316.61
318.36
320.07
409.8
415.4
423.1
427.3
435.5
444.9
455.3
467.2
515.2
547.1
571.1
561.8
532.2
491.5
486.6
487.1
491.2
493.2
497.0
501.8
506.8
510.3
516.1
521.5
526.7
529.2
532.6
537.1
542.3
548.2
551.2
556.9
557.5
561.2
567.2
573.2
575.4
579.2
582.4
348
Таблица П4. Термодинамические функции димерной фазы (С60)2 в расчете на 1 моль
С60 (М = 720.66 г/моль), р = 1 атм (0.1013 МПа).
Т(К)
5
10
15
20
25
30
35
40
45
50
60
70
80
90
100
110
120
130
140
150
160
170
180
190
200
210
220
230
240
250
260
270
280
290
298.15
300
310
320
330
340
350
360
370
380
382
Ср° (T)
(Дж/K·моль)
3.261
11.94
18.74
24.87
29.32
33.15
36.32
39.03
41.47
45.21
50.21
55.09
63.44
74.15
87.58
102.1
119.2
138.6
159.3
181.0
204.1
227.8
252.3
278.2
305.4
333.5
361.5
388.6
413.7
436.4
456.7
475.5
493.8
513.8
534.3
539.5
564.6
587.2
608.9
635.0
650.7
666.4
681.3
694.7
696.9
H°(T) – H°(0)
(кДж/K·моль)
0.0043
0.0437
0.1199
0.2288
0.3664
0.5228
0.6969
0.8855
1.087
1.303
1.788
2.309
2.896
3.587
4.402
5.342
6.462
7.761
9.238
10.94
12.86
15.03
17.42
20.08
22.99
26.19
29.66
33.41
37.42
41.67
46.14
50.80
55.65
60.70
64.96
65.95
71.47
77.23
83.21
89.42
95.84
102.4
109.2
116.1
117.4
S°(T) – S°(0)
(Дж/K·моль)
1.151
6.251
12.34
18.57
24.70
30.38
35.74
40.78
45.52
50.06
58.89
66.92
74.75
82.87
91.41
100.4
110.1
120.5
131.4
143.2
155.6
168.6
182.4
196.7
211.6
227.2
243.4
260.0
277.1
294.4
312.0
329.6
347.2
364.9
379.4
382.7
400.8
419.1
437.5
456.1
474.7
493.2
511.7
530.0
533.7
– [G°(T) – H°(0)]
(Дж/K·моль)
0.0015
0.0188
0.0653
0.1430
0.2510
0.3890
0.5540
0.7460
0.9614
1.200
1.746
2.375
3.084
3.871
4.739
5.700
6.753
7.901
9.163
10.53
12.03
13.64
15.40
17.29
19.34
21.53
23.89
26.40
29.09
31.94
34.98
38.19
41.57
45.13
48.16
48.87
52.79
56.89
61.17
65.64
70.29
75.13
80.16
85.36
86.43
349
Таблица П5. Термодинамические функции орторомбической полимерной фазы С60 в
расчете на 1 моль С60 (М = 720.66 г/моль), р = 1 атм (0.1013 МПа).
T(K)
5
10
20
30
50
100
150
200
250
298.15
300
310
320
330
340
350
360
370
380
390
400
410
420
430
440
450
460
Ср° (T)
(Дж/K·моль)
1.03
6.23
17.29
24.01
33.60
80.83
171.4
284.0
403.1
517.5
521.7
544.0
565.8
587.7
610.9
635
656
676
696
716
735
753
772
790
808
826
843
H°(T) – H°(0)
(кДж/K·моль)
0.00130
0.0180
0.1393
0.3481
0.9270
3.636
9.811
21.15
38.31
60.50
61.46
66.79
72.34
78.11
84.10
90.3
96.8
103
110
117
125
132
140
148
156
164
172
S°(T) – S°(0)
(Дж/K·моль)
0.345
2.46
10.42
18.80
33.37
69.15
118.0
182.4
258.5
339.4
342.6
360.1
377.7
395.5
413.3
431
450
468
486
505
523
541
560
578
596
615
633
– [G°(T) – H°(0)]
(Дж/K·моль)
0.000431
0.00654
0.06918
0.2158
0.7416
3.279
7.887
15.34
26.32
40.70
41.33
44.84
48.53
52.39
56.44
60.7
65.1
69.7
74.4
79.4
84.5
89.8
95.3
101
107
113
119
350
Таблица П6. Термодинамические функции тетрагональной полимерной фазы С 60 в
расчете на 1 моль С60 (М = 720.66 г/моль), р = 1 атм (0.1013 МПа).
T(K)
5
10
15
20
25
30
35
40
45
50
60
70
80
90
100
110
120
130
140
150
160
170
180
190
200
210
220
230
240
250
260
270
280
290
298.5
300
310
320
330
340
Ср° (T)
(Дж/K·моль)
0.972
3.849
5.942
8.097
10.18
12.60
15.16
17.90
20.91
24.48
32.05
40.88
50.68
62.00
77.00
94.65
114.9
130.7
153.5
175.8
196.0
215.3
241.9
267.0
291.7
318.8
344.2
367.2
391.1
416.8
440.1
465.9
490.0
510.4
527.3
531.3
553.4
575.0
594.7
613.3
H°(T) – H°(0)
(кДж/K·моль)
0.3396
1.910
3.851
5.858
7.870
9.937
12.07
14.27
16.55
18.93
24.04
29.62
35.71
42.34
49.62
57.76
66.85
76.78
87.35
98.70
110.7
123.2
136.2
150.0
164.3
179.2
194.3
210.1
226.3
232.9
249.8
266.8
284.3
301.8
316.2
319.5
337.2
355.2
373.2
391.2
S°(T) – S°(0)
(Дж/K·моль)
0.0013
0.0134
0.0377
0.0729
0.1182
0.1750
0.2443
0.3269
0.4238
0.53.70
0.8184
1.182
1.638
2.203
2.895
3.750
4.797
6.038
7.466
9.112
10.98
13.03
15.31
17.86
20.65
23.71
26.95
30.52
34.31
35.95
40.24
44.76
49.55
54.56
58.78
59.76
65.19
70.83
76.68
82.72
– [G°(T) – H°(0)]
(Дж/K·моль)
0.0004
0.0057
0.0200
0.0443
0.0786
0.1231
0.1781
0.2439
0.3209
0.4095
0.6240
0.8919
1.218
1.608
2.067
2.603
3.225
3.943
4.763
5.693
6.739
7.908
9.204
10.63
12.21
13.92
15.79
17.81
19.99
22.29
24.70
27.28
30.04
32.97
35.49
36.08
39.36
42.82
46.46
50.28
351
Таблица П7. Термодинамические функции ромбоэдрической полимерной фазы С 60 в
расчете на 1 моль С60 (М=720.66 г/моль), р=1 атм (0.1013 МПа).
Ср° (T)
T(K)
5
10
20
30
50
100
150
200
250
298.15
300
310
320
330
340
350
360
370
380
390
400
410
420
430
440
450
460
480
490
(Дж/K·моль)
0.476
2.56
6.504
9.987
19.50
78.31
168.0
280.7
400.6
517.6
522.1
546.3
569.8
592.2
612.8
631
643
657
671
687
703
721
740
759
777
795
811
836
846
H°(T)
–
H°(0)
(кДж/K·моль)
0.00060
0.00780
0.05140
0.1335
0.4182
2.774
8.823
19.97
37.00
59.10
60.06
65.41
70.99
76.80
82.82
89.0
95.4
102
109
115
122
129
137
144
152
160
168
184
193
S°(T) – S°(0)
(Дж/K·моль)
0.160
1.08
3.923
7.210
14.28
44.56
92.37
155.7
231.2
311.8
315.0
332.5
350.2
368.1
386.1
404
422
440
458
475
493
510
528
546
563
581
599
634
651
-[G°(T) – H°(0)]
(Дж/K·моль)
0.000201
0.00293
0.02710
0.08276
0.2958
1.681
5.033
11.18
20.81
33.86
34.44
37.68
41.09
44.68
48.45
52.4
56.5
60.8
65.3
70.0
74.8
79.9
85.0
90.4
96.0
102
108
120
126
352